Вихрь вектора скорости градиент

Появление трещин в процессе обратного выдавливания можно объяснить, учитывая изменение вихря вектора скорости. Сравнивая координатную сетку в начале и конце этапа нагр) л<ения, можно заметить поворот осей эллипса. Следовательно, частицы металла в процессе движения деформируются и вращаются, как единое целое. Интенсивность вращения частиц (градиент вихря вектора скорости) более выражена вблизи границы между I и II областями, где скорости угловых деформаций максимальны. Следовательно градиент вихря вектора скорости также характеризует неравномерность распределения угловых деформаций. Это подтверждает мнение [43], что трещины появляются при наличии растягивающих напряжений от неравномерного распределения деформаций и низкого гидростатического давления. Первое может характеризоваться градиентом вихря вектора скорости. [c.56]

Применение пуансонов с конусным торцом позволяет избежать появления трещин. В этом случае градиент вихря вектора скорости частиц уменьшается. [c.56]

Грина и Фингера, называя их 0(0, Р (О вместо О, Р. Нет нужды в реконструкции обозначений величин, определение которых не связано с отсчетной конфигурацией, каковы вектор скорости V, его градиент уу, деформация О, вихрь W. [c.47]

Трещины, образующиеся при выдавливании, показывают, что разру1пение наиболее вероятно в местах с наибольшим градиентом вихря скорости. В данном случае наибольший градиент вихря вектора скорости имеет место именно на границе I и II областей. [c.56]

Микро- и макроструктур закрученного потока представлякгг особый интерес для понимания физического механизма процессов течения и тепломассообмена. На структуру турбулентного течения существенно влияют особенности радиального распределения осредненных параметров и кривизна обтекаемой газом поверхности. При этом поле турбулентных пульсаций при закрутке всегда трехмерно и имеет особенности, отличающие его от турбулентных характеристик осевых течений [16, 27, 155, 156]. Одно из основных и характерных отличий состоит в том, что в камере энергоразделения вихревой трубы наблюдаются значительные фадиенты осевой составляющей скорости, характеризующие сдвиговые течения. Эти градиенты наиболее велики на границе разделения вихря в области максимальных значений по сечению окружной составляющей вектора скорости. Приосевой вихрь можно рассматривать как осесимметричную струю, протекающую относительно потока с несколько отличной плотностью, и естественно ожидать при этом появления эффектов, наблюдаемых в слоях смешения струй [137, 216, 233], прежде всего, когерентных вихревых структур с детерминированной интенсивностью и динамикой распространения. Экспериментальное исследование турбулентной структуры потоков в вихревой трубе имеет свои специфические сложности, связанные с существенной трехмерностью потока и малыми габаритными размерами объекта исследования, что предъявляет достаточно жесткие требования к экспериментальной аппаратуре. В некоторых случаях перечисленные причины делают невозможным применение традиционных [c.98]

Этот факт имеет достаточно прозрачное физическое объяснение. При неизменных геометрии трубы и степени расширения в ней увеличение ц достигается прикрьггием дросселя, т. е. уменьшением площади проходного сечения для периферийных масс газа, покидающих камеру энергоразделения в виде подогретого потока. Это равносильно увеличению гидравлического сопротивления у квазипотенциального вихря, сопровождающегося ростом степени его раскрутки, увеличением осевого градиента давления, вызывающего рост скорости приосевых масс газа и увеличение расхода охлажденного потока. Наибольшее значение осевая составляющая скорости имеет в сечениях, примыкающих к диафрагме, что соответствует опытным данным [116, 184, 269] и положениям усовершенствованной модели гипотезы взаимодействия вихрей. На критических режимах работы вихревой трубы при сравнительно больших относительных долях охлажденного потока 0,6 < р < 0,8 течение в узком сечении канала отвода охлажденных в трубе масс имеет критическое значение. Осевая составляющая вектора полной скорости (см. рис. 3.2,а), хотя и меньше окружной, но все же соизмерима с ней, поэтому пренебрегать ею, как это принималось в физических гипотезах на ранних этапах развития теоретического объяснения эффекта Ранка, недопустимо. Сопоставление профилей осевой составляющей скорости в различных сечениях камеры энергоразделения (см. рис. 3.2,6) показывает, что их уровень для классической разделительной противоточной вихревой трубы несколько выше для приосевых масс газа. Максимальное превышение по модулю осевой составляющей скорости составляет примерно четырехкратную величину. [c.105]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...