Время максвелловское

Тепловые колебания атомов в твердых телах сводятся в основном к колебаниям с малой амплитудой, которые они совершают около средних положений равновесия. Однако кинетическая энергия атомов вследствие их взаимодействия с соседними атомами не остается постоянной. Даже в том случае, когда средняя кинетическая энергия атомов мала, согласно максвелловскому закону распределения скоростей, в кристалле всегда найдется некоторое число атомов, кинетическая энергия которых достаточно велика. Такой атом может сорваться со своего равновесного положения и, преодолев потенциальный барьер, созданный окружающими его атомами, перейти в некоторое новое свободное положение равновесия. При этом атом теряет избыточную энергию, отдавая ее атомам кристаллической решетки. Через некоторое время атом снова может набрать достаточную энергию, чтобы вырваться из нового окружения и перейти в соседнее. Такие перемещения атомов, обусловленные тепловым движением, и составляют основу диффузионных процессов в твердых телах. [c.198]

Время, необходимое для установления локального равновесия, можно охарактеризовать промежутком времени, необходимым для установления максвелловского распределения скоростей частиц среды. Действительно, как доказывается в молекулярно-кинетиче- [c.174]

Этот процесс называется термализацией нейтронов. Практически тепловое равновесие полностью установиться не успевает, так как тепловые нейтроны сильно поглощаются и в среде все время существует заметное количество замедляющихся нейтронов, порождаемых источником. Приближенно можно считать, что при равновесии между рождением и поглощением нейтронов в среде их энергетический спектр описывается максвелловским распределением (10.14) только в области тепловых энергий, а выше имеет форму (10.13), соответствующую повышенной концентрации нейтронов высоких энергий. [c.548]

Большинство нейтронов деления испускается за время <4-10-1 с. Эти нейтроны, наз. мгновенными, испаряются из осколков изотропно. Из-за движения осколков (в лаб, системе координат) угл. распределение нейтронов относительно импульса лёгкого осколка анизотропно (рис. 8). Ок. 10 — 15% мгновенных нейтронов имеет изотропное раснределение. Обычно эти нейтроны либо вылетают в момент образования осколков, подобно тому, как образуются лёгкие заряж. частицы в тройном делении, либо испаряются не полностью ускоренными осколками. В лаб. системе координат энергетич. спектр хорошо описывается максвелловским распределением. [c.581]

Материал, реологическим уравнением которого является соотношение (IX. 15), (IX. 19) или (IX. 23), можно назвать максвелловской жидкостью. Чтобы отметить, что по своей природе это жидкость, модуль сдвига л, должен быть снабжен индексом h. Эти уравнения могут быть получены из комбинации уравнений гукова твердого тела (I, г) и ньютоновской жидкости (I, е). Природа этой комбинации обнаруживается при рассмотрении бесконечно малых приращений смещений da за время dt. Тогда в соответствии с уравнением (IX. 15) [c.157]

Как и в случае максвелловского тела, отношение имеет размерность времени. Оно называется временем запаздывания. Использование термина время релаксации , который иногда встречается, вносит путаницу и его следует применять только для максвелловской жидкости. [c.163]

Теперь выберем такую скорость деформации с, при которой либо второй, либо третий член исчезает. Оба эти члена исчезнут, если только оба составляющих комплекса М имеют одинаковое время релаксации. Поэтому, вообще говоря, если материал течет при постоянной скорости, напряжение будет релаксировать. Наоборот, при постоянном напряжении материал не будет течь с постоянной скоростью деформации. Другими словами, не будет существовать со стояния простого вязкого течения, которое возможно в максвелловской жидкости. [c.175]

Под термином средняя длина свободного пути пробега молекулы понимается среднее расстояние, проходимое молекулой между двумя ее столкновениями с другими молекулами газа или стенками сосуда. Сравнивая площадь сечения одной молекулы с суммой площадей сечения всех молекул и предполагая, что молекулы газа во время теплового движения взаимодействуют между собой аналогично упругим шарам и что скорости теплового движения имеют максвелловское распределение, получено известное выражение для средней длины свободного пробега молекул газа [c.95]

Тм = бЕ /о — максвелловское время релаксации [c.313]

Как и в методе моментов, вместо отыскания функции распределения, зависящей от семи переменных t, х и %, задача свелась к отысканию системы функций от четырех переменных t п х. Однако уравнения, получающиеся в методе дискретных координат, всегда обладают простым линейным дифференциальным оператором, в то время как в методе моментов, как правило, получаются квазилинейные уравнения. В методе дискретных координат не возникает трудностей с установлением граничных условий для получающихся уравнений (ср. 5 настоящей главы). Правые же части моментных уравнений часто (особенно для максвелловских молекул) проще, чем в методе дискретных скоростей. В обоих методах, в принципе, могут быть использованы одни и те же аппроксимирующие функции. Пусть функция распределения представлена через моменты аппроксимацией [c.219]

Рассмотрим в момент времени = 0 однородное по пространству состояние газа, макроскопическая скорость которого равна нулю, плотность р и температура Т ). Пусть в то же время все более высокие моменты отличны от нуля, в частности, pij О и 0. Очевидно, что скорость, плотность и температура газа не меняются при > 0. Изменения во времени тензора напряжений и вектора потока тепла для максвелловского газа можно получить [c.249]

Ниобат и танталат лития. Кристаллы имеют четыре ненулевых электрооптических коэффициента, наибольшие из них Г33 и tsi сравнимы по значению (для X = 0,633 мкм) Г33 31 10" ° см/В, Г51 28 10 ° см/В для ЫМЪОз и Г33 30 10 ° см/В, r i = й 20 10 см/В для ЫТаОз). При комнатной температуре чистые и Слабо легированные образцы являются хорошими дизлектриками с удельной проводимостью меньше 10 (Ом см) . Время максвелловской релаксации заряда в темноте для зтих кристаллов составляет 10 - 10 с. В то же время они обладают заметной фотопроводимостью. Для ниобата лития с примесью железа на уровне 0,03 мас.% константа фотопроводимости к г 10 см/(Ом Вт). Отсюда максвелловское время релаксации заряда при плотности мощности 1=1 Вт/см составляет Тдэ 30 с. [c.53]

Здесь Тм = 88о/СТо — характерное время максвелловской релаксации кристалла, отвечающее средней фотопроводимости последнего Сто Хо = — средняя дрейфовая длина фотоэлектронов во внешнем электрическом поле Е , Lq = iixEq/K — средняя диф- [c.52]

Задача определения скорости света принадлежит к числу важнейших проблем оптики и физики вообще. Решение этой задачи имело огромное принципиальное и практическое значение. Установление того, что скорость распространения света конечна, и измерение этой скорости сделали более конкретными и ясными трудности, стоящие перед различными оптическими теориями. Первые методы определения скорости света, опиравшиеся на астрономические наблюдения, способствовали со своей стороны ясному пониманию чисто астрономических вопросов о затмениях отдаленных светил и о годичном параллаксе звезд. Точные лабораторные методы определения скорости света, выработанные впоследствии, используются при геодезической съемке. Теоретическое обоснование и экспериментальное исследование принципа Допплера в оптике сделали возможным решение задачи о лучевых скоростях светил или движущихся светящихся масс (протуберанцы, каналовые лучи) и привели к весьма широким астрономическим обобщениям. Сравнительное измерение скорости света в вакууме и различных средах послужило в свое время в качестве ехрег1теп1ит сгис1з для выбора между волновой и корпускулярной теориями света, а впоследствии привело к понятию групповой скорости, имеющему большое значение и в современной квантовой физике. Сравнение скорости распространения света с константой с максвелловской теории, обозначающей, с одной стороны, отношение между электромагнитными и электростатическими единицами заряда, а с другой — скорость распространения электромагнитного поля, сыграло важнейшую роль при обосновании электромагнитной теории света. Наконец, вопрос о влиянии движения системы на скорость распространения света и вся обширная совокупность связанных с ним экспериментальных и теоретических проблем привели к формулировке эйнштейновского принципа относительности — одного из самых значительных обобщений [c.417]

В 1876 г. И. Лошмидт выступил с возражениями против развитой Больцманом теории об одностороннем изменении -функции (в дальнейшем ее стали называть //-функцией). Суть его замечаний сводилась к следующему. В первоначально неравновесной системе столкновения частиц приводят к тому, что с течением времени и ней установится равновесное максвелловское распределение частиц по скоростям. При этом, по Больцману, Я-функция будет монотонно убывать. Если после достижения равновесия изменить все скорости частиц на противоположные, то эволюция системы будет происходить в сторону удаления ее от равновесия, причем Я-функция будет возрастать. Мысленный парадокс Лошмидта приводил к тому, что у Я-функции имеется столько же возможностей возрастать, сколько и убывать. Это логически противоречит тому, что механические уравнения 01шсывают обратимые процессы, в то время как результаты Больцмана описывают необратимые процессы. [c.85]

Вследствие ряда специфических свойств плазмы понятие температура имеет множество определений и их многоообразие не позволяет остановиться на одном и считать его в настоящее время единственно правильным. Для плазмы, находящейся в состоянии частичного термодинамического равновесия, можно выделить электронную Tg и ионную ТI температуры. В этом случае плазма может рассматриваться как смесь электронного и ионного газов, причем распределение скоростей частиц в каждом из газов максвелловское (хотя оба газа электронный и ионный не находятся в равновесии). При достаточно высоких плотностях плазма будет находиться в состоянии термического равновесия и = Т . Такая плазма называется изотермической. При очень низких плотностях плазма не может находиться в термическом равновесии и понятие температуры к ней неприемлемо. [c.230]

Т — время пролета, Е — энергия, соответствующая времени пролета, п (о) — плотность исла нейтронов со скоростью в. Пунктиром показано максвелловское распределение. [c.487]

Максвелловское распределение в энергетическом спектре колебательных степеней свободы устанавливается за большее число соударений (до 5000). Это связано с тем, что большинство столкновений происходит в условиях, ксгда время взаимодействия сталкивающихся частиц много больше периода колебаний (адиабатичные столкновения), что затрудняет передачу энергии поступательного движения колебательным степеням свободы. Поэтому при pa мoтpe ии колебательной релаксации вращения можно считать рз1 но- [c.130]

Следует также отметить, что уравнения Эйлера, Навье— Стокса и Барнетта становятся, как показал В. В. Стру-минский [15], применимыми лишь при времени, превышающем время формирования функции распределения, близкой к локальной максвелловской, так как в основу решения уравнения Больцмана по методу Энскога положена ф/нк-ция Максвелла, характеризующая равновесное состонние (см. также [1]). [c.140]

К аналогичному выводу иным путем пришел Басс [145], который показал, что при заметной проводимости электролита (например, в сантимолярных растворах) растворение металла контролируется активационно, так как при обычных значениях проводимости а время релаксации максвелловского распределения ионов в среде е/4па достаточно мало, чтобы не было недостатка в сольватирующих группах на поверхности электрода для обеспечения высокой скорости перехода ионов металла через границу фаз (i порядка 10 с). [c.207]

К аналогичному выводу иным путем пришел Басс [163]. Он показал, что при заметной проводимости электролита (например, в сантимолярных растворах) растворение металла контролируется активационно, так как при обычных значениях проводимости ст время релаксации максвелловского распределения ионов в среде [c.204]

Здесь ai >DT см /с — скорость DT-реакции в ед. объёма, усреднённая по максвелловским распределениям дейтронов и тритонов и являющаяся ф-цией только темп-ры — масса дейтронов и тритонов, сг — сечение реакции, v — тепловая скорость частиц. Время, в течение к-рого эффективно протекает термоядерная реакция, пропорционально времени гидроди-намич. движения (сжатия и расширения) fay— o/ дь- [c.145]

Время рассеяния электронов очень мало по сравнению с Tj, и поэтому ф-ция распределения электронов близка к максвелловской. В частности, она изотропна, т. е. значит, часть электронов находится в конусе потерь и могла бы вылететь из ловушки через пробки. В таких условиях квазинейтральность плазмы обес-нечиваетс.ч возникающим в ней амбиполярным элект-рич. полем, препятствующим потерям электронов. Распределение амбиполярного потенциала вдоль не-к-рой силовой линии магн. поля даётся ф-лой [c.490]

Удобными характеристиками столкновнт. процессов являются длина свободного пробега частицы I — 1/я0, число её столкновений V = поа за единицу времени, а также время между столкновениями т — l/v однако, в отличие от обычных газов, в П. эти величины оказываются различными для разных лроцессов. Напр., максвелловское распределение электронов устанавливается за время а аналогичный процесс для ионов — за большее время х /т 1т , выравнивание же электронной Те и ионной Ti темп-р, т. е. установленпе максвелловского распределения для П., происходит ещё медленнее — за время Хе1 = Трд т /т . [c.595]

Ср. энергия электрона ё соответствует балансу между приобретением и передачей энергии газу баланс устанавливается очень быстро, за время t = (v 8) . При не зависящем от энергии транспортном сечении а (е) = = onst и максвелловском распределении скоростей и ср. энергия 8 = (УЗл/4)е //Уб u /v=(y/%i/4) Действует закон подобия В положит, столбе тлеющего разряда Elp l —10 В/см тор, а 1 = ЪкТ 12я1 —3 эВ, Когда частота электрон-электронных столкновений много меньше v 5, электронный спектр далёк от максвелловского и имеет условный смысл. Более строгие выражения для Ид, ё и др, параметров находят, решая кинетич. ур-ние для ф-ции распределения электронов по скоростям f(v). [c.511]

В последнее время Д. А. Лабунцовым [3.27] на базе строгого кинетического описания испарения в слое Кнудсена была развита теория интенсивного испарения. В его модели (кроме максвелловского потока молекул пара от поверхности раздела фаз, а от нее потока молекул в кнудсеновском слое, что дает уравнение сохранения массы) были использованы также уравнения сохранения нормальной компоненты импульса и энергии. Для практических приложений на основе развитой теории Лабунцовым были предложены интерполяционные формулы для интенсивного испарения [c.111]

Существует обширный класс веществ, которые при деформации проявляют как вязкостные, так и упругие свойства. Их принято именовать вязко-упругими. Описание свойств подобных тел в последнее время привлекает к себе много внимания. При составлении реологических уравнений состояния вязко-упругих сред широко используется феноменологический метод моделей. Принимают, что поведение той или иной среды описывается в первом приближении некоторой моделью, составленной из пружин и поршней. При этом деформация пружины в модели описывает упругую деформацию в среде, а движение поршкей в вязкой жидкости— необратимые деформации вязкого течения. На рис. 8 изображены модели простейших вязко-упругих сред а) максвелловское тело б) тело Кельвина-Фойгта в) тело Бургерса-Френкеля. Реологические уравнения состояния можно составить, рассматривая [c.15]

В ряде работ высказываются мнения и приводятся факты, что наступление неустойчивого режима течения обусловлено специфической упругой гидродинамической неустойчивостью при движении упругих жидкостей (возникновение нарастающих возмущений внутри потока). В работе [17] наблюдалось беспорядочное движение окрашенной струйки полимера, вводившейся в центральную область течения. В работе [6] методом размерностного анализа был введен критерий наступления рассматриваемой неустойчивости Re, = 0Y (0 — время релаксации, у — скорость сдвига), названный эластическим критерием Рейнольдса, который представляет собой меру отношения упругих и вязких сил в потоке упруго-вязкой жидкости. Анализ многочисленных экспериментальных данных показал применимость этого критерия и его приблизительное постоянство для полимерных жидкостей различной природы. В работе [3] теоретически показано существование упругой двумерной неустойчивости в куэттовском потоке максвелловской жидкости с учетом больших упругих деформаций, накопленных в процессе течения. [c.35]

Если материал ведет себя как совокупность максвелловского и кельвиновского тел (аппроксимируется последовательным соединением этих элементов), то обычно Эд < 0р, где 0р — максвелловское время релаксации. При подобном модельном описании запаздывающей деформации может быть использовано также понятие вязкости т]д, которая П. А. Ребиндером называется вязкостью эластичности [22], X. Лидерманом — внутренней вязкостью [41 I. Часто допущение о простой зависимости 63 от деформации или времени позволяет получить прекрасное согласие такого рода зависимостей с экспериментом. Примером этого может служить работа [23 ], в которой для полимеров в текучем состоянии было принято, что 03 1/7э- Это означает, что период запаздывания растет с разворачиванием гибких цепей макромолекул. [c.104]

В простейшем случае максвелловской жидкости время релаксации 0р = onst и относительная скорость релаксации напряже- [c.108]

Бается временем релаксации, т. к. характеризует время, в течение которого напряжение после прекращения движения уменьшается в е раз. Характерной чертой вязкоупругой жидкости является то, что в отличие от чисто вязкой жидкости в ней устанавливаются напряжения, перпендикулярные линиям тока. При выходе такой жидкости из трубы струя утолщается и эти напряжения исчезают. Таким образом, если установившееся ламинарное течение вязкоупругих жидкостей подчиняется тем же закономерностям, что и течение жидкостей со структурной вязкостью (или в частном случае максвелловских жидкостей с постоянной вяакостью), то для нестационарных условий и при изменении поперечного сечения канала упругие свойства будут сказываться. [c.610]

Задача о реологическом поведении систем, построенных из комт бинации максвелловских тел, соединенных частично последовательно,, частично параллельно, стала в последнее время важной при исследовании релаксационного спектра резиноподобных материалов Из наших рассмотрений можно видеть, что только параллельные соединения дают новые результаты, тогда как все различные М-тела, соединенные последовательно, дадут одну простую релаксационную кривую — см. Кюн (Kuhn, 1947 г.). [c.175]

Время фоточувствительности структур на основе BSO, BGO и кристаллов группы AsBe также определялось экспериментально по временной зависимости электрического тока через образец структуры [160, 163], так как формула (3.45) справедлива только в режиме питания прямоугольными импульсами. Оно было достаточно велико (до 10" с), в результате чего структуры способны регистрировать низкие уровни световой интенсивности. В то же время в отличие от структур с арсенидом галлия и кремнием оно ограничивалось малым удельным сопротивлением используемых жидкокристаллических смесей 0М СМ< -Српп), так как при времени импульса питания более 10 мс (соответственно на частотах питания менее 100 Гц) устанавливался режим сквозной проводимости. Действительно, ЖК ведет себя в МДП как типичный диэлектрик только при временах, меньших или равных Времени диэлектрической (максвелловской) релаксации [c.174]

В частности, характерное время выхода голограммы на стационарной режим определяется сомножителем, стоящим перед квадратными скобками в правой части (4.13). Для наиболее простого случая KLii, KLq 1) Ts оказывается равным максвелловскому времени релаксации Тм и не зависит ни от шага решетки, ни от доминирующего механизма записи голограммы (диффузионного, дрейфового во внешнем или в эффективном фотовольтаическом поле Eq). Поэтому абсолютная скорость роста амплитуды решетки поля Es на начальном участке записи (следовательно, и чувствительность фоторефрактивного кристалла как голографической среды) оказывается пропорциональной 1с /тм- Для диффузионного механизма это означает более быструю запись высших пространственных частот, так как в этом случае ЕЦ d ос /С. При дрейфовом механизме записи зависимость чувствительности от пространственной частоты решетки отсутствует, повысить абсолютное значение скорости записи здесь можно, увеличивая электрическое поле Е . [c.54]

Величину S—1 (а иногда и s) называют показателем отталкивания, благодаря чисто математическим удобствам (см. 2.2, 3.3, 3.11 и т. д.) широкое распространение получили гипотетические молекулы с показателем отталкивания s = 5, называемые максвелловскими. 1 аз, состоящий из таких молекул, называют максвелловским, газом. Ближе к реальным значения s, большие 5, например 9 или 12, Макс-велловские молекулы слишком мягкие , в то время как упругие сферы слишком жесткие . Реальные потенциалы взаимодействия лежат между этими двумя наиболее распространенными модельными потенциалами. Следует заметить, что применение весьма удобных в математическом отношении максвелловских молекул иногда приводит к неверным эффектам. Так, например, в максвелловском газе отсутствует явление термодиффузии. [c.12]

Смотреть страницы где упоминается термин Время максвелловское : [c.602] [c.77] [c.84] [c.211] [c.191] [c.175] [c.374] [c.569] [c.60] [c.618] [c.554] [c.157] [c.63] [c.334] [c.236] [c.249]

Ротационные приборы Измерение вязкости и физико-механических характеристик материалов (1968) -- [ c.104 ]

ПОИСК

Газ максвелловский

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...