Энергия кинетическая нулевая

Весьма просто единственность решения устанавливается в случае динамических задач. Покажем, что решение, удовлетворяющее нулевым начальным условиям и нулевым краевым условиям (в смещениях или напряжениях), есть тождественный нуль. В силу однородности начальных условий смещения тогда являются равными нулю функциями, а тело в начальный момент не деформировано и находится в состоянии покоя. Следовательно, полная энергия обращается в нуль и всегда будет оставаться равной нулю в силу закона сохранения энергии. Кинетическая же энергия и энергия деформации могут принимать лишь неотрицательные значения. Поэтому из условия обращения в нуль полной энергии следует, что кинетическая энергия и энергия деформации обращаются в нуль. Из равенства же нулю кинетической энергии будет следовать равенство нулю производной ди д1. Учитывая же равенство нулю смещений в начальный момент, приходим к утверждению о тождественном равенстве нулю смещений. [c.253]

Для ракеты Фау-2, имевшей в конце сгорания вес 4 000 кг на высоте 36 км, суммарная энергия (кинетическая и потенциальная) составляла 602-10 кгс-м. Если сравнить эту энергию с механическим эквивалентом теплоты сгорания суммарного количества топлива и кислорода— 12-10 кгс-м, то суммарный к. п. д. окажется равным т1 = 0,05., Это значение существенно меньше мгновенного суммарного к. п. д. в момент, предшествующий окончанию горения, что может быть объяснено в некоторой степени сопротивлением при движении в атмосфере, но прежде всего связано с низким к. п. д. процесса ускорения большого количества топливной смеси, начиная от нулевой скорости. Но, вообще говоря, полученный к. п. д. следует считать вполне допустимым, особенно если учесть, что никаких других возможностей для получения столь высоких скоростей не существует. [c.279]

Время разбега характеризуется возрастанием скорости начального звена от нулевого значения до некоторого среднего значения, соответствующего нормальной рабочей скорости этого звена механизма. Установившимся движением механизма называется движение, при котором его кинетическая энергия является периодической функцией времени. Во время установившегося движения обычно скорость начального звена механизма колеблется около среднего значения, соответствующего нормальной рабочей скорости этого звена механизма. Промежуток времени, по истечении которого положение, скорость и ускорение начального звена механизма принимают первоначальные значения, является периодом изменения кинетической энергии механизма и называется циклом установившегося движения механизма. [c.304]

Заштрихованная область на диаграмме энергий соответствует свободным электронам. Кинетическая энергия их отсчитывается от нулевой линии вверх. Нормальное состояние электрона, связанного в атоме водорода, соответствует отрицательной энергии 13,6 эВ. [c.47]

Напомним, что за нулевой уровень энергии условно принимается состояние, при котором связь между ядром и электроном разорвана и эти частицы разведены на очень большое расстояние с нулевой кинетической энергией. [c.47]

Вспоминая, что в любом случае кинетическая энергия может быть представлена в виде (36), т. е. в виде суммы форм нулевой, первой и второй степени от представляем левую часть уравнений Лагранжа (22) в виде суммы трех выражений, которые получаются при подстановке в эту левую часть сначала Tj, затем Ti и, наконец. То. [c.140]

Рассмотрим положение А (рис. VI.]). Это положение соответствует минимуму потенциальной энергии, и любое движение, начавшееся вблизи точки Л, происходит вблизи нее. Если материальная точка первоначально была далеко от А, но двигалась по показанному на рис. VI.I рельефу и попала в окрестность А с малой скоростью, то она уже не выйдет из этой окрестности. С другой стороны, для того чтобы материальная точка, попавшая в окрестность А, могла выйти из нее, точке должна быть придана энергия, превышаюш,ая некоторое пороговое значение. Если с этой целью повышается потенциальная энергия материальной точки при нулевой ее скорости, то материальная точка выйдет из окрестности Л только при условии, что ее потенциальная энергия будет доведена до значения, соответствующего ближайшему к ней максимуму потенциального рельефа (точка В). В этом смысле существует потенциальный порог или барьер, который надо преодолеть, чтобы вырвать материальную точку из окрестности точки А. Того же можно достигнуть, увеличивая кинетическую энергию материальной точки, но и в этом случае должен быть [c.228]

Ограничиваясь теперь рассмотрением натуральных систем и вспоминая, что лагранжиан, как и кинетическая энергия натуральной системы, может быть представлен суммой трех форм — квадратичной L , линейной Li и нулевой степени Lq относительно скоростей q, перепишем равенство (21) так [c.264]

Из определения функции L следует, что она в общем случае будет функцией времени t, обобщенных координат и обобщенных скоростей. Так же как и кинетическая энергия Т, функция Лагранжа L содержат члены второго Lo, первого L и нулевого Lq измерения относительно обобщенных скоростей qk k=, . .., s). Из равенства [c.85]

Следовательно, частицы с нулевой массой покоя имеют кинетическую энергию, пропорциональную импульсу. [c.296]

Если пренебречь членами третьего и более высокого порядка, кинетическая энергия системы в окрестности положения равновесия будет однородной квадратичной формой обобщенных скоростей 1, д - Так как кинетическая энергия всегда положительна и равняется нулю только при нулевых значениях обобщенных скоростей, то она выражается вблизи положения равновесия системы определенно положительной квадратичной формой обобщенных скорое ген. [c.431]

Е < 8,8 Мэе (например, для урана 4 Мэе). а-Распад соответствует росту г и переходу системы из энергетического состояния Е в нулевое состояние. Энергия Е выделяется в виде кинетической энергии а-частицы и дочернего ядра. [c.126]

Таким образом, при захвате ядром нейтрона с нулевой кинетической энергией возбуждение ядра не может быть меньше энергии связи нейтрона, которая в среднем равняется 8 Мэе. [c.464]

Особенность взаимодействия с ядром нейтрона, освободившегося из дейтона в результате реакции срыва, заключается в том, что такой нейтрон может попасть в ядро не только с положительной или нулевой, но и с отрицательной кинетической энергией (подобно тому, как это бывает для а-частицы при прохождении ее через потенциальный барьер) . В этом случае образующееся ядро будет возбуждено до энергии, меньшей энергии отделения частицы, и в частности может образоваться в основном состоянии. [c.464]

Мерой движения жидкости является энергия, измеряющаяся работой, которую может совершить жидкость при торможении (кинетическая энергия), и работой, которую могут совершить массовые и поверхностные силы (потенциальная энергия) при переходе от рассматриваемого положения в пространстве к нулевому [c.46]

В табл. 2.3 представлены рассчитанные по указанным формулам и экспериментальные данные для о, уд.п а В, а также Тал-Приведенные данные показывают, что для сравнительно тяжелых атомов экспериментальные и теоретические значения Ro, f/удл и В различаются очень мало. Различие между расчетом и экспериментом растет с уменьшением атомного номера элементов и объясняется пренебрежением кинетической энергией нулевых колебаний, вклад которой относительно больше для атомов малой массы. Другой важный вывод низкие значения энергии связи (удельные полные энергии кристаллов) объясняют низкие температуры плавления кристаллов инертных газов. [c.24]

Как зависит от времени кинетическая энергия точки, совершающей равнопеременное движение с нулевой начальной скоростью [c.223]

При увеличении скорости тело приобретает дополнительную кинетическую энергию, так что его полная энергия возрастает. Поэтому и масса тела должна расти со скоростью. Масса тела при нулевой скорости называется его массой покоя. Именно массы покоя всегда приводятся в таблицах элементарных частиц. В старину (т. е. лет 30—40 назад) массу покоя частицы обычно отличали индексом О (например, писали /Ид). Однако понятие массы движущейся частицы оказалось не очень удобным, и сейчас в статьях, монографиях и обыденной речи специалистов по ядер ной физике оно практически не встречается. Массу покоя частицы теперь обычно называют просто массой и нулевым индексом не снабжают. Поэтому [c.12]

Существуют две основные формы механической энергии потенциальная энергия, или энергия положения, и кинетическая анергия, или анергия движения. Чаще всего приходится иметь дело с потенциальной энергией сил тяжести. Потенциальной энергией силы тяжести материальной точки или тела в механике называется способность этого тела или точки совершать работу при опускании с некоторой высоты до уровня моря (до нулевого уровня). Потенциальная энергия численно равна работе силы тяжести, произведенной при перемещении с нулевого уровня в данное положение. Обозначив потенциальную энергию 77, получим [c.164]

Пусть поток при адиабатном течении набегает на какое-либо тело М. Тогда в соответствии с рис. 1.31 какая-то центральная струйка рабочего тела (потока) при ударе по нормали о тело М в точке О, полностью потеряв свою кинетическую энергию, повысит свою температуру. Точка, в которой скорость рабочего тела обращается в нуль, называется точкой нулевой скорости, а температура в этой точке — температурой полного торможения. Для определения этой температуры напишем интегральное выражение уравнения (1.173) для газа [c.50]

Внутренней энергией называется физическая величина, представляющая собой все виды энергии, связанные с внутренним движением материи, энергию теплового движения молекул, химическую энергию и энергию, связанную с действием атомных и внутриядерных сил. Но в технической термодинамике учитывают только ту часть внутренней энергии, которая принимает участие во взаимных превращениях теплоты и работы без изменения химического и внутриатомного строения вещества. Следовательно, в термодинамике внутреннюю энергию рассматривают как сумму кинетической энергии теплового движения молекул внутренней потенциальной энергии их взаимодействия V и так называемой нулевой энергии t/ц [c.29]

В кинетической теории материи доказывается, что Uo представляет собой так называемую нулевую энергию, т. е. энергию внутриатомных движений при температуре абсолютного нуля. [c.35]

В агрегатах прерывного движения первого рода в интервалах останова все его составные части неподвижны кинематическая энергия агрегата периодически принимает нулевое значение. В агрегатах прерывного движения второго рода в тех же интервалах подвижный элемент двигателя продолжает двигаться, агрегат всегда имеет некоторый запас кинетической энергии. [c.276]

Теорема Тэта и Томсона (п. 147, 2°). Если из различных точек Mq поверхности S по нормалям к ней начинают двигаться одинаковые материальные точки, для каждой из которых силовая функция есть U, а настоящая кинетической энергии есть h, и если на каждой траектории взять дугу такую, что действие на участке от до Mi этой траектории имеет определенное значение, одинаковое для всех траекторий, то геометрическим местом точек Ml будет поверхность Si, нормальная к траекториям. Важный частный случай этой теоремы получится, если предположить, что поверхность S вырождается в сферу с нулевым радиусом. Тогда все траектории будут выходить из одной определенной точки Мц со скоростью, определенной по величине, но переменного направления. [c.463]

Мезон массы я, находящийся в состоянии покоя, распадается на мезон массы (J, и нейтрино нулевой массы. Показать, что кинетическая энергия движения ц-мезона (т. е. без учета энергии покоя) равна [c.238]

На рис. -8.4 показана энергетическая схема вольфрама и кривая распределения электронов по энергиям при Г = О К (непрерывная линия) и при высокой температуре (штриховая линия). Из рис. 8.4 видно, что при повышении температуры хвост кривой распределения заходит за нулевой уровень потенциальной ямы, что свидетельствует о появлении некоторого числа электронов, обладающих кинетической энергией, превышающей высоту потенциального барьера. Такие электроны способны выходить из металла ( испаряться ), Поэтому нагретый металл испускает электроны. Это явление получило название термоэлектронной эмиссии. В заметной степени оно наблюдается лишь при высокой температуре, когда число термически возбужденных электронов, способных выйти из металла, оказывается достаточно большим. [c.211]

Отсюда мы видим, что кинетическую энергию можно представить как совокупность членов второго, первого и нулевого измерений относительно скоростей т. е, [c.329]

Рассмотрим, каково будет союзное выражение кинетической энергии системы. Мы видели, что кинетическая энергия Т в общем случае может быть представлена как сумма однородных функций второй, первой и нулевой степени относительно скоростей [формула (32.35) на стр. 329] [c.340]

Равенство (36.11) не даёт нам возможности сделать какие-либо заключения о поведении сил в положении равновесия, так как правая его часть обращается в нуль уже вследствие- того, что в положении равновесия скорости частиц равны нулю. Это и понятно, потому что кинетическая энергия не может быть отрицательной, п нулевое значение является для неё или постоянным нулевым значением, или служит для неё минимумом. Было бы ошибочно, если бы мы вздумали оперировать с равенством (36.11) следующим образом. Умножим его на Ы тогда, положив [c.375]

Энергетический метод. Энергетический метод основан на том, что при свободных линейных колебаниях систем в условиях отсутствия сопротивления сумма потенциальной и кинетической энергий системы остается неизменной. Если колебания системы происходят в форме стоячих волн, то, рассматривая какую-то из собственных форм колебаний, замечаем, что в положении наибольшего отклонения кинетическая энергия равна нулю, так как скорости колеблющихся масс в этом случае равны нулю при прохождении же системы через нулевое положение нулю равняется потенциальная энергия, так как система в этом положении недеформирована. [c.238]

Учтем, что вся энергия колеблющейся системы разбивается на столько слагаемых, каково число степеней свободы, и постоянство суммы кинетической и потенциальной энергий соблюдается при колебаниях по каждой из собственных форм колебаний. Поэтому, рассматривая колебания по одной из собственных форм и приравнивая сумму энергий Го+ i o при прохождении системы через нулевое положение сумме энергий при наибольшем отклонении, получим [c.238]

Пусть имеем систему с бесконечным числом степеней свободы — балку с распределенной массой. Кинетическая энергия ее и системы с одной степенью свободы при прохождении через нулевые положения выражается формулами [c.241]

На рис. 2.8.3 изображены квантовые колебательные уровни для молекулы Л В начиная с нулевого колебательного уровня энергии, находящегося на расстоянии l2hv от минимального уровня потенциальной энергии. Для нулевого уровня, например, только при (ас-стояниях Гх = ОК я Гх = ОВ полная энергия системы является потенциальной, при других расстояниях она складывается из потенциальной и кинетической энер1 ий системы (кроме расстояния Гхи где вся энергия системы — кинеткче-ская). [c.58]

Верхний уровень равен АЕо, = еа = 6,203 Мэе и соответствует энергетическому состоянию ядра Th (взВ ) до а-распада. Нижний уровень энергии равен нулю и соответствует энергетическому состоянию системы, состоящей из дочернего ядра и а-частицы (с нулевыми кинетическими энергиями). При этом около нулевого уровня проставляется только индекс дочернего ядра Th " (eiTl os), а принадлежность к нему а-частицы отмечается стрелкой, идущей с верхнего уровня налево вниз. На стрелке обычно указывается энергия испускаемой а-частицы [хотя она может быть вычислена по разности энергий уровней при помощи формулы (9.6)]. [c.117]

Согласно принципу Паули, два электрона не могут находиться в одном атоме в одинаковых квантовых состояниях (т. е. обладать четырьмя одинаковыми квантовыми числами). Этот принцип был распространен впоследствии на совокупность электронов в молекуле, а Ферми [27] ч Дсграк [28 применили его к случаю идеализированного электронного газа. Следствием этого явился вывод, что совокупность свободных частиц, подчиняющихся статистике Ферми — Дирака, должна обладать некоторой нулевой кинетической энергией. Верхний предел величины импульса определяется просто линейной плотностью частиц, т. е. p ai . (ср. с соотношением Де- [c.158]

Если подсчитать теплопроводность газа, обладающего теплоемкостью и вязкостью жидкого Не I, то получается величина, близкая по порядку к теплопроводности Не I, что вместе с линейной зависимостью тенлонровод-ности от температуры лишний раз подчеркивает сходство Не I с газом это сходство является следствием большой нулевой энергии, на что указывалось ранее (см. и. 10). Следует вспомнить, что в такой простой кинетической модели газа теплопроводность оказывается пропорциональной теплоемкости и вязкости. Ниже 2,6° К эти величины обнаруживают изменения, предваряющие ).-иереход теплоемкость при понижении температуры растет, а вязкость падает. Возможно поэтому, что теплопроводность не зависит от температуры в этом интервале вследствие одновременного действия этих двух факторов. [c.840]

Пример 9.4. Используем закон сохранения механической энергии для определения наибольших напряжений в трехстержневой ферме (см. рис. 3.19) при внезапном приложении к ней в точке соединения стержней силы F (груз весом G = F мгновенно подвешивается к ферме). Потенциальная энергия механической системы определяется с точностью до постоянного слагаемого, и нулевой ее уровень можно выбрать в исходном ненагруженном состоянии. Таким образом, Е о = = 0. В этом положении начальная скорость груза равна нулю. Поэтому кинетическая энергия Бко= 0. Таким образом, в силу закона сохранения механической энергии для любого другого положения 1 [c.199]

А. Эйнштейн установил в 1905 г., что кинетическая энергия вылетающих под действием света электронов не зависит от интенсивности света, а онреде-тяется лишь функцией частоты световых колебаний m(n)V2 = Av + ф, где hv — энергия фотона, ф — работа выхода электрона. Если hv = ф, т. е. если энергия фотона равна работе выхода, то электрон покинет тело с нулевой кинетической энергией. Если же hv ф, то электрон будет обладать некоторой дополнительной кинетической энергией, равной hv — ф. В случае, когда /гу< ф, фотоэффекта не произойдет. Значение /iv = ф называют пороговым. [c.135]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...