Поверхность тока — Понятие

Поверхность тока — Понятие 71 [c.760]

Цилиндрические поверхности тока допускают развёртку на плоскость, что даёт плоскую решётку профилей (фиг. 45). Плоская решётка профилей характеризуется шагом t, длиной хорды профиля I и углом установки хорды к оси решетки 3. Шаг в решётке профилей осевого насоса настолько велик, что понятие о канале, которым пользовались в элементарной теории центробежных насосов, неприменимо. Элементарная теория осевых насосов исходит из представления о взаи- [c.362]

Понятия линии отрыва , поверхность отрыва были рассмотрены в ряде работ [28, 29, П ] и др. Под словами отрыв для двумерного пограничного слоя обычно понимают случай, который возникает, когда нулевая линия тока отходит от тела и течение из пограничного слоя проникает во внешний поток. В трехмерном пограничном слое линию отрыва в некоторых работах определяли как огибающую предельных линий тока на поверхности тела. При этом предельная линия тока проходит через точку на поверхности тела, в которой напряжение трения обращается в нуль. В других работах (например, [28]) под поверхностью отрыва понимают предельную поверхность тока, которая разделяет потоки, приходящие из разных областей. В работе [29] введено понятие необходимого условия отрыва [c.167]

Введем еще одно важное понятие. Выберем в жидкости замкнутый контур I (рис. 2.3) и проведем через каждую его точку линию тока. Получим трубчатую поверхность, которую называют трубкой тока. Если контур I мал, то трубку тока называют элементарной. В пределах поперечного сечения элементарной трубки тока распределение скоростей жидких частиц принимают равномерным, а сечение считают плоским. Очевидно, жидкость не может протекать через боковую поверхность трубки тока, так как на ней = 0. [c.32]

Используя понятия векторного анализа, докажите свойство ортогональности линий тока и эквипотенциальных линий (на плоскости) или эквипотенциальных поверхностей (в пространственном осесимметричном потоке). [c.43]

Согласно опытным данным, отрыв трехмерного потока может происходить без возвратного течения и нулевого поверхностного трения, поэтому необходим более общий подход к оценке такого отрыва. Этот подход основан на понятии поверхностных линий тока, согласно которому отрыв происходит в той точке, где встречаются две пространственные линии тока, касательные друг к другу и к стенке. Обе эти линии сливаются и отходят от поверхности в виде единой разделяющей линии тока. В соответствии со сказанным линия отрыва должна быть огибающей разделяющих линий тока. Таким образом, если найдены поверхностные линии тока, то может быть определена линия отрыва. [c.102]

Под действием напора на сооружении Z вода фильтрует через дно верхнего бьефа, движется под сооружением и выходит наружу через дно нижнего бьефа (см. стрелки на чертеже). В этом случае получаем напорный фильтрационный поток, ограниченный сверху водонепроницаемой поверхностью 1 свободной поверхности рассматриваемый поток не имеет. Линии тока (см. например, линию а — Ь — с) здесь криволинейны ортогональные к ним живые сечения также криволинейны. В связи с этим и получается резко изменяющееся движение воды. Поэтому пользоваться здесь понятием средней скорости v нельзя. [c.581]

В реальных условиях проводники имеют сечения конечных размеров и далеко не всегда плоские. Однако и в этих случаях понятие глубины проникновения тока не теряет смысла, так как плотность тока спадает до малых значений уже на расстоянии двух-трех А от поверхности, а мощность — еще быстрее. При х>2А мощность практически равна нулю. Поэтому влияние кривизны поверхности или толщины проводника очень часто не сказывается на точности полученного по формулам (1-13) — (1-30) результата. Если электромагнитная волна проникает в проводник по всему периметру поперечного сечения, то минимальная толщина сечения должна превышать глубину проникновения тока в 4—6 раз. [c.17]

В реальных условиях проводники имеют конечные размеры и далеко не всегда плоские. Однако и в этих случаях понятие глубины проникновения тока не теряет смысла, так как плотность тока спадает до малой величины уже на расстоянии от поверхности, равном (2 -ь 3) Д, а мощность еще быстрее. При х > 2Д мощность практически равна нулю. Поэтому влияние кривизны поверхности или толщины проводника очень часто совершенно не сказывается на точности полученного по формулам (1-4) — (1-28) результата. [c.13]

Очевидно, аналогично понятию линии тока можно ввести понятие вихревой линии. Вихревой линией назовем воображаемую линию в жидкости, в каждой точке которой в фиксированный момент времени направления касательной и ротора скорости совпадают. Совокупность вихревых линий, проходящих через произвольную замкнутую кривую, образует поверхность, называемую вихревой трубкой. [c.27]

Для упрощения количественного учета поверхностного эффекта вводят понятие об эквивалентной глубине проникновения тока. Считают, что ток протекает по поверхности проводника только в слое, равном глубине проникновения, и имеет на этой глубине равномерную плотность, а в более глубоких слоях изделия ток отсутствует. [c.245]

Ниже излагается довольно простой метод расчета, показывающий,, что при наличии данных о глубине питтингов и общих коррозионных потерях можно с достаточной точностью определить суммарную площадь питтингов. Введем такое понятие, как коэффициент питтингообразования k, представляющий собой отнощение средней глубины всех возникших на поверхности питтингов Лер к условной глубине коррозии б, рассчитанной из суммарного анодного тока при допущении, что коррозия носит равномерный характер. Очевидно, когда питтинги имеют цилиндрическую форму, можно написать следующее равенство [c.348]

Когда электрический ток нагревает проводник, происходит переход электрической формы движения в тепловую, при этом совершается работа, которую можно подсчитать либо по тому, сколько израсходовано электрической энергии, либо по тому, насколько нагрелось тело, т. е. насколько возросла энергия беспорядочного движения атомов проводника. В ряде случаев работу можно подсчитать и другим способом, если известна сила взаимодействия между телами (системами), обменивающимися энергией. Например, если лел<ащий на столе брусок толкнуть, он будет скользить по поверхности стола. Однако через некоторое время в результате действия тормозящей силы трения скольжения брусок остановится при этом механическая форма движения бруска (поступательное движение) перейдет в беспорядочное движение молекул бруска и стола в колебательное движение частиц окружающей среды (воздуха), воспринимаемые нами в виде звука. Совершаемая при этом работа (согласно определению этого понятия) может быть подсчитана двумя способами а) по убыли кинетической энергии бруска б) по увеличению температуры бруска и стола с учетом энергии звуковой полны. Однако эту же работу можно подсчитать через силу трения и путь, пройденный бруском до остановки. Все виды расчета дают один и тот же результат. Поэтому в тех случаях, когда известны силы взаимодействия, очень удобно подсчитывать работу по силе, так как этот способ не требует знания того, в какие формы переходит движение данного вида. [c.133]

В реальных условиях, когда размеры прямоугольного проводника конечны или проводник имеет форму цилиндра или трубы, законы уменьшения модулей Н, Е п б и изменения фазы по мере проникновения волны в проводящую среду изменяются, однако понятие глубины проникновения не теряет смысла, так как плотность тока и мощность спадают практически до нуля первая — на расстоянии от поверхности (2,5 3) Д, а вторая — около 2Д [35]. Поэтому влиянием толщины проводника можно пренебречь, если она не меньше 8Д, а кривизна поверхности не учитывается, если радиус не меньше 4Д. [c.8]

При предварительном рассмотрении движения жидкости обычно принято определять трубку тока как элементарный контур, внутри которого проходит расход 6Q. Воображаемые стенки трубки обязательно имеют постоянную форму, приданную им теми линиями тока, которые они содержат в противном случае их поперечные сечения могут иметь любую произвольную форму. В двухмерном потоке, однако, было бы логичнее представить поперечное сечение как четырехугольник, ограниченный двумя параллельными плоскостями и двумя криволинейными поверхностями, пересекающимися вдоль обычных линий тока. Подобным же образом при осесимметричном потоке трубки тока должны быть естественно сформированы элементами коаксиальных поверхностей вращения, при этом линии тока будут представлять собой линии пересечения этих поверхностей с плоскостями, проходящими через ось. Понятие можно обобщить еще более, полагая трубки тока, которые составляют поток произвольного контура, ограниченными двумя различными системами поверхностей, взаимное пересечение которых обязательно произойдет вдоль линий тока (рис. 11). [c.42]

Введем понятие о трубке тока. Трубкой тока называется трубчатая поверхность бесконечно малого поперечного сечения, образованная системой линий тока, проходящих через точки бесконечно малого замкнутого контура (рис. 2.6). Жидкость, протекающая внутри этой трубки, называется элементарной струйкой. [c.48]

НИИ металлов является обычный метод снятия поляризационных кривых компенсационным способом, особенно изучение зависимости катодной поляризации от плотности тока. Несмотря на то, что этот метод является очень простым и удобным, он требует чрезвычайной осторожности при обсуждении полученных результатов. Как известно, при наличии в растворе поверхностно-активных веществ поверхность электрода, на которой происходит осаждение металла, может быть значительно меньше общей геометрической. Особенно резко это проявляется при невысокой скорости адсорбции органических молекул, когда резко выражена неоднородность поверхности, в то время как при высокой скорости адсорбции вся поверхность будет заполнена адсорбированными молекулами и, следовательно, поверхность будет однородной. В случае неоднородной поверхности истинные плотности тока будут сильно отличаться от кажущихся значений, к которым относится та или иная величина измеряемой поляризации, и, таким образом, вся зависимость поляризации от плотности тока становится неопределенной. Кроме того, метод исследования зависимости поляризации, характеризуя общую степень затруднения электродного процесса, не дает понятия не только о скорости адсорбции поверхностно-активных веществ, но и о заполнении поверхности адсорбированными молекулами. [c.90]

В некоторых случаях понятие моделирования представляют в несколько ином смысле — моделируется не электролитическая ячейка, а распределение тока на электроде [25]. При этом геометрические параметры ячейки, даже состав электролита могут быть совершенно различными, лишь бы сохранилось такое же распределение тока на поверхности электрода. В частности, Н. П. Гнусин, исходя из такого представления и применяя электронно-лучевой осциллограф, производит моделирование неподобных ячеек следующим образом. [c.413]

Поток энергии из источника. В этом параграфе существенную роль будет играть понятие потока энергии из источника. Вычисление потока представляет и самостоятельный интерес. В электродинамике этот поток есть интеграл от среднего по периоду значения вектора Пойнтинга, взятый по любой поверхности, окружающей ток. [c.27]

Так как теперь объект является частью линзы и поле линзы резко обрывается вблизи катода, в этом случае понятие кардинальных элементов бесполезно. Кроме того, вследствие очень больших начальных наклонов траекторий у поверхности катода нельзя использовать формализм параксиальных лучей. Вместо этого мы можем сделать предположение, что в непосредственной близости от катода поле однородно, следовательно, траектории всегда представляют собой параболы. На некотором удалении от катода снова можно использовать уравнение параксиальных лучей. Кроме того, ситуация осложняется тем, что отрицательный пространственный заряд медленных электронов на катоде создает дополнительный потенциальный барьер, который в свою очередь ограничивает ток (см. гл. 12). В результате строгое рассмотрение катодных линз и электронных пушек является весьма сложной задачей, даже если катод имеет плоскую поверхность. [c.468]

В понятие режим точечной сварки входят диаметр контактной поверхности электродов, продолжительность прохождения тока, [c.422]

Для представления о количественном распределении металла на катодной поверхности введено понятие о рассеивающей способности. Рассеивающей способностью называют свойство электролита и данной электролизной системы в целом во время прохождения тока обеспечивать равномерное распределение металла на катоде. [c.18]

Непосредственное измерение зазора и скорости съема представляет большие трудности, усугубляемые неопределенностью нахождения точек электродов, между которыми нужно измерять зазор. Действительно, разряд между двумя точками, расстояние между которыми равно или меньше 5о, вызовет внутри промежутка ударную волну, перемещающую частицы и газы следующий разряд произойдет там, где будет наименьшее напряжение пробоя, которое будет зависеть не только от расстояния между очередной парой точек, но и от ситуации, созданной эвакуационными течениями или вихрями. В таких условиях само понятие зазор теряет ясный геометрический смысл, и он может рассматриваться как некоторая физическая величина, характеризующая состояние и свойства пространства, в котором разыгрываются подчиняющиеся статистическим законам процессы съема и эвакуации продуктов эрозии. Подобно тому, как основная физико-технологическая зависимость ток—площадь—скорость съема имеет смысл только при массовом воздействии разрядов на поверхность и лишена физического содержания при единичном разряде (если, конечно, поверхность заготовки больше площади, занимаемой лун- [c.149]

Пока не существует прямых методов замера отношения плотностей /У/г электронного и ионного токов. Замер температуры электродов по их излучению затруднен тем, что источником излучения может быть частично не поверхность электрода, а светящийся слой плазмы вблизи него. Бомбардировка поверхности катода положительными ионами приводит к такому быстрому распылению материала и размыванию границы катод — газ , что такие понятия, как температура поверхности и работа выхода ф, становятся неопределенными. [c.92]

РАСХОД ЖИДКОСТИ, количество жидкости, протекающее в единицу времени через живое сечение того или иного потока жидкости. Под живым сечением потока жидкости следует понимать заключающуюся в пределах потока часть поверхности, ортогональной линиям тока (см. Гидравлика). Под потоком жидкости здесь подразумевается река, жидкость, движущаяся в трубе или в канале, или вообще струя жидкости. Поток жидкости— понятие элементарное. Если площадь живого сечения обозначить через со, а скорость движения жидкости вдоль произвольной линии тока через и, то расход Q ж. б. выражен интегралом по поверхности живого сечения [c.96]

ВИХРЕВЫЕ ТОКИ (токиФуко), токи, возникающие в проводниках, расположенных в вихревом электрич. поле. По закону индукции скорость уменьшения магнитного потока через данную поверхность (м а г-нитный спад) равна электрическому напряжению вдоль контура, ограничивающего эту поверхность (циркуляции вектора напряженности электрич. поля). Т. о. изменение магнитного потока создает вихревое электрич. поле, не имеющее потенциала и характеризуемое замкнутыми силовыми линиями или во всяком случае линиями, не имеющими ни начала ни конца. Поскольку в этом вихревом поле расположены проводники электричества, в них возникает (индуктируется) ток, плотность к-рого j по закону Ома пропорциональна вектору напряженности электрич. поля = = уЕ, где у — удельная проводимость. С этой точки зрения токи, индуктируемые в обмотках трансформаторов и электрич. машин, тоже являются В. т. однако благодаря сравнительно малому сечению применяемых проводов и специальному их расположению индуктируемые в этих проводах токи легко вычисляются и м. б. направлены желательным для эксплоатации образом. Поэтому принято называть В. т. только такие индуктированные токи, к-рые замыкаются в вихревом электрич. поле. Токи, индуктируемые в обмотках алектрич. машин и трансформаторов, выводятся наружу за пределы вихревого электрического поля. Это позволяет сравнительно просто рассчитывать электрич. цепь таких токов, вводя понятие эдс, индуктируемой в той части цепи, к-рая расположена в вихревом поле. Такой упрощенный расчет невозможен при определении В. т. в массивных проводах. Здесь введение эдо вместо рассмотрения вихревого поля только осложнило бы расчет. Поэтому для определе ния В. т. приходится интегрировать диферен циальные ур-ия Максвелла в данной сре де с учетом граничных условий задачи. Там где этот расчет оказывается слишком сложным пользуются эмпирич. ф-лам н и определяют соответствующие коэф-ты опытным путем Возникновение В. т. во многих случаях неже лательно, потому что по закону Джоуля они нагревают проводники. Кроме того они иска жают магнитные поля к по закону Ленца осла бляют в машинах полезный магнитный поток создавая необходимость увеличивать соответствующие ампервитки возбуждения. Изуче ние В. т. тесно связано с изучением вытеснения тока или поверхностного аффекта (см.) в проводниках, так как в массивных телах плотность тока распределяется неравномерно благодаря тому, что энергия электромагнитных волн поглощается по мере проникновения в толщу тела. [c.438]

Входные участки осевых компрессоров и сопловые аппараты паровых турбин часто имеют большой раствор (до 90°) проточной части в меридиональной плоскости. Таким Ъбразом, скольжение может иметь место даже если лопатки сами по себе прямые. Поскольку лопатки обычно имеют прямолинейную ось, они могут также иметь наклон по отношению к торцевым стенкам проточной части. На практике к понятию наклона относят и такие ситуации, когда в качестве стенки рассматривают осесимметричные поверхности тока в меридиональной плоскости, так что этот термин впредь будет использоваться по отношению и к торцевым стенкам проточной части, и к поверхностям тока. [c.279]

Поверхности х = 0, L в ячейке являются адиабатическими, а = = О, L - изо- ермическими с температурами и г ". В левой части рис. 2.2,в для случая Л2 < Ai показано реальное распределение линий тока искривленный характер этих линий потребует для их описания довольно громоздких математических выкладок. По определению тепловое сопротивление элементарной ячейки (рис. 2.2,6) R = (t — t ")/Q = ( 11 у = о — у= х.)/2, где Q - тепловой поток, проходящий через изотермическую поверхность. Так как поверхность = О является, по определению, изотермической, то ее температуры и 2 в областях 7 и 2 равны между собой, т. е. у - t у q = t. Если ввести понятие эффективной теплопроводности Л плоской элементарной ячейки, го ее тепловое сопротивление =L/(1 AL) =Л . Объединив оба выражения для/ , получим [c.26]

Гармонические функции в пространстве хорошо изучены и обладают многими свойствами, аналогичными свойствам гармонических функций двух переменных. Однако в пространстве нет понятия сопряженности гармонических функций, которое связывало бы потенциал с функцией тока, как на плоскости. Хотелось бы наряду с потенциалом скоростей ф(л , г/, г) иметь еще две функции х(х,у,2) и г 52(л , г/, г) —гармонические или удовлетворяющие другим простым уравнениям, такие, что поверхности уровня г ) Си 1 )2 = С2 нересскаются по линиям тока течения, причем три семейства поверхностей Ф = с, 1(з1 = Сь 1з2 = С2 взаимно ортогональны. К сожалению, таких функций тока построить в общем случае не удается. [c.210]

Потенциалы полей 1/1 и 1)°° зависят только от геометрических параметров электролизера и являются предельными значениями об-ш,его вторичного поля. В первичном поле — наиболее равномерное распределение потенциала у поверхности электрода ( /1=сопз1) и наименее равномерное распределение тока. В предельном поле наоборот — наиболее равномерное распределение тока вдоль поверхности электрода (гж=соп51) и наименее равномерное распределение потенциала. Введенные понятия полей поляризации [6], позволили по-новому объяснить явления, возникающие при распределении тока и потенциала в электролизерах, и определить механизм действия рассеивающей способности электролитов. В последнее время с помощью поляризации проводят количественные расчеты, в частности, расчет вторичного распределения тока. [c.63]

Кинематику завихренных течений удобно описывать с использованием понятий вихревых линий и вихревых трубок. Они вводятся аналогично понятиям линии тока (линии, в любой точке которой касательная совпадает с направлением вектора скорости) и трубки тока (части жидкости, ограниченной поверхностью, состоящей из линий тока). В соответствии с этим вихревая линия - это линия в жидкости, касательная к которой в каждой точке параллельна JЮкaльнoмy вектору завихренности, а вихревая трубка представляет собой множество вихревых линий, проходящих через каждую точку некоторой замкнутой поверхности в жидкости. Вихревые линии, проходяи ие через ее границу, образуют боковую поверхность вихревой трубки. Из определения вихревой трубки следует, что вектор вихря параллелен боковой поверхности вихревой трубки, т. е. (О и = 0. [c.26]

Это ур-ие носит название ф-лы идеальной радиопередачи, т. к. в ее основу положены следующие допущения 1) земля является идеальным проводником, 2) воздух над землей является идеальным диэлектриком и 3) поверхность земли мошно считать плоскостью. Так как в действительности эти условия не выполняются на практике при передаче на сколько-нибудь большие расстояния, то практически ф-лы радиопередачи отличаются от уравнения (3), однако во всех остается пропорциональность напряшенности поля произведению которое носит название момента силы тока Р. и вы-рашается обыкновенно в метрамперах (см.). Необходимо однако заметить, что эквивалентность радиосети диполю и понятие о действующей высоте мошно допустить лишь тогда, когда размеры антенны малы по сравнению с длиной волны. Предельной длиной заземленной антенны, для к-рой возмошно применение понятия о действующей высоте, является половина длины волны, но лишь при длине антенны меньше четверти длины волны применение величины действующей высоты в ф-лах мощности излучения дает ошибку менее 10%. Заземленная антенна длиною в четверть рабочей длины волны является наиболее простой Р.—в этом случае собственная длина волны совпадает с рабочей. Симметричная незаземленная Р., состоящая из [c.387]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...