Смешение непрерывное

Таким образом, процесс смешения керосиновой оторочки с вытесняемым трансформаторным маслом в пористой среде при различных градиентах давления характеризуется двумя качественно различными периодами. В течение первого периода скорость смешения непрерывно растет и, достигнув максимума, начинает уменьшаться. Второй период смешения начинается с момента достижения указанного максимума (нисходящая ветвь кривой). Совершенно очевидно, что указанные периоды характеризуют различную интенсивность процесса вытеснения. [c.82]

Известно, что на границе упругой и пластической областей напряжения и смешения непрерывны. [c.7]

Предыдущее обсуждение касалось случая четырехволнового смешения непрерывных волн. При накачке световода короткими импуль- [c.303]

При выводе частотного уравнения будем исходить из предположения, что на краях пластины упругие напряжения равны нулю, а на краях электродов упругие напряжения и смешения непрерывны. Ввиду того что электрическое смещение 7 1 в направлении оси Х не зависит от смещений и и иТ, не будем его в дальнейшем учитывать. В случае симметричного расположения электродов (рис. 3.10) граничные условия можио записать как [c.96]

Совершенно очевидно, что непрерывное изменение энтропии смешения (3) при непрерывном изменении степени различия смешиваемых газов в процессе Гей-Люссака (т. е. при смешении второго вида) не противоречит неизменности ве-Рис. 59. личины (2) при изменении степени раз- [c.318]

Существование смешения Гей-Люссака и непрерывное изменение энтропии смешения Д5 в этом случае ни в коей мере не исключают смешения Гиббса и никакого отношения к парадоксу Гиббса не имеют. Таково разъяснение (или решение) парадокса Гиббса. [c.318]

То, что практически опознающее устройство будет делать ошибки при разделении смеси из близких по своим свойствам атомов и не полностью отделять их друг от друга, ни в коей мере не означает недостаточности традиционного подхода к парадоксу Гиббса и тем более его отсутствия. При учете ошибок опознающего устройства при разделении трудно различимых компонент особенность смешения тождественных газов исчезает (устройство полностью не разделяет и близкие по свойствам атомы ). Это приводит к непрерывному изменению AS в зависимости от степени различия атомов, но не к отсутствию парадокса Гиббса, имеющему место (как и закон инерции) в предельном случае отсутствия ошибок опознающего устройства (отсутствия влияния внешних тел на движущееся тело). [c.319]

Оно непрерывно зависит от параметра термодинамического различия газов А к В (г 1 N), не обнаруживая скачка при переходе от смешения [c.321]

Такой второй вид смешения газов имеет место тогда, когда газы А и В после смешения нельзя разделить (полностью или частично) на первоначальные порции. При этом непрерывном по плотности смешении газов не испытывают скачков и другие термодинамические функции газа. [c.322]

В классическом случае (Л- 0) скачок АС/ равен нулю, т. е. парадокс Эйнштейна не имеет классического аналога. Это обусловлено независимостью внутренней энергии классического идеального газа от его плотности NjV. В отличие от и плотность внутренней энергии этого газа u=UIV зависит от плотности газа и поэтому испытывает скачок при переходе от смешения близких газов к смешению тождественных газов. Это убедительно показывает, что парадоксы Гиббса и Эйнштейна не связаны с дискретностью различия смешиваемых газов в противном случае получалось бы, что для определения изменения внутренней энергии идеального газа непрерывный переход к тождественным газам допустим, а для определения изменения плотности его внутренней энергии такой переход противоречит законам физики. [c.326]

Непрерывное изменение при смешении плотностей газов Л тл В, т. е. параметра их близости г, приводит к непрерывному изменению MI и Л5 квантовых газов в интервалах [c.327]

Нетрудно убедиться, что при втором виде смешения, когда плотность газа изменяется непрерывно, изменение температуры при адиабатном смешении квантовых идеальных газов также изменяется непрерывно при переходе к смешению тождественных газов. [c.328]

Открытая система. Смешение газов чаще всего происходит в потоке по схеме, изображенной на рис. 6.10. По каждому из п трубопроводов (на рисунке —по трем) непрерывно поступает газ, массовый расход которого /и, при давлении pi и температуре ti-В смесительной камере потоки газов смешиваются и при этом устанавливается температура t. [c.87]

С эффектом вязкости и явлением диффузии, а в некоторых случаях с физико-химическими процессами, например с горением внутри камеры смешения. Несмотря на это, в случае цилиндрической камеры смешения при пренебрежении силами трения на границах камеры смешения во многих случаях, когда смешение в действительности осуществляется, характеристики результирующего потока в сечении 5з можно рассчитать независимо от промежуточных процессов в камере смешения. По аналогии и по существу в эжекторе параметры потоков в сечениях Sl 1 2 и связаны универсальными уравнениями сохранения так же как на сильных разрывах — скачках, которые тоже во многих случаях (но тоже не всегда) можно вводить и рассматривать в рамках моделей идеальных жидкостей или газов независимо от внутренних непрерывных, но резко меняющихся процессов в действительных явлениях, связанных со свойствами вязкости, теплопроводности, с кинетикой химических реакций и т. п. [c.114]

При турбулентном движении весь поток насыщен беспорядочно движущимися вихрями, которые Непрерывно возникают и исчезают. В точности механизм вихреобразования еще не установлен. Одной из причин их возникновения является потеря устойчивости ламинарного течения, сопровождающаяся образованием завихрений, которые затем диффундируют в ядро и, развиваясь, заполняют весь поток. Одновременно с этим вследствие вязкости жидкости эти вихри постепенно затухают и исчезают. Благодаря непрерывному образованию вихрей и их диффузии происходит сильное перемешивание жидкости, называемое турбулентным смешением. Чем больше вихрей, тем интенсивнее перемешивание жидкости и тем больше турбулентность потока. Различают естественную и. искусственную турбулентность. Первая устанавливается естественно. Для случая стабилизированного движения внутри гладкой трубы турбулентность вполне определяется значением критерия Re. Вто- [c.33]

Преимуществами процесса с применением проволоки являются непрерывность работы, ограниченная только длиной катушки проволоки, отсутствие опасности загрязнения покрывающего металла, большая компактность металлизатора, удобство и быстрота изменения покрытия. При порошкообразном напылении можно использовать любой металл, который может быть получен в виде мелкого порошка. Следовательно, простым смешением порошков в желаемой пропорции в одном бачке либо при использовании двух отдельных бачков и потоков газа можно получить покрытия, состоящие из двух или более металлов (независимо от их способности образовывать сплав друг с другом). Непрерывность напыления, ограниченная размером питающего бачка с порошком, практически меньше, чем в процессе с использованием проволоки. Металлический порошок может быть загрязнен в случае несоблюдения мер предосторожности. При замене одного металлического покрытия на другое бачок и каналы, по которым порошок подается в сопло, следует тщательно очистить. Размеры частиц порошка требуется строго контролировать просеиванием (обычно выбирают сита с номерами 100—300 меш). Необходимо избегать попадания влаги, чтобы предотвратить закупорку. [c.79]

В печах непрерывного действия во избежание пестроты (нестабильности) результатов загрузку деталей следует производить в строгом порядке без смешения различных деталей. Не следует допускать так называемой нагрузки навалом , так как это вызовет неравномерность нагрева и пестроту результатов, вследствие чего в значительной степени возрастут расходы на контроль и будет неизбежной массовая переработка деталей. Тем более недопустимо производить одновременную загрузку деталей, изготовленных из сталей разных марок, хотя возможно и требующих одной температуры для обработки, так как теплопроводность сталей различных марок различна и, следовательно, различна и степень прогрева их за одно и то же время. [c.505]

В качестве примера на рис. 2.2 приведены линии равной концентрации ЗОз в выходящем из слоя газе в крупной промышленной печи диаметром 6,5 м для обжига цинковых концентратов. В печь поступают в основном частицы мельче 0,2 мм, состоящие главным образом из 2п8. Характерное время сгорания их составляет порядка 1 мин, время смешения - много больше. Частицы концентрата, непрерывно загружаемого в слой огарка, не успевают за время горения равномерно распределиться по площади печи, в месте загрузки из двух форкамер концентрация горючих получается высокой, а в районе выгрузки - низкой. Соответственно в районе загрузки кислород поглощается практически полностью и концентрация 80з в газах доходит до предельной, равной 14%, а в районе выгрузки она снижается до 3%, что свидетельствует о проскоке большого количества непрореагировавшего кислорода. [c.58]

Вентилятор следует размещать там, где продукты горения имеют наиболее низкую температуру. Часть продуктов горения указанным вентилятором выбрасывается непосредственно в дымовую трубу, а другая часть — в виде возврата в камеру смещения с раскаленными продуктами горения из топки. Гидродинамика всей системы может быть обеспечена работой указанного вентилятора, в частности, при помощи возврата, нагнетаемого в камеру смешения, можно эжектировать газы из топки. Схема на рис. 118, а показывает движение газов в печи с периодическим технологическим процессом, схема на рис. 118, б — движение газов в печи с непрерывным технологическим процессом (движение газов и материала противоточное). Организация движения газов в конвективной печи с внешней рециркуляцией, создаваемой с помощью вентилятора (обычно центробежного) является наиболее эффективным решением вопроса и предоставляет широкие возможности для интенсификации конвективного теплообмена. [c.286]

Наиболее рациональный процесс производства многокомпонентных порошковых материалов заключается в выборе оптимальных условий непрерывного дозированного питания (дозирования) компонентами и непрерывного смешения. Для обеспечения оптимальных условий непрерывного дозированного питания необходимо создать высокоскоростные тонкослойные потоки компонентов смеси, удовлетворяюш,ие требованиям производительности всей установки. К оптимальным условиям непрерывного смешения следует отнести достижение требуемой однородности смеси при минимальных затратах времени и мощности. [c.74]

В структуру технологического цикла помимо технологического процесса входит схема машины приготовления порошковой смеси [1, 2]. Непрерывность приведенного технологического процесса предполагает применение главным образом механизмов, имеющих непрерывное вращательное движение. Структурно-функциональная схема исполнительных органов установки непрерывного приготовления смеси приведена на рис. 2. Особенностью выбранных механизмов является осуществление ими как технологических, так и транспортных функций одновременно. В соответствии с технологическим циклом (см. рис. 1) исполнительные органы обеспечивают подготовку материала, дозированное непрерывное питание, перестройку сечения потока порошка и непрерывное в начале сухое, а затем влажное смешение. [c.76]

Недостаток существующих способов приготовления порошковых смесей — структурный разрыв между механизмами дозирования и механизмами смешения. Оптимальные условия непрерывного приготовления смеси характеризуются высокоскоростными дозированными тонкослойными потоками компонентов, удовлетворяющими требованиям производительности всей установки и обеспечивающими наи.меиьшую энергоемкость или время смешения. Структурный разрыв может быть устранен конструктивным объединением механизмов дозирования и смешения на основе оптимальных условий. Большое значение в технологическом цикле автомата непрерывного приготовления многокомпонентных порошковых смесей имеет изменение сечения потоков компонентов с целью образования тонкослойных потоков, легко внедряемых друг в друга в момент встречи в смесителе. Непрерывность технологического цикла приготовления смесей создает хорошие динамические условия работы механизмов, а смешение порошков, встречающихся тонкими слоями, является наименее энергоемким, так как частицам порошка надо меньше энергии для взаимного проникновения. Универсальность исполнительных механизмов при различных физико-механических свойствах компонентов и смеси достигается различными скоростными режимами работы механизмов, оборудованных индивидуальным регулируемым электроприводом, обусловливающим возможность создания системы с обратной связью по качеству готовой смеси. [c.338]

При смешении второго рода нет этого физического основания, поэтому происходяшие при таком смешении непрерывные изменения AU и AS не имеют отношения ни к парадоксу Эйнштейна, ни к парадоксу Гиббса. [c.327]

Сжигание топлива осуществляется с помощью устройств, называемых горелками. Они предназначены для ввода газа и окислителя (обычно воздуха) в топку, смешения потоков до начала горения или в самом процессе горения и для стабилизации факела. Под стабилизацией понимается создание условий, обеспечивающих надежное горение фаиела без погасаний, пульсаций или отрыва от горелки. За очень редким исключением это достигается путем создания такого аэродинамического режима, при котором образующиеся при сгорании раскаленные продукты непрерывно подмешиваются к свежей топливовоздушной смеси, обеспечивая ее зажигание. [c.134]

В проведенных экспериментах отмечались два вида смешения взаимосоприкасающихся жидких фаз—диффузионное и конвекционное. Диффузионное смешение, хотя и действовало непрерывно во всех проведенных экспериментах, однако оказалось менее интенсивным [c.45]

В начальном участке камеры частицы эждктпруемого газа непрерывно захватываются высоконапорной струей и увлекаются ею в зону смешения. Благодаря этому и поддерживается разрежение на входе в смесительную камеру, которое обеспечивает втекание низконапорного газа в эжектор. В зависимости от относительных размеров эжектора с удалением от сопла последовательно исчезают обе зоны невозмущенного течения газов так, на рис. 9.5 первым ликвидируется ядро эжектпрующеп струи. [c.497]

Принципиальным преимуществом эжектора со сверхзвуковым соплом перед эжектором с нерасширяющимся соплом является возможность получения больших степеней повышения давления эжектируемого газа. На рис. 9.15 было показано, что максимальная степень увеличения давления Рз/Pi = 3,55 в эжекторе с нерасширяющимся соплом получается при По = И—13. В эжекторе со сверхзвуковым (расчетным или оптимальным) соплом при возрастании По потребная площадь сечения камеры смешения растет медленнее и полное давление р непрерывно увеличивается с увеличением По (рис. 9.27). Теоретически и экспериментально показана возможность получения в таком эжекторе степени повышения давления эжектируемого газарз/рг = 10 — 20 и более, разумеется, при очень малых значениях коэффициента эжекции. С увеличением коэффициента эжекции до 0,5—0,6 пре- [c.542]

Па основе р>-зульга1а (1) для интервала илменения AS при смешении газов А и В некоторые авторы приходят к выводу об отсутствии парадокса Гиобса и считают, что при непрерывном изменении параметра различия газов изменение энтропии AS при диффузии газов изменяется непрерывно. [c.317]

Непрерывное поведение AS с учетом ошибок опознающего устроймва выражается через интеграл ошибок . Более точному устройству (с меньшей дисперсией а) соответствует пунктирная кривая ОС (отсюда видно, что парадокс Гиббса обнаруживается при работе с предельно точным прибором). Эта кривая не имеет ничего общего с кривой О В, соответствующей смешению Гей-Люссака, при котором невозможно разделение смеси даже в идеальном случае опознающего устройства. [c.319]

Рассматриваемый скачок изменения плотности газа при переходе от его смешения со сколь угодно близким по своим свойствам газом к смещению с одинаковым газом аналогичен известному скачку теплоемкости, коэффициента распшрения и сжимаемости в точке фазового перехода второго рода при непрерывном изменении параметра порядка. [c.321]

Как отмечалось в 16, в литературе известна точка зрения на парадокс Гиббса, согласно которой решение этого парадокса связывается с дискретным различием смешиваемых газов. Парадокс Гиббса сводится к скачку в поведении AS при непрерывном сближении параметров различия газов. Но в реальном физическом мире различие между газами определяется отличием друг от друга их агомов, каким-либо дискретным квантовым числом (зарядом, числом нуклонов и т. д.), которое по самому смыслу понятия дискретности не может изменяться ненрерывно. Предполагая непрерывное изменение различий между газами, мы вступаем в противоречие с законами физики и в результате приходим к парадоксу Гиббса Если перейти к предельному случаю смеси тождественных молекул, то формула (8) не изменяется. Это нелепо, так как при удалении перегородки между газами, состоящими из совершенно одинаковых молекул, не может быть и речи ни о каком процессе диффузии. Следовательно, предельный переход здесь недопустим. Он противоречит атомизму вещества и тому факту, что между различными видами атомов (например, атомами И и Не) нет никакого непрерывного перехода . Таким образом, согласно этой точке зрения, значение Sf, для энтропии после смешения тождественных газов нельзя получить из формулы (4) потому, что незаконен предельный переход поскольку [c.323]

В квантовом случае AS зависит от величины различия газов (разность масс их атомов) и поэтому можно указать на незаконный шаг при переходе к смешению тождественных газов. В классическом случае в выражение для AS не входит какая-либо величина, характеризующая различие газов. Это. очевидно, означает, что величина скачка AS не зависит от того, как изменяется параметр различия газов — прерывно или непрерывно. Однако сторонники излагаемой точки зрения в этом случае утверждают, что будто бы сами макроскопические законы термодинамики отражают дискретную структуру микроскопического мира, так что непрерывный переход к тождественным газам противоречит термодинамике . Выше мы показали, как из формулы (4) получить энтропию si после смешения тождественных газов для этого нужно в выражении (4) при подстановке m2 = mi=m заменить N/ V на 2N/ У, т. е. учесть происходяхций при переходе к тождественным газам скачок плотности газа А. Без учета этого скачка плотности газа формулу (4) применять к смешению тождественных газов нельзя. Однако сторонники точки зрения дискретности различия газов эту невозможность применения формулы (4) перекладывают на незаконность непрерывного перехода к пределу j2 = Wi, поскольку в природе нельзя добиться сколь угодно близких газов. [c.323]

Отсюда видно, что скачок энтропии смешения AS , обусловленный дискретностью различия смешиваемых квантовых газов, не совпадает со скачком энтропии смешения (7), возникающим при непрерывном сближении параметров различия газов и выражающим парадокс Гиббса. Приведенное рассмотрение показывает, что парадокс Гиббса не связан с дискретностью различия смешиваемых газов, а обусловлен скачком плотности газа при переходе от смешения сколь угодно близких газов к смешению тождественных газов. Дискретность различия смешиваемых газов не играет роли в происхождении парадокса Гиббса, и существование этого парадокса ни в коей степени не отражает дискретной природы микроскопического мира и не затрагивает справедливости 1ермодинами-ки. Поэтому при решении парадокса Гиббса рассматривается идеализированный случай достижения сколь угодно малого различия между газами. [c.324]

В табл. 3 приведены некоторые свойства идеальных растворов. В табл. 3 АН означает максимальную энтальпию смешения, рассчитанную на 1 моль раствора, причем знак -плюс соответствует эндотермической, а знак минус — экзотермической энтальпии смешения. Нуль означает, что АН<5 кал/моль, двойные скобки означают, что ДЯ<10 кал/моль, простые скобки указывают, что ДЯ<20 кал/моль. Символом ДУ обозначено отклонение объема при смешении от аддитивности. Нуль означает, что максимальное отклонение не превышает 0,2% двойные С1юбки — максимальное отклонение меньше 0,3% простые скобки — ДУ <0,5% знак плюс или минус ib скобках означает, что ДУ— — 1%. Для типов диаграмм плавкости приняты обозначения И. Р. — система при кристаллизации дает непрерывный ряд твердых растворов Э. — диаграмма плавкости имеет эвтектику, М. С. — образуется молекулярное соединение. [c.52]

Для эжекторов с разными веществами, предназначенных, как правило, для создания и поддержания вакуума, наиболее существенным является предельно достижимое разрежение. Если в рассмотренной выше схеме эжектора с одним веществом давление во всасывающем паттрубке I (рис. 10-22) могло быть либо выше, либо в крайнем случае равно давлению в камере смешения, определяемому давлением струи, выходящей из сопла, то в эжекторах с разными веществами данление в откачиваемом пространстве может быть ниже давления в камере смешения. В этом случае подсос газа вызывается диффузией молекул из пространства, где концентрация молекул данного газа велика, в пространство струи, где концентрация этих молекул незначительна из-за их непрерывного уноса струей. Встречная диффузия паров рабочего вещества вследствие направленного движения струи мала кроме того, диффузия ограничивается специальными приспособлениями. Так, часть рабочего вещества, которая проникает в трубопровод, ведущий к откачиваемому пространству, на своем лути конденсируется в специальных охлаждаемых ловушках. [c.376]

После смешения смолы с ацетоном в сосуд постепенно вливают контакт Петрова при непрерывном перемеишвании содержимого до получения однородной клеевой массы. [c.381]

Непрерывность технологического цикла приготовления смесей создает хорошие динамические условия работы механизмов, а смешение порошков, встречающихся тонкими слоями, менее энергоемко, так как частицам порошка надо меньше энергии для взаимного проникновения. Структура энергограмм, соответствующая технологическим операциям (рис. 1), имеет ту особенность, что отсутствуют интервалы холостого перемещения исполнительных органов. Универсальность исполнительных механизмов при различных физико-механических свойствах компонентов и смеси достигается различными скоростными режимами работы механизмов, оборудованных индивидуальным регулируемым электроприводом. Учитывая гибкость управления, с помощью индивидуальных электродвигателей можно создавать системы с обратной связью от импульса качества готовой смеси. [c.76]

Характерной особенностью кривых, изображающих изменение содержания компонентов СО и Нд по протяжению вьтсокоскоростного потока в кинетическом режиме горения, является непрерывное их уменьшение на большей части расстояния от среза сопла, служащее прямым доказательством интенсивного выгорания этих компонентов. Об этом же свидетельствуют и графики изменения содержания СОд и Од (рис. 38) и графики изменения температур (рис. 38). Подъем концентраций Од в полуоткрытом канале (за критическим сечением) объясняется подсосом воздуха из окружающей среды. В первом случае он не оказывал влияния на догорание горючих компонентов. Во втором случае наблюдалось значительное потребление кислорода, несмотря на такой же подсос. Таким образом, в кинетическом режиме выгорание горючих (СО, Нд, СН4) в высокоскоростном потоке является и более интенсивным, и более полным, чем в диффузионном режиме. По-видимому, в режиме горения, близком к кинетическому, т. е. в хорошо перемешанных смесях, турбулентные пульсации уже достаточны, чтобы обеспечить хорошее смешение и последующее догорание реагирующих компонентов (рис. 38), поскольку в этом случае моли [c.92]

Солесодержание котловой воды регулируется непрерывной продувкой. Линия непрерывной продувки выводится всегда из зоны наивысшего солесодержания воды при чисто механичоской сепарации (без ступенчатого испарения) из циркуляционного потока котловой воды до его смешения с питательной водой, при ступенчатом яспарении из последней по ходу воды ступени испарения. [c.121]

В инжекционных горелках полного смешения института Мос-газпроект с пластинчатым стабилизатором конструкции инж. Ф. Ф. Казанцева (показывается эта горелка или схема ее) конец смесителя имеет насадок с пластинчатым стабилизатором. Стабилизатор состоит из 81 стальной пластины размером 0,5x16 мм с тремя отверстиями для крепления. Толщина прокладки 1,4— 1,6 мм. Малые пространства между пластинками предохраняют горелку от проскока пламени в форсунку. Такое расположение пластин способствует созданию вихревых зон горящей газовоЗ-душной смеси и непрерывному поджиганию ее при выходе из горелки. Эта горелка применяется на котлах и в низкотемпературных печах, работающих на смешанном газе с теплотворной способностью 8000 ккалЫм , сохраняет устойчивость при давлении газа перед горелкой 300—5000 мм вод. ст. и избытках воздуха а —l,04- -l,lQ. Горелки изготовляются шести типоразмеров, они рассчитаны на производительность 20—200 нм /час. Эти горелки могут быть объединены в один блок с целью сокращения места в котельной. [c.119]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...