Бомбардировка

Кроме того, бериллий применяют как источник нейтронов, возникающих при его бомбардировке а-частицами, для окон рентгеновских трубок (бериллий прозрачен для рентгеновских лучей) и в других случаях. [c.558]

Плутоний — искусственный элемент в земной коре его нет, он получается в результате нейтронной бомбардировки урана. [c.561]

В ядерной энергетике чаще всего применяются термопары двух типов, оба с неорганической изоляцией термопары типа К, используемые до температур 1100°С, и вольфрам-рениевые термопары. Последние имеют состав либо Ш — 5 % Ке/Ш— 26 % Re, либо W —3 % Ке/и — 25 % Ке и применяются до 2000°С [25]. Теперь стало ясно, что загрязнения в процессе производства являются одной из важнейших причин повреждений и смещения характеристик при высоких температурах. В частности, очень важна чистота огнеупорных материалов не только в их толще, но и на поверхности. Бомбардировка нейтронами оказывает сильное влияние на превращение элементов материалов термопары и приводит к изменению состава в области температурного градиента, что очень трудно учесть. Таким образом, показания термопары оказываются сильно зависящими от взаимного расположения градиента температуры и градиента концентрации. [c.295]

Ионная имплантация — это внедрение ионов химических элементов бомбардировкой поверхности пучками соответствующих ускоренных ионов в вакууме. Она обеспечивает повышение микротвердости и выносливости в несколько раз. [c.34]

Известны следующие виды эмиссии электронов твердыми телами термоэлектронная автоэлектронная (или электростатическая) фотоэлектронная (или внешний фотоэффект) вторичная, возникающая при бомбардировке твердого тела тяжелыми частицами (атомами, ионами) или потоком первичных электронов. [c.61]

Торможение электрона в веществе сопровождается кроме выделения тепловой энергии рядом различных побочных явлений и суммарное выделение энергии при электронной бомбардировке поверхности расходуется на следующие основные процессы [c.113]

Тормозное рентгеновское излучение, возникающее при электронной бомбардировке материалов. [c.113]

Радиационный контроль металла и сварных соединений производится также гамма-излучением, образуемым при распаде ядер радиоактивных материалов - изотопов. При контроле пользуются искусственными изотопами, которые получают при бомбардировке ядер элементов нейтронами. [c.189]

В работе [72] описано трехслойное покрытие, состоящее из алюминия, окиси алюминия п двуокиси кремния. Покрытие получено последовательным испарением компонентов с помощью электронной бомбардировки. Степень черноты зависит от толщины полученной пленки и составляет 0,7 при толщине 3,8 мкм. [c.107]

Рентгеновские лучи. Условие резкого торможения осуществляется при бомбардировке быстрыми электронами твердого антикатода, при котором, как увидим ниже, излучаются короткие электромагнитные волны — рентгеновские лучи разных длин волн. [c.157]

Позитрон возникает в атомном ядре в результате превращения одного из протонов в нейтрон. Энергию, необходимую для такого превращения, протон полу чает от других протонов и нейтронов ядра. Последующие опы-чы по бомбардировке атомных ядер стабильных изотопов альфа-частицами, протонами, нейтронами и другими частицами показали, что искусственные радиоактивные изотопы могут быть получены у всех без исключения элементов. [c.323]

Реакция деления ядер урана при бомбардировке их нейтронами была о7 крыта в 1939 1-. В результате экспериментальных и теоретических исследований, выполненных Э. Ф е р м и, И. Ж о-л и о - К ю р и, О. Г а н о м, Ф. III т р а с с м а н о м, Л. М е й т-н ер, О. Ф р и ш е м, ср. IH о-JI и о - К ю р и, было установлено, что при попадании в ядро урана одного нейтрона ядро делится на две-три части. [c.329]

Рентгеновские лучи характеризуются весьма малой длиной волны (X < 100 А), а их свойства сильно отличаются от свойств других видов электромагнитного излучения. Рентгеновские лучи возникают в результате бомбардировки антикатода разрядной трубки быстрыми электронами. Кинетическая энергия электронов == qll и проникающая способность рентгеновских лучей возрастают с увеличением положенной разности потенциалов и. [c.13]

Для усиления фототока в фотоэлектронных умножителях использовано явление вторичной электронной эмиссии. Оно заключается в том, что бомбардировка пучком электронов поверхности металла, полупроводника или диэлектрика при некоторых условиях вызывает эмиссию вторичных электронов, которую обычно характеризуют коэффициентом вторичной эмиссии а — отношением числа выбитых электронов к числу падающих. Этот коэффициент зависит от многих параметров (вида и состояния поверхности, скорости и угла падения пучка электронов и т.д.) и для некоторых веществ может достигать больших значений (10 и выше). В частности, легко получается значительное усиление сигнала при использовании в качестве материала эмиттеров сплава сурьмы и цезия. Приводимая на рис. 8.18 схема иллюстрирует возможность усиления электронных токов за счет вторичной эмиссии. [c.438]

Итак, путем бомбардировки ядер а-частицами можно искусственным путем получить ядра радиоактивных изотопов с различными периодами полураспада. В 1934 г. Э. Ферми с сотрудниками установили, что путем бомбардировки ядер нейтронами также могут быть получены ядра радиоактивных изотопов. Например [c.213]

Ф. Жолио-Кюри, Э. Ферми и другие установили, что при бомбардировке атомных ядер различных элементов а-частицами, протонами, нейтронами, дейтронами и 7-квантами возникают ядра [c.213]

Явление искусственной радиоактивности, как отмечалось в 37, впервые было открыто с помощью реакции типа (а, п), т. е. при бомбардировке ядер а-частицами. [c.289]

Методы, указанные в предыдущем параграфе, позволяют исследовать характер спектра рентгеновского импульса даже в том случае, когда импульс является белым , т. е. дает сплошной спектр. Такой характер имеет спектр рентгеновских лучей, получающихся в обычных условиях в рентгеновской трубке при торможении электронов ударами об анод. Изменение скорости электрона происходит при этом случайным путем, и образующееся излучение представляет совершенно неправильный импульс, эквивалентный совокупности разнообразных, длин волн. Однако наряду с такими импульсами появляется и гораздо более монохроматическое излучение. При бомбардировке анода электронами определенной скорости наблюдается следующее явление при некоторой их скорости, величина которой определяется веществом анода, последний становится источником [c.412]

Распад ядра атома урана — его изотопа ведет к освобождению громадного количества энергии. В отличие от изотопа изотоп при нейтронной бомба рди1ровке не расщепляется. Нейтроны захватываются и при этом он превращается в изотоп который при потере р-частицы превращается в нептуний (Np) —с атомным номером 93, а П01следний при потере еще одной -частицы образует элемент плутоний с атомным номером 94. Плутонии при нейтронной бомбардировке расщепляется с выделением энергии таким образом, плутоиий является заменителем изотопа [c.561]

Известно, что при достаточно сильном нагревании любое вещество испаряется, превращаясь в газ. Если увеличивать температуру, резко усилится процесс термической ионизации, т. е. молекулы газа начнут распадаться на составляющие их атомы, которые затем превращаются в ноны. Ионизация газа, кроме того, может быть вызвана его взаимодействием с электромагнитным излучением (фотоионизацня) или бомбардировкой газа заряженными частииа.мн. [c.290]

Радиационный контроль сварных соединений производится также гамма-излучением, образуемым при распаде ядер радиоактивных материалов — изотопов. При контроле пользуются искусственными изотопами, которые получают при бомбардировке ядер элементов нейтронами. Последние присоединяются к атому и приводят его в неустойчивое состояние, переходяп1 ее в распад. [c.115]

При э л-е ктронно-лучевой сварке для нагрева соединяемых частей используют энергию электронного луча. Тепло выделяется за счет бомбардировки зоны сварки направленным электронным потоком. [c.4]

При бомбардировке электронами по-верхйости металла подавляющая часть их кинетической энергии превращается в теплоту, которую и используют для расплавления металла. [c.15]

Ионная имплантация — процесс получения тонких покрытий из сплавов посредством ионной бомбардировки поверхности металла в вакууме. Такие покрытия, например из Ti, В, Сг или Y, получайт специально для придания изделиям стойкости к износу и высокотемпературному окислению [2]. [c.231]

Реактивное катодное распыление представляет процесс, в котором происходит вырывание атомов или частиц металлической мишени под действием бомбардировки ионами относительно высоких энергий в присутствии кислорода. Кислород реагирует с частицами напыляемого металла, образуя окислы. Синклэром [68] таким способом были получены пленки из двуо киси кремния, окиси алюминия и из алю. мосиликатов. Давление при этом составляло 332,5-10- Па, а напряжение— 1800 В. О получении пленочного покрытия из двуокиси титана с помощью реактивного катодного распыления сообщается Хейтманом [69]. [c.107]

Диод самоподогревный — электронный диод, в котором накальная цепь используется только для первоначального разогрева катода, а затем температура катода поддерживается в рабочем диапазоне теплом, излучаемым с анода и электронной бомбардировкой. [c.143]

Энергия бэватрона в Беркли была рассчитана на генерацию антипротонов (обозначаемых р) путем бомбардировки неподвижных протонов протонами высоких энергий. Реакция может быть записана следующим образом [c.406]

Другим видом энергетических потерь заряженной частицы М, пролетающей через вещество, являются потери энергии иа тормозное излучение. Особенно велики эти потери для электронов больших энергий. Электрон, [фолетающий через вещество, испытывает сильное взаимодействие со стороны электрического поля атомных ядер вещества и претерневает отклонение. Так как заряд ядра Ze значительно больше заряда электрона, а масса электрона т очень мала по сравнению с массой ядра (Мдд 1836 т), то электрон испытывает резкое торможение в иоле ядра и при этом теряет значительную часть своей энергии, испуская квант (фотон) электромагнитного излучения. Эти потери энергии вследствие излучения называются радиационными потерями или потерями на тормозное излучение. Примером радиацнонного излучения электронов является рентгеновское излучение (имеющее сплошной спектр), возникающее прн бомбардировке антикатода рентгеновской трубки электронами. [c.28]

Ядернымн реакциями называются превращения атомных ядер, происходящие в результате их взаимодействия с элементарными частицами или друг с другом. Обычно ядерная реакция вызывается бомбардировкой ядер некоторого вещества потоком ускоренных частиц протонов, а-частиц, нейтронов и т. д. В результате интенсивного взаимодействия исходного ядра А и сталкивающейся частицы а образуется новое ядро — ядро продукт В и некоторая частица Ь, разлетающиеся в различных направлениях от места столкновения. В большинстве ядерных реакций участвует одна исходная нара (ядро А и частица а) и вторая конечная нара (ядро продукт В и частица Ь). Ядерные реакции символически записываются так [c.262]

Реакция Кокрофта и Уолтона при бомбардировке ядер лития быстрыми протонами идет с выделением большой энергии [c.263]

В 1932 г. Чедвику удалось показать, что возникающее при бомбардировке бериллия а-частицами излучение с большой проникающей способностью является потоком нейтральных частиц, масса которых близка к массе протона. Эту новую частицу назвали нейтроном (о ). Реакция образования нейтрона при обстреле бериллия запишется [c.280]

Начало исследований было положено еще в 1934 г. итальянским физиком Э. Ферми с сотрудниками. После открытия Чедвиком нейтрона в 1932 г. и особенно после открытия супругами Кюри в 1934 г. искусственной радиоактивности Э. Ферми с сотрудниками подвергли действию нейтронов последовательно все элементы периодической системы. При нейтронной бомбардировке обычно нейтрон захватывается ядром и часто получается неустойчивое ядро (отягощенное нейтронами) которое, испуская электрон, [c.292]

Вопрос о возможности образования заурановых элементов при нейтронной бомбардировке вызвал живой интерес, и были предприняты соответствующие исследования в ряде лабораторий. На- [c.292]

Весьма распространен способ возбуждения свечения путем электрического воздействия на излучающую систему. Наиболее распространенным свечением такого рода электролюминесценция) является свечение газов или паров под действием проходящего через них электрического разряда, который может иметь разнообразные формы тлеющий разряд, обычно наблюдаемый в гейсле-ровых трубках, лампы дневного света , электрическая дуга, искра. Во всех таких случаях энергия, необходимая для излучения, сообщается атомам и молекулам газа путем бомбардировки электронами, разгоняемыми электрическим полем разряда. Бомбардировка электронами может вызвать также свечение твердых тел, например, минералов катодолюминесценция). [c.683]

Линейчатый спектр газов можно возбудить весьма различными способами. Он появляется при различных видах электрического разряда через газ (гейслерова трубка, искра, дуговой разряд), при бомбардировке атомов газа электронами, испускаемыми накаленным катодом (что также можно рассматривать как одну из форм электрического разряда), при нагревании паров и газов (в пламени горелки, например), при освещении паров светом подходящей длины волны и т. д. Во всех этих случаях получаются спектральные линии, длины волн которых характерны для изучаемого газа. Однако в зависимости от условий возбуждения относительная интенсивность различных линий может сильно различаться, так что некоторые линии могут отсутствовать при тех Или иных способах возбуждения. Можно даже иногда возбудить одну-единствен-ную линию из всего линейчатого спектра. Таким образом, внешний вид спектра данного газа сильно зависит от условий возбуждения однако следует помнить, что, меняя условия возбуждения, мы можем заставить исчезнуть или появиться только определенные для каждого данного вещества линии, совокупность которых и составляет характерный для него линейчатый спектр. [c.712]

На рис. 1 изображена схема устройства масс-спектрометра Демпстера. Ионы создавались в ионном источнике ИИ электронной бомбардировкой паров исследуемого вещества, ускорялись до энергии Т = eV между щелевыми диафрагмами Д и Д2 и выходили достаточно широким пучком в вакуумную камеру ВК. [c.29]

В опыте Чедвика (рис. 3) нейтроны, полученные в результате бомбардировки бериллиевой мишени а-частицами (полония, направлялись в ионизационную камеру ИК, которая поочередно наполнялась азотом и водородом. В результате соударения нейтронов с атомами таза, нашолнявшего камеру, возникали быстро движущиеся атомы отдачи, которые создавали на своем пути ионы, регистрировавшиеся ионизационной камерой в виде импульсов тока. Энергия ядра отдачи зависит от энергии нейтронов [c.32]

Потери на излучение для частиц с равными зарядами обратно пропорциоцальны квадрату массы частицы. Особенно существенны они для легчайших заряженных частиц — электронов. Примером радиационного излучения электронов является сплошной рентгеновский спектр, возникающий при бомбардировке антикатода рентгеновской трубки быстрыми электронами. [c.233]

Идеей наиболее распространенных методов нейтронной спектроскопии является выделение нейтроногв заданной энергии из непрерывного спектра. Это выделение может быть либо пространственным, когда в данном направлении летят моноэнергети-ческие нейтроны (метод механического монохроматора, дифракция нейтронов от кристалла), либо временным, когда в данном направлении одновременно вылетают нейтроны всех энергий, но в зависимости от величины энергии они приходят в заданную точку пространства в разное время (с большей энергией, т. е. более быстрые, раньше). Такое временное выделение называется методом времени пролета. В области низких энергий (примерно до 10- -100 кэв) этот метод имеет два варианта метод механического селектора, когда для обеспечения одновременности вылета нейтронов используются механические прерыватели пучков нейтронов — затворы, и метод мигающего ускорителя, при котором короткие импульсы нейтронов получаются за счет импульсной бомбардировки мишени заряженными частицами или (во вторичном процессе) у Квантами. [c.329]

Очень много трудностей пришлось преодолеть при попытках синтезировать 102-й элемент. Первое сообщение о его синтезе (на стокгольмском циклотроне при бомбардировке кюрия 9бСт25 ионами бС 3) было опубликовано еще в 1957 г. Авторы работы предложили назвать новый элемент нобелием 102N0 в честь учредителя нобелевской 1премии. Однако выводы этой работы не могут считаться достоверными, так как полученные результаты частично противо- [c.422]

Схема опыта Гиорзо приведена на рис. 177. При бомбардировке эбСт ионами углерода бС образуются атомы (ионизованные) элемента 102, которые за счет энергии отдачи вылетают из мишени и попадают на металлическую отрицательно заряженную конвейерную ленту Л. В результате последующего а-распада из атомов Ь02-го элемента образуются атомы фермия (Z = == 100), которые (также за счет отдачи) вылетают с ленты и осаждаются на помещенную над ней фольгу-приемник Ф, отрицательно заряженную относительно ленты. [c.423]

В мае 1963 г. в печати было опубликовано сообщение о том, что в лаборатории Г. Н. Флерова, входящей в состав Объединенного института ядерных исследований (г. Дубна), синтезирован изотол 102 . Этот изотоп был получен в результате бомбардировки мишени из иояами loNe . Идентификация изотопа 10 22 произведена ло образующемуся при его а-распаде изотопу looFm , свойства которого хорошо изучены. Период полураспада изотопа 102 около 8 сек. [c.424]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...