Газы Параметры физические при

В тех же случаях, когда смесь тождественных газов не обладает отмеченной физической особенностью, т. е. когда газовую смесь нельзя разделить не только при смешении одинаковых газов, но и при смешении термодинамически разных газов, никакого скачка изменения плотности смешиваемых газов при переходе от смешения сколь угодно близких газов к смешению тождественных газов не происходит. Поэтому в формуле для энтропии смеси разных газов в этих случаях параметры их различия можно стремить к нулю и этот второй вид смешения идеальных газов не имеет отношения к парадоксу Гиббса ( ). [c.60]

При получении расчетных формул для коэффициентов теплоотдачи на основе теории пограничного слоя с учетом изменения физических параметров газа по поперечному сечению газового потока поля физических параметров учитываются при интегрировании [c.383]

В 1811 г. А. Авогадро выдвинул положение, известное теперь как закон Авогадро. Объем одного киломоля идеального газа ( 7) не зависит от природы газа и вполне определяется параметрами физического состояния газа р, t или в равных объемах разных идеальных газов, находящихся при одинаковых температурах и одинаковых давлениях, заключено равное число молекул [c.21]

Изменение технико-экономических показателей на рис. 2-6 и 2-7 показано в зависимости от свободно варьируемого параметра A i — температурного перепада дымовых газов в рекуператоре. При А/, = 0 (при отсутствии рекуператора) рассмотрен вариант максимального использования ВЭР в утилизационной установке (использование физического тепла уходящих газов в котле-утилизаторе для выработки пара). При одинаковых основных технических характеристиках процесса (одинаковых расходах топлива, к. п. д. нагревательной печи, [c.96]

Параметры вещества при этом состоянии называются критическими и обозначаются рк, Vk< ik- Для каждого вещества критические параметры имеют определенные значения. Основные физические величины для наиболее распространенных газов, в том числе критические параметры, а также постоянные а и 6 в уравнении состояния реального [c.38]

Индексы ж и с означают, что соответствующие физические параметры выбираются при температурах и t -При движении газа = 1 и У. = 1. В случае небольших разностей температур между газо.м и стенкой физические параметры в формулах (14) и (15) можно выбирать при температуре а при [c.217]

Изменение температуры вызывает изменение других внутренних параметров системы. При фиксированных внешних параметрах эта связь однозначна, что позволяет судить о температуре тела по значениям соответствующей физической величины. На этом основано устройство всех термометров. В зависимости от конструкции термометра температура может быть определена длиной столбика ртути, объемом газа, электрическим сопротивлением, термоэдс и т. д. [c.61]

К веществам, используемым в ТГГ, предъявляют следующие основные требования возможно большее значение КГ при конструктивно допустимых температурах, физическая и химическая стабильность при хранении и эксплуатации, способность устойчиво гореть при заданных температуре и давлении, однозначность физико-химических свойств в партии зарядов отсутствие или минимальное количество твердых частиц в газе минимальное коррозионное и эрозионное воздействие газа на конструктивные элементы, минимальное отклонение параметров газа от расчетных при работе в заданном диапазоне температур окружающей среды и др. [c.259]

Температура газа, образующегося при сгорании жидкого топлива (или жидкости в газе), изменяется в зависимости от соотношения между массовыми расходами окислителя и горючего— массового соотношения компонентов, поступивших в камеру сгорания или газогенератор. В динамике, при отклонении от стационарных значений параметров течения в гидравлических и газовых трактах перед камерой (газогенератором), из-за отличия гидравлических сопротивлений и динамических характеристик этих трактов расходы в них меняются по-раз-ному, что приводит к изменению соотношения компонентов. Следствием изменения соотношения компонентов является изменение физических параметров образовавшихся при горении газообразных продуктов сгорания — температуры, состава, газовой постоянной и т. д. Поэтому при непрерывном изменении во времени параметров поступающих компонентов (колебаниях, переходных процессах) каждая вновь образовавшаяся у головки [c.153]

При движении газа параметры состояния являются не только физическими, но и динамическими характеристиками потока. В общем случае они меняются при переходе от одной точки пространства к другой, от одного момента времени к другому. Следовательно, / , р и Г зависят от наложения точки и от времени и должны быть определены как точечные параметры. [c.10]

В каждой точке движущегося совершенного газа параметры состояния связаны между собой уравнением состояния (1-1). Во многих практически важных случаях связь между параметрами / , р и Г выражается в более сложной форме. При рассмотрении физических свойств реальных газов иногда нельзя пренебрегать собственным объемом молекул и силами взаимодействия между ними. Эти факторы сказываются особенно существенно, если давления газа велики и, следовательно, концентрация молекул в определенном объеме велика. [c.10]

Физические параметры капельных жидкостей и газов изменяются с изменением температуры. Поэтому при обработке опытных данных за определяющую температуру, при которой берутся значения физических величин, принимают среднюю температуру потока или стенки или среднюю температуру пограничного слоя [c.428]

Аэрозольный метод закачки ингибитора в пласт разработан с учетом того, что все физические параметры газа при его движении по стволу скважины изменяются. Снижение температуры и давления способствует конденсации ингибитора и образованию аэрозоля в потоке газа. Зная объем растворенного в газе ингибитора и величину изменения давления и температуры по стволу скважины, можно рассчитать количество ингибитора, выпадающего из газа в виде аэрозоля. [c.226]

При оценке теплообмена в реагирующей смеси необходимо учитывать изменение физических параметров газа во всей системе. Поэтому расчету теплообмена должна предшествовать оценка зависимости физических параметров реагирующей смеси от температуры или полной энтальпии. [c.364]

Для процессов теплоотдачи при большой скорости движения характерны большие диапазоны изменения температуры газа около стенки, поэтому его физические параметры в пограничном слое могут изменяться в широких пределах. [c.378]

Остальные особенности теплоотдачи при движении газа с большой скоростью проявляются при сверхзвуковых скоростях. Поля физических параметров газа в пограничном слое начинают заметно влиять на теплоотдачу при М > 1,6. Существенное влияние процессов диссоциации на теплообмен для воздуха начинается с М 10. Влияние ионизации на процесс теплообмена для воздуха проявляется, начиная с температуры 7000° К, т. е. при М >- 25. При М = 20 ионизируется приблизительно 1% молекул и атомов воздуха, что не приводит еще к существенному изменению условий теплообмена. [c.380]

По своим физическим свойствам жидкость занимает промежуточное положение между твердым телом и газом. Например, при параметрах состояния, близких к критическим, свойства жидкости близки к свойствам газа, а при температурах, близких к температурам кристаллизации, жидкость обладает некоторыми свойствами, присущими твердому телу. [c.120]

Представлены результаты теоретических и экспериментальных исследований межфазового теплообмена в системах "газ-твердые частшда при постоянном гранулометрическом составе дискретной фазы.Разрабй-тана приближенная теория и инженерный метод расчета таких систем, учитывающий изменение режимных параметров и физических свойств фаз по длине потока и термическое сопротивление материала чартиц.Метод использован для анализа закономерностей и изыскания оптимальных условий скоростной термической обработки сыпучих материалов. [c.366]

Основные принципы расчета реакторов для гетерофазных процессов в системе газ - твердое тело. Особенностью кинетики гетерогенных процессов и, в частности, процессов в системе газ - твердое тело является их многостадийность - обязательное наличие наряду с одной или несколькими чисто химическими стадиями (т,е. одной или несколькими химическими реакциями) стадий, которые можно было бы назвать физическими (при их протекании не происходит химических превращений). Последние связаны с переносом вещества от одной фазы к другой, причем концентрация вещества в разных фазах (или в ядре фазы и на поверхности раздела) различная. Разность концентраций является движущей силой этих процессов переноса (диффузионных). В общем случае скорости отдельных стадий, составляющих гетерогенный процесс, могут существенно различаться и по-разному зависеть от изменения параметров технологического режима. Например, температура неодинаково влияет на скорости химической реакции и переноса веществ за счет диффузии. [c.653]

При расчете оптимального эжектора обычно бывают заданы параметры состояния смешиваемых газов, их физические константы, коэффициент эжекции, коэффициент восстановления в диффузоре и коэффициенты скорости, в связи с чем 10 из этих величин, а именно %, с [ср, а, , к, V4.3, Фьо, Фокр и Ф(1кр)р > оказываются известными. Оставшиеся 11 величин связаны 11 уравнениями и могут быть поэтому однозначно определены. Оптимальный эжектор рассчитывается следующим образом [c.222]

T. e. сохранение величины xw в частице. При этом, очевидно, на поверхностях (сферах) л = onst при 0 = 0 и 0 = я скорость газа (ее направление) при гюфО пе определена таким образом, не удовлетворено требование зависимости физических параметров только от х и, следовательно, как говорилось выше, в сферически-симметричных одномерных движениях отличной от нуля может быть только одна составляющая скорости и ). [c.154]

Газовая ди.намика — изучает движение газов при су-щесгвенно м изменении их плотности. Основная особенность газодинамического процесса — неразрывная связь одновременно проте-каюш,их механического процесса движения газа (главным образом его ускорения или торможения) и термодинамического процесса его расширения или сжатия. Поэтому для анализа и расчета газодинамических процессов используются законы механики и термодинамики и изменение параметров состояния газа может изображаться в pv, Тз, 8 координатах. Последнее помогает глубже усво ить их физическую сущность и упрощает расчеты. Несмотря нр общ.но ть основных физических законов, которым подчиняется движение любых жидкостей, процессы движения сжимаемой жидкости сложнее процессов движения несжимаемой и отличаются от них не только качественно, но часто и количественно. Например, при течении несжимаемой жидкости по расширяющемуся каналу скорость ее движения всегда уменьшается. При течении газа по расширяющемуся каналу, в зависимости от условий, скорость может и уменьшаться и увеличиваться и не изменяться. Как показывают теория и опыт, плотность существенно изменяется при движении газа С большими скоростями — большими 30. ..40% от скорости распространения звука в этом газе а также при подводе к газу или отводе от него тепла и механической работы. [c.5]

При рассмотрении теоретических и экспериментальных работ по опрокидыванию видно, что необходимо создать теорию, учитывающую изменения параметров пленки потоком газа и устангшливающую зависимость между параметрами пленки, расходом жидкости, скоростью газа и физическими свойствами жидкости и газа. В данном разделе явление опрокидывания исследуется на основе нелинейной теории движения тонких слоев вязкой жидкости вместе с газом. Определены безразмерные величины, с помощью которых в режиме опрокидывания могут быть рассчитаны параметры пленки, критическая скорость газа по опрокидыванию и гидродинамические величины для жидкостей и газов с любыми физическими параметрами. [c.198]

Соотношение (2.52) качественно хорошо согласуется с формулой, предложенной в [39]. Следует отметить, что в силу своей структуры соотношения типа (2.54) или другие для определения т не очень чувствительны к выбору параметров, отражающих расширение слоя в процессе роста скорости фильтрации газа, и связи между ними. Поэтому пог шность при сопоставлении экспериментальных и расчетных данных по порозности слоя может быть удовлетворительной, хотя сама формула не адекватна физической картине. [c.55]

Микро- и макроструктур закрученного потока представлякгг особый интерес для понимания физического механизма процессов течения и тепломассообмена. На структуру турбулентного течения существенно влияют особенности радиального распределения осредненных параметров и кривизна обтекаемой газом поверхности. При этом поле турбулентных пульсаций при закрутке всегда трехмерно и имеет особенности, отличающие его от турбулентных характеристик осевых течений [16, 27, 155, 156]. Одно из основных и характерных отличий состоит в том, что в камере энергоразделения вихревой трубы наблюдаются значительные фадиенты осевой составляющей скорости, характеризующие сдвиговые течения. Эти градиенты наиболее велики на границе разделения вихря в области максимальных значений по сечению окружной составляющей вектора скорости. Приосевой вихрь можно рассматривать как осесимметричную струю, протекающую относительно потока с несколько отличной плотностью, и естественно ожидать при этом появления эффектов, наблюдаемых в слоях смешения струй [137, 216, 233], прежде всего, когерентных вихревых структур с детерминированной интенсивностью и динамикой распространения. Экспериментальное исследование турбулентной структуры потоков в вихревой трубе имеет свои специфические сложности, связанные с существенной трехмерностью потока и малыми габаритными размерами объекта исследования, что предъявляет достаточно жесткие требования к экспериментальной аппаратуре. В некоторых случаях перечисленные причины делают невозможным применение традиционных [c.98]

Микроструктура закрученного потока представляет особый интерес для понимания физического механизма процессов течения и тепломассообмена. На структуру турбулентного течения в камере энергорааделения вихревых труб значительно влияют особенности радиального распределения осредненных параметров и кривизна обтекаемой газом поверхности. При этом поле турбулентных пульсаций закрученного ограниченного потока всегда трехмерное и имеет особенности, отличающие его от турбулентных характеристик незакрученных течений [15, 18, 30, 181, 196]. На рис. 3.11,а показаны интенсивность турбулентности е закрученного потока в системе координат, связанной с криволинейной линией тока, где — продольная, — поперечная и ц — радиальная составляющие турбулентных пульсаций в зависимости от относительного расстояния до стенки камеры энергоразделения y/R. [c.115]

Более 20% разведанных нефтегазовых месторождений России содержат сероводород и двуокись углерода. ОНГКМ, открытое в 1966 г., является уникальным по своим физическим параметрам (высокое пластовое давление, составлявшее в начале эксплуатации 20,6 МПа пластовая температура до 369 К и т. д.) и по содержанию в составе продукции таких агрессивных компонентов, как сероводород и углекислый газ. Промьпп-ленная эксплуатация месторождения началась в марте 1974 г., а к 1979 г. были введены в действие одиннадцать проектных установок комплексной подготовки газа (УКПГ). Максимальный объем добычи (48,72 млрд, м ) был достигнут в 1981 г. при добывающем фонде в 437 скважин. [c.8]

Независимо от знака величины Az из двух последних соотношений видно, что численное значение функции г(Хз) будет лежать между величинами z( i) 2 и z(A2) 2. Исключая как не представляющий интереса случай = Яг = 1 w = №2 = Wz), устанавливаем, что для любых начальных условий ири 0 = 1 из уравнения (37) определяется значение г(Яз)>2, которое соответствует двум действительным значениям Яз, отличающимся от единицы. Таким образом, при равных температурах торможения газов звуковой режим течения смеси на выходе из камеры невозможен. Если температуры торможения смешивающихся газов различны (0= 1), то из уравнения количества движения, наряду с действительными решениями z(X3)>2, при определенных сочетаниях начальных параметров газов могут быть найдены решения 2(Яз)< 2, соответствующие физически невозможным режимам течения и указывающие на то, что принятые значения скорости и расхода эжектируемого газа не могут быть реализова- [c.533]

Как отмечалось в 16, в литературе известна точка зрения на парадокс Гиббса, согласно которой решение этого парадокса связывается с дискретным различием смешиваемых газов. Парадокс Гиббса сводится к скачку в поведении AS при непрерывном сближении параметров различия газов. Но в реальном физическом мире различие между газами определяется отличием друг от друга их агомов, каким-либо дискретным квантовым числом (зарядом, числом нуклонов и т. д.), которое по самому смыслу понятия дискретности не может изменяться ненрерывно. Предполагая непрерывное изменение различий между газами, мы вступаем в противоречие с законами физики и в результате приходим к парадоксу Гиббса Если перейти к предельному случаю смеси тождественных молекул, то формула (8) не изменяется. Это нелепо, так как при удалении перегородки между газами, состоящими из совершенно одинаковых молекул, не может быть и речи ни о каком процессе диффузии. Следовательно, предельный переход здесь недопустим. Он противоречит атомизму вещества и тому факту, что между различными видами атомов (например, атомами И и Не) нет никакого непрерывного перехода . Таким образом, согласно этой точке зрения, значение Sf, для энтропии после смешения тождественных газов нельзя получить из формулы (4) потому, что незаконен предельный переход поскольку [c.323]

В применении к газам и плазме уравнения цепочки Боголюбова для функций распределения (15.32) позволяют, как мы видели, ввести соответственно газовый и плазменный малые параметры и находить решение этих уравнений в виде разложения функций распределения по степеням того или другого малого параметра В случае жидкости уравнения (15.32) не допускают выделения малого параметра. Тем не менее наиболее важным является при менение метода функций распределения к построению статистиче ской теории жидкостей. Это достигается другим, отличным от ме тода малого параметра, способом решения цепочки уравнений Бо голюбова. Этот способ основан на обрыве цепочки уравнений когда исходя из дополнительных физических соображений стар шая функция распределения (s>2) аппроксимируется выраже нием, включающим в себя более младшие функции (k[c.287]

Если сжимать газ при постоянной температуре, то можно достигнуть состояния насыщения (сжижения газа), соответствующего этой температуре и некоторому определенному давлению. При дальнейшем сжатии пар будет конденсироваться и в определенный момент полностью превратится в жидкость. Процесс перехода пара в жидкость проходит при постоянных температуре и давлении, так как давление насыщенного пара однозначно определяется температурой. На р— у-диаграмме (рис. 9.1) область двухфазных состояний (пар и жидкость) лежит между кривыми кипящей жидкости и сухого насыщенного пара. При увеличении давления эти кривые сближаются. Сближение происходит потому, что объем пара уменьшается, а объем жидкости увеличивается. При некотором определенном для данной жидкости (пара) давлении кривые кипящей жидкости и пара встречаются в так называемой критической точке, которс1Й соответствуют критические параметры давление р , температура удельный объем характеризующие критическое состояние вещества. При критическом состоянии исчезают различия между жидкостью и паром. Оно является предельным физическим состоянием как для однородного, так и для распавшегося на две фазы вещества. При температуре более высокой, чем критическая, газ ни при каком давлении не может сконденсироваться, т. е. превратиться в жидкость. [c.103]

При больших температурных напорах и изменении давления вдоль поверхности необходимо учитывать сжимаемость газа, т. е. зависимостьр = /(Т, р), а также изменение других физических параметров—теплопроводности и вязкости. [c.327]

Физические параметры газа определяются составом смсси, который в свою очередь рассчитывается с помощью констант равновесия химических реакций. Следует подчеркнуть, что в условиях химических реакций состав газовой смеси существенно зависит не только от температуры, но и от давления при увеличении температуры степень диссоциаи.ии увеличивается, а при увеличении давления, как правило, — уменьшается. [c.365]

Для учета влияния полей физических параметров на коэффициент теплоотдачи при большой скорости движения газа разработан также метод определяющей температуры. При расчете процессов теплоотдачи в соответствии с этим методом физические параметры газа необходимо выбирать по некоторой эффективной температуре, которая зависит от трех температур, оиределяюи1их форму температурного поля при большой скорости течения газа температуры поверхности Т, , адиабатной температуры стенки Т, и температуры на внешней грашще пограничного слоя Tis. По Э. Эккерту, эффективная температура определяется формулой [c.384]

Подсчет определяющей температуры по выражению (10.24) позволяет использовать для оценки коэффициента теплоотдачи формулы, полученные решением уравнений пограничного слоя без учета изменения физических параметров газа. Сопоставление результатов расчета трения и теплоотдачи по определяющей темиертуре Гд и по методике, учитывающей поля физических параметров, показало, что при М = 0,2 — 22 разница в результатах не превышает 3%. [c.384]

Обработка опытных данных по среднему коэффициенту теплоотдачи между воздухом и сферой в условиях вынужденного движения, выполненная Каванау в соответствии с формулой (11.29), позволила получить ф = 2,63. Опыты проводились в потоке газа при М = = 0,1 — 0,69 и Re = 1,75— 124. При обработке опытных данных коэффициент теплопроводности определялся по адиабатной температуре стенки, а остальные физические параметры — по термодинамической температуре потока. Определяющий размер — диаметр сферы. [c.402]

Рассмотрим параметры трения в турбулентном пограничном слое на проницаемой поверхности со вдувом для так называемого предельного случая, характеризующегося числом = УосХ/ч -у со. Ограничимся простейщим случаем, полагая, что основной поток и вдуваемый газ имеют одинаковые физические свойства, а количество тепла, выделяемое в результате работы сил вязкости, равно количеству тепла, отведенному за счет теплопроводности (при этом число Прандтля Рг=1). При этих [c.464]

Следует иметь в виду, что расчет поведения пузырьков связан с учетом большого количества параметров. Даже для одиноч-]юг() газового нузырька, когда пет фазовых переходов, когда при не очень сильных воздействиях внешняя тепловая задача, связанная с решением уравнения теплопроводности в жидкости, является несущественной, так как на стенке пузырька температуру газа и жидкости можно считать постоянной и равной Го, его поведение, помимо характеристик внешнего возде11Ствпя, например его амплитуды Ар и характерного времени in, будет определяться следующими физическими характеристиками среды в начальном состоянии [c.112]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...