Уравнение величин

При проведении расчетов по диффузионной кинетике особое внимание следует обратить на соответствие размерности всех входящих в уравнение величин, в частности, на размерность концентрации, которая при размерности йд см /с, б см должна быть выражена в г-моль или г-ион/см . [c.207]

В )тих уравнениях величины (о, г и г являются постоянными. [c.217]

В этих уравнениях величины ш, г и v являются постоянными. [c.294]

В последнем уравнении величина представляет собой [c.79]

Уравнение (XI.26) есть уравнение гармонического колебания. В этом уравнении величина А представляет наибольшее отклонение (амплитуду) колеблющейся массы от положения равновесия, так как наибольшее значение sin (ш + ф) равно единице.. Аргумент й)/ + ф называется фазой колебаний, а величина Ф называется начальной фазой колебания, т. е. значение фазы при ( = 0. [c.300]

Обозначая массу стержня через М, вычислим все входящие в это уравнение величины. По формуле (43) и формуле (6) из 102 находим [c.310]

Исключение из последних уравнений величины q с учетом (1.1) дает [c.180]

Преимуществом уравнения (П 1.23) перед системой (П 1.19) является отсутствие в этом уравнении величины . Это определяет универсальность переменной и/. [c.227]

Если в результате решения уравнений величина какой-нибудь из составляющих окажется отрицательной, то это означает, что данная составляющая реакции в действительности направлена в сторону, противоположную положительному направлению оси. В тех случаях, когда истинное направление реакции не вызывает сомнения, лучше, не считаясь с принятым направлением оси, направлять реакцию в ту сторону, в которую она действует. [c.5]

Решение этих уравнений проведем приближенным путем заменяя в правых частях уравнений величины всех а и р их начальными значениями о и Ро и интегрируя, получим [c.258]

Исключая из уравнений величины и получаем зависимость между параметрами в виде [c.338]

Согласно первому уравнению величина, стоящая в скобках, равна единице. Следовательно, 8 = а и 3 —7. Унитарная матрица Q [c.104]

Уравнения (1) называют уравнениями движения точки в прямоугольных декартовых координатах. Эти уравнения являются параметрическими уравнениями траектории точки. По ним легко определить уравнение траектории точки в декартовых координатах. Для этого из уравнений (1) нужно исключить время. Можно, например, из первого уравнения величину t выразить через х и это выражение подставить во второе и третье уравнения. Тогда получим два уравнения, связывающие координаты у, х и г, х [c.100]

Входящие в уравнения величины E(t), 3ij(t) измеряются, а величины о , Slj задаются во время опыта на ползучесть. Величины Е, G, К, K (t), Пс(0 подлежат определению по формулам на основе экспериментальных данных. [c.301]

Уравнения (139,3—6) с определениями j и П, согласно (139,1), (139,12) представляют собой искомую полную систему гидродинамических уравнений. Эта система очень сложна прежде всего тем, что входящие в уравнения величины р , р , л, s являются функциями не только термодинамических переменных р и Т, но квадрата относительной скорости обоих движений w = Vn — Vs)2. Последний представляет собой скаляр, инвариантный относительно галилеевых преобразований системы отсчета и относительно вращения жидкости как целого эта величина специфична для сверхтекучей жидкости, отнюдь не должна обращаться в ноль в термодинамическом равновесии, и должна фигурировать в уравнении состояния жидкости наряду с р и Т. [c.716]

Исключив из этих уравнений величину г1), приходим к дифференциальному уравнению [c.259]

Так как эти уравнения составлены по отношению к подвижным осям, связанным с телом, то входящие в эти уравнения величины Уу , и у являются постоянными. [c.738]

Входящую в это уравнение величину 2л/л обозначают через к и называют волновым числом. Оно показывает, сколько длин волн укладывается на отрезке длины 2я. Вводя волновое число к и частоту м, уравнению волн можно придать симметричный относительно I X вид [c.206]

Найдем числовые значения входящих в уравнение величин [c.182]

Выражение в правой части последнего уравнения — величина известная обозначим ее т. е. положим [c.226]

В этом уравнении величину [c.136]

Величина скачка производной ds/dv в критической точке может быть вычислена с помощью уравнения Клапейрона—Клаузиуса. Прибавим и отнимем в числителе правой части этого уравнения величину 5 тогда это уравнение может быть переписано в виде [c.248]

Исключение из этих уравнений величин j и Dj приводит к уравнениям [c.299]

Учет влияния неточности изготовления элементов системы при ее монтаже производят введением в свободные члены канонических уравнений величины выражающей обобщенные перемещения, соответствующие г-той лишней неизвестной обобщенной силе в основной системе от неточности Д изготовления элементов. [c.322]

Представляется естественным к точкам, в которых нарушается регулярность решения, относить и те точки, в которых происходит изменение характера краевых условий (даже, если сама граница гладкая). Указанные особенности нельзя выявить заранее, однако весьма важные сведения могут быть все же получены. В работе [122], относящейся к поведению решения общих эллиптических краевых задач (и, следовательно, задач теории упругости) в окрестности нерегулярных точек границы, установлены следующие результаты. Показано, что решение в окрестности этих точек представляется в виде асимптотического ряда и бесконечного дифференцируемой функции. Слагаемые этого ряда содержат специальные решения однородных краевых задач для модельных областей (для конуса, если на поверхности коническая точка, для клина, если угловая линия). Эти решения зависят только от локальных характеристик (величины телесного или плоского угла и типа краевых условий). В ряде случаев (они далее будут подробно рассмотрены) построение этих решений сводится к трансцендентным уравнениям. Величины же коэффициентов при них зависят от задачи в целом. [c.306]

Определим из полученного уравнения величину Лг, учитывая, что коэффициент местного сопротивления на выходе из трубы з=1, [c.64]

При построении кривых свободной поверхности обычно известными являются расход потока Q и отметка г уровня воды в начальном створе рассматриваемого участка, по которым требуется найти отметку уровня воды в конечном створе. Построение кривых свободной поверхности удобно проводить вверх по течению. Разделив входящие в последнее уравнение величины по начальному и конечному створам будем иметь [c.103]

Исключим из третьего уравнения величины Qj, ч Qy с помощью последних двух уравнений и получим систему трех уравнений вида [c.390]

Здесь р == р (s), р = dp/ds. Найдем из последнего уравнения величину Qi и подставим ее значение в первые два уравнения. Тем самым сведем приведенную выше систему трех уравнений к системе двух уравнений вида [c.431]

Так же как в случае течения невязкой жидкости, уравнение Бернулли (2.47) может быть представлено графически (рис. 2.16). Потери напора /г в этом уравнении величина линейная, она представляет собой разность ординат Н=г- -р1 рд)- -и / 2д), вычисленных [c.100]

Входящая в это уравнение величина 2 yAf представляет собой статический момент сечения относительно оси х (см. 24), [c.109]

В рассматриваемых уравнениях величины а и Ь являются параметрами эллипса, характеризующими данную геометрическую фигуру. [c.158]

В этом уравнении величина т определяется по формуле (23.41). i Для ребер треугольного сечения расчетную толщину ребра принимают равной [c.303]

Входящие в уравнение величины — теплота парообразования г, удельный объем р кипящей жидкости — так же, как и характеристика упругости насыщенного пара р = / (Т ), могут быть определены экспериментально. Из уравнения [c.37]

В последних двух уравнениях величина Qp носит название располагаемого тепла, приходящегося на 1 кг или 1 Л топлива. [c.302]

Трудность расчета по этой схеме состоит в том, что входящие в уравнение величины переменны. Величины и а зависят от температуры, а температура неопределенна вследствие растянутости периода перехода пластических деформаций в упругие. Расчет осложняется из-за неодинакового нагрева заклепок перед клепанием, а также неравномерного температурного поля по оси заклепок. Например, часто нагревают только свободньш конец заклепки, из которого форхшруется замыкающая головка, оставляя закладную головку холодной. При этом стягивающая сила значительно уменьшается. [c.196]

Итак, все рещения системы уравнений (2.7)-(2.9) при постоянных 6, р, если osp Ф о, определяются равенствами (2.37), (2.36), (2.34), (2.31), (2.12). Во всех случаях в выбранный момент времени и, v постоянны на прямых Е = onst. Отсюда следует, что в плоских течениях вязкой несжимаемой жидкости при постоянном давлении нет замкнутых мгновенных линий тока vdx = udy. Следует помнить, что в.зтом подразделе 4.2.2 величины t, х, у представляют собой разделенные на и время и декартовы координаты. Для выявления зависимости от коэффициента вязкости V в рещениях полученных уравнений величины t, х, у следует разделить на I/ и после этого считать t, х, у физическими переменными. [c.190]

Уравнение связи между величинами (уравнение величин) — уравнение, отражающее законы природы, в котором под буквенными символами понимаются физичес яс величины [80]. [c.17]

Решение уравнений (6.43)—(6.48) в каждом конкретном случае требует или экспериментальных данных для всех входящих в правую часть величин, или знания уравнения состояния. При этом урав нен1ие состояния должно с достаточной степенью точности описывать все входящие в лравую часть этих уравнений величины, что, ак правило, не имеет места. Тем не менее, как мы уви- [c.138]

Вычислим относительную плотность pj = Pi/pd- используя уравнение pj = = Pilpd)l(TilTd). Входящие в это уравнение величины определим следующим образом. [c.135]

Следует отметить, что в исходное уравнение (2.25) могли бы входить и другие величины, в частности, безразмерные (комплекеы), но входящие в уравнение величины в первую очередь и в основном именно они определят искомую величину (а). [c.107]

Уравнения (10.8) и (10.9) представляют собой обычные волновые уравнения, величины и Яа являются скоростями распространения возмущений (см. 17 гл. VIII). Видно, что скорости [c.399]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...