Реакция срыва

По характеру происходящих ядерных превращений в реакции различают кулоновское возбуждение, радиационный захват, реакции срыва, деление ядер, ядерный фотоэффект и т. д. [c.264]

Реакции под действием дейтронов, реакции срыва [c.286]

Наконец, очень быстрые нейтроны (с энергией в сотни мегаэлектронвольт) получаются в процессах перезарядки протона и в реакции срыва (см. 71, л. 1). [c.286]

РЕАКЦИЯ СРЫВА ПРИ Та>В. РАСЧЕТ БАТЛЕРА [c.463]

Особенность взаимодействия с ядром нейтрона, освободившегося из дейтона в результате реакции срыва, заключается в том, что такой нейтрон может попасть в ядро не только с положительной или нулевой, но и с отрицательной кинетической энергией (подобно тому, как это бывает для а-частицы при прохождении ее через потенциальный барьер) . В этом случае образующееся ядро будет возбуждено до энергии, меньшей энергии отделения частицы, и в частности может образоваться в основном состоянии. [c.464]

Реакция срыва при Td> В. Расчет Батлера. [c.465]

Реакция срыва при Расчет Батлера [c.467]

Рассмотренный пример наглядно иллюстрирует возможность использования реакции срыва для определения характеристик уровней остаточного ядра. Следует еще раз подчеркнуть, что этот метод позволяет получать характеристики энергетических состояний ядра, расположенных ниже энергии связи нуклона. [c.468]

Механизм прямого взаимодействия двух ядер заключается в передаче одного или нескольких нуклонов из одного взаимодействующего ядра в другое (без предварительного слияния ядер, т. е. без образования промежуточного ядра). В простейших случаях передается один нуклон (реакция срыва, реакция неполного проникновения дейтона в ядро, реакция подхвата). В более сложных реакциях осуществляется передача нескольких нуклонов, а также взаимный обмен нуклонами между взаимодействующими ядрами. В частном случае рассеяния, происходящего в механизме прямого взаимодействия, бомбардирующий нуклон взаимодействует не со всем ядром, а с одним или несколькими нуклонами ядра-мишени. [c.469]

Другой типичной реакцией прямого взаимодействия является реакция срыва, которая наблюдается при нецентральных соударениях дейтона с ядром. При этом из-за большого расстояния между нуклонами в дейтоне они могут оказаться в разных условиях один из нуклонов может попасть в зону действия ядерных сил и будет захвачен ядром, тогда как другой будет находиться вне зоны действия ядерных сил и, следовательно, пролетит мимо ядра. [c.470]

Реакция срыва при высоких энергиях дейтона используется для получения быстрых нейтронов. Расчет и опыт показывают, что в этом случае получается пучок нейтронов с энергией т [c.470]

Анализ реакции срыва при энергии позволил найти [c.470]

Сущность реакции срыва при больших энергиях была рассмотрена в 58. Напомним, что в результате реакции срыва получаются нейтроны, несущие примерно половину кинетической энергии падающих дейтонов и летящие приблизительно в направлении движения дейтона. [c.520]

Быстрые протоны получаются в ускорителях. Что касается быстрых нейтронов, то существует два метода их получения реакция срыва для дейтона и перезарядка быстрых протонов. [c.64]

Сущность реакции срыва при больших энергиях была рассмотрена В т. I, 61. Напомним, что в результате реакции срыва получаются нейтроны, несущие при-М,втн.ед. мерно половину кинетической энергии [c.64]

В особую категорию прямых процессов следует отнести реакции срыва (d, р), (d, п) и обратные им реакции подхвата (р, d), (п, d). К прямым процессам относятся такие реакции фрагментации или, что то же самое, скалывания, при которых нуклон высокой энергии, сталкиваясь с ядром, откалывает от него фрагмент, состоящий из нескольких нуклонов. [c.133]

Реакция подхвата обратна реакции срыва падающий нуклон слегка касается ядра и вырывает из него другой нуклон. [c.153]

Прямые реакции срыва и подхвата (d, р), (d, п), (р, d), (аНе , [c.157]

В табл. 4.2 приведены найденные с помощью реакций срыва и подхвата средние числа частиц на уровнях в ядре изотопа свинца [c.157]

Рыхлость дейтрона используется в различных областях ядер-ной физики, например, для получения пучков нейтронов высоких энергий (см. гл. XI, 3), для изучения уровней ядер с помощью реакций срыва (гл. IV, 10) и т. д. [c.174]

Механизмы Я. р. Характер взаимодействия налетающей частицы с ядром зависит от её кинетич. энергии, массы, заряда и др. характеристик. Он определяется теми степенями свободы ядра (ядер), к-рые возбуждаются в ходе столкновения. Различие между Я. р. включает и их разл. длительность. Если налетающая частица лишь касается ядра-мишени, а длительность столкновения приблизительно равна времени, необходимому для прохождения налетающей частицей расстояния, равного радиусу ядра-мишени (т. е. составляет 10 с), то такие Я. р. относят к классу прямых Я. р. Общим для всех прямых ядерных реакций является селективное возбуждение небольшого числа опре-дел. состояний (степеней свободы). В прямом процессе после 1-го столкновения налетающая частица имеет достаточную энергию, чтобы преодолеть ядерные силы притяжения, в область действия к-рых она попала. Примерами прямого взаимодействия являются неупругое рассеяние нейтронов (п, п ), реакции обмена зарядом, напр, (р, п). Сюда же относят процессы, когда налетающий нуклон и один из нуклонов ядра связываются, образуя дейтрон, к-рый вылетает, унося почти всю имеющуюся энергию [т. н. р е а к ц и я п о д х в а т а (р, d) ], или когда ядру передаётся нуклон из налетающей частицы (реакция срыва, напр, (d, р)]. Продукты прямых Я. р. летят преим. вперёд. [c.668]

Прямые ядерные реакции наблюдаются в весьма широком диапазоне энергий практически на всех ядрах и со всеми теми бомбардирующими частицами, которые обычно используются. К числу характерных прямых реакций можно отнести также описанные выше реакции срыва (d, р), (d, п) и реакции подхвата, когда один нуклон ядра мишени передается бомбардирующему ядру (подхватывается им). К ним относятся реакции (п, d), (р, d), а также прямое вырывание протонов, происходящее под действием Y-лучей. [c.189]

Если применять реакцию срыва при высоких энергиях дейтона ( (1 = 200 Мэв) на тяжелых и средних ядрах, то получаются пучки нейтронов с п—100 Мэв. [c.193]

Такой механизм ядерпых реакций и получил название реакций срыва. Для дейтронных реакций при энергиях дейтронов порядка нескольких мегаэлектрон-вольт этот механизм срыва является основным. Возникаюна ее при этом ядро может [c.287]

Если в ядерных реакциях, протекаюнгих с образованием составного ядра, угловое распределение продуктов реакции близко к изотропному, то угловое распределение протонов при реакции срыва характеризуется сильной вытянутостью в направлении первоначального движения нейтрона. [c.287]

При энергиях падающих дсйтро1кщ 100 Мэе и выше основным процессом остается также реакция срыва, однако кулоновское [c.287]

Протоны и нейтроны, возникающие в реакциях срыва, при больших энергиях дейтронов также направлены в основном вперед (в направлении движения D). Реакции срыва (D, п) позволяют получать нейтроны с большими энергиями. Так как сечения реакции срыва достаточно велики, то реакции (D, п) используются для получения мощных пучков нейтронов большой энергии. Другая причина, обусловливающая широкое применение дейтронных реакций, состоит в том, что получение в ускорителях этим путем пучков монохроматических нейтронов является сравнительно нетрудной задачей. [c.288]

В литературе для обозначения реакций срыва и подхвата часто используют английские термины стриппинг и пикап соответственно. Кроме классических реакций срыва типа (d, р) или (р, d), изучаются также реакции срыва типа (Не , а), (d, t) и т. д. [c.153]

Для получения на ускорителях нейтронов более высоких энергий используется сильно экзотермичная реакция срыва (d, п) (см. гл. IV, 10, п. 4). В этом случае от энергии налетающих дейтронов требуется лишь, чтобы она была достаточна для преодоления куло-новского барьера ядра. Этот барьер особенно низок для легчайших ядер. Поэтому наиболее широко используются реакции [c.486]

Для получения нейтронов очень высоких энергий (например, сотни МэВ) используют реакцию срыва (d, п) на средних и тяжелых ядрах. Эта реакция дает довольно большой выход, причем благодаря тому, что срыв — прямой процесс (см. гл. IV, 10, п. 4), пучок нейтронов получаетея довольно хорошо коллимированным (около [c.486]

Количеств. теория П, я. р. была предложена С. Т. Батлером (S. Т. Butler) в 50-х гг., впервые применительно к реакциям срыва. Она основывалась на представлении о потенциальном взаимодействии налетающей частицы с нуклонами ядра. В 60-х гг. была сформулирована дисперсионная теория, основанная на использовании методов квантовой теории поля фейн-мановской диаграммной техники). Она даёт возможность выразить вероятность П, я. р. через константы, характеризующие ядро (вапр., эфф. число частиц данного сорта на периферии ядра) и амплитуды вероятности элементарного акта взаимодействия налетающей и внутриядерной частиц. [c.172]

Пр01стейшими примерами реакций такого вида являются реакции срыва ((1, п), (а, р), при которых один нуклон бомбардирующего ядра дейтона передается ядру мишени а также реакции подхвата, когда один нуклон ядра-мишени передается пролетающей частице (р, (1), (п, (1). [c.176]

Такие реакции при высоких энергиях называются реакциями срыва, а при малых энергиях — процессом Оппенгеймера — Филлипса (или процессом неполного проникновения дейтона в ядра).. В отличие от рассмотренного выше механизма протекания ядерг-ной реакции с образованием промежуточного ядра в процессах III типа дейтон вообще не попадает в атомное ядро. Благодаря большим размерам дейтона при его приближении к ядру нейтон может проникнуть в ядро мишени, когда протон будет находиться еще довольно далеко от ядра. При этом произойдет развал дейтона, а из-за кулоновского отталкивания протон не проникнет в ядро. [c.188]

Для генерации монохроматических ейтронов используются реакции срыва. [c.193]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...