Импульс поперечной силы

Импульсная поперечная сила. На рассматриваемую пластину воздействует мгновенный импульс погонной силы Qi, приложенный вдоль окружности г = а [c.376]

Это изменение количества движения равно импульсу сил давления. Эти силы следующие в сечении /-/, где давление pi, сила давления направлена в сторону течения и равна Pi(o2 (считается, что давление pi действует и на поперечной стенке). Сила давления в сечении 2-2 направлена против течения и равна р щ. Суммарный импульс этих сил за время t составляет [c.101]

Величина импульса поперечной аэродинамической силы, действующей на круглый цилиндр, составляет [c.830]

В секции с Рз = 1 дефокусирующие силы бегущей электромагнитной волны практически отсутствуют. При значительной длине ускорителя и малом значении радиуса отверстия в диафрагмах волновода может оказаться, что требования к углу расходимости пучка на входе в ускоряющую секцию будут очень жесткими. Здесь, однако, действует механизм, облегчающий прохождение пучка. В самом деле, если поперечная сила отсутствует, величина радиального импульса электрона остается неизменной. Величина же составляющей импульса по оси г возрастает. Поэтому угол наклона траектории электрона к оси г — б (рис. 19) уменьшается, вследствие чего смягчаются требования к начальной расходимости [c.59]

Введенная здесь функция g характеризует распределение градиентов поперечных сил ускоряющего поля по периоду ускоряющей системы D. При малых скоростях частиц можно пренебречь последним членом, пропорциональным Рр, и считать электрическое поле в зазоре квазистатическим. Благодаря провисанию силовых линий поля, идущих от одной трубки дрейфа к другой, в начале зазора частицы испытывают толчок к оси (фокусирующий импульс), а в конце зазора, при входе в следующую трубку дрейфа, — дефокусирующий толчок от оси. В выражении для g в начале зазора [c.183]

Пренебрежем изменением скорости частицы на периоде D и положим (о/ — Фо =" (2л2/РвЯ) — ф. Тогда нетрудно найти, что в среднем по периоду D величина g равна единице, а градиенты поперечных сил (9.5) — такие же, как и градиенты (9.4), соответствующие одной только ускоряющей волне. Следовательно, сумма фокусирующего и дефокусирующего импульсов пропорциональна sin ф. При ф = О эти импульсы одинаковы и взаимно уничтожаются, при Ф > О преобладает дефокусирующий импульс и при Ф О — фокусирующий (положительные значения Fi Jx соответствуют дефокусировке). В действительности среднее значение g не равно в точности единице. Различие скорости частицы в начале и конце зазора приводят к дополнительному, обычно фокусирующему, эффекту. Однако этот эффект весьма невелик. [c.183]

Случай 2. Бесконечное сопротивление. Если Z2/Z1 равно бесконечности, то —1- Точка г=0 неподвижна. Коэффициент отражения для смещения и скорости равен—1. Поэтому суперпозиция падающей и отраженной волн смещения и скорости в точке г=0 дает нулевые смещение и скорость. В данном случае положительный импульс в падающей волне становится отрицательным импульсом после отражения. Коэффициент отражения для волны поперечной силы равен +1. Таким образом, сила, действующая на струну в точке г=0, имеет то же направление, что и в случае полного согласования, но она в два раза больше, чем в этом случае. Избыточная сила идет на образование отраженной волны с амплитудой, равной по величине и противоположной по знаку амплитуде падающей волны. [c.222]

А. С. Архипов [1.3] (1970) исследовал характер влияния инерции вращения, деформаций поперечного сдвига, внутреннего трения и продолжительности действия импульса на максимальные напряжения и перемещения шарнирно опертой балки прямоугольного поперечного сечения. Уравнения записаны в комплексной форме и решения разыскиваются в виде рядов по формам собственных колебаний. Выполнены расчеты на ЭЦВМ, из которых следует, что влияние инерции вращения и сдвига можно не учитывать при 0<2h/KO.l, а при то>0.25 Ti (то — продолжительность действия прямоугольного Во времени импульса Ту—период собственных колебаний балки по первой форме) можно пренебречь всеми факторами кроме То. Выясняется также, что в сходящихся рядах для изгибающего момента и поперечной силы достаточно учитывать 10—13 гармоник, а наиболее сильное влияние имеют внутреннее трение и параметр то. [c.74]

В инерциальной системе отсчета 5 момент импульса тела Ь=тг а), и момент поперечной силы [c.102]

Для внутренних смешанных течений в соплах Лаваля неэллиптические модели предложены в [15, 19-21]. Применимость модели узкого канала [15] ограничена малыми углами наклона стенок канала к его оси. Эта модель совсем не учитывает поперечный градиент давления. Основным недостатком модели [19] является пренебрежение в уравнении продольного импульса поперечной неоднородностью давления, вызванной центробежными силами. Это вносит существенную погрешность при расчете течения в транс- и сверхзвуковой частях сопла, в особенности в области его горла, где линии тока сильно искривлены. Применимость модели гладкого канала [20, 21] ограничена умеренными значениями продольной кривизны стенок канала. Упрощение уравнений Навье-Стокса в [15, 20, 21] проведено с помощью подхода /, а в [19] - подхода//. [c.32]

Решение. Применим теорему импульсов к движению объема жидкости, вытекающей из трубки за некоторый промежуток времени т. Этот объем заполняет участок струи длиной tn с площадью поперечного сечения F. Пренебрегая действием силы тяжести на форму струи, считаем его прямолинейным. Масса этого объема равна произведению плотности жидкости р на объем [c.139]

К числу поперечных импульсов относится также импульс, возникающий в упругом стержне, если на один из концов стержня действует кратковременный момент силы относительно оси стержня. Он вызывает скручивание конца стержня, вследствие чего (как было показано в 106) в поперечных сечениях стержня возникают деформации сдвига они вызывают скручивание следующего слоя стержня, и так скорости и деформации передаются от слоя к слою в стержне распространяется импульс деформаций и скоростей. Так как движение частиц стержня происходит в плоскостях, перпендикулярных к оси стержня, т. е. к направлению распространения импульса, то этот импульс также является поперечным. [c.492]

Возникновение волн на поверхности жидкости обусловлено не упругими силами в жидкости, а силой тяжести. Если в какой-либо точке поверхность жидкости будет нарушена (например, в воду упадет капля), то по поверхности жидкости будут распространяться круговые импульсы. При этом отдельные частицы жидкости движутся не только в вертикальном направлении (они описывают примерно круговые траектории), и распространяющийся импульс не является, строго говоря, поперечным. Но если отвлечься от движения отдельных частиц жидкости и рассматривать только движение поверхности жидкости, то мы получим картину распространения поперечного импульса. При распространении этого импульса сила тяжести играет такую же [c.707]

Рассмотрим газодинамические функции, которые используются в уравнении количества движения газа. Сумму секундного количества движения и силы давления газа в рассматриваемом поперечном сечении потока принято называть полным импульсом потока I [c.241]

К зависимости, аналогичной (12-1) можно прийти и следующим образом. Опыты показывают, что давление в струе по любому ее поперечному сечению практически неизменно и равно давлению в окружающем пространстве. Тогда проекция импульса всех поверхностных сил (если пренебречь силами трения), действующих на любую часть струи, будет равна нулю, в силу чего должно быть равно нулю приращение количества движения в струе. Поэтому секундное количество движения в каждом сечении струи будет постоянным [c.112]

Исходя из допущения об отсутствии турбулентного смешения основного и инжектируемого потоков, постоянных по величине потерь в сопле и статического давления в его выходном сечении (последнее имеет место при достаточно большом удалении отверстий инжекции от критического сечения), определяют относительную площадь поперечного сечения каждого потока и соответствующие значения силы тяги. Полная тяга равна сумме этих значений. Согласно сказанному, полный единичный импульс [c.305]

Изменение импульса в контрольном объеме между сечениями 1—1 и 2—2 должно равняться внешней силе, приложенной к данному объему. Внешняя сила равна разности давлений, умноженной на площадь поперечного сечения s , [c.108]

В целях дальнейшего исследования этого существеннейшего фактора представим перенос импульса на поверхности F, параллельной стенке, находящейся в полностью турбулентной зоне. Определим в этой поверхности касательное напряжение т. На единицу поверхности вследствие поперечного турбулентного движения через поверхность F в единицу времени приходит сверху вниз определенная масса жидкости т. Такая же масса протекает и снизу вверх. При турбулентном движении вниз масса имеет в направлении л составляющую скорости, равную i. При движении вверх такая же масса т имеет ту же составляющую скорости с 2- Следовательно, нижняя часть пограничного слоя передает вверх через единицу поверхности приращение импульса m ( j.1—которое по закону импульсов эквивалентно действующей вдоль поверхности силе т [c.234]

Субстратом S переноса применительно к турбулентному обмену количеством движения в направлении Y нужно считать осреднен-ную скорость Wj,. Слой жидкости, в котором Wj, выше, чем в смежном, теряет в результате поперечных пульсационных токов некоторое количество движения, ориентированное по оси X. Взамен возникает импульс силы, действующий на этот слой в направлении, противоположном скорости и, следовательно, вызывающий эффект, равноценный вязкому трению. Соответствующее напряжение турбулентного трения (сила, отнесенная к единице поверхности, нормальной к оси К) определяется на основании (4-1) выражением [c.77]

Пренебрегая силами вязкости и силами тяжести для объема, ограниченного стенками, начальным сечением и любым другим поперечным сечением, автор получил уравнение сохранения импульсов [c.159]

При турбулентном течении на главное движение жидкости, происходящее вдоль обтекаемой поверхности, налагается поперечное движение, обеспечивающее перенос массы и обмен импульсами в поперечном направлении. Структурные исследования турбулентных потоков показали, что они состоят из вихревых образований различных размеров и интенсивности. В результате течение приобретает ярко выраженный нестационарный характер с пульсациями скорости в широком диапазоне частот. Крупные вихри порождают низкочастотную пульсацию, а мелкие—высокочастотную. Влияние молекулярной вязкости на этот процесс оказывается очень малым, и в известной степени турбулентное течение представляет собой сложное движение идеальной жидкости, в пределах которой вращается бесконечное число вихрей различных размеров и форм. Перенос массы через любую поверхность приводит к изменению количества движения и, следовательно, эквивалентен появлению в потоке добавочных сил, которые часто называют в противовес молекулярным силам силами турбулентного трения. Термин трение применительно к турбулентному потоку носит условный характер, и, подчеркивая эту условность, говорят о кажущемся (виртуальном) трении. Сопротивление каналов при переходе к турбулентному режиму тече-164 [c.164]

Преломление импульсов на границе диспергирующих сред поперечное групповое запаздывание. В силу различия фазовой и групповой скоростей в диспергирующих средах при преломлении импульса на границе таких сред плоскости равных фаз и равных амплитуд не совпадают — появляется поперечное групповое запаздывание [58] и преломленная волна становится неоднородной. Этот эффект для сверхкоротких импульсов становится существенным, поскольку время запаздывания амплитудного фронта относительно волнового (фазового) может быть сравнимо с длительностью импульса. [c.48]

Вскоре термины продольная и поперечная масса устарели и почти вышли из употребления после того, как М. Планк показал в 1906 г., что естественнее и целесообразнее вместо определения силы классической механики как 357 произведения массы на ускорение принять определение силы как производной от импульса по времени [c.357]

Рис. 78. Осциллограммы второй сдвиговой гармоники в монокристалле алюминия при разных нагрузках а) без нагрузки б) нагрузка 1 кГ в) нагрузка 5 кГ. Направление силы, создаваемой нагрузкой, совпадает с направлением поляризации волны. Импульсы второй поперечной гармоники отмечены индексами Si (г — номер импульса) М — электрическая наводка. Импульсы, амплитуда которых не меняется под нагрузкой,— вторая гармоника продольной волны, вызванная побочным излучением продольной волны пластинкой кварца ВТ-среза [36].

Импульс поперечной силы. Рассмотрим импульсное воздействие в сечении х — а поперечной силы = onst. Тогда [c.249]

На трехслойный стержень в сечении х = а воздействует мгновенный импульс поперечной силы Qh = onst. Соответствующую нагрузку можно записать в следующем аналитическом виде [c.274]

Под действием перепада давления dp через сечение А—Л внутрь объема втекает жидкость со скоростью d . Движение жидкости через сечение В—В отсутствует, так как это сечение определяет положение звуковой волны через промежуток времени dt и отделяет возмущенную звуковыми волнами жидкость от невозмущенной. Изменение количества движения выделенного объема тйс должно быть равно импульсу внешних сил, приложенных к этому объему. В данном случае в качестве внешних сил рассматривается только повышение давления в звуковой волне dp. Следовательно, md =dpFdt, где f —поперечная площадь канала. [c.55]

R. А. Anderson [1.100] (1954) исследовал распространение изгибающих моментов и поперечных сил в бесконечно длинной балке Тимошенко, возникающих вследствие действия мгновенного импульса в виде сосредоточенной силы или сосредоточенного изгибающего момента. L. L. Fontenot [1.165] (1963) обобщил эти результаты на случай действия осевой растягивающей силы N. Решения для изгибающего момента и поперечной силы получены для конечной балки со свободным опиранием, затем выполнен переход к бесконечной балке. Он интегрировал уравнения Тимошенко (2.5) и (2 6), второе из которых дополнено б левой части членом +Nd wldx , учитывающим осевую силу +N. Решения разыскиваются в виде двойных бесконечных сумм, составленных из ортогональных собственных функций. Интегралы для бесконечной балки вычисляются в коротковолновом приближении. Показано, что фронтовые возмущения распространяются двумя разрывами со скоростями [c.58]

Например, в случае, когда на конец упругого стсржня действует кратковременная сила (удар), направлеппая перпендикулярно к оси стержня, эта сила вызовет движение конца стержня в направлении, перпендикулярном к его оси в результате этого движения в крайнем слое стержня возникнет деформация изгиба. Упругие силы, обусловленные этой деформацией, останов5гг движение крайнего слоя стержня и вызовут движение следующего его слоя, вследствие чего в этом слое возникнет деформация. Так от слоя к слою будут передаваться деформации и скорости, вдоль стержня будет распространяться поперечный импульс деформаций и скоростей. [c.491]

В сплошной однородной упругой среде, плотность которой р, выделим мысленно некоторый цилиндрический объем с площадью поперечного сечения 5 (рис. 165). Пусть кратковременный импульс силы Р (направление импульса показано на рисунке стрелками), равномерно распределенной на все торцовое сечение 5, вызываез смещение вправо частиц среды в узком слое, прилегающем к этому сечению. Вследствие инертности соседний к нему слой окажется деформированным и в нем возникнут упругие силы, стремящиеся остановить частицы первого слоя и привести в движение частицы второго слоя. В итоге действие упругих сил приведет к исчезновению деформации сжатия в этом слое и к ее возникновению в следующем слое. Таким образом, импульс деформации сжатия пере- [c.202]

Здесь p — плотность материала, F — площадь поперечного сечения. Приравняем импульс силы изменению количества движения, нолугшм [c.71]

При движении поршня остаточный воздух адиабатически сжимается, и непосредственно перед ударом давление воздуха может подниматься, что вызывает дополнительное изменение скорости. Сила трения поршня при движении по пусковой трубе вызывает )авномерное уменьшение ускорения. ia рис. 4 приведены зависимости изменения ударного ускорения,скорости, перемещения во времени при работе ударных стендов этого типа. В комплект стенда входит вычислительная машина, для которой разработана программа, позволяющая определять размеры тормозного устройства, необходимого для формирования ударного нагружения с заданными параметрами. Программа основана на двойном интегрировании изменения ударного ускорения во времени. По уровню ударного ускорения в любой момент времени от /j до 4 и массе ударной платформы с монтажным приспособлением и испытуемым изделием определяют поперечные сечения тормозного устройства в виде решетки. По этой площади находят требуемый боковой размер решетки, а по зависимости изменения перемещения по времени — высоту тормозного устройства от вершины до выбранного сечения. В вычислительную машину вводят следующие данные длительность ударного импульса, изменение ударного ускорения во времени, начальную скорость соударения, характеристики материала тормозного устройства. В результате получают по десяти уровням ударного ускорения боковую длину и высоту тормозного устройства. [c.345]

За время dt захваченная сечением АА масса невозмущенного газа определяемая уравнением (8-16), изменила свою скорость от нуля до dw. Таким образом, изменение количества движения этой массы за время dx равно dwdM . Сила, действующая на ату массу газа, равна произведению площади поперечного сечения трубы Е на разность давлений слева и справа от рассматриваемой массы газа, т. е. на величину dp. Следовательно, импульс силы будет равен I,dpdx. Упомянутое выше уравнение импульсов будет с учетом (8-16) выглядеть следующим образом [c.275]

В силу песохранения чётности в ядерных взаимодействиях длина рассеяния нейтрона на ядрах может зависеть от ориентации спина нейтрона относительно его импульса. Это приводит к специфач. двойному лучепреломлению, к-рое может быть обнаружено до вращению плоскости поляризации нейтронов с поперечной [c.275]

Предположим, что импульс в среде создается за счет перемещения поршня. Тогда, обозначив через PjF силу, приходящуюся на единицу площади поперечного сечения поршня, через Е — модуль Юнга двухфазной среды и через dljdZ — отношение перемещения поршня к перемещению возмущения в среде (рис. 4-2), можно записать закон Гука в виде [c.83]

Учитывая, что изменение количества движения в поперечных сечениях струи равно результирующей всех внешних сил (теорема импульсов), и принимая во внимание, что согласно опытным данным Lnep пропорциональна диаметру струи, И. Д. Семикин лолучил выражение [c.75]

ВНИЗ по потоку. Течение будем считать плавным, а скорости v и W — постоянными по поперечным сечениям следа. Энергией вращения, обусловленной крутящим моментом несущего винта, пренебрегаем. Воздух считаем идеальной и несжимаемой жидкостью. Массовый расход жидкости через диск равен th = pAv, и по закону сохранения массы он постоянен по всему следу. По теореме импульсов сила, создаваемая несущим винтом, равна скорости изменения количества движения фиксирован ного объема жидкости и в установившемся течении вычисляется как разность между количеством движения жидкости, вытекающей в единицу времени через сечение 3 (рис. 2.1), и количеством движения жидкости, втекающей в единицу времени через сечение О (рис. 2.1). На висении далеко перед винтом жидкость находится в состоянии покоя, так что Т = thw. По закону сохранения энергии затрачиваемая несущим винтом мощность равна скорости изменения энергии жидкости и вычи- [c.44]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...