Масса я-мезона

Если в эту формулу подставить значение масс я-мезона и протона, то для (Тр)мин получается значение [c.569]

Из совпадения порогов образования заряженных и нейтральных я-мезонов в нуклон-нуклонных взаимодействиях следует, что масса я°-мезона приблизительно равна массе заряженного я-мезона. Каково точное значение массы я°-мезона Выше были описаны некоторые способы, позволяющие найти точное значение масс заряженных частиц. В этих способах используются свойства частиц, обусловленные наличием у них заряда. Но как быть [c.578]

На графике такое распределение должно быть изображено в виде прямоугольника (рис. 249). Легко видеть, что границы прямоугольника, дающие значения ( т)мин и ( г)макс, позволяют определить массу я°-мезона. Действительно, [c.581]

Масса я -мезона, как указывалось выше, была измерена в этом же эксперименте, поэтому исключались возможные ошибки, связанные с используемой методикой определения энергии Y-лучей. [c.581]

Измерения, сделанные позже (1954 г.) другим методом, дали (т — = (8,8 0,6) т , что с учетом наиболее точного для того времени значения массы я -мезона дает = (264 )те. В настоящее время считают, что масса л°-мезона равна (264,2 Q, )me. [c.581]

ГИИ Q, освобождающейся при распаде, одна и та же. Это означает, что распад первичной частицы происходит только на три заряженные частицы и никаких дополнительных нейтральных частиц при распаде не образуется . В связи с этим в последнее время т-мезон часто называют Л +з-мезоном, подчеркивая в обозначении схему его распада и знак электрического заряда. По измеренной величине Q = 75 0,2 Мэе и известному значению масс я-мезонов была подсчитана масса т-мезона, которая оказалась равной Шх = ЗШх -1- Q = 966 Ше. На рис. 254 приведена [c.594]

Магнитный момент ц-мезона. Сходство ц-мезона с электроном. Загадка массы я-мезона [c.119]

Из совпадения порогов образования заряженных и нейтральных я-мезонов в нуклон-нуклонных взаимодействиях следует, что масса я -мезона приблизительно равна массе заряженного п-мезона. Каково точное значение массы я -мезона [c.150]

Здесь Ti и Tz—кинетические энергии частиц 1 п 2 ъ системе покоя вычисленные из измеренных значений их импульсов / 1 и р2 в предположении, что массы частиц 1 и 2 совпадают с массами я-мезонов. [c.211]

Из характера убывания ( 1/<7 ) форм-факторов с ростом q было предсказано, что масса векторных мезонов должна быть порядка 5 т. е. больше суммы масс я -мезонов, образующих [c.274]

При Мэв, где гпл — масса я-мезона, начинает- [c.154]

Из характера убывания (закон 1 q ) формфакторов с ростом д было предсказано, что масса векторных мезонов должна быть порядка 5т , т. е. больше суммы масс я-мезонов, образующих это резонансное состояние. Таким образом, в модели векторной доминантности были предсказаны нестабильные частицы — резонансы с определенными свойствами. Позднее такие частицы (со спином и четностью 1 и массами т = 5,5-4-7,5т,) были действительно обнаружены (см. 112, п. 6). [c.104]

При выводе выражения пороговой энергии для взаимодействия частиц высоких энергий мы видели, что удобно рассматривать условия в системе центра масс. Рассмотрим реакцию у + р- -р + л , где гамма-фотон налетает на неподвижный протон и образует я -мезон. [c.410]

Открытие --мезонов (пионов). В послевоенные годы с новой силой возобновилось исследование элементарных частиц. В 1947 г. английский физик С. Пауэлл с сотрудниками на больших высотах над уровнем моря облучили космическими лучами ядерные фотопластинки, После проявления они обнаружили на пластинках треки заряженных мезонов с массой (200 300) /и,,. Дальнейшее более обстоятельное изучение показало, что треки принадлежат новым, неизвестным до сих пор частицам. Иа рисунке 24, а приведена схема движения н последовательного распада этой неизвестной (л ) частицы. При распаде этой частицы образуется мюон (р." ). Неизвестная частица была названа я -мезоном [c.75]

В настоящее время значение массы я-мезопов принято считать равным т. = m = (273,2 0,1) / ,. я+-мезон имеет еди- [c.76]

В 22 отмечалось, что ядерные силы имеют характер короткодействующих сил и обладают свойством насыщения. Для объяснения этих свойств ядерных сил было сделано предположение о том, что они являются квантовомеханическими обменными силами, т. е. они возникают между двумя частицами благодаря обмену третьей частицей. Такой частицей, выполняющей роль переносчика нук-лонного взаимодействия, является, по-видимому, мезон (я , л -мезоны и, быть может, другие более тяжелые мезоны). Все, я-мезоны следует считать различными зарядовыми состояниями одной л-частицы. Радиус действия ядерных сил, возникающих при таком обмене л-мезонами (как указывалось выше, 10), должен зависеть лишь от массы частиц-переносчиков и мировых констант h и с. Из указанных выше величин можно составить только одну постоянную с размерностью длины — комптоновскую длину волны л-мезона [c.158]

II группа — мезоны, частицы по значению своей массы занимающие среднее положение между лептонами и барионами. В данную группу входят я-мезоны (я ", я°, я ), /С-мезоны (К , К , К°, К°)- Все эти частицы обладают целым (нулевым) спином, т. е. являются бозонами. [c.345]

Эта частица не имеет заряда и поэтому не образует в эмульсии следа (на рисунке ее путь условно намечен пунктиром). Так как она уносит значительно большую часть энергии, чем заряженная вторичная частица, то масса ее должна быть много меньше массы р,-мезона. Применяя законы сохранения энергии и импульса к схеме распада я-мезона, можно показать, что масса нейтральной частицы значительно меньше массы электрона. Этой частицей не может быть у-квант, так как в фотоэмульсии нет (е+ — е )-пар на пути у-кванта. Позднее мы увидим, что это предположение противоречит также величинам спинов я-и [А-мезонов. В настоящее время считается установленным, что при (я — (г)-распаде вместе с ц-мезоном испускается нейтрино. Таким образом, распад я-мезона может быть изображен схемой [c.564]

Второй тип следов, зарегистрированных Пауэллом, изображен на рис. 242. Первичная частица я, как показывает направление сгущения зерен, двигалась в направлении, указанном стрелкой, и остановилась в точке О. Масса этой частицы оказалась равной /--300 те (современное значение 273 /Ие), заряд 2=1. Из места остановки первичной частицы вылетает несколько заряженных частиц, которые оставляют в эмульсии следы, образующие так называемую звезду , состоящую из нескольких лучей . Этот случай может быть интерпретирован как захват я-мезона ядром, приводящий к ядерному расщеплению, которое обнаруживается в эмульсии в виде звезды. Полный энергетический баланс таких случаев, учитывающий кинетическую энергию и энергию связи освобождающихся частиц (включая нейтроны), дает величину около 150 Мэе, т. е. совпадает с энергией покоя остановившегося я-мезона. [c.565]

Сочетание А. т. с гипоте.зой частичного сохрапення аксиального тока ( sf. Аксиального тока частичное сохранение), учитывагощой конечную массу я-.мезона, оказалось особенно плодотворным для слабых и зл,-магн. процессов (поскольку многие распады частиц связаны с испусканием я-мсзонои). В общем виде амплитуда испускания я-мезона с 4-импульсом сводится к матричному элементу одновременного ко.мму-татора гамильтониана взаимодействия Н (0) 7/(xq=0, Х = 0) с аксиальным током [c.59]

Подобно тому, как это было сделано для (х-мезо-атомов, исследование критич. поглощения рентгеновских лучей от я-мезоатомов в случае легких ядер и далеких переходов дает возможность точно измерить массу я-мезона. Эти опыты были выполнены Стернсом и др. [7], к-рые воспользовались М (4/—Зй)-переходом в М. фосфора. Полученное этим методом значение массы лежит в пределах 272,2 гп с < 273,5 т . [c.174]

Столь интенсивное взаимодействие п-мезонов с веществом означает, что оно происходит за минимально возможное (ядерное) время, характерное для сильного ядерного взаимодействия Тя 10" с. Кроме того, масса я-мезона находится в хорошем соответствии с радиусом действия ядерных сил. Действительно, согласно Юкаве At = hjAE, где АЕ=т с и, следовательно, [c.220]

Яд. силы характеризуются определённым радиусом действия, он определяется комптоновской длиной волны я-мезонов, к-рыми обмениваются нуклоны в процессе яд. вз-ствия г =%1 1с, где А — масса я-мезона. Наибольший радиус действия имеют силы, обусловленные обменом я-мезонами. Для них /-0=1,41 Ф (1Ф=10- см). Меншуклонные расстояния в ядрах имеют именно такой порядок величины, однако существенный вклад в яд. силы вносит обмен и более тяжёлыми мезонами. Точная зависимость яд. сил от расстояния между двумя нуклонами и относит, интенсивность яд. сил разного типа с определённостью не установлены. В многонуклонных ядрах возможны силы, к-рые не сводятся к вз-ствию только пар нуклонов. Роль т. н. многочастичных СИЛВ структуре ядер пока не выяснена. [c.923]

Такого рода несогласованность между энергией и импульсом приписывается образованию частицы с массой покоя, эквивалентной 135 МэВ. Недостающие энергия и импульс, выраженные уравнением (6), отдаются нейтральному я°-мезону, имею- цему массу покоя 264 /и, где т — масса электрона. Процесс выражается реакцией [c.433]

В 1947 г. английские ученые С. Поуэлл, Г. Оккиалини и другие в составе космических лучей открыли я-мезоны (я-мезон — первичный мезон, который, распадаясь, дает мюоны 10). я-мезоны имеют заряд + е и — е, а массы 273,2 т,,, нулевой спин и время жизни 2,55-10 сек.. Несколько позднее (1950) был открыт нейтральный я-мезон (яо), с массой 264,2 т , нулевым спином и временем жизни <2,1-10 сек. В настоящее время известно три сорта я-мезонов я , я ,, они интенсивно взаимодействуют с нуклонами, легко рождаются при столкновении нуклонов с ядрами, т. е. являются ядерно-активными. В наше время считается общепринятым, что я-мезоны являются квантами ядерного поля, которые предсказал X. Юкава, и что они ответственны за основную часть ядерных сил ( 27). [c.339]

Антинейтрон п—античастица по отношению к нейтрону. Массы спнп, абсолютная величина магнитного момента и время их жизни равны, но знаки у магнитных моментов п и п противоположны. У антинейтронов магнитный момент совпадает с направлением снина. Барионный заряд для нейтрона В =-1- 1, для антинейтрона В — 1. Нейтрон и антинейтрон могут рождаться в паре (пп) и аннигилируют с испусканием я-мезонов. [c.374]

В 1938 г. при изучении состава космических лучей был открыт и-мез0 Н — частица с массой 207 Ше и временем жизни около 2-il0 сек. Изучение свойств .1-мезона показало, что он-является ядернопассивной частицей и поэтому не может быть ядерным квантом. Ядерная пассивность и малое время жизни а-мезонов позволили предсказать существование в составе космических лучей других, более тяжелых частиц — я-мезонов, которые и были открыты Пауэллом в 1947 г. При изучении я-мезонов выяснилось, что они встречаются в виде я+-, л - и л°-мезонов, масса их [c.23]

Поиски частиц с массами, промежуточными между массой [г-мезона и массой протона, начались в 1946 г. опытами советских ученых А. И. Алиханова и А. И. Алиханяна, проведенными с помощью разработанного ими прибора — масс-спектрометра (р,ис. 238). Принцип устройства прибора заключается в использовании нескольких ковров счетчиков С, расположенных около большого магнита таким образом, что заряженная частица, идущая сверху вниз, последовательно проходит через систему счетчиков, межполюсное пространство магнита и снова через систему счетчиков, разделеннь.1х поглотителем Я. С каждым счетчиком связана неоновая лампочка, вспыхивающая в момент прохождения частицы через счетчик. Траектория частицы в приборе и, следовательно, ее импульс определяются по расположению одновременно вспыхнувших лампочек, которые фиксируются фотоаппаратом. Пробег частицы определяется по толщине пройденного ею поглотителя. По имшульсу и пробегу вычисляется масса прошедшей через прибор частицы. В результате большой серии опытов с таким прибором авторы высказали утверждение, что, кроме ц-мезонов и протонов, в составе космических лучей должны быть частицы с промежуточными массами. Позднее такие частицы были обнаружены. [c.557]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...