Скорость Ферми

Определить угловую скорость фермы в конце удара и проверить ее по теореме Карно. [c.222]

Для выделения нейтронов определенной скорости Ферми применил детектор с управляемой чувствительностью. В качестве детектора использовалась ионизационная камера, наполненная ВРз. Камера была подсоединена к механическому счетчику МС через усилитель <У, который отпирался на короткое время Ах сигналами от фотоэлемента ФЭ, возникавшими в нем через опреде- [c.333]

Так как отношение скорости Ферми Птах к скорости звука и экспонента велики по сравнению с единицей, то радиус пары / велик по сравнению с межэлектронными расстояниями Это свидетель- [c.383]

До настоящего времени все эксперименты по лазерной генерации сверхкоротких импульсов деформации были выполнены при комнатных температурах, что фактически позволяло исследовать распространение акустических волн с частотами Va slO ГГц лишь на микроскопические расстояния. Использование оптически возбуждаемых пикосекундных акустических импульсов для диагностики макроскопических образцов возможно только при низких (гелиевых) температурах. Как теоретически показано в [88], переход к столь низким температурам вносит качественные изменения в процесс термоупругой генерации звука. С одной стороны, исключается возможность генерации сверхкоротких импульсов деформации на поверхности макроскопических металлических образцов. Действительно, с понижением температуры электронная теплопроводность металлов сильно возрастает [89], а при гелиевых температурах электроны могут распространяться, не рассеиваясь в течение интервалов времени, значительно превышающих т [90]. В этом случае характерный размер нагреваемой за время воздействия области (Оф — скорость Ферми электронов проводимости) и [c.165]

Наконец, используя выражение для скорости Ферми, [c.286]

Скорость Ферми задается соотношением [c.416]

Выполняя замены в уравнении (91), найдем, что для длинноволновых фононов фонон частоты со пропорционален к. Если мы исключим По и <7, заменяя их скоростью Ферми Vf=pf/m, то [c.52]

Ввиду того что реальные токовые скорости v в металле малы по сравнению со скоростью Ферми, можно заменить полную производную на частную, после чего имеем [c.285]

Согласно (20.5) характерным масштабом изменения является длина 1(7 ), растущая при приближении к Т , как (Г,—Г)- /. В то же время величина t не зависит от температуры. Согласно формулам (17.14), (17.18) для а и формулам (20.2 ) для t отношение //I во всех случаях порядка т / . Согласно (20.6) это означает, что лго при приближении к уменьшается, т. е. ti—У 2t. Это значит, что при увеличении значение функции Ч на границе уменьшается. Следует заметить, что теория Гинзбурга—Ландау в действительности применима лишь к случаю, когда все величины меняются на расстояниях, значительно больших %, или (loO т. е. обязательно и лсо 0 (скорости Ферми имеют [c.421]

Обозначим через импульс Ферми, а через г р скорость Ферми, которую будем считать равной г р = р-р/т, где эффективную массу т будем считать равной массе свободного электрона. Для электронов и дырок примем простейшие зависимости их энергии от импульса [c.251]

Полная теория показывает, что в области ы<ирК (ир — скорость Ферми) мы получим диэлектрическую функцию электронного газа для случая Томаса — Ферми (для малых К) [c.730]

Из (4.57) следует, что порядок величины относительного изменения производной (1ЬЕ ко)/(1ко, а значит, и относительного изменения скорости Ферми определяется отношением квадрата формфактора к средней энергии фонона, умноженной на энергию Ферми. Это отношение может достигать весьма большой величины так, для свинца оно оказывается порядка 2. Мы видим, что сдвиг отрицателен и, следовательно, плотность возбужденных состояний возрастает. Как отмечалось в п. 6 5 гл. И, наблюдаемые большие отклонения масс, определяемых из измерений удельной теплоемкости, от электронной массы, по-видимому, объясняются именно этим эффектом. Причину уменьшения скорости электрона можно интерпретировать физически как следствие возбуждения виртуальных фононов, тянущихся за электроном. [c.472]

Скорость Ферми определяется формулой [c.50]

Энергии, температуры, волновые векторы и скорости Ферми некоторых металлов [c.51]

Поскольку отношение массы электрона к массе иона обычно порядка 10 —10 , получаемая скорость составляет примерно сотую долю от скорости Ферми, т. е. - 10 см/с, что согласуется по порядку величины с наблюдаемыми значениями. Кроме того, поскольку [c.141]

Энергия, температура, волновые векторы и скорости Ферми т. 1, стр. 51 [c.390]

Эффект увеличения скорости растворения металла наблюдается, если скачок потенциала сосредоточен в ионном двойном слое. Эффект снижения скорости растворения металла (пассивность может наблюдаться, если скачок потенциала приходится на поверхностный слой металла анодная поляризация уменьшает кинетическую энергию поверхностных электронов (поверхностного уровня Ферми), что приводит к усилению их связи с поверхностными положительными ионами металла и, как следствие этого, к уменьшению свободной энергии и адсорбционной способности поверхности металла. [c.311]

Очевидно, что конкретный механизм рассеяния электронов играет для термоэлектричества важную роль. Можно, например, предположить, что электроны, имеющие большую скорость, должны рассеиваться атомами решетки под меньшими углами, чем электроны с меньшей скоростью. Другими словами, средняя длина свободного пробега электронов будет зависеть от их кинетической энергии. Это верно в целом, но конкретная взаимосвязь длины пробега и энергии сложна и сильно зависит от электронной структуры решетки. Сложность связи между длиной пробега и энергией электронов не дает возможности получить количественное описание термоэлектричества, хотя качественно картина явления проста. Другими словами, наших сведений о поверхности Ферми реального металла недостаточно для вычисления термо-э.д.с. Следует отметить, что для полупроводников ситуация проще, поскольку число электронов и дырок, участвующих в процессе проводимости, значительно меньше. В этом случае модель электронного газа, в которой частицы подчиняются статистике Максвелла — Больцмана, лучше отражает истинную природу явления. [c.268]

Груз массы 1000 кг перемещается вместе с, тележкой вдоль горизонтальной фермы мостового крана со скоростью п=1 м/с. Расстояние центра тяжести груза до точки подвеса / = 5 м. При внезапной остановке тележки груз по инерции будет продолжать движение и начнет качаться около точки подвеса. Определить наибольшее натяжение каната при качании груза. [c.198]

Указание. Предварительно определить положение мгновенных центров скоростей и Са ферм I [c.349]

Сравнение результатов, полученных с помощью расчетов в рамках данной модели, с экспериментальными результатами для случая Си показывает [273], что хорошее согласие между ними наблюдается при IR/ 1 — R) = 0,097мкм. В работе [275], используя данные [276] для скорости Ферми 1,57 х 10 см/с и времени релаксации 2,1 X 10 с при температуре 77К, вычислена длина свободного пробега электронов проводимости в Си I = 0,33 мкм. Исходя из этих результатов, коэффициент зеркального отражения электронов проводимости от границ зерен в Си, подвергнутой ИПД, оказался равным R = 0,23. Эта величина близка к вели- fnne 0,24, типичной для крупнокристаллической Си [274]. Следовательно, для довольно большой части электронов проводимости границы зерен являются непреодолимыми барьерами, и дальней-шее уменьшение размеров зерен в нанокристаллическую область [c.164]

Это было установлено теоретически с привлечением различных физических моделей сначала для случаев движения частиц в металлах со скоростью, не превышающей скорость Ферми vp [12], а затем для более общих случаев [13, 14]. Однако в последнее время появились экспериментальные [15] и теоретические [16] результаты, свидетельствующие о том, что зависимость (2.96) нарушается по мере приближения скорости частиц к va, особенно для случаев движения сравнительно тяжелых ионов в средах с малыми атомными номерами. Есть все основания полагать [16, что в области скоростей, меньших, но близких к Va, зависимость dEldx) от v становится нелинейной, в частности, в выражении (2.96) должны проявиться члены, квадратичные по скорости. Однако теория этого явления пока не завершена и, кроме того, выражения типа (2.96) в своих современных модификациях в большинстве случаев обеспечивают достаточную (10—15%) точность учета неупругих потерь энергии, необходимую при изучении радиационных повреждений. Поэтому мы рассмотрим только выражения вида (2.96) и некоторые их полуэмпирические модификации. [c.43]

Говоря более точно, можно доказать, что взаимодействие электронов с импульсами к и Лг следует учитывать только в том случае, если концы векторов к и Лг лежат в шаровом слое вблизи сферы Ферми с толщиной порядка Нд /Нтах, ГДС Уо — ДсбасВСКаЯ частота и Нтах — скорость Ферми. Если хотя бы один из импульсов к] и Лг выходит из указанного выше слоя, то взаимодействие электронов становится пренебрежимо малым. Для электронов, импульсы которых находятся внутри этого слоя, взаимодействие носит характер притяжения и в координатном представлении является короткодействующим. Поэто- [c.370]

Чтобы использовать соотношения (16.11.1) и (16.11.2) для решения задачи, мы должны быть в состоянии определить значение предельной длины когерентности о и охарактеризовать изменение I в зависимости от /. Когда средний свободный пробег очень велик, длину когерентности можно оценить, пользуясь соотношением неопределенности. Величина I определяет неопределенность нахождения сверхпроводяш,их электронов, связанную с величиной импульса р в интервале Ар соотношением l h/Ap. Кроме того. Ар kT /vp (где Тс— критическая температура и У/7 —скорость Ферми), поскольку логично считать, что сверхпроводящие электроны лежат в области энергий порядка кТ , вблизи поверхности Ферми. Отсюда [c.416]

Скорость звуковой волны (-— 10 см1сек) примерно в 10 раз меньше скорости Ферми для электронов в металлах. Поэтому в первом приближении можно считать, что градиенты электрического поля, создаваемые звуковой волной, стационарны в течение времени обращения электрона по циклотронной орбите. При этих условиях можно получить пространственный резонанс, когда магнитное поле перпендикулярно волновому вектору звука q. Это схематически показано на фиг. 40 для волны сдвига, поляризованной в направлении, перпендикулярном векторам q и Н. [c.115]

Эта скорость носит название скорости Ферми. Средний свободный пробег электрона между двумя последовательнымн столкновениями определяется формулой [c.355]

Скорость Ферми vf слабо зависит от температуры. Однако при достаточно высоких температурах колебания регулярно расположенных атомов кристаллической рещетки металла возрастают, что оказывает влияние на длину среднего свободного пробега электронов I. Так как энергия теплового движения пропорциональна абсолютной температуре, удельное сопротивление (величина, обратная а) также изменяется почти пропорционально абсолютной температуре. [c.355]

Итак, мы имеем возможность иайти из опыта гауссову кривизну в опорной точке. Сравнивая это с формулой (7.59) для циклотронной массы, мы видим, что из эффекта Зондхеймера вместе с циклотронным резонансом мы можем определить скорость Ферми в опорной точке. Меняя направление магнитного поля, мы можем найти эту скорость почти для всей ферми-поверхности. Определим порядок осциллирующей добавки к проводимости. Для простоты ограничимся случаем, когда поле направлено перпендикулярно поверхности. [c.140]

Импульс Тгкр = р р электронов, находящихся на одноэлектронных уровнях с наиболее высокой энергией, называют импульсом Ферми, а их энергию %р = и" кУ2т и скорость ир = рр/т — энергией и скоростью Ферми. Скорость Ферми играет в теории металлов роль, аналогичную тепловой скорости V = = фк Т1т) / в классическом газе. [c.49]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...