Вязкость переменная

В выражение (23) входит величина вязкости, переменной в зависимости от давления по длине подшипника. В местах вытекания (на торцах) давления в слое равны нулю, а значит, в формулу (23) должно быть подставлено значение вязкости при атмосферном давлении. [c.21]

В случае, если вязкость переменная, можно написать соотношение, аналогичное (6.23) или (6.25) [c.245]

Все-таки, можно получить некоторые данные о величине момента трения, умножая величину полученную для ламинарного режима, при одном и том же эксцентрицитете с, на множитель (6,10) (см. фиг. 6.9). Отметим, однако, что для определения множителя Тс. число Рейнольдса надо рассчитывать в зависимости от средней вязкости приближенно можно ввести в упомянутую формулу (6.10) число Рейнольдса Ле., если вязкость переменная. [c.254]

Если принять вязкость переменной, с д = 1, и з будут постоянными относительно х . После замены переменных (2.45), вышеприведенное уравнение записывается [c.261]

При быстром охлаждении малоуглеродистых сталей с 600—700° С до обычных температур и последующей выдержке происходит процесс старения, характеризующийся увеличением твердости и значительным снижением пластичности и вязкости стали. Причиной старения является переменная растворимость С в а-Ре. В результате быстрого охлаждения с 700° С происходит фиксация пересыщенного твердого раствора. При последующей выдержке протекает распад твердого раствора с выделением мельчайших частиц третичного цементита по линии PQ диаграммы Ре—РедС, что соответствует изменению свойств стали. [c.122]

При выборе смазки необходимо учитывать условия работы опор, характер и величину нагрузок, величину скорости, температурный режим, специфические требования. Маловязкие масла применяют при низких температурах и высоких скоростях, и наоборот, чем больше нагрузка и выше температура, тем большую вязкость должно иметь масло. Жидкие смазки более предпочтительны, однако консистентные смазки эффективны при невысоких скоростях, больших давлениях и рабочей температуре опор до 120° С, а также при переменном режиме работы и длительных перерывах в работе. Сухие [c.448]

Здесь за независимую переменную принято безразмерное время т = ШоЗ, где и>о — угловая скорость орбитальною движения центра масс системы О. В уравнениях (2.25) введены следующие обозначения 1, 2 - углы, определяющие отклонения спутника и стабилизатора от направления радиуса-вектора К центра масс системы у4ц Й/. 0 = 1,2) — главные центральные моменты инерции тел величины и 2 характеризуют вязкость и упругость подвеса. [c.91]

Рассмотрим продольное обтекание плоской непроницаемой пластины потоком несжимаемой жидкости с постоянным значением коэффициента вязкости при отсутствии теплообмена. В этом случае duo/dx = 0, Р = О, УУ=1, Ло = О, а уравнения движения (31) и энергии (32) становятся независимыми, причем уравнение энергии (32) имеет тривиальное решение g = , т. е. температура сохраняется постоянной в пограничном слое. Так как граничные условия и коэффициенты в левой части уравнения (31) не зависят от то существует автомодельное решение /(ri), зависящее лишь от переменной ri, [c.291]

Формулу (XIV.2) можно получить также с помощью анализа размерностей, Основными переменными будем считать скорость ti, характерный размер тела I, плотность жидкости р, вязкость жидкости ц и силу сопротивления F. Таким образом, число переменных п = 5. Согласно ПИ-теореме должны существовать 5—3 = 2 безразмерны> комплекса, которые будут иметь следующий вид [c.228]

Все феноменологические законы, в которые входят коэффициенты переноса, служат для замыкания системы уравнений гидродинамики. Однако такой подход к проблеме описания неравновесной системы на гидродинамическом этапе не является фактическим ее рещением, так как остаются не доказанными уравнения переноса (закон Фика и др.) и неизвестны коэффициенты переноса (коэффициенты диффузии, теплопроводности, вязкости и т. д.). Только микроскопическая теория позволяет решить эту проблему на основе решения кинетического уравнения. Одночастичная функция распределения /(г, V, t) содержит всю информацию о плотности, скорости, температуре, напряжениях и тепловом потоке в неравновесной системе. Это возможно потому, что /(г, V, t) зависит от семи переменных, а не от четырех, как все перечисленные макроскопические параметры. [c.140]

Влияние переменности вязкости и теплопроводности жидкости на сопротивление движению и теплообмен. Вязкость и теплопроводность жидкости являются функциями состояния жидкости, причем наиболее сильно выражена их зависимость от температуры. [c.650]

Таким образом, непосредственно возле стенки движение определяется молекулярной вязкостью, в струйном слое крупномасштабные образования являются причиной переменной от координат турбулентной вязкости, а в ядре потока турбулентная вязкость очень мало зависит или не [c.55]

Турбулентная среда рассматривается как сплошная и на нее распространяются все свойства, присущие сплошной среде. Как было отмечено выше, свойствами сплошной среды являются параметры переноса. В таком случае турбулентная среда должна иметь свою вязкость , отличную от молекулярной вязкости. Если молекулярная вязкость предопределяется молекулярными особенностями среды и проявляет себя только при относительном движении отдельных слоев потока, то турбулентная вязкость предопределяется молярным движением турбулентных частиц , имеет место и проявляет себя только при турбулентном движении потока. Так как особенности турбулентного движения в первую очередь характеризуются числом Рейнольдса, то турбулентная вязкость также должна предопределяться числом Рейнольдса. Зависимость турбулентной вязкости от самого движения требует того, чтобы она была переменной в пределах потока, т.е. турбулентная вяз- [c.58]

Распределение скоростей пристенного турбулентного движения в физических координатах (и/и=/(у)) по данным экспериментов показано на рис. 3.14, б в области (имеет место линейное распределение скоростей, 2 - логарифмическое, а в области 3 - распределение скоростей описывается квадратичной параболой. Такое распределение скоростей турбулентного потока можно объяснить так непосредственно возле стенки имеет место движение Куэтта, которое определяется молекулярной вязкостью во второй области крупномасштабные образования являются причиной переменной вязкости, здесь создается логарифмическое распределение скоростей в третьей области - турбулентная вязкость не зависит или мало зависит от координат. Малая зависимость турбулентной вязкости от координат около оси трубы является результатом разрушения вязких струй сверху потока вдоль направления движения. Таким образом, в турбулентном потоке логарифмическое [c.85]

Безразмерная турбулентная вязкость ф (г ) определяется формулой (1.93). Локальное число Рейнольдса в переменных (1.125), (1.126) представляется в виде [c.63]

Рассмотрим течение несжимаемой двухкомпонентной смеси вдоль пластины др дх = 0) при равномерном отсосе с учетом теплообмена. Коэффициенты вязкости v, диффузии D, теплопроводности % предполагаются переменными. Соответствующая система уравнений неразрывности, движения, диффузии и энергии запишется в виде [c.272]

Возвращаясь к первоначальным переменным х, получим для уравнения (6.23) кусочно-постоянное решение с разрывом, который распространяется с постоянной скоростью а. Решение уравнения (6.25), содержащего аппроксимационную вязкость v<9 ы/<9л , имеет размытую переходную область, также перемещающуюся со скоростью а. Эффективная ширина этой области пропорциональна V и, следовательно, растет со временем. Решение сеточной задачи Коши должно обладать сходными свойствами. Численные эксперименты и асимптотическое исследование погрешности сеточного решения подтверждают это предположение. [c.161]

Рассмотрим влияние вязкости на характер течения газа в трубе переменного сечения. Наличие вязкости приводит к добавочному перепаду давления в трубе. Перепад давления в круглой цилиндрической трубе можно определить по формуле [c.143]

В условиях вынужденной стационарной конвекции коэффициент теплоотдачи а зависит от следующих шести независимых переменных массовой скорости и, линейного размера I, теплоемкости Ср, коэффициента теплопроводности Я, динамической-вязкости (X, плотности р [c.287]

Из-за большого числа переменных величин, определяюш их движение жидкости, сложности наблюдаемых при этом явлений и трудности математического исследования действительное движение жидкости обычно заменяется некоторой условной, упрощенной схемой, расчленяющей движение на отдельные составные части. Такой схемой, лежащей в основе гидродинамики и логически наиболее хорошо отвечающей естественным представлениям о движении жидкости, является схема, рассматривающая поток жидкости состоящим из отдельных элементарных струек Иногда для упрощения жидкость полагают идеальной — лишенной вязкости и имеющей постоянную во всех точках плотность. Полученные таким образом уравнения движения идеальной жидкости затем исправляются введением соответствующих поправок и опытных коэффициентов, переносятся на реальные жидкости и применяются для решения конкретных практических задач. [c.57]

Процесс теплоотдачи происходит при переменной температуре по толщине пограничного слоя или радиусу трубы, следовательно, будут переменными все величины, характеризующие физические свойства жидкости, такие, как коэффициент вязкости р,, теплопроводность Я, теплоемкость с, плотность р. Перечисленные величины оказывают в той или иной степени влияние на распределение скорости и температуры поперек пограничного слоя, а следовательно, на коэффициенты трения f и теплоотдачи а. [c.156]

Физические константы в числах Nu и St для внешней задачи находят по температуре за пределами пограничного слоя, а для внутренней по среднемассовой температуре жидкости Nu, St, f, Nu с St с —числа Нуссельта, Стентона и коэффициент трения соответственно при постоянных и переменных (п.с) физических свойствах жидкости —динамические вязкости при температуре стенки (индекс w) и температуре за пределами пограничного слоя или среднемассовой температуре жидкости (индекс оо, т). [c.156]

Помимо непосредственного влияния переменности коэффициента вязкости (Д. на свойства переноса (количества движения) переменность оказывает еще и косвенное влияние на интенсивность теплоотдачи. Косвенное влияние состоит в следующем температура изменяет вязкость [а, а последняя оказывает влияние на распределение скорости. Это обстоятельство приводит к тому, что интенсивность теплоотдачи оказывается зависящей от направления теплового потока. [c.188]

Интенсивность и характер изменения коэффициента трения от названных параметров будут различными в зависимости от того, по какой температуре определены физические константы и плотность газа. Если по термодинамической температуре невозмущенного потока Т , то коэффициент бу значительно уменьшается с увеличением числа Маха, увеличением отношения температур TJT и уменьшением показателя п. Отметим здесь интересный факт при/г=1 коэффициент трения Су оказывается независимым от числа Маха и отношения TJT , следовательно, уравнения (7.27), (7.4 6 ) и (11.7) оказываются справедливыми не только для случая постоянных физических констант, но и для случая, когда вязкость [л и теплопроводность X переменны и изменяются прямо пропорционально абсолютной температуре. [c.214]

Формула (VHI-30) позволяет решать задачи ламинарного течения, в которых необходимо учитывать переменность вязкости. [c.205]

Программа лабораторного практикума в соответствии с объемом излагаемого курса включает следующие работы 1) определение вязкости жидкости при помощи вискозиметра Энглера 2) снятие пьезометрической и напорной линий для трубопровода переменного сечения 3) определение числа Рейнольдса при ламинарном и турбулентном режимах движения 4) экспериментальное определение коэффициента линейного гидравлического сопротивления и коэффициентов местных сопротивлений 5) исследование истечения жидкости через различные отверстия и насадки 6) снятие характеристики центробежного насоса. [c.306]

Рассмотрим, как рассчитать или выбрать значения переменных величин, входящих в формулу (53). В задании на курсовую работу преподаватель-руководитель проекта устанавливает значения высоты всасывания, скорости потока жидкости, коэффициента местных сопротивлений, протяженности трубопровода. В курсовом и особенно в дипломном проекте студент, имея определенные навыки расчета гидроприводов, может сам задаться этими величинами. Плотность жидкости в зависимости от температуры выбирают по графику р—t (см. рис. 40) или рассчитывают по формуле (2). Вязкость жидкости для тех же температур определяют по графику v—t (см. рис. 41). [c.274]

Детали, испытывающие переменные нагрузки, обычно изготовляются из материалов с большим коэффициентом относительного удлинения. При действии ударной нагрузки материал детали должен обладать высокой ударной вязкостью. При действии постоянных и медленно изменяющихся нагрузок могут применяться и хрупкие материалы. [c.152]

В гидростатических подшипниках давление в поддерживающем слое смазочного материала создают насосом, подающим материал в зазор между цапфой и подшипником (рис. 26.8). Вследствие эксцентричного расположения цапфы в подшипнике под нагрузкой торцовые зазоры (зазор) между цапфой и подшипником оказываются снизу меньшими, чем сверху. В результате переменный расход через зазор смазочного материала приводит к появлению требуемого давления и подъемной силы. Давление жидкого смазочного материала (а им может быть и вода) в гидросистеме и его расход определяются зазором между цапфой и подшипником, радиальной силой и вязкостью материала. [c.440]

В критерии подобия наряду с переменными входят физические параметры жидкости, которые зависят от температуры. Поскольку температуры по сечению и длине потока переменны, то переменны и физические характеристики жидкости. Остановимся на способе осреднения физических параметров (плотности, вязкости и т. д.), зависящих от температуры. [c.333]

Проблема еще больше усложняется, если учесть реальные термодинамические и газодинамические характеристики процессов в двигателе Стирлинга. Температуры рабочего тела, вьтхо-дящего из рабочих полостей переменного объема, не постоянны (т. е. изотермические условия не достигаются), поскольку процессы являются, по существу, адиабатными. Даже в тех условиях, когда рабочее тело течет в нагревателе и холодильнике по трубкам, наружная поверхность которых поддерживается практически при постоянной температуре, температуры рабочего тела на концах регенератора будут периодически изменяться по времени и возможны даже отдельные моменты, когда либо течение отсутствует, либо создаются встречные потоки, либо газ в одно и то же время вытекает с обоих концов регенератора [29]. Площадь теплообменной поверхности не бесконечна, а газодинамические характеристики и теплофизические свойства рабочего тела (плотность, давление, скорость, вязкость) переменны происходит кондуктивный перенос тепла в осевом направлении, аналогичный перенос по нормали к потоку не является идеальным и т. д. Чрезвычайно сложно даже качественно разобраться в реальной ситуации, не говоря уже о том, чтобы провести расчет. [c.254]

Следует заметить, что, поскольку существуют только два размерных параметра задачи (кинематическая вязкость [х/р и скорость У), невозможно найти независимые масштабы для трех переменных (v , х и t). Следовательно, система допускает автомодель-ное решение. Автомодельная переменная есть и реше- [c.294]

Капилляры с турбулентным течением жидкости имеют в широком диипазоне Q сложный характер зависимости р = f (Q), отличный от квадратнчиого из-за переменности коэффициента трения X. Поэтому квадратичные капиллярные дроссели (нанример, 1 на рис. 3.80) прнменилы в условиях незначительных изменений р и Q, что соответствует условиям в предохранительном клапане при небольшом диапазоне изменения вязкости. Во избен ание засорения и облитерации размер проходов капилляров должен быть не менее 0,6—0,8 мм при условии фильтрации жидкости. [c.376]

Итак, все рещения системы уравнений (2.7)-(2.9) при постоянных 6, р, если osp Ф о, определяются равенствами (2.37), (2.36), (2.34), (2.31), (2.12). Во всех случаях в выбранный момент времени и, v постоянны на прямых Е = onst. Отсюда следует, что в плоских течениях вязкой несжимаемой жидкости при постоянном давлении нет замкнутых мгновенных линий тока vdx = udy. Следует помнить, что в.зтом подразделе 4.2.2 величины t, х, у представляют собой разделенные на и время и декартовы координаты. Для выявления зависимости от коэффициента вязкости V в рещениях полученных уравнений величины t, х, у следует разделить на I/ и после этого считать t, х, у физическими переменными. [c.190]

Пример 164. Для определения коэффициента вязкости жидкости наблюдают колебания диска, подвешенного на упругой вертикальной проволоке в жидкости. К диску приложен переменный момент, равный /М sin (/ /) (УИ = onst), при котсором наблюдается явление резонанса. Момент сопротивления движению диска в жидкости равен S o, где р, — коэффициент вязкости жидкости, S — сумма площадей верхнего и нижнего оснований диска, ш — его угловая скорость. [c.348]

Физические константы в числах Nu и St для внешней задачи находят по температуре за пределами пограничного слоя, а для внутренней—по среднемассовой температуре жидкости Nu, St, Of, Nuy , Stvar, < /var—ЧИСЛЭ Нуссельтз, Стентона и коэффициент трения соответственно при постоянных и переменных (индекс var) физических свойствах жидкости —динамические вязкости [c.313]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...