К нуд сена число

В решениях обратных задач задаются либо перемещения, либо компоненты тензора деформаций в рассматриваемом теле и определяются все остальные величины, в том числе и внешние силы. Решения обратных задач особых трудностей не представляют, однако не всегда возможно прийти к решениям, представляющим какой-либо практический интерес. Исходя из этого Сен-Венаном предложен полуобратный метод, состоящий в частичном задании одновременно перемещений и напряжений, затем в определении при помощи уравнений теории упругости уравнений, которым должны удовлетворять оставшиеся перемещения и напряжения. Полученные уравнения сравнительно легко интегрируются. Таким образом, этим методом можно получить полное и точное решение для большого числа частных задач, наиболее часто встречающихся в практике. Сен-Венан применил свой метод к задачам нестесненного кручения и изгиба призматических тел. [c.89]

Некоторые авторы в числе основных допущений излагают гипотезу Бернулли и даже принцип Сен-Венана. Видимо, это не имеет смысла. Первое из этих допущений следует впервые дать при определении нормальных напряжений при растяжении, с тем чтобы оно сразу же было использовано. Второе — на этой стадии изучения предмета вообще давать преждевременно, так как у учащихся еще нет понятия о напряжениях. [c.54]

Докажем теперь, что главный вектор усилий в каждом сечении, в том числе и на основаниях, будет обращаться в нуль. Это является доказательством того, что из представлений (3.2) следует решение поставленной задачи кручения в постановке Сен-Венана. Равенство нулю проекции вектора усилий на направление оси 2 очевидно. Для проекции же на ось х имеем [c.267]

Первая гипотеза связана с именами Треска и Сен-Венана. Она основана на достаточно очевидной предпосылке пластическая деформация в металлах возникает в результате необратимых сдвигов в кристаллической решетке. Понятно, что переход к пластическому состоянию не происходит внезапно. Сначала пластическая деформация возникает в отдельных, неблагоприятно ориентированных зернах. Возрастание нагрузки вовлекает в пластическую деформацию новые микрообласти, и, когда пластической деформацией охватывается подавляющее множество зерен, мы можем говорить о том, что произошел переход к пластическому состоянию. Естественно предположить, что мерой этого перехода является наибольшее касательное напряжение в объеме, охватывающем достаточно большое число произвольно ориентированных зерен, т.е. то самое касательное напряжение, которое мы определяли на основе предпосылки сплошной изотропной среды. [c.350]

Согласно квантовой теории электрон рассматривается как частица, обладающая волновыми свойствами. Поэтому движение электронов через металл является процессом распространения электронных волн. Таким образом, электроны переносятся в результате непосредственного ускорения свободных электронов, каждый из которых один может занимать орбиту. Для заметной электропроводности необходимо одновременно существование внутри кристалла большого числа электронных орбит, на каждой из которых находится только один электрон. Электронная волна, проходя через ряды атомов идеальной решетки металла, разбивается на небольшие волны, которые рассеиваются одинаково каждым атомом. Схема такого рас-сения для среднего ряда атомов приведена на рис. 48. [c.68]

Вводные замечания. Число различных идеальных реологических тел практически неограничено. Многие из них могут быть построены на основе всего лишь трех простейших тел, называемых классическими, — тела Гука, тела Ньютона и тела Сен-Венана. В отличие от классических тел остальные называются сложными. В соответствии с таким делением тел классифицируются и реологические свойства, которые могут быть фундаментальными и сложными. К первым относятся упругость, вязкость и пластичность (внутреннее трение). Сложные свойства являются комбинациями элементарных. Некоторые из сложных свойств получили специальное название последействие, релаксация и т. п. Кроме трех отмеченных можно указать еще одно — четвертое фундаментальное свойство — прочность. Это свойство в настоящей главе не обсуждается и полностью отнесено в главу [c.513]

Для определения Poi необходимо предварительно рассчитать по (79) число Ml, а затем воспользоваться (5). Установив Рщ, можно подсчитать параллельно но формулам Сен-Венана — Ван-целя (22) и (23) идеальный расход газа и, поделив на него результаты расчетов по (63), вычислить теоретическую величину коэффициента расхода ц,. [c.210]

Регулирование производительности пластинчатого компрессора может быть осуществлено 1) изменением числа оборотов 2) периодическим, при постоянном числе оборотов, переводом компрессора на холостой ход либо посредством прекращения всасывания и одновременного соединения нагнетательного штуцера со всасывающим трубопроводом или с атмосферой, либо путём принудительного соединения нагнетательного штуцера со всасывающим 3) периодическим выключением или включением электродвигателя, приводящего в движение компрессор [4]. Изменять число оборотов для регулирования компрессора допускается лишь в известных пределах. Нижний предел числа оборотов определяется величиной минимальной окружной скорости на внешней кромке пластины (для стальных пластин не менее 7—7,5 м/сен.). Чем выше давление нагнетания, тем больше сближаются пределы регулирования производительности [c.554]

Исходными данными для проектировс 4ного расчета являются циклограмма нагрул-сения (см. рис. 6.23 , параметр hd = bn,ldun или ba = bw/aw, передаточное число, вид передачи — прямозубая или косозубая, способ термообработки и т ердость рабочих поверхностей зубьев. [c.107]

Автор считает необходимым отмстить, что существует отличная от изложенного выше точка зрения по вопросу о делении и умножении физических величин. Так, известный специалист в области единиц физических величин и их размерности проф. Л. А. Сена считает, что делить и умножать физические величины нельзя. Все деления и умножения величин суть только де.йствия над именованными числами. Например, под произведение. сторон прямоугольника при определении его площади следует понимать следующее число, выражающее шгощадь прямоугольника, равно произведению чисел, выражающих его длину и шнри1гу, при условии, что за единицу площади выбрана площадь квадрата, стороны которого равны выбранной единице длины. Или еще пример истинное выражение известного закона динамики сила равна произведению массы на ускорение математически должно выглядеть так [c.17]

Термодинамика не накладывает ограничений на число азео-тропных точек в системе. В основном известны бинарные растворы с одной азеотропной точкой. При изучении системы HjO—D2O при температуре 224° С было найдено, что составы жидкости и пара одинаковы во всем интервале концентраций, т. е. система имеет бесчисленное множество азеотронных точекПолиазео-тропизм был экспериментально обнаружен в системе СеНе— gFe, которая имеет две азеотропные точки . [c.72]

В связи с бурным развитием техники в XIX в. возникает большое число инженерных задач, которые требуют немедленного решения. Движение воды начинают изучать опытным путем, и накапливается большое число эмпирических данных. Зарождается техническое (прикладное) направление гидравлики. В этот период появляется много работ А. Пито — изобретатель прибора Пито А. Шези сформулировал параметры подобия потоков Ш. Кулон, Г. Хаген, Б. Сен-Венан, Ж- Пуазёйль, А. Дарси, Вейсбах, Ж. Буссинеск составили формулы расчета гидравлических сопротивлений Г. Хаген, О. Рейнольдс открыли два режима движения жидкости О. Коши, Риич, Фруд, Г. Гельмгольц, [c.259]

Если функция q s) задана, то можно сделать обратный переход, разбить дугу АВ на конечное число участков As и приложить в середине каждого участка сосредоточенную силу q s)As. Такой прием, состояп] ий в замене распределенной нагрузки конечным числом сосредоточенных сил, иногда применяется при расчетах, особенно когда используется вычислительная техника. Принцип Сен-Венана позволяет утверждать, что такая замена может сказаться на результатах лишь в непосредственной окрестности линии АВ. [c.28]

В последующем задаче об изгибе балки уделяли много внимания крупные ученые, в числе которых были Мариотт, Лейбниц, Варньон, Яков Бернулли, Кулон и др.. Пишь в 1826 г. с выходом в свет лекций по строительной механике Навье был завершен сложный путь исканий решения задачи об изгибе балки, затянувшийся во времени почти на двести лет. Навье дал правильное решение этой задачи, им впервые введено понятие напряжения. Им же сделан существенный шаг в направлении упрощения составления уравнений равновесия, состоявший в том, что Навье отметил малость перемещений и возможность относить уравнения равновесия к начальному недеформированному состоянию. Это очень широко используемое положение иногда называют принципом неиз жнности начальных размеров. В истории развития механики деформируемого твердого тела важную роль сыграли такие крупные ученые, как Лагранж, Коши, Пуассон, Сен-Венан. Особо следует отметить заслуги Эйлера, впервые определившего критическое значение сжимающей продольной силы, приложенной к прямолинейному стержню (1744). Решение этой задачи во всей полноте тоже заняло по времени почти двести лет Дело в том, что решение Эйлера было ограничено предположением о линейно-упругом поведении материала, что накладывает ограничение на область применимости полученной Эйлером формулы. Применение эюй формулы за границами ее достоверности и естественное в этом случае несоответствие ее экспериментальным данным на долгое время отвлекло интерес инженеров от этой формулы и лишь в 1889 г. Энгессером была предпринята попытка получить теоретическое решение задачи об устойчивости за пределом пропорциональности. Он предложил 1аменить в формуле Эйлера модуль упругости касательным модулем i = da/di. Однако обоснования этому своему предложению не дал. В 1894 г. природу потери устойчивости при неизменной продольной силе правильно объяснил русский ученый Ясинский и лишь в 1910 г. к аналогичному выводу пришел Карман. Поэтому исторически более справедливо назвать его решением Ясинского —Кармана, предполагая, что Карман выполнил это исследование независимо от Ясинского. [c.7]

Разделы, касающиеся метода фотоупругости, двумерных задач в криволинейных координатах и температурных напряжений, расширены и выделены в отдельные новые главы, содержащие многие методы и решения, которых не было в прежнем издании. Добавлено приложение, относящееся к методу конечных разностей, в том числе к методу релаксации. Новые параграфы, включенные в другие главы, относятся к теории розетки датчиков деформаций, гравитационным напряжениям, принципу Сен-Венана, компонентам вращения, теореме взаимности, общим решениям, приближенному характеру решений при плоском напряженном состоянии, центру кручения и центру изгиба, концентрации напряжений при кручении вблизи закруглений, приближенному исследованию тонкостенных сечений (например, авиационных) при кручении и изгибе, а также к круговому цилиндру при действии пояскового давления. [c.14]

Замечания. 1. Принцип Сен-Венана не доказан в общем случае, но во всех полученных точных решениях он соблюдался. Принципы, справедливые для широкого класса задач, но не доказанные в общем виде, называются авристи-ческими. Принцип Сен-Вепаиа нринадлежит к числу эвристических. [c.56]

Это уравнение может быть успешно проинтегрировано, что позволяет рассмотреть большое число примеров. Предположение Вольфа было использовано в ранних работах Окубо [42—44 [ и Сена [53 ]. [c.15]

Прежде всего следует указать на то, что по своей сущности принцип Сен-Венана не имеет смысла, когда речь идет о местных напряжениях ЕЛИ, иначе говоря, об определении напряжени в зоне приложения сил. К числу подобных задач относятся в первую очередь все контактные задачи. Сюда же относятся задачи об определении напрян<ений в зоне наложения [c.60]

Число решенных задач из года в год увеличивается, однако еще нельзя решить (довести до отыскания функций в общем виде) любую задачу теории упругости, пользуясь указанными выше путями решения, В ряде случаев удается получить решение прямой задачи теории упругости так называемым полуобратным методом, впервые примененным Сен-Венаном. Коротко изложим сущность этого метода. Ниже этим методом решен ряд задач, где обнаруживаются некоторые особенности метода, о которых в данном параграфе говорить преждевременно. С целью придания методу в каком-то смысле алгоритмичности, рассматриваются четыре этапа решения задачи этим методом. Такая схема не претендует на универсальность, хотя все известные автору решения задач теории упругости полуобратным методом хорошо вписываются в рамки этой схемы. [c.634]

На низких частотах уравнение (6.67) для длинных волн преобразуется к виду 6 (1 — v) — fio = О.Оно соответствует дисперсии крутильной волны в стержне согласно теории Сен-Венана (см, 3 гл. 5). Для корней, удовлетворяющих неравенству (6.61), уравнение (6.67) приводится к следующему ash2 + 2Ъ= О, которое при V = 1/3 (а = 5) имеет один действительный корень Я>= 0, четыре мнимых Х= 0,65яг, 0,78ni и бесконечное число комплексных корней. Приближенные значения комплексных корней могут быть вычислены по формуле [c.198]

Дифферен Заданное число делений огне сенное к полной окружности циальное дел г ение Может быть любым числом [c.494]

При фиксированных параметрах выхо-д а и давлений входа и выхода рз сокращение вызывает падение давления Р2, рост числа и расхода G . Важно отметить, что оценка ц по (188) в данном случае может быть выполнена двояко. В первом варианте учитывается и устраняется по мере сокращения fl ij рассогласование между и давлением торможения poi подставляемым в формулу Сен-Бенана — Ванцеля (187). При этом по расчету получается действительная величина л. Во втором варианте принимается равенство Pi = poi независимо от изменения 12. При этом расчет дает фиктивную величину [Хф, которая может превышать единицу. В этом случае Цф учитывает распространенную в практике использования формулы (187) погрешность, воз-никаю1цую из-за пренебрежения величиной скорости газа на входе дросселя. [c.240]

Силь4юнные уплотнения 12 — 687 Число оборотов — Зависимость от холодопроиз-водительности 12 — 685 Турбомашины малые — Приводы 13—188 — Параметры турбин для привода 13—188 Турбонасосы паровозные 1-ТН 13 — 298 Турбулентное стекание пленки при конденсации в холодильных машинах 12 — 653 Турбулентность естественная — Замер 1 (1-я) —426 Турнера приборы 6 — 247 Тюки сенные — Вес — Зависимость от влажности 12—193 Тяга электрическая 13 — 414 Т ягачи — Опорно-сцепные устройства 11 — 177 Кинематика II — 178 [c.314]

Способ загрузки Число рабочих. Техническая производительность в т/час Волокуша с подъёмом (толкающие грабли) 3 5 Ручная 5-6 б Подвозка копён любыми средствами или закла дывание сеток 5-6 5 а 6—8 с доставкой сена на расстояние до 300 м Подвозка копён любыми средствами или закладывание сеток 5-6 6 [c.190]

Один из важнейших вопросов химической кинетики связан с учением о скоростях химических реакций и химическом равновесии. Во второй половине XIX в. исследованию этого вопроса посвящен ряд работ, в том числе немецкого химика Л. Вильгельми, изучившего (1850 г.) скорость инверсии тростникового сахара, и французского химика П. 9. М. Бертло, который совместно со своим соотечественником, химиком Л. Пеан де Сен-Жилем, опубликовал (1861—1863 гг.) результаты исследований скорости образования сложных эфиров из спиртов и кислот [9]. В 1864—1867 гг. норвежские ученые К. М. Гульдберг и П. Вааге открыли закон действующих масс, который лег в основу учения о химическом равновесии и скоростях химических превращений. В результате систематических исследований русского химика Н. А. Меншуткина в 1882—1890 гг. были установлены связи между строением веществ и их реакционной способностью [10]. [c.140]

Номер магн- Длина, м Диаметр теплопро- вода, мм Число камер Май Июнь Июль Август Сен- тябрь [c.320]

Большинство технологических расчетов в листовой штамповке строится на основе решения упрош,ен-ных уравнений равновесия и уравнения пластичности Треска-Сен-Венана. Не учитывается использование pei yp a пластичности металла при многооперационной вытяжке. Поэтому в листовой штамповке в ряде случаев применяется излишнее число переходов. Ввиду того, что процесс деформирования при вытяжке осесимметричен, растягивающие и сжимающие де- [c.50]

Из гипотезы Сен-Венана следует, что продольные волокна (если стержень представить состоящим из фльшого числа плотно прилегающих и не связанных между собой волокон) не испы- ывают поперечного сжатия или растяжения, а также касательных напряжений. [c.66]

В теории гидродинамического подобия методика приближемного м оделирований основывается на некоторых свойствах вязкой жидкости. К числу последних относится свойство стабильностн потока вязкой жидкости 1[Л. 18], аналогичное принципу Сен-Венана из теории упругости. [c.166]

Решение задач течения и теплообмена в газовой среде может быть произведено на основе кинетической теории [1-12, 1-25, 2-7 и др.]1. При достаточно малых числах. Кнудсена Кп = 1//о, где / — средняя длина свободного пробега молекул, k — характерный размер, решение кинетического уравнения Больцмана может быть аппроксимировано решением в навье-стоксовском приближении, соответствующем подходу с позиции-сплошной среды. Однако при любом сколь угодно малом числе Кнуд-сена вблизи фазовой границы имеется область, в которой течение не описывается в навье-стоксовском приближении. Толщина этой области, называемой слоем Кнудсена, имеет порядок характерной длины пробега I. [c.34]

В инженерной практике понятие вакуум обычно связывают с таким состоянием газа, когда давление ниже атмосферного, с чем имеет дело вакуумная техника. В условиях вакуума многие явления, и в частности, рассматриваемая нами теплопроводность газов, сущест-. венно зависят от соотношения между средней длиной свободного пробега молекул газа Л и линейными размерами 6 газонаполненного объема, т. е. от критерия Кнуд-сена Кп = Л/б. Чем больше величина Кп, тем более неточными становятся расчеты теплопроводности по закону Фурье, поскольку начинает сказываться прерывистое молекулярное строение газа (дискретность среды) и, в частности, скачок температуры на границе твердого тела и газа, а классические законы теплообмена, и в том числе закон Фурье, построены на допущении непрерывности (континуальности) среды. [c.152]

При М. явлений в др. непрерывных средах соответственно изменяется вид я число критериев подобия. Так, для пластичных и вязкопластичных сред в число этих критериев наряду с параметрами Фруда, Стру-халя и модифициров. параметром Рейнольдса входят параметры Лагранжа, Стокса, Сен-Венана и т. д. [c.173]

Деформац. потенциал ю(г, 4) определяется смещениями атомов в точке г в момент 4. Для акустич. фононов ш — 31 Щ , для оптич. фононов — и) = Г . Здесь 2, Т — т. н. константы деформац. потенциала. Их число, кроме симметрии кристалла, зависит ещё от положения рд в полупроводниках или на поверхности Ферми в металлах. В кубич. полупроводнике с Рд = О из симметрии следует, что 2, = 2б, и =0. Это значит, что и> = Зи, где и = нц л-Ь а — относит. изменение объёма при деформации. Т. к. для поперечных акустич. фононов и = О, то ДЛ-рассеяние разрешено только для продольных фононов, ВО-рассея-вие запрещено для обеих ветвей. Если рд лежит не в центре зоны Бриллюэва, то возможны ОА- и ОО-рас-сенния на поперечных акустич. фононах. [c.275]

Проблемы конвективного теплообмена при низких давлениях те же, что в обычной газодинамике и теплотехнике, осложненные, однако, дополнительными эффектами. Речь идет в конечном счете об определении количеств тепла, которыми обмениваются твердые поверхности различной формы с обтекающим эти поверхности потоком газа. Указанные количества тепла, отнесенные к единице площади и единице времени, будем называть удельными потоками тепла или.просто тепловыми потоками. После приведения к безразмерному виду i(Nu, St) тепловые потоки оказываются функциями многих безразмерных параметров, из которых в первую очередь надо назвать числа Рейнольдса Re, Маха М, энтальпийный фактор hw, коэффициент аккомодации а и коэффициент диффузного отражения о. Как известно, эффекты разреженности проявляются, начиная с некоторых значений числа Кнуд-сена Кп, представляющего собой отношение средней длины свободного пробега молекул к характерному линейному размеру. Эффекты разреженности прежде всего приводят к изменению условий на твердой поверхности обтекаемого тела вместо прилипания, т. е. непрерывного перехода температуры и скорости от значений в газе к значениям в теле, появляются скольжение газа и скачок температур у стенки. Что касается уравнений, описывающих процесс обтекания и теплообмена, то практически в настоящее время пользуются уравнениями Навье-Отокса. [c.36]

Крупнейшие иностранные ученые-механики, в том числе Сен-Венан, отметили значение работ Журавского по теории изгиба. В ряде курсов вывод, полученный Журавским, называется теоремой Журавского. Позднее, во второй половине XIX — начале XX в. среди русских мостостроителей особо выделялись профессора Н. А. Белелюб-ский (1845—1922) и Л. Д. Проскуряков (1858—1926). Белелюбский построил первую в России лабораторию по испытанию материалов и провел большие работы по определению механических характеристик цемента и бетона. Проскуряков первым в России начал применять фермы с треугольной решеткой. [c.261]

Кроме указанных примеров для обоснования принципа Сен-Вена на можно привести еще решение для узкой гфямоугольной пластинки, сжимаемой по коротким сторонам силами Р. На рис. 31 показаны эпюры напряжении а, в трех поперечных сечениях. Сечения взяты на расстояниях от нагруженного конца, равных 5/4, Ь/2 и Ь. Числа на эпюрах обозначают. значения напряжений в долях от среднего напряжения (Тцр — РГо 1. Из рисунка видно, что по мере уда 1ения от точки приложения силы эпюры быстро выравниваются и на расстоянии, рав- [c.85]

Процедура принятия стандарта включает одобрение проекта рабочей группой технического комитета, рассылку проекта техническим бюро всем странам—членам СЕН в лице национальных организаций по стаццартизации для голосования в установленный срок. Евронорма (европейский стандарт) считается принятой, если против проекта подано не более 20% голосов. Принятый стандарт вводится в национальную систему стандартизации всех стран-членов, в том числе и голосовавших против. Далее Административный совет рассматривает степень важно- [c.228]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...