Атом Бора

Jo — функция Бесселя первого порядка от мнимого аргумента К — термодинамическая равновесная постоянная Kei — кажущаяся константа для веществ, содержащих один атом бора [c.196]

Кубический нитрид бора (КНБ), или эльбор, состоящий из 44% бора и 56% азота — абразивный материал, твердость которого близка к алмазу, а теплостойкость в 2 раза выше — до 1600 С. Эльбор бывает обычной (ЛО) и повышенной прочности (ЛП). Его получают в результате синтеза гексагонального нитрида бора при высоких давлениях и температурах. Б решетке КНБ каждый атом бора соединен с четырьмя атомами азота, расположенными в пространстве по вершинам тетраэдра. КНБ, как и алмаз, обладает исключительно высокими абразивными свойствами и намного превосходит по износостойкости все известные абразивные материаль . [c.182]

В качестве примера рассмотрим кремний — элемент четвертой группы периодической системы элементов, что означает наличие на внешней оболочке атома кремния четырех валентных электронов. В случае присутствия примеси бора — элемента третьей группы, имеющего на внешних орбитах атомов по три валентных электрона, каждый атом бора захватит по одному электрону соседнего атома [c.271]

Образование тетраэдрических связей можно объяснить тем, что азот отдает один валентный электрон атому бора, алюминия или галлия [c.212]

Рис. 11.12. Атом бора (В) имеет только три валентных электрона он может укомплектовать свои тетраэдрические связи, лишь заимствовав один электрон из связи 51—5 , образуя дырку в валентной зоне кремния. Образовавшаяся положительная дырка принимает участие в проводимости. Атом бора называется акцептором именно потому, что при ионизации захватывает электрон из валентной зоны. При абсолютном нуле дырка становится связанной.

Атом бора обладает специфическими свойствами, проявляющимися в ряде случаев в особом характере его валентных связей с другими атомами и в сложности строения многих его соединений, в которых бор вместо обычной валентности, равной трем, проявляет более высокие координационные числа. При записи структурных формул соединений бора, помимо правил, указанных в предисловии к IV выпуску, были использованы следующие обозначения и сокращения [c.7]

Кубический нитрид бора (КНБ) - искусственный инструментальный материал, не имеющий природного аналога и представляющий собой химическое соединение бора (43,6 %) и азота (56,4%) с кубической кристаллической решеткой почти с таким же строением и параметрами, как и алмаз, где каждый атом бора соединен с четырьмя атомами азота. [c.159]

Атом, теория Бора 6 —, электронные оболочки 7, 31 Атомная бомба 13, 319 [c.392]

Как уже упоминалось, выход из затруднения был предложен Бором, отказавшимся от применения к атому законов классической электродинамики. Опираясь на идеи квантовой теории Планка, Бор подошел к трактовке модели Резерфорда с точки зрения этих новых представлений. Нужно отметить, однако, что теория Планка, признав неприменимость классической электродинамики к элементарному осциллятору, еще не выдвинула на ее место разработанной квантовой теории. Поэтому и Бор не мог дать решения сложной Задачи об атоме Резерфорда, которое представляло бы последовательное применение законов новой физики. Он вынужден был сформулировать в виде постулатов определенные утверждения в духе новой теории, не дав сколько-нибудь рационального обоснования рецепту применения этих постулатов. Однако на таком заведомо несовершенном пути были получены столь поразительные результаты, что правильность замысла Бора стала очевидной. Последующее развитие квантовой теории повело к разработке квантовой механики и квантовой электродинамики, при помощи которых удалось получить постулаты Бора как их следствия. [c.721]

В рамках теории Бора резонансное свечение имеет иное истолкование, чем по классическим представлениям. Поглощение света частоты V соответствует сообщению атому энергии в количестве благодаря чему атом переходит в возбужденное состояние с энергией 2 = - 1 + где 1 — энергия его первоначального состояния. Будучи предоставленным самому себе, он вернется в первоначальное состояние с меньшей энергией и потому более устойчивое, отдав избыток энергии в виде излучения, которое согласно второму постулату Бора и будет иметь частоту V, т. е. будет иметь характер резонансного. То обстоятельство, что резонансное излучение натрия состоит из двух линий, доказывает, что атом натрия может существовать в двух дискретных, близких по энергии возбужденных состояниях (рис. 38.5). [c.728]

В рамках представлений, лежащих в основе теории Бора, явление испускания света отдельным атомом происходит в результате перехода из одного стационарного состояния в другое, причем предполагается, что такой переход происходит практически мгновенно. С этой точки зрения постепенное ослабление свечения означает, что возбужденный атом может оставаться некоторое время в состоянии возбуждения, пока не произойдет акт перехода в другое стационарное состояние, сопровождающийся излучением. Сам переход происходит мгновенно, но время пребывания атома в возбужденном состоянии может быть более или менее длительным. [c.729]

Вместо старой модели атома была предложена новая, в которой положение электрона в атоме в данный момент времени определяется не точно, а с некоторой вероятностью, величина которой задается волновой функцией, являющейся решением волнового уравнения. Квантовая механика не только повторила все результаты теории Бора, ио и объяснила, почему атом не излучает в стационарном состоянии, а та кже позволила подсчитать интенсивности спектральных линий. Кроме того, квантовая механика дала объяснение совершенно непонятному с точки зрения классической физики явлению дифракции электронов. [c.17]

Другое усовершенствование теории Бора касалось введения различной пространственной ориентации эллиптических орбит. Это привело к необходимости ввести еще одно квантовое число т, которое характеризует расположение орбиты в пространстве и указывает величину проекции момента количества движения электрона на некоторое выделенное (например, магнитным полем) направление в пространстве. Квантовое число т называется магнитным квантовым числом. Оно может принимать значения к, (/г — 1),..., О,..., (-Й), где — азимутальное квантовое число. Переходы с изменением m удовлетворяют правилу отбора Ат =0, 1. Введение магнитного квантового числа позволило объяснить нормальный эффект Зеемана. [c.58]

Гипотеза де Бройля и атом Бора. Гипотеза о волновой природе электрона позволила дать принципиально новое объяснение стационарным состояниям в атомах. Для того чтобы понять это объяснение, выполним сначала расчет длины дебройлев-ской волны электрона, движущегося по первой разрешенной круговой орбите в атоме водорода. Подставив в уравнение де Бройля выражение для скорости электрона на первой круговой орбите, найденное из правила кпантования Бора [c.340]

Вместе с тем автор считает, что, несмотря на отсутствие 100%-ной уверенности в сираведливости рассуждений, подобных проведенным выше, с ними все-таки надо знакомить начинающих физиков, потому что такие, возможно ошибочные, рассуждения очень физичны и часто способствуют продвижению науки вперед. В истории ядерной физики таких полезных ошибок было очень много (предположение о существовании в ядре электронов, атом Бора, гипотеза о справедливости закона сохранения четности во всех взаимодействиях, предположение об идентичности нейтрино из Р-раепада и (я—ц)-распада и др.). Читатель помнит, сколько пользы принесли эти ошибки . [c.197]

При легировании кремния бором атомы последнего выступают в качестве акцепторов. Бор является трехв1алентным, и поэтому одна из четырехвалентных связей, направленных от атомов кремния к атому бора, останется свободной. В действительности же отсутствующая незавершенная связь может перемещаться от одного междоузлия к другому, подчиняясь только экранированному кулоновскому притяжению центрального отрицательного заряда. Ситуация сводится к представлению связанной дырки, передвигающейся в состоянии, которое зависит от диэлектрической проницаемости и тензора эффективной массы для свободных дырок. Если сообщить дырке энергию ДЕд, она будет полностью делокализована, и тогда нейтральное состояние акцептора можно представить как незаполненное электронное состояние, расположенное в запрещенной зоне над потолком валентной зоны на расстоянии, определяемом энергией ДЕа (см. рис. 35). [c.93]

Пятый электрон в нейтральном атоме бора уже не может быть электроном 2s (по принципу Паули не существует более двух электронов с = 2, = Он должен иметь / =1, т. е. нормально располагаться в состоянии 2р. Так как нормальное состояние иона бора есть состояние (так же как Bel), а следовательно, характеризуется тем, что для него квантовые числа S, L, J равны нулю, то результирующее состояние нейтрального атома dopa определяется движением его самого последнего — пятого — электрона. Отсюда следует, что BI должен обладать простым дублетным спектром, что и наблюдается на опыте. Однако этот дублетный спектр отличается от дублетных спектров щелочных металлов тем, что его нормальным термом является терм Обнаруженные в крайней ультрафиолетовой части спектры СП, NIII, О IV,. .. показывают, что эти ионы построены аналогично нейтральному атому бора, [c.230]

Рассмотрим получаемые результаты на примере расчетов [50] примесей Ве, Mg и 81 в к-ВЫ Нитрид бора моделировали 64-атомной сверхячейкой, акцепторные примеси (Ве, Mg) замещали атом бора. Для примеси кремния рассмотрены два возможных типа замещений 81 —> В и 81 Н, когда кремний выступает в роли донорной или акцепторной примеси, соответственно. В расчетах (метод ЛМТО— ПАС) учитывался эффект решеточной релаксации, которая, по предположению авторов [50], имеет центрально-симметричный характер. [c.44]

Рис. 2.6. Парциальные ПС примеси 1, 3) и полные ПС примесных систем (2, 4) для единичных примесей Ве (а) и Mg (б), замещаюнщх атом бора в к-ВМ без учета 1, 2) и с учетом (3, 4) решеточной релаксации кристалла центрально-симметричного типа в — парциальные ПС примеси (1, 3) и полные ПС примесной системы к-ВН 5] (2, 4) при замещении кремнием узлов N (7, 2) или В (3, 4) подрешеток нитрида бора

Бориды. Обычно концентрация бора в суперсплавах достигает существенных значений, (5-50)-10 % (ат.). Бор сосредоточивается на границах зерен, где блокирует разрушение отрывом в условиях задержанного разрушения (при ползучести). В сплаве U-700, например, более 12-10" % (ат.) В вступает в реакцию и образует, в зависимости от термической предыстории, два типа боридов М3В2 [c.153]

Бесспорное доказательство плоской модели вытекает из изотопического эффекта. При этом исключаются также и все несимметричные модели. Бор имеет два изотопа В и В 1, содержащихся в отношении 1 4. Если бы исследуемая молекула имела форму пирамиды или была бы несимметрична, то атом бора не мог бы иметь амплитуду, равную нулю, ни при одном из нормальных колебаний и, следовательно, все основные частоты были бы дублетами с отношением интенсивности компонент 1 4. Если же молекула имеет плоскую форму, то из фиг. 63 непосредственно видно, что при полносимметричном колебании 1( 1) атом бора остается неподвижным. Отсюда следует, что полносимметричная частота в отличие от всех остальных не имеет изотопического расщепления. И действительно, три инфракрасные основные частоты состоят из таких дублетов с правильным отношением интенсивностей. В то же время одна основная частота (888 см" ), активная в комбинационном спектре и не проявляющаяся в инфракрасном, не имеет дублетной структуры. Это доказывает правильность плоской модели и, кроме того, позволяет приписать комбинационную частоту 888 см нолносимметричному колебанию. [c.322]

Следует отметить, что важным фактором при получении покрытий на алюмофосф ате является с.мачиваемость пигмента. Так, например, отсутствие смачиваемости при затвердении не позволило получить покрытие на алюмофосфатной связке с кристаллическим бором в качестве пигмента. [c.94]

Опыт франка и Герца. Согласно теории Бора электрон, обращающийся вокруг ядра, не может изменять свою энергию плавно, постепенно. Минимальная энергия, которую может получить атом при переходе из основного состояния в возбужденное в результате взаимодействия с другим атомом или aлeктpoн(JM, равна разности энергий атома в основном и первом возбужденном состояниях. [c.313]

Последующее, более глубокое изучение свойств отрицательного .1-мезона показало, что он ведет себя аналогично электрону. В частности, после того как р, -мезон, затормозившись до определенной скорости, оказывается вблизи атомного ядра, он захватывается им на одну из боровских орбит образуется система, аналогичная обычному атому и называемая ц-меэоатомом. Радиус орбиты [1-мезона в 207 раз (отношение массы [х-мезона к массе электрона) меньше, чем радиус соответствующей боров-ской орбиты для электрона. Например, радиус /(-орбиты [х-мезо-атома свинца равен [c.54]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...