Адиабатное течение

При адиабатном течении из уравнения (13-5) [c.201]

Радиус разделения вихрей Tj всегда больше некоторого минимального радиуса г - , величина которого для потенциального вихря определяется максимально достижимой скоростью при адиабатном течении [c.168]

При адиабатном течении газа, когда при движении газа через канал теплота ему не сообщается (dg = 0), имеем [c.126]

Для адиабатного течения газа располагаемая работа может быть определена и через энтальпию газа. Используя уравнение [c.129]

Следовательно, располагаемая работа газа при адиабатном течении равна разности энтальпий в начальном и конечном состояниях. [c.129]

Подставляя в эту формулу значение располагаемой работы при адиабатном течении газа, получим значение скорости при обратимом адиабатном расширении [c.130]

Б. Адиабатное течение газа. Уравнение процесса имеет вид [c.103]

В дальнейшем будем рассматривать только адиабатные течения совершенных газов. Для этого случая dq = О и уравнение (11.7) [c.410]

Уравнение Бернулли (см. п. 5.7) для адиабатного течения идеального газа [c.412]

В дальнейшем мы будем рассматривать только адиабатные течения совершенных газов. Для этого случая д = 0, и уравнение (10-7) [c.432]

Известное из 7 гл. 5 уравнение Бернулли для адиабатного течения идеального газа к [c.434]

Для любой баротропной газовой среды, характеризующейся однозначной зависимостью между давлением и плотностью, отношение р/р представляет собой дифференциал функции Р. Найдите значение этой функции для случая адиабатного течения газа. [c.75]

Для адиабатного течения газа существует зависимость р = Лр, где А — постоянная величина, характерная для данных условий течения. [c.81]

Зависимость коэффициента сопротивления трению в трубе от числа Маха М при адиабатном течении газа в трубе для чисел М от 0,65 до 0,95 получена экспериментально. В диапазоне чисел М от 0,65 до 0,90 величина изменяется примерно от 0,012 до 0,010, а в диапазоне М от 0,90 до 0,95 —от 0,010 до 0,007. Опыты были проведены при расходах газа 0,165—0,280 кг/с. [c.246]

Эффект дросселирования проявляется при взаимодействии потока реального газа или пара в канале с местным резким сужением проходного сечения. Резкое сужение канала называется местным сопротивлением, а в процессе дросселирования—дросселем. В результате дросселирования при адиабатном течении давление р2 после дросселя становится меньше давления до него — происходит расширение без совершения технической (полезной) работы. При некоторых условиях в результате дросселирования снижается температура газа или пара—на этом явлении основано действие холодильных установок. В тепловых двигателях дроссе- [c.114]

При адиабатном течении потока по каналу без трения уравнение (1.147) принимает вид [c.43]

Для любого рабочего тела в соответствии с формулой (1.156) располагаемая работа 1о = q + hi - / г) и, в частности, для адиабатного течения lo = hi — кг. С учетом этого уравнение (1.160) при адиабатном течении примет вид [c.46]

Для идеального газа при адиабатном течении в соответствии с уравнениями (1.160) и (1.158) скорость истечения [c.46]

Температура торможения. При адиабатном течении рабочего тела в неподвижном канале уравнение (1.147) принимает вид [c.49]

Пусть поток при адиабатном течении набегает на какое-либо тело М. Тогда в соответствии с рис. 1.31 какая-то центральная струйка рабочего тела (потока) при ударе по нормали о тело М в точке О, полностью потеряв свою кинетическую энергию, повысит свою температуру. Точка, в которой скорость рабочего тела обращается в нуль, называется точкой нулевой скорости, а температура в этой точке — температурой полного торможения. Для определения этой температуры напишем интегральное выражение уравнения (1.173) для газа [c.50]

Смешение газовых потоков. Пусть п потоков с различными параметрами соединяются в один поток. При адиабатном течении газов без совершения внешней работы в соответствии с формулой (1.147) полная энергия потока газовой смеси равна сумме полных энергий по- [c.51]

Абсолютно черное тело 208, 209 Адиабатная температура горения 245 Адиабатный процесс 27, 39, 40 Адиабатное течение 45, 46, 50 [c.339]

Таким образом, при адиабатном течении потока упругой жидкости в каком-либо канале, сопровождаемом возрастанием скорости от начального значения до значения w., > w , (при этом давле- [c.211]

Также поясним, что при дросселировании удельная работа / .р, затрачиваемая на преодоление трения, складывается из удельной работы 4д, которая возникла бы при адиабатном течении без трения, и из дополнительной удельной работы (пл. Ьас), получаемой в связи с увеличением удельного объема за счет внутреннего тепловыделения. [c.227]

При адиабатном течении рабочего тела справедливы соотношения (1.207) и [c.49]

Дросселирование является необратимым процессом, так как часть энергии потока теряется на его завихрение перед диафрагмой и за ней и преобразуется в теплоту, которая при адиабатном течении передается рабочему телу. При дросселировании идеального газа выполняется условие 2 - /1 = Ср(Т2 - ТД, что свидетельствует о постоянстве температуры рабочего тела как до диафрагмы, так и после нее. [c.49]

На рис. 1.4 приведены кривые, показывающие изменение относительных расходов жидкости в ядре парожидкостного потока в зависимости от х при адиабатном течении, а на рис. 1.5 — кривые при различных плотностях теплового потока q и в условиях, когда д=0. На всех этих рисунках нанесены также линии 1, определяющие значения расхода жидкости в пленке или ядре потока, которые имели бы место в условиях, когда вся жидкость протекает в слое, прилегающем к стенке (рис. 1.3), или переносится паровым потоком (рис. 1.4 и 1.5). В других случаях (т. е. когда жидкость течет в пленке и переносится в ядре потока) линии I определяют значения (0 /0)ил + 0 /0)вц в зависимости от паросодержания, С возрастанием паросодержания х эта сумма, конечно, уменьшается, так как [c.12]

J — 4>=t(x) для адиабатного течения в канале 2 — (p=f(x) для течения в обогреваемом канале 3 — расходные объемные паросодержания (i = /(jr) [c.20]

При равновесном адиабатном течении паровая фаза может существовать только тогда, когда температура стенки равна температуре насыщения /ц, а х>0. При наличии обогрева паровая фаза появляется в потоке еще до того, как температура его достигла Паросодержание потока определяется из выражения [c.21]

На рис. 1.9 приведены значения объемных паросодержаний ф и р при адиабатном течении пароводяной смеси и при обогреве для [c.21]

Отношение w" w называют коэффициентом скольжения S. В работах [111, 173] показано, что для адиабатного течения коэффициент скольжения может быть определен из зависимости [c.23]

В канале постоянного сечения при адиабатном течении паросо-держание х и истинные скорости фаз w", w по длине не изменяются, так что в этом случае первый член правой части (7.28) равен нулю. В потоке с подводом тепла (испарение) значения х, w", w растут по длине, а при отводе тепла (конденсация) эти величины по длине уменьшаются. Таким образом, суммарное падение давления увеличивается в потоках с подводом тепла и уменьшается в потоках с отводом тепла в сравнении с адиабатными потоками (рис. 7.15). В потоках с отводом тепла при определенной плотности теплового потока принципиально возможно такое положение, что на некотором расстоянии Zq от входа в канал давление полностью восстановится, т.е. станет равным давлению на входе. [c.320]

Если в процессе дросселирования теплота не подводится к рабочему телу и не отводится от него, то уравнение (13.26). можно упростить. Такой процесс иосит название адиабатного дросселирования (q = 0). При дросселировании работа расширения рабочего тела от давления р до давления р., полностью затрачивается на образование турбулентных завихрений и преодоление сопротивления трению. Совершаемая потоком работа трения превращается в теплоту Q,p, которая полностью воспринимается самим потоком. В соответствии со вторым началом термодинамики это приводит к возрастанию энтропии потока, поэтому процесс дросселирования внутренне иеобра-т и м, так как теплоту трения нельзя преобразовать в работу. В случае адиабатного течения 0) без совершения техниче- [c.20]

Pa M trpHM процесс теплоотдачи при течении нагретого воздуха по сверхзвуковому охлаждаемому соплу с турбулентным пограничным слоем (рис. 11.27) [6]. Число факторов, осложняющих теплоотдачу в модельном сопле, значительно меньше, чем в сопле реального двигателя. Параметры воздуха на входе в сопло (в ресивере) следующие давление Ро=1,ОМПа/м% температура Го==830 К, отношение температуры охлаждаемой стенки сопла к температуре торможения равно примерно 0,5, число Маха на выходе из сопла (вблизи среза) 3,6. Исследовался турбулентный пограничный слой в различных сечениях вдоль сопла измерялись профили скорости (микротрубками полного напора) и температуры (термопарами). Измерялись статическое давление, локальный удельный тепловой поток в стенку и температура стенки со стороны охладителя в нескольких точках внутренней поверхности сопла. Параметры воздуха перед соплом измерялись, а вдоль оси сопла вычислялись по формулам для адиабатного течения газа. [c.248]

В сопле реального двигателя. Параметры воздуха на входе в сопло (в ресивере) следующие давление р =1,0 ЛДПа, температура Т = 830 К, отношение температуры охлаждаемой стенки сопла к температуре торможения равно примерно 0,5, число Маха на выходе из сопла (вблизи среза) 3,6. Исследовался пурбу-лентный пограничный слой в различных сечениях вдоль согЕла измерялись профили скорости (микротрубками полного напора) и температуры (термопарами). Измерялись статическое давление, локальная плотность теплового потока в стенку и температура стенки со стороны охладителя в нескольких точках внутренней поверхности сопла. Параметры воздуха перед соплом измерялись, а вдоль оси сопла вычислялись по формулам для адиабатного течения газа. [c.349]

Для выписанной выше системы уравнений граничные условия на внешней границе пограничного слоя определ ются из системы обыкновенных дифференциальных уравгений (7.4.41). В частности, для стационарных адиабатных течений совершенного газа соответствующая система уравгений для Ug и Те [c.388]

В надкритической области истечения на срезе насадка давление р = Рк и удельный объем газа и = Если в резервуаре давление р1 и удельный объем иь то при адиабатном течении p Vl = pкvJ . С учетом формулы (1.214) нетрудно найти [c.47]

На рис. 1.8 приведена типичная кривая изменения истинного объемного паросодержания ф в зависимости от массового расходного паросодержания потока х при адиабатном течении (q = 0) и при наличии обогрева (дфО). Такие зависимости могут быть построены лросвечиваяием потока у-излучением. Непосредственно из замеров по значениям интенсивности излучения при просвечивании канала, заполненного смесью, и канала, заполненного каждой. из фаз в отдельности, устанавливается истинное значение плотности смеси рист. По значениям рпст легко определить <р [из уравнения (1.13)], а также w и w" [зависимости (1.6) и (1.7)]. [c.20]

Из рис. 1.8 видно, что как при наличии обогрева, так и тогда, когда =0, с увеличением х истинное паросодержание также непрерывно возрастает. Однако если при x=0, когда обогрева нет, <р также равно нулю, то при наличии обогрева в этих условиях ф, имеет определенное значение фо, а для небольших расходных паро-содержаний, когда q =0, ф больше, чем при адиабатном течении. С увеличением л разница в значениях ф уменьшается и для некоторого х=хщ1 практически полностью исчезает. Чем больше тепловой поток, тем выше значение фо, и позже (при больш-их значениях лгпр) истинные паросодержания для условий, когда д=0 и дфО, становятся равными друг другу. С увеличением массовой скорости значения фо и Хпр уменьш аются. [c.21]

В настоящее время накоплен обширный экспериментальный материал по движению пароводяных потоков в трубах каналах. Эти данные леглн в основу обобщенных зависимостей и номограмм, используемых в расчетах. В работе [180] получена критериальная зависимость, определяющая отношение ш"/ см при адиабатном течении потока. Так как средняя расходная скорость смеси всегда известна, то по этой зависимогти легко установить истинную среднюю скорость пара w" и другие истинные параметры потока. Обобщенная критериальная формула, приведенная в [180], имеет вид [c.22]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...