Коэффициенты вязкости, теплопроводности

Явления переноса. Коэффициентами переноса называют коэффициенты вязкости, теплопроводности и диффузии. Это название обусловлено тем, что указанные коэффициенты характеризуют перенос в теле соответствующей физической величины коэффициент вязкости характеризует перенос импульса, коэффициент теплопроводности — перенос теплоты и коэффициент диффузии — перенос вещества. [c.205]

Законы распределения скоростей (XI.7) и температур (XI.24) получены в предположении, что коэффициенты вязкости, теплопроводности и величина плотности постоянны. В действительности они зависят от температуры. [c.255]

Таким образом, сущность подобия двух явлений означает подобие полей одноименных физических величин, определяющих эти явления. Так, в процессе конвективного теплообмена температура,, скорость, давление, а также часто и физические параметры среды (коэффициенты вязкости, теплопроводности, плотность и др.) в различных точках потока могут иметь различные значения. Подобие двух таких процессов означает подобие всех этих величин во всем объеме рассматриваемых систем, т. е. подобие полей этих величин. Для каждой из этих величин скорости га, температурного напора А< и т. д.—существует своя постоянная подобия с , Сд, и т. д. Полный перечень всех величин, характеризующих рассматриваемые явления, может быть установлен только при наличии математического описания явлений. [c.45]

В табл. 3-99 приведены рекомендуемые значения чисел Прандтля Рт = цс-р1 к для ряда теплоносителей, вычисленные на основании ранее табулированных коэффициентов вязкости, теплопроводности и теплоемкости. [c.219]

По соображениям удобства целесообразнее выбирать в качестве основных размерных величин как раз р р, Т р, R, M/g. Комбинируя эти величины, легко получить общие выражения для коэффициентов вязкости, теплопроводности (см. [Л. 1]), диффузии [c.15]

Отметим возможность изменения физических свойств вещества, находящегося в состоянии тонкой пленки, по сравнению со свойствами массивной жидкости. При нахождении вещества во внутренних силовых полях смежных фаз могут изменяться такие свойства, как коэффициенты вязкости, теплопроводности, плотность и др. [c.146]

Здесь а — параметр например, физическое свойство (коэффициент вязкости, теплопроводности и т. п.) х, у — переменные Ь, с — некоторые числа. [c.26]

Вопрос об определении и вычислении коэффициентов вязкости, теплопроводности и диффузии для воздуха подробно рассмотрен в работах [Л. 3 и 4J. Что касается скорости изменения концентрации вследствие химических реакций Кь то ее можно представить в виде [c.90]

Показано, что в нестационарных задачах с ударными волнами, ионизующими находящийся в электромагнитном поле газ, впереди ударной волны может распространяться электромагнитная волна. При этом оказывается [1], что если за ударной волной известна, например, скорость движения газа (задача о поршне), то граничных условий на ударной волне, выражающих непрерывность касательной составляющей электрического поля, а также потоков вещества, импульса и энергии, недостаточно для одновременного определения интенсивности ударной волны и интенсивности излученной электромагнитной волны. Рассмотрение структуры ударных волн такого типа дает дополнительное соотношение, связывающее величины до и после ударной волны. Это соотношение, а следовательно, изменение всех величин на ударной волне существенным образом зависят от отношений диссипативных коэффициентов (вязкости, теплопроводности и магнитной вязкости) друг к другу в переходной зоне. [c.215]

Удовольствуемся в настоящем параграфе рассмотрением простейшего случая несжимаемой вязкой жидкости с постоянными физическими характеристиками (плотностью, коэффициентами вязкости, теплопроводности, диффузии), что вполне допустимо, если скорости движения значительно меньше скорости звука и малы разности температур и концентраций примесей. Кроме того, будем, как и ранее, пренебрегать диссипацией механической энергии и внутренними источниками возникновения тепла и вещества. В последней главе курса, посвященной динамике и термодинамике газа при больших скоростях, эти ограничения общности постановки задач о тепломассопереносе будут сняты. [c.486]

Задавшись потенциальной функцией, можно вывести теоретическое соотношение для различных свойств газов и их смесей коэффициентов вязкости, теплопроводности, диффузии и термодиффузии. [c.14]

О волне уплотнения при деформации в неоднородном ноле температуры. В реальных технологических процессах горячего прессования порошковых материалов температурное поле может быть существенно неоднородным. Например, при горячем изостатическом прессовании получили распространение схемы процесса, при которых нагрев заготовки производят с одновременным повышением давления прессования. При этом возможны эффекты, связанные с быстрым изменением некоторых параметров материала в узком пространственном диапазоне. К таким параметрам можно отнести предел текучести твердой фазы, коэффициенты вязкости, теплопроводности и т. п. [c.133]

Ниже будут рассмотрены методы построения моделей сплошных сред, т. е. методы отыскания необходимого числа определяющих течение параметров и построения управляющих ими уравнений, с помощью кинетического уравнения Больцмана. В принципе соответствующие уравнения для макроскопических величин можно построить и из феноменологических (макроскопических) рассмотрений, минуя кинетическую стадию ). Однако входящие в эти уравнения кинетические коэффициенты (коэффициенты вязкости, теплопроводности, диффузии и т. п.) не могут быть найдены из феноменологических теорий и для их определения требуются дополнительные соображения или эксперименты. Так, например, при феноменологическом выводе уравнений Навье—Стокса, предполагая пропорциональность компонент тензора напряжений компонентам тензора деформаций, мы должны ввести 81 неизвестный коэффициент пропорциональности. Вводя дополнительные предположения об изотропности и однородности среды, все эти коэффициенты удается выразить через два коэффициента вязкости, кото- [c.96]

Важно отметить, что в общем случае для одного а того же газа коэффициенты переноса имеют различное значение в зависимости от отношения характерного времени течения к характерным временам релаксации, т. е. в зависимости от того, какое из е =1. Коэффициенты вязкости, теплопроводности и т. д. газа в некоторой точке течения зависят не только от температуры и давления в этой точке, но и от характерного размера или времени течения. [c.195]

Увеличение скоростей летательных аппаратов от небольших дозвуковых скоростей до сравнительно умеренных сверхзвуковых скоростей привело к необходимости учета влияния сжимаемости газа и зависимости коэффициентов переноса (коэффициентов вязкости, теплопроводности) от температуры. Удельная теплоемкость газа при этом может еще рассматриваться как постоянная, не зависящая от температуры. Дальнейший рост скоростей сопровождается таким увеличением температуры газа, что наряду с переменностью плотности и коэффициентов переноса приходится уже учитывать зависимость удельной теплоемкости от температуры. [c.523]

Кинетические коэффициенты вязкость, теплопроводность, диффузия 703 [c.650]

Кинетические коэффициенты вязкость, теплопроводность, диффузия. Кинетические процессы в растворах осуществляются тепловыми и примесными возбуждениями. Сталкиваясь друг с другом, фононы, ротоны и примеси переносят энергию и импульс. Рассмотрим каждый из коэффициентов в отдельности. [c.703]

По соотношению (1) можно оценить характерные времена установления равновесия в П. за счет столкновений, а также величину кинетич. коэффициентов вязкости, теплопроводности и электропроводности. Напр., характерное время обмена энергией и импульсом между ионами со средней энергией Т определяется ионным временем столкновений Т = = Ц v , где щ 2Т/М — средняя тепловая скорость ионов, а 4 — иоп-ионная длина пробега характер-ное время релаксации электронов определяется величиной Т(. =/е/гг , где 2Г/т время обмена энергией между электронами и ионами по порядку величины равно Те (М/т) Хе VМ т Таким образом, время установления максвелловского распределения у электронов и у ионов по отдельности значительно меньше времени обмена энергией между этими компонентами. Именно это обстоятельство и позволяет говорить о разных темп-рах электронов и ионов в не-изотермич. П. [c.17]

К и диаметр столкновения т = 3,31 + ОД На базе этого потенциала по известным уравнениям для разреженного газа рассчитаны коэффициенты вязкости,теплопроводности и самодиффузии на кривой насыщения до 800° Сив перегретом паре — до 2000° С. [c.137]

ВИЯ задачи коэффициенты вязкости, теплопроводности, газовую постоянную, скорость ударной волны, скорость поршня и т. д. При этой в системе уравнений, приведенных к безразмерному виду, появляется ряд безразмерных постоянных коэффициентов, таких, как число Рейнольдса, число Прандтля и т, п. Обычно каждый класс физических задач характеризуется своим набором подобных безразмерных параметров. [c.235]

Первое уравнение системы (5.1)—уравнение неразрывности, три последующих — уравнения количества движения в проекциях соответственно на оси и г] и последнее — уравнение для полной энтальпии. Система уравнений замыкается уравнением состояния р = рЯТ и связями, определяющими коэффициент вязкости, теплопроводности в зависимости от температуры х = сТ , =сТ ), [c.251]

V, p, Г, X, a и a — кинематический коэффициент вязкости, теплоемкость, теплота парообразования, коэффициенты теплопроводности, температуропроводности и поверхностного натяжения жидкости при температуре насыщения ty, р и р" —плотности жидкости и пара при температуре t, Гз — температура насыщения, К. [c.175]

В этой книге не излагается значительно более сложная и менее наглядная теория пограничного слоя в сжимаемой жидкости. Сжимаемость должна учитываться при скоростях, сравнимых со скоростью звука (или превышающих ее). Ввиду возникающего при этом сильного разогрева газа и обтекаемого тела оказывается необходимым рассматривать уравнения движения в пограничном слое совместно с уравнением теплопередачи в нем. Может оказаться также необходимым учет температурной зависимости коэффициентов вязкости н теплопроводности газа, [c.230]

Рассматривая в 93 строение ударной волны, мы по существу предполагали, что коэффициенты вязкости и температуропроводности — величины одного порядка, как это обычно и бывает. Возможен, однако, и случай, когда .Именно, если температура вещества достаточно высока, то в теплопроводности будет участвовать добавочный механизм — лучистая теплопроводность, осуществляемая находящимся в равновесии с веществом тепловым излучением. На вязкости же (т. е. на переносе импульса) наличие излучения сказывается в несравненно меньшей степени, в результате чего v и может оказаться малым по сравнению с х- Мы увидим сейчас, что наличие такого неравенства приводит к весьма существенному изменению структуры ударной волны. [c.497]

Здесь т), — два коэффициента вязкости, ах — коэффициент теплопроводности, выбранные в соответствии с их нерелятивистским определением. В нерелятивистском пределе компоненты T p сводятся к компонентам трехмерного тензора вязких напряжений (15.3). [c.704]

Гипотеза Прандтля о пути перемешивания оказалась весьма плодотворной, так как открыла реальные возможности для расчета турбулентных течений. Хотя длина пути перемешивания и не является физической постоянной для каждой жидкости в отличие от молекулярных коэффициентов вязкости п теплопроводности, однако, она, как показывают опытные данные, не зависит от параметров потока. Длина пути перемешивания в основном является функцией координаты у. Так как при течении вдоль гладкой стенки в непосредственной близости от ее поверхности пульсации скорости равны нулю, то Z = О при г/ = 0. Принимая простейшую гипотезу, что вблизи стенки длина пути перемешивания пропорциональна расстоянию от стенки [c.320]

Все феноменологические законы, в которые входят коэффициенты переноса, служат для замыкания системы уравнений гидродинамики. Однако такой подход к проблеме описания неравновесной системы на гидродинамическом этапе не является фактическим ее рещением, так как остаются не доказанными уравнения переноса (закон Фика и др.) и неизвестны коэффициенты переноса (коэффициенты диффузии, теплопроводности, вязкости и т. д.). Только микроскопическая теория позволяет решить эту проблему на основе решения кинетического уравнения. Одночастичная функция распределения /(г, V, t) содержит всю информацию о плотности, скорости, температуре, напряжениях и тепловом потоке в неравновесной системе. Это возможно потому, что /(г, V, t) зависит от семи переменных, а не от четырех, как все перечисленные макроскопические параметры. [c.140]

Уравнение Эйлера (26а) определяет движение идеальной жидкости. Для получения уравнений гидродинамики реальной (вязкой) жидкости или газа надо искать решение уравнения Больцмана, отличное от локального распределения Максвелла. Мы получим тогда уравнения Навье—Стокса, Барнетта и т. д., в которых коэффициенты вязкости, теплопроводности и диффузии выражаются через молекулярные характеристики. Эти уравнения представляют собой замкнутую систему уравнений термодинамики необратимых процессов. Такой вывод этих уравнений в общем случае выходит за рамки нашего курса. Мы ограничимся здесь только характеристикой методов решения кинетического уравнения Больцмана и рассмотрим ряд частных задач статистической теории неравновесных систем. [c.142]

Подставляя ряд (1.4) в уравнение Больцмана и приравнивая коэффициенты при равных степенях получают рекуррентную систему уравнений для определения и т. д. При построении решения методом Знскога — Чепмена /<°) " /о функция выражается через производные от гидродинамических величин п, и и Т и т. д. Зная функции можно выписать любые гидродинамические (макроскопические) величины в частности, это позволяет выразить тензор напряжений и вектор потока тепйа через п, ии Т и их производные. Заменяя в общих уравнениях сохранения тензор напряжений и вектор потока тепла через гидродинамические величины, при оставлении в ряде (1.4) одного члена получим уравнения Эйлера, при двух — уравнения Навье—Стокса, при трех—уравнения Барнетта и т. д. ). Важно отметить, что кинетическая теория позволяет не только найти связи между тензором напряжения и вектором потока тепла и производными от гидродинамических величин, но и выразить входящие в эти связи коэффициенты пропорциональности (коэффициенты переноса) через известные свойства молекул. Этот метод используется для определения коэффициентов вязкости, теплопроводности и других переносных свойств газов и газовых смесей в широком диапазоне давлений и температур, для которых чрезвычайно трудно получить экспериментальные значения. [c.426]

Справочник содержит подробные данные по теплофизмческим свойствам наиболее важных для современной техники газов и жидкостей. В книге приведены удельный объем, энтальпия, энтропия, теплоемкость, скорость звука, теплота парообразования, поверхностное натяжение, коэффициенты вязкости, теплопроводности, диффузии, термодиффузни, а также критерий Прандтля для широкого диапазона температур и давлений. [c.2]

ГСССД 57-83 Ртуть. Коэффициенты вязкости, теплопроводности, самодиффузии и второй вириальный коэффициент в диапазоне температур 400 - 2000 К при низких давлениях в газообразном состоянии. [c.65]

ГСССД 101-86, Диоксид углерода. Коэффициенты вязкости, теплопроводности и число Прандтля разреженного газа в диапазоне температур 150-2000 К. Табл. станд. справ. данных/Госстандарт, ГСССД. М. Изд-во стандартов, 1986. [c.330]

ГСССД 49-83. Азот. Второй вириальный коэффициент, коэффициенты вязкости, теплопроводности, самодиффузии н число Прандтля разреженного газа в диапазоне температур 65 -2500 К. Таблицы стандартных справочных данных. Госстандарт. М. Изд-во стандартов, 1984. [c.334]

Коэффициенты диффузии, теплопроводности и вязкости, вводимые законами (9.1) —(9.4), относятся к числу величин, называемых кинетическими коэффициентами. А пространственные производные, фигурирующие в этих соотношениях, называют градиентами — градиентом плотности числа частуц, градиентом тем- [c.191]

Таким образом, нематическая среда характеризуется всего девятью кинетическими коэффициентами пятью коэффициентами вязкости, двумя коэффициентами теплопроводности, коэффициентом у (тоже имеющим размерность вязкости) и бездиссипативным безразмерным коэффициентом X. [c.217]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...