Тело Ньютона

Дополняя динамику свободных тел Ньютона, Даламбер (1717—1783) рассматривает несвободные тела как окруженные действуюш,ими на них другими телами. Определяя движение тела как скорость тела с учетом ее направления , т. е. как вектор скорости материальной точки, Даламбер отличает передаваемое телу движение от действительно воспринимаемого телом движения и поясняет, что из-за действия на данное тело окружающих его тел часть движения, определяемая разностью между передаваемым и воспринимаемым, не может быть воспринята телом и является потерянной . [c.345]

Вводные замечания. Число различных идеальных реологических тел практически неограничено. Многие из них могут быть построены на основе всего лишь трех простейших тел, называемых классическими, — тела Гука, тела Ньютона и тела Сен-Венана. В отличие от классических тел остальные называются сложными. В соответствии с таким делением тел классифицируются и реологические свойства, которые могут быть фундаментальными и сложными. К первым относятся упругость, вязкость и пластичность (внутреннее трение). Сложные свойства являются комбинациями элементарных. Некоторые из сложных свойств получили специальное название последействие, релаксация и т. п. Кроме трех отмеченных можно указать еще одно — четвертое фундаментальное свойство — прочность. Это свойство в настоящей главе не обсуждается и полностью отнесено в главу [c.513]

Рис. 7.4. Классические тела реологии а) модель тела Гука б) модель тела (жидкости) Ньютона в) модель тела Сен-Венана г) диаграммы тела Прандтля д) диаграммы А1 и о —е тела Гука е) диаграммы Р — Д/ и а —е тела Ньютона ж) диаграммы Р — А1 к а—8 тела Сен-Венана / — сила трения покоя, 2 — сила трения движения и а — верхний и нижний пределы текучести.

Аналогом тела Гука является пружина, тела Ньютона —поршень, вставленный с зазором в цилиндр, наполненный вязкой жидкостью тела Сен-Венана — элемент сухого трения при этом верхнему пределу текучести соответствует трение покоя, а нижнему—трение движения. Отметим, что модели работают на простое растяжение, но они способны описать и общий случай напряженного состояния. [c.515]

Некоторые тела могут явиться частным случаем других тел при определенных предельных значениях реологических модулей. Например, из тела Кельвина получается тело Гука при ris = 0 (см. (7.53)), из тела Максвелла — тело Ньютона при I/G = 0 (см. (7.54)). [c.516]

О сопротивлении трения, оказываемом жидкостью движущемуся в ней телу, Ньютон высказал следующую гипотезу Сопротивление, происходя- щее от недостатка скользкости жидкости, при прочих одинаковых условиях предполагается пропорциональным скорости, с которой частицы разъединяются друг от друга [c.184]

III рода — поверхность тела обменивается теплотой со средой известной температуры по закону Ньютона (9.1) [c.112]

Экспериментальные данные об энергии могут быть получены по испусканию или поглощению веществом излучения. Такие сведения о тепловом излучении и атомных спектрах накапливались в течение многих лет. Ранние попытки объяснить наблюдаемое тепловое излучение, применяя классические законы Ньютона к атомным системам, были только отчасти удовлетворительны. Например, в излучении абсолютно черного тела количество излученной энергии для коротких волн мало оно возрастает с увели- [c.70]

Ньютона равны по величине и противоположны по направлению внутренним силам, действующим по сечению, принадлежащему части В тела (рис. 39, б). Другими словами, внутренние силы, действующие на различные части, взаимны. Как всякую систему сил, их можно привести к одной точке (обычно к центру тяжести сечения), в результате чего на каждой стороне сечения получим главный вектор и главный момент внутренних сил в сечении (рис. 39, в). [c.37]

Ньютон — сила, сообщающая телу массой 1 м/с- о направлении действия силы. [c.3]

За единицу количества энергии в системе СИ применяют джоуль (Дж). В системе СИ джоуль является универсальной единицей, применяемой для измерения всех видов энергии тепловой, механической, лучистой и пр. В качестве тепловой единицы 1 Дж представляет собой такое ее количество, которое появляется в результате превращения механической работы 1 Дж в теплоту. В качестве единицы механической энергии джоуль представляет собой работу, совершаемую силой, равной I ньютону при перемегцении ею тела на расстояние 1 м в направлении действия силы (1 Дж = Н-м 1 кг-м /с ). [c.36]

Сила тяготения. Это сила, с которой два материальных тела притягиваются друг к другу по закону всемирного тяготения, открытому Ньютоном. Сила тяготения зависит от расстояния и для двух материальных точек с массами 1щ и т , находящихся на расстоянии г друг от друга, выражается равенством [c.185]

Кроме уравнений (2.5) при составлении схемы учтено, что реакции в шарнире, согласно третьему закону Ньютона, с равным усилием действуют на тело и на неподвижную систему отсчета. [c.95]

Условие 3-го рода определяет теплообмен на границе тела и среды с заданной температурой. По правилу Ньютона, [c.148]

Для изучения курса статики твердого тела рассмотрим аксиомы, лежащие в основе этого курса. Этн аксиомы сформулированы на основе наблюдений и изучения окружающих нас явлений реального мира. Некоторые основные законы механики Галилея—Ньютона являются одновременно и аксиомами статики. [c.9]

Ньютон определял массу тела как количество материи. [c.8]

В классической механике Ньютона масса движущегося тела рассматривается только как постоянная величина. Однако имеются случаи движения тел, масса которых за время движения изменяется. [c.140]

Движение планет вокруг Солнца представляет собой рассмотренное выше движение тел по эллиптическим орбитам под действием ньютоновой силы притяжения. Законы движения планет были открыты немецким астрономом Кеплером (1571 —1630) до открытия Ньютоном закона всемирного тяготения и подготовили открытие этого закона. [c.205]

Теорема о движении центра инерции была выведена в гл. III для системы, не стесненной механическими связями. Твердое тело представляет собой систему со связями, однако доказательство теоремы о движении центра инерции, проведенное в гл. III, полностью сохраняется. Наличие связей, удерживающих точки на неизменных расстояниях одна от другой, влияет на характер внутренних сил, действующих между точками, а эти силы все равно подчинены третьему закону Ньютона и взаимно уничтожаются при выводе уравнения движения центра инерции. [c.168]

Действительно, рассмотрим две точки т и т , принадлежащие твердому телу. По третьему закону Ньютона силы их взаимодействия равны и противоположно направлены (вдоль прямой, соединяющей эти точки). По определению твердого тела расстояние между точками nii и т. не меняется, т. е. если ri и — радиусы-векторы точек, то d ri —/ 2 = 0. Для таких двух сил взаимодействия Fx = — = А, (г, — г. ) [c.168]

В физике эта аксиома известна как третий закон Ньютона. Пятая аксиома имеет важное значение в механике. Если тело 1 действует [c.11]

Таким образом, значение силы тяжести тела в ньютонах равно произведению его массы на ускорение свободного падения. [c.124]

Для учета механического взаимодействия между телами в классической механике, основание которой положили Галилей и Ньютон, вводится понятие о сале ). Под механическим взаимодействием понимают то действие тел друг на друга, в результате которого происходит или изменение движения этих тел или изменение взаимного положения их частиц (деформация). В качестве меры механического взаимодействия материальных тел в механике вводится величина, называемая силой. [c.7]

Аксиомы или законы движения-заканчиваются следствиями из этих законов. Следствие 1-е в формулировке Ньютона гласит При силах совокупных тело описывает диагональ параллелограмма в то же самое время, как его стороны при действии сил порознь- . Это следствие представляет собой закон параллелограмма сил. [c.9]

И. Ньютон (1643—1727) постулировал наличие как абсолютного пространства, так и абсолютно неподвижных тел в этом пространстве (неподвижные звезды), выбрав, таким образом, абсолютно неподвижную систему отсчета, относительно котор(м1 можно установить положение движущихся тел. Ньютон постулировал также наличие абсолютного времени. Все эти постулаты были необходимы ему для установления понятия об абсолютном движении тела. Но сам он, по-видимому, понимал ограничон-ность своих постулатов Может оказаться, что в действительности не существует покоящегося тела, к которому можно было бы отнести места движения прочих (Ньютон И. [111.51). [c.144]

Установив тот факт, что ускорение тела может возникнуть только под действием других тел, Ньютон сформулировал вывод, который из этого факта непосредственно следует. Представим себе уединенное тело, от которого все другие тела расположены бесконечно далеко. Вследствие того, что всякие силы взаимодействия ослабевают по мере удаления взаимодействующих тел друг от друга и на бесконечно большом расстоянии перестают действовать, уединенное тело не может испытывать действия каких-либо сил. Поэтому уединенное тело, на которое не действуют силы со стороны других тел, может двигаться только прямолинейно и равномерно (без ускорений). Этот вывод Ньютон сформулировал в виде первого закона движения (/.Всякоешло продолжает удерживаться в своем состоянии покоя или прямолинейного и равномерного движения, пока и поскольку оно не принуждается приложенными силами изжнить это состояние . [c.71]

На рис. 7.4 показаны диаграммы Р — А1 и ст — е длятел Гука, Ньютона, Сен-Венана и Прандтля. В диаграмме Сен-Венана изображен зуб текучести. Реологические тела символически обозначаются так тело Гука —Я, тело Ньютона —У /, тело Сен-Венана — Можно представить механические аналоги реологических тел. На рис. 7.4, а, б, в изображены эти аналоги. [c.515]

Одним из удобных методов изучения зависимости сил трен1тя и сопротивления среды от скорости является наблюдение затухания под влиянием этих сил колебаний маятника. Если подвесить груз (например, в виде шара) на топкой нити к неподвижной опоре и привести его в колебания в определенной вертикальной плоскости, то можно наблюдать, что размахи колебаний, т. е. углы максималь-> иого отклонения нити от вертикального положения, будут постепенно убывать, уменьшаясь по определенному закону с каждым колебанием. Это явление затухания колебаний есть следствие наличия силы сопротивления воздуха движению маятника, приводящего к превращению энергии видимого движения в тепло. По мере уменьшения размаха (амплитуды) колебаний уменьшается средняя скорость движения и средняя сила сопротивления, от которой зависит быстрота затухания. Определив пз наблюдений закон затухания, т. е. закон, согласно которому амплитуда колебаний убывает со временем, можно при помощи вычислений узнать, по какому закону меняется сопротивление с изменением скорости. Этим способом впервые начал изучать законы сопротивления воздуха движению тел Ньютон, который пришел к выводу, что сопротивление пропорционально квадрату скорости [см. формулу (8)]. [c.186]

Далее он сопоставил силы тяжести, действующие на все тела на поверхности Земли, с силой действия Земли на Луну и на находящиеся на ней предметы. Расчет показал, что сила, действующая со стороны Земли на предметы, находящиеся на Луне, приблизительно в 3600 раз меньше, чем сила, действующая на такие же тела на поверхности Земли. Расстояние от центра Земли до Луны в 60 раз больше радиуса земного шара. Поэтому Ньютон предположил, что сила всемирного тяготения должна убывать обратно пропорционально квадрату расстояния между телами. Ньютон предложил следующую формулир овку закона всемирного тяготения [c.174]

Исходя из представления об изменении количества движения окружающей тело жидкости за счет действия на нее лобовой части тела, Ньютон получает квадратичный закон зависимости первой составляющей сопротивления от ск( рости. Что касается второй составляющей сопротивления, зависящей от трения, то для ее определения Ньютон дал З же ставшую классической формулу пропорциональности напряжения трения между двумя слоями жидкости относительной скорости скольжения этих слоев. Последняя формула носит имя Ньютона, обобщена на любой случай движения как несжимаемой жидкости, так и сжимаемого газа и служит основой всей современной механики вязкой жидкости. Сопротивление трения, ио Ньютону, оказывается пропорциональным первой степени скорости, остальные составляющие сопротивления (упругость газа, силы сцепления в нем) Ньютон оценивает некоторой постоянной величиной, вследствие чего для полного сопротивления получает трехчленную формулу, состоящую из квадратичного члена, линейного члена и постоянного слагаемого. В настоящее время эта формула уи<с не представляет особого интереса, но свою исто-)шческую роль она несомненно сыграла. Следует отметить, что Ньютон определил коэффициенты своей формулы на осповаиии целого ряда ти1ательно проведенных опытов. [c.20]

В законе II вводится масса — до Ньютона это понятие не вводилось, а рассматривался только вес тела ). Ньютон определяет массу тела следующим образом Количество материи (масса) есть мера таковой, устанавливаемая пропорционально плотности и объему (в те времена такой способ выражения означал, что масса равна произведению плотности на объем). В другом месте он пишет, что сопротивление, действующее на внутренние частицы тела, пропорционально количеству материи, т. е. числу испытывающих сопротивление частиц . Таким образом, в духе атомизма XVII в., Ньютон считал массу тела пропорциональной числу его частиц, ибо по его представлениям материя существует исключительно в виде неизменных частиц. [c.15]

Рис. 8.4. Механические модели вязкоупругих сред а - тело Гука (упругое) б - тело Ньютона (вязкая жидкость) в-тело Максвелла (вязкоупругое) г- тело Фойгхта (вязкоупругое)

Для отдельных типов песчанистых глин хорошо подходит модель Кельвина-Фойгхта. Тело Гука моделирует упругие свойства песчинок, а тело Ньютона - вязкие свойства собственно глинистой фракции. Свойства глин Подмосковья хорошо описываются при сжатии моделью Кельвина - Максвелла [c.94]

По механическим свойствам стекло в случае быстрых нагружеяив подобно твердому телу Х яа, а при малых скоростях деформации - жидкости Ньютона. В последнем случае стекло нохво растянуть без образования "шейки" на образце. [c.14]

Указание. Начальное относительное ускорение во тела массой /л, п(1ме1Ленного в жидкость, определяется в случае движущегося сосуда H-J уравнения Ньютона [c.95]

В СИ в качестве единицы давления принимается давление в 1 ньютон (н) на 1 м (н1м ). Ньютон — сила, сообщающая телу массой 1 кг, находящемуся в состоянии покоя, ускорение в 1 м1сек . Обычно применяют более крупные, кратные единицы килоньютон на 1 (кн/ж ), меганьютон на 1 Мн м ), а также внесистемная единица бар (1 бар = 10 н1м ). [c.11]

Законы конвективного теплообмена между поверхностью тела и окружающей средой отличаются большой сложностью и будут рассмотрены в специальном разделе курса. В основу изучения конвективного теплообмена положен закон Ньютона — Рнхмана [c.356]

Последующие эксперпменты привели к так называемой стандартной кривой сопротивления ]686] для одиночной твердой сферы, движущейся с постоянной скоростью в неподвижной изотермической несжимаелюй жидкости бесконечной протяженности. График на фиг. 2.1 показывает, что режим Стокса соответствует стандартной кривой сопротивления при Пе 1, а режим Ньютона в области 700 < Пе < 2-10 ]294]. По достижении Пе 10 (верхнее критическое число Рейнольдса) происходит резкое уменьшение коэффициента сопротивления, обусловленное переходо.м ла.минарного пограничного слоя на поверхности тела в турбулентный ). [c.30]

В основе динамики лежат законы, установленные путем обобщения результатов целого ряда опытов и наблюдений, посвященных изучению движения тел, и проверенные обширной общественнопроизводственной практикой человечества. Систематически законы динамики были впервые изложены И. Ньютоном в его классическом сочинении Математические начала натуральной философии , изданном в 1687 г. . Сформулировать эти законы можно следующим образом. [c.181]

Область применения законов классической механики, созданнс Галилеем и Ньютоном, как показали новейшие открытия конца XIX и первой четверти XX вв., ограничена. Эти законы не согласуются с опытом при изучении движения тел, скорость которых одио1 о порядка со скоростью света. [c.5]

В Международной системе единиц масса измеряется в килограммах, а сила — в ньютоиах (н). Обычно массу тела находят как отношение его веса Р, выраженного в ньютонах, к ускорению силы тяжести g = 9,81 м сек , т. е. [c.237]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...