Трубка тока элементарная

При изучении вихревых движений вводим понятия о вихревой трубке, вихревом шнуре и напряжении вихря, аналогичные понятиям о трубке тока, элементарной струйке и расходе жидкости элементарной струйки. [c.126]

В поступательном движении, основываясь на принятом способе описания Эйлера, введем следующие понятия линия и трубка тока, элементарная струйка. [c.38]

Согласно более точному определению поверхность трубки тока (элементарной струйки) является поверхностью, образованной линиями тока, проведенными через малый замкнутый контур. Прим, ред.) 60 [c.60]

В чем сущность основных понятий гидродинамики поток жидкости поверхностные и массовые силы, действующие на жидкость установившееся н неустановившееся движение равномерное и неравномерное движение напорное и безнапорное движение траектория движения частицы линия тока трубка тока элементарная струйка смоченный периметр живое сечение гидравлический радиус объемный и массовый расход [c.64]

Для определения с умножим обе части этого выражения на элементарную площадку 1 и просуммируем его по площади сечения канала, г. е. по всем п трубкам тока [c.96]

Трубка тока — поверхность тока, проходящая через элементарный замкнутый контур. Поток внутри трубки тока составляет элементарную струйку. Ни одна из частиц элементарной струйки не может пересечь трубку тока, т. е. выйти из нее. [c.71]

Элементарная струйка — часть движущейся жидкости, ограниченная трубкой тока (рис. 3.2, б). [c.38]

Введем еще одно важное понятие. Выберем в жидкости замкнутый контур I (рис. 2.3) и проведем через каждую его точку линию тока. Получим трубчатую поверхность, которую называют трубкой тока. Если контур I мал, то трубку тока называют элементарной. В пределах поперечного сечения элементарной трубки тока распределение скоростей жидких частиц принимают равномерным, а сечение считают плоским. Очевидно, жидкость не может протекать через боковую поверхность трубки тока, так как на ней = 0. [c.32]

Совокупность частиц, ограниченных поверхностью элементарной трубки тока, обычно называют элементарной струйкой, а поток конечных размеров рассматривают как совокупность элементарных струек. Таким образом мы приходим к струйной модели потока жидкости. [c.32]

Рис. 2.3. Элементарная трубка тока

Обозначим через dS вектор площадки любого поперечного сечения элементарной трубки тока (рис. 11, б). Составим ска- [c.36]

Рассмотрим установившееся движение жидкого объема W, ограниченного поверхностью S, и зафиксируем положение S в некоторый момент времени t. В дальнейшем эту поверхность будем называть контрольной. Объем W разобьем на элементарные трубки тока (струйки) (рис. 53). Поверхность S выделит из каждой такой трубки некоторый отсек жидкости, ограниченный его боковой поверхностью и сечениями dS и dS. Изменение количества движения массы жидкости в этом отсеке можно подсчитать как разность количеств движения этой массы в моменты времени t -V dt и t. Применительно к рис. 53 имеем [c.119]

В прикладной гидромеханике одномерными обычно называют потоки, в которых гидродинамические величины (скорости, давления и др.) зависят только от одной геометрической координаты. Простейшим примером одномерного потока является течение в элементарной струйке (трубке тока). Ввиду малости поперечного (живого — см. гл. 2) сечения такой струйки мы считаем, что скорости и давления в нем распределены равномерно. Если вдоль оси струйки выбрать криволинейную координату 5, то можно ставить задачу об отыскании законов изменения скорости и давления по длине струйки, т. е. задачу отыскания функций и (в) и р (з) (рис, 56). Такую задачу принято называть одномерной. [c.145]

Если в потоке движущейся жидкости (рис. 22.3) выделить элементарную площадку ограниченную контуром К, и через все его точки провести линии тока, отвечающие определенному моменту времени, то образуется трубчатая поверхность, называемая трубкой тока. Жидкость, движущаяся внутри трубки тока, называется элементарной струйкой, т. е. она является частью потока бесконечно малого поперечного сечения. Сечение, расположенное нормально к линиям тока, называют живым сечением элементарной струйки. [c.274]

При установившемся движении элементарная струйка обладает следующими свойствами 1) ее форма и ориентация в пространстве остаются неизменными по времени 2) боковая поверхность струйки непроницаема для жидкости, т. е. ии одна частичка жидкости не может проникнуть внутрь или выйти наружу через боковые стенки трубки тока 3) ввиду малости живого сечения струйки скорость и давление во всех точках этого сечения следует считать одинаковыми. Однако вдоль струек величины ш и р в общем случае могут изменяться. [c.274]

Если в движущейся жидкости выделить эле.ментарную площадку с площадью поперечного сечения йа и через ее контур провести совокупность линий тока, то боковая поверхность образует трубку тока. Жидкость, протекающая внутри трубки тока, называют элементарной струйкой, которая обладает следующими свойствами [c.30]

В потоке жидкости проведем замкнутый контур, ограничивающий поверхность элементарно малой площади. Через каждую точку контура может быть проведена линия тока (рис. 2.5). Поверхность, образованная этими линиями тока, называется трубкой тока. Скорости жидкости касательны к поверхности трубки тока, поэтому между жидкостью, движущейся в трубке тока, и остальным потоком нет обмена массами жидкости. Масса жидкости, текущей внутри трубки тока, называется элементарной струйкой. Совокупность элементарных струек образует поток жидкости или газа. [c.70]

Проведем в трубке тока сечение, площадь которого равна До, нормально к направлению скорости и. Такая поверхность называется живым сечением струйки. Произведение площади живого сечения и скорости называется элементарным расходом жидкости или газа [c.70]

Вихревой трубкой (рис. 3.13) называют поверхность, образованную вихревыми линиями, проведенными через точки контура, ограничивающего поверхность элементарной площадки а, нормальной к вектору скорости. Вихревая трубка аналогична трубке тока. Произведение площади а и вектора угловой скорости вращения частиц называется напряжением вихревой трубки. [c.144]

Дайте определение трубки тока и элементарной струйки. [c.48]

Содержимое трубки в виде пучка линий тока, т. е. жидкость, которая течет внутри трубки тока, называют элементарной струйкой. [c.94]

Выделим в движущейся жидкости трубку тока, определяемую осью I (рис. 62). При установившемся движении ее положение в пространстве не изменяется. Далее возьмем в трубке элементарный объем длиной dl и рассмотри,. силы, действующие на него в процессе движения. Прежде всего это силы давления. Если давление на оснований элемента слева равно р, то справа р + dp. Соответствующие силы давления направлены в противоположные стороны и суммарная сила давления определится как [c.95]

Уравнение (116) —это уравнение Бернулли для элементарной струйки. По существу, это тот же интеграл Бернулли (109), если трубку тока рассматривать как линию тока. [c.97]

Выделим из потока (рис. 5) элементарный объем потока и выберем до лопасти и за лопастью сечения / и 2. За бесконечно малый промежуток времени (И этот объем переместится в положение 1 —2, при этом сечения 1 а 2 пройдут пути и дз . Масса йт элемента трубки тока равна произведению плотности р и площади / на перемещение йз [c.20]

Элементарная струйка — часть движущейся жидкости, ограниченная трубкой тока бесконечно малого сечения (рис. 22, б). [c.39]

В вязкой жидкости поверхностные силы не совершают работы на неподвижных твердых границах (21, 22,..., и, возможно, всей или части поверхности 2 о) при условии прилипания жидкости к обтекаемым стенкам. Однако на свободной границе (всей или части поверхности 2 о) поверхностные вязкие силы внутренних напряжений совершают работу и поэтому 1Р =5 0. Кроме этого, в вязкой и, например, теплопроводной жидкости значение IV зависит еще от эффектов теплообмена в потоке. В связи с этим в вязкой жидкости вдоль элементарной трубки тока справа в (8.10) будет присутствовать в общем случае член вида IV /С, причем -V 0, если расход через данную трубку тока стремится к нулю. [c.67]

Трубчатая поверхность, образованная линиями тока, проведенными через все точки бесконечно малого замкнутого контура в движущейся жидкости, называется трубкой тока. Часть потока, заключенная внутри трубки тока, называется элементарной струйкой. Поток — это совокупность элементарных струек. [c.29]

Совокупность линий тока, проходящих через замкнутый контур L, образует трубчатую поверхность — трубку тока. Жидкость, находящаяся внутри трубки тока образует струйку. Если контур L мал, то трубка тока и струйка называются элементарными. [c.52]

Уравнение неразрывности для элементарной трубки тока (фиг. 2) [c.505]

Вдоль элементарной трубки тока (фиг. 23) уравнение неразрывности будет [c.520]

Это уравнение называется уравнением Бернулли. Определитель может обращаться в нуль вдоль линии тока, вдоль вихревой линии, в случае совпадения линий тока с вихревыми линиями и в случае безвихревого движения. Для безвихревого движения постоянная С будет одной и той же для всей жидкости. В первых трех случаях постоянная С может меняться при переходе от одной линии тока к другой или от одной вихревой линии к другой. В случае несжимаемой идеальной жидкости, когда массовые силы являются силами тяжести и движение — установившееся и безвихревое, уравнение Бернулли вдоль каждой элементарной трубки тока имеет вид, , р [c.669]

Уравнение расхода среды через кольцевую элементарную трубку тока может быть написано в виде [c.191]

Рассматривая движение элементарной струйки, а в дальнейшем распространяя этот результат на весь поток в межлопаточных каналах, положим, как условились выше, что течение сосредоточивается по трубке тока, совпадающей со средней струйкой—окружностью радиуса / (см. фиг. 148). При такой схеме можно пренебречь неравномерностью давления по сечению трубки тока, т. е. не принимать во внимание изменение скоростей, вызванное тем, что движение жидкости совершается по окружности. Мысленно развернем трубку тока. Назовем осью S ось, совпадающую с направлением течения. Пусть эта ось составляет с горизонтом угол а. Запишем условие равновесия элементарного объема жидкости. [c.232]

Выделим в установившемся потоке газа элементарную трубку тока между сечениями 1—1 и 2—2 (рис. 1.11). Остальную массу газа мысленно отбросим и заменим ее действие соответствующими силами давления и трения. [c.26]

Если в потоке жидкости взять замкнутую линию 2 (см. рис. 3.1), состоящую из бесконечного множества точек, и через каждую из этих точек провести линию тока 3, то множество этих линий образуют трубчатую поверхность. Такую поверхность принято называть трубкой тока, а часть потока внутри этой поверхности — струйкой. Струйку жидкости бесконечно малой толщины принято называть элементарной струйкой. [c.46]

Уравнение (1.21) носит название уравнения количества движения для трубки тока. Согласно этому уравнению в установившемся движении при отсутствии массовых сил равнодействующая всех газодинамических сил Р, приложенных к поверхности отрезка элементарной трубки тока (включая торцевые поверхности), равна [c.29]

Одномерное установившееся течение газа в трубе переменного сечения явля ется некоторым приближением к действительности, так как в основу его положено предположение, что параметры потока газа, такие, как скорость потока, давление и плотность, одинаковы во всех точках каждого из поперечных сечений, перпендикулярного оси трубы. Это предположение довольно хорошо соответствует действительности для элементарной трубки тока, но его применяют и для труб конечных размеров, используя средние величины по сечениям трубы. [c.568]

В левой части стоит дифференциал по направлению s величины которую называют плотностью кинетической энергии. По существу, uV2 является кинетической энергией жидкой частицы, отнесенной к единице ее массы. Величина —d O есть дифференциал потенциала массовой силы, который, как известно из общей механики, является элементарной работой этой силы. Чтобы истолковать величину dapf(pg), рассмотрим живое сечение dS элементарной трубки тока, для которого скорость жидкости равна и, а давление равно р (рис. 5.3). [c.88]

Чтобы истолковать величину р/р , рассмотрим живое сечение 8 элементарной трубки тока (струйки), где скорость частиц жидкости и, а давление р (рис. 48). Если за время (И частицы, расположенные в этом сечении, переместились на расстояние ий1, то работа силы давления pd5 на этом пути будет равна рй8и<И. Отнеся эту работу к весу жидкости в объеме йЗисИ, т. е. разделив ее на величину pgdSudt, найдем, что величина р/рд представляет собой работу сил давления, отнесенную к единице веса жидкости. [c.95]

Построим вокруг точки 1 замкнутый контур, образующий бесконечно малую площадку d( >i, и через все точки данного контура проведем линии тока (рис. 3.2). Эти линии образуют поверхность, которая называется трубкой тока. Если через все точки бесконечно малой площадки d oj проведем линии тока, то получим элементарную струйку, представляющую собой пучок линий тока. [c.66]

ЛИНИЙ тока с вихревыми линиями и в случае безвихревого движения. Для безвихревого движения постоянная С будет одной и той же для всей жидкости. В первых трех случаях постоянная С может меняться ири переходе от одной лин>п1 тока к другой или от одной вихревой линии к другой. В случае несжимаемой идеальной жидкости, когда мас-соные силы являются силами тяжести и движение — установившееся и безвихревое, уравнение Бернулли вдоль каждой элементарной трубки тока будет [c.506]

Рассмотрим элемент жидкости, который в некоторый момент занимает объем а (рис. 18-4), а iB последующий момент занимает при мьжаю-щий к нему объем Ь. Границы объема справа и объема Ь слева будуг совпадать, за исключением некоторых участков, значительно меньших, чем толщина а (если и в одной точке нет прерывного изменения скорости). Жидкость, первоначально занимавшая объем Ь, займет примыкающий объем с, в то время 1как жидкость из первого элемента переместится йа место Ь. Рассуждая таким же образом, можно проследить серию элементарных объемов а, Ь, с и т. д., которые вместе составляюг трубку тока . [c.175]

Рассмотрим теперь весь газ, заключенный в контрольной поверхности abed. Разобьем рассматриваемый объем газа на элементарные трубки тока и применим к каждой из них уравнение Эйлера (1.28), а затем просуммируем. [c.25]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...