Коэффициент динамической вязкост теплопроводности

Большое влияние на теплообмен оказывают следующие физические параметры коэффициент теплопроводности X, удельная теплоемкость с, плотность р, коэф( )ициент температуропроводности а и коэффициент динамической вязкости ц. Эти параметры для каждого вещества имеют определенные значения и являются функцией температуры, а некоторые из них и давления. [c.403]

Коэффициент конвективной теплоотдачи а тем больше, чем больше коэффициент теплопроводности к и скорость потока w, чем меньше коэффициент динамической вязкости и больше плотность р, т. е. чем меньше коэффициент кинематической вязкости v.= = л/р и чем меньше приведенный диаметр канала с1. В дальнейшем будет показано, что на величину а влияют также теплоемкость жидкости с, температуры жидкости окр и стенки канала t , а также другие факторы (форма поверхности Ф, размеры поверхности /ь /а, и др.). Таким образом [c.156]

Обрабатывая опытные данные при составлении критериальных уравнений конвективного теплообмена, а также используя такие уравнения при расчетах выбирают определяющую температуру и определяющий размер каналов. Определяющей температурой может быть средняя температура жидкости, температура стенки или их комбинации. Физические константы жидкости (коэффициенты теплопроводности X и температуропроводности а, плотность р, коэффициенты динамической вязкости ц и кинематической v) определяют при средней температуре жидкости на расчетном участке. При расчетах за определяющий размер принимают для круглых труб диаметр, для каналов неправильной формы — эквивалентный диаметр, для пучков труб —диаметр трубок, для плиты —ее длину в направлении потока. [c.160]

Я — коэффициент теплопроводности, длина волны ц — удельный химический потенциал, коэффициент динамической вязкости [c.8]

При расчете МГД-генератора параметры переноса необходимы, например, для вычисления коэффициента трения и коэффициента теплоотдачи. Поскольку эффекты трения для крупных МГД-генераторов незначительны, при вычислении коэффициента трения (через коэффициент динамической вязкости) можно с весьма хорошим приближением использовать коэффициент динамической вязкости для замороженного состава газовой смеси. Это тем более оправдано, что значения коэффициента динамической вязкости для эффективного и замороженного состава мало различаются между собой (для рассматриваемых давлений и температур в МГД-генераторе). При вычислении теплоотдачи энергетический эффект диссоциации можно учесть путем вычисления эффективного коэффициента теплоотдачи (через эффективный коэффициент теплопроводности) либо, используя коэффициент теплоотдачи для замороженного состава, при вычислении эффективного температурного напора с помощью эффективной энтальпии. [c.111]

Для приближенных вычислений коэффициентов динамической вязкости и теплопроводности природных газов можно пользоваться уравнениями, составленными для метана, подставляя значения удельного веса соответствующего газа (вместо удельного веса метана). Эти уравнения даны в первой части справочника. [c.24]

Здесь у, Т, р — неизвестные функции вектор скорости, температура, давление / — заданная совокупность массовых сил р, р, /. — заданные физические константы плотность, коэффициент динамической вязкости, теплоемкость и коэффициент теплопроводности жидкости J—механический эквивалент тепла А — оператор Лапласа 5 —тензор скоростей деформации t — время. [c.58]

В связи с проблемой защиты тел от разрушения в результате аэродинамического нагрева большой интерес приобрели задачи, учитывающие возможность фазовых переходов в твердом теле при его обтекании сверхзвуковым или высокотемпературным потоком газа. Для решения таких задач необходимо совместно исследовать уравнения движения в области пограничного слоя, в области, занятой жидкой фазой, и уравнение теплопроводности в твердом теле. Однако при достаточно большой теплоте плавления (сублимации) тела и малых значениях коэффициента его теплопроводности, когда большая часть подходящего к поверхности тепла расходуется на процесс изменения агрегатного состояния вещества, теплопроводность в твердом теле можно не рассматривать. В такой постановке ниже исследуется задача об оплавлении полубесконечной пластины в предположении, что отношение произведений плотности на коэффициент динамической вязкости в жидкой фазе и в газе является большой величиной. Полученное решение обобщается на случай отвода в тело части теплового потока, подходящего к фронту плавления. [c.350]

Постановка задачи. Пусть ламинарное течение вязкой несжимаемой жидкости с постоянными коэффициентами динамической вязкости /л и теплопроводности Л происходит в канале, форма которого Е определяется уравнениями [c.375]

Я, [вт/м град] — коэффициент теплопроводности ц. [н сек м или н час/л ] — коэффициент динамической вязкости [c.7]

Единицы измерения величин, приведенных в табл. 5-93 у —м- кг, i —кДж/кг, s — кДж (кг - К)- В [Л.2] приведены также таблицы для коэффициента динамической вязкости при давлениях до 80 МПа (800 кгс/см ) и температурах до 700° С для коэффициента теплопроводности и числа Прандтля при давлениях до 50 МПа (до 500 кгс/см ) и температурах до 7004 С. [c.235]

X — коэффициент теплопроводности жидкости в ккал/м час °С д, — коэффициент динамической вязкости жидкости в кг сбк/м Ср — теплоемкость жидкости в ккал/кг °С и — температура насыщения в °С q ш <7кр — плотности теплового потока в ккал/м час. [c.317]

Здесь Р, Р, Т, е и Н - давление, плотность, температура, внутренняя энергия и энтальпия газа, Ср - удельная теплоемкость при постоянном давлении, 7 - отношение удельных теплоемкостей, р и X - коэффициенты динамической вязкости и теплопроводности, Рг - число Прандтля (ниже Рг = 0.72), К - газовая постоянная, и д у - компоненты вектора потока тепла, г, к = х,у) - компоненты тензора вязких напряжений [6]. Формулы (1.6) описывают совершенный газ с постоянными теплоемкостями (далее 7 = 1.4). Зависимость вязкости 1 от температуры определяется формулой Сазерленда. [c.577]

Ро Ио 0 — плотность и коэффициенты динамической вязкости и теплопроводности при нормальных условиях [c.255]

Коэффициенты динамической вязкости и теплопроводности при высоких давлениях также претерпевают существенные изменения в зависимости от температуры и давления. О наблюдаемых при этом зависимостях дает представление рис. 3-4, на котором приведены данные о коэффициенте теплопроводности водяного пара при давлениях от 1 до 500 ат и температурах от 100 до 700° С (вязкость качественно изменяется так же, как и теплопроводность). [c.33]

Здесь и далее под вязкостью и теплопроводностью понимаются коэффициенты динамической вязкости и теплопроводности. [c.133]

Значения коэффициента динамической вязкости воды, воздуха и дымовых газов наряду с коэффициентом теплопроводности и другими величинами, необходимыми при расчетах теплопередачи, приводятся в табл. [c.108]

Щелочные металлы. Коэффициенты динамической вязкости и теплопроводности в газовой фазе. [c.69]

Теплоотдача является достаточно сложным процессом. В наиболее общем случае коэффициент теплоотдачи является функцией формы и размеров тела, режима движения, скорости и температуры жидкости, физических параметров жидкости (коэффициента теплопроводности к, теплоемкости Ср, плотности р, температуропроводности а, коэффициента динамической вязкости 1.1, температурного коэффициента объемного расширения 3) и других величин. [c.59]

В теплообменных устройствах летательных аппаратов часто передаются большие удельные тепловые потоки. Интенсивный теплосъем с поверхности обычно достигается при значительных градиентах температуры теплоносителя по радиусу канала, т. е. при больших температурных напорах — Г ). Теплофизические свойства теплоносителей (коэффициент теплопроводности коэффициент динамической вязкости 1, плотность р, удельные теплоемкости Ср и Су) зависят от температуры. Поэтому чем больше температурный напор, тем сильнее изменение теплофизических свойств теплоносителя по сечению канала. Это, в свою очередь, ведет к перестройке профилей температуры и скорости и, следовательно, к изменению теплоотдачи и гидравлического сопротивления. [c.223]

Теплоотдача при турбулентном пограничном слое. Аналитический расчет теплоотдачи в турбулентном слое представляет большие трудности вследствие сложности самого двихсения и сложности механизма переноса количества движения и теплоты. Особенностью турбулентного течения является пульсационный характер движения. На рис. 2.34 показана осциллограмма колебаний скорости в фиксированной точке турбулентного потока. Отклонеггие мгновенной скорости w от средней w называется пульсацией. Наличие пульсаций как бы увеличивает вязкость, и тогда полная вязкость турбулентного потока будет суммой двух величин — молекулярной вязкости и дополнительной турбулентной. Турбулентная вязкость ji,p не является физическим параметром теплоносителя, как коэффициент динамической вязкости, и характеризует интенсивность переноса количества движения в турбу-лентно.м потоке. Аналогично вязкости в уравнении движения, в дифференциальном уравнении энергии дополнительно к молекулярной теплопроводности появляется турбулентная теплопроводность характеризующая турбулентный перенос теплоты и также не являющаяся физическим параметром теплоносителя. [c.129]

Коэффициент динамической вязкости 11 10 , кг сек/м- Коэффициент теплопроводности ккалЦм Ч) [c.296]

Значения i и s приняты по [Л. 34, 46 и lil2]. Значения коэффициентов динамической вязкости и коэффициентов теплопроводности приняты по [Л. 19] и графически интерполированы для равных значений температур. Величины скрытой те1плоты испарения приняты по [Л. 40]. [c.51]

Воздействие переменной температуры на завихренность изучено для трех видов нелинейностей, когда теплофизические и реологические параметры жидкости зависят от Т по экспоненциальному, степенному, ар-рениусовскому законам. Установлено, что влияние юизотермичности проявляется в первую очередь посредством коэффициента динамической вязкости /i(r). Получены приближенные формулы, описывающие зависимость завихренности от нелинейных свойств вязкости, времени релаксации и коэффициента теплопроводности. [c.130]

Здесь величины с нижним индексом О относятся к набегающему потоку, величины с чертой — безразмерные I — характерный размер, X, у — координаты, й, у — скорость в продольном и поперечном направлениях, р — плот210Сть, Т — температура, р и Р — коэффициенты динамической вязкости и теплопроводности. Будем считать, что подводимый к поверхности тела тепловой поток (кдТ/ду) полностью идет на процесс фазового перехода, а проникновение расплавленной массы в область 2 аналогично вдуву жидкости через линию р = 0. В переменных (1.1) уравнения движения, неразрывности и энергии в областях 1 и 2, граничные условия на поверхности пластины и на внешней границе пограничного слоя, а также соотношения на поверхности разрыва, отделяющей расплавленную массу от газа, можно привести к виду (далее черточки у безразмерных величин опущены) [c.351]

Коэффициент теплопроводности газообразного фреона-22 в настоящей работе был вычислен также по методу Бромлея [53]. При этом использовались полученные ранее значения коэффициента динамической вязкости и изохорной теплоемкости фреона-22. Вычисленные по этому методу К оказались ниже найденных по уравнению (45) на 14% при —40° С и на 4% — при 100° С. Таким образом, вычисления по уравнению (45) приводят к промежуточным значениям А, между расчетными данными, представленными в работе Свелы, и вычисленными по методу Бромлея. По этому уравнению были определены К, приведенные на стр. 65. [c.39]

Величины Я,, р, Ср, а уже использовались при рассмотрении теплопроводности. Коэффициент динамической вязкости числеппо равен касательному напряжению т в жидкости в плоскости, ориентированной по течению, при градиенте скорости в направлении нормали к направлению движения с1и1ё,п, равном единице, т. е, [c.59]

ГСССД P 233-87. Нормальный водород. Коэффициенты динамической вязкости и теплопроводности при температурах 14-1500 К и давлениях от состояния разреженного газа до 100 МПа Табл. рек. справ. данных/Госстандарт. ГСССД. М. 1987. Деп. во ВНИИКИ 22.02.88, № 446. [c.329]

Смотреть страницы где упоминается термин Коэффициент динамической вязкост теплопроводности : [c.330] [c.452] [c.333] [c.107] [c.85] [c.413] [c.299] [c.228] [c.231] [c.228] [c.31] [c.227] [c.6] [c.288] [c.185] [c.26] [c.349] [c.100] [c.68] [c.6] [c.301] [c.193] [c.5]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...