Этил вязкость газа

Решение. В этом случае должно быть учтено влияние вязкости газа на движение шарика, и вектор А должен быть видоизменен указанным в задаче 2 74 образом при R VWv < 1 имеем [c.421]

Импульс сжатия, возникающий при быстром перемещении бесконечно большой пластины, представляет собой простейший тип импульса сжатия, так называемый плоский импульс. Во всех точках любой плоскости, параллельной пластине, в каждый момент времени газ находится в одном и том же состоянии. Энергия, движущаяся вместе с импульсом сжатия, занимает все время одинаковый объем, и плотность энергии, следовательно, не меняется импульс сжатия распространяется, не ослабевая. Но это было бы справедливо только для бесконечно больших пластин. При конечных размерах пластины вследствие явлений, о которых мы будем говорить в гл. XIX, импульс сжатия размывается и захватывает все более и более широкие области. При этом энергия распространяется на все большие и большие объемы и плотность энергии в импульсе сжатия уменьшается. Импульс сжатия постепенно ослабевает при распространении. Однако полная энергия импульса сжатия оставалась бы постоянной, если бы при распространении импульса не происходило потерь энергии. В действительности вследствие теплопроводности и вязкости газа часть энергии импульса сжатия превращается в тепло, полная энергия импульса уменьшается и импульс сжатия ослабевает быстрее, чем в отсутствие потерь. [c.581]

Вязкость газа. Чтобы найти выражение для коэффициента вязкости газа, рассмотрим плоскопараллельное течение газа в направлении оси ОХ со скоростью линейно меняющейся с расстоянием по нормали (оси 02), т. е. пропорциональной г. При этом предполагается, что газ находится в тепловом равновесии, т. е. имеет повсюду одинаковую температуру. [c.206]

В широком диапазоне изменения давления газа вязкость газа определяется парными соударениями составляющих его частиц. Нижняя граница этого диапазона определяется условием, согласно которому характерная длина пробега частиц газа много меньше размеров рассматриваемой емкости с газом. В случае, если размер емкости —10 см, указанная граница соответствует давлению 1 Па (10 2 мм рт. ст.). Верхняя граница определяется условием идеальности газа, согласно которому длина свободного пробега частиц много больше среднего расстояния между ними Указанное условие, при [c.364]

При чисто ламинарном отрыве точка перехода лежит ниже по течению относительно точки прилипания, а при отрыве промежуточного типа место перехода располагается между точками отрыва и прилипания. Таким образом, положение точки перехода решающим образом влияет на характер отрыва пограничного слоя. Его нарастание зависит от интенсивности положительного градиента давления, а распределение давления определяется простыми волнами сжатия и скачком уплотнения, обусловленными утолщением пограничного слоя. На равновесие между этими двумя процессами может оказать воздействие изменение режима теплопередачи. Если охлаждать стенку выще области взаимодействия, то это вызовет повышение плотности и снижение вязкости газа. Большая плотность обусловливает возрастание количества движения газа и затягивание срыва. Этому же способствует и уменьшение вязкости. [c.102]

Большие значения кинематической вязкости газов, а также отмеченные выше особенности ее изменения, на первый взгляд, могут показаться парадоксальными. Однако это легко объяснить, если учесть что в знаменатель выражения для кинематической вязкости (4.2) входит плотность, подверженная для газов очень большим изменениям в зависимости от температуры и давления и имеющая для них весьма малые, по сравнению с капельными жидкостями, значения. [c.105]

При изотермическом процессе ввиду постоянства температуры будет сохранять постоянное значение по длине трубопровода также и абсолютная вязкость газа При этом, как нетрудно убедиться, останется постоянным и число Рейнольдса. [c.252]

В результате действия трения и сжатия температура газа, обтекающего тело, резко возрастает, а это приводит к резкому изменению плотности и вязкости газа, что, в свою очередь, оказывает влияние на интенсивность переноса теплоты. [c.200]

Динамический коэффициент вязкости газа зависит только от температуры последнего и при изотермическом течении не меняется при снижении (или увеличении) давления, т. е. в этом случае [c.285]

Вязкость жидкостей в большой степени зависит от температуры, при этом вязкость капельных жидкостей при увеличении температуры уменьшается, а вязкость газов возрастает. Так, для чистой пресной воды зависимость динамической вязкости, П, от температуры определяется по формуле Пуазейля [c.16]

При давлениях, встречающихся в большинстве случаев на практике (до 2-10 Па = 200 ат), кинематическая вязкость капельных жидкостей весьма мало зависит от давления, и этим изменением в обычных гидравлических расчетах пренебрегают. Кинематическая вязкость газов зависит как от температуры, так и от давления, возрастая с увеличением температуры и уменьшаясь с увеличением давления (табл. 7). Кинематическая вязкость воздуха для нормальных условий (температура 20 °С, давление 1 10 Па = 1 ат) [c.18]

Вязкость капельных жидкостей зависит от температуры и уменьшается с увеличением последней. Вязкость газов, наоборот, с увеличением температуры возрастает. Это объясняется различием самой природы вязкости в жидкостях и в газах. В жидкостях молекулы расположены гораздо ближе друг к другу, чем в газах, и вязкость вызывается силами молекулярного сцепления. Эти силы с ростом температуры уменьшаются, поэтому вязкость падает. В газах же вязкость обусловлена главным образом беспорядочным тепловым движением молекул, интенсивность которого увеличивается с температурой. Поэтому вязкость газов с увеличением температуры возрастает. [c.14]

В большинстве реальных ситуаций вязкость газа меньше вязкости жидкости. Поэтому первый случай соответствует максимальной скорости всплытия малого газового пузыря в жидкости, а третий — минимальной скорости падения капли в газе и совпадает с движением сферы (законом Стокса). При этом максимальная скорость больше минимальной в полтора раза. [c.33]

Такие возможности, открываемые теорией подобия, позволяют трактовать ее как теорию обобщенных переменных. При такой трактовке следует, что множество связей не является собственным свойством задач, обусловленных их физической природой. В действительности влияние отдельных факторов, представленных различными величинами, проявляется не порознь, а совместно. Поэтому рассмотрение не отдельных величин, а их совокупности или комплексов, имеюш,их определенный физический смысл, вооружает нас более глубокими и обш,ими сведениями на основании сравнительно меньшего количества исследований. Это особенно важно при экспериментальных работах, когда, например, проводя испытания на газодинамическом стенде и изменяя только один параметр (скорость потока), можно судить о влиянии вязкости газа. [c.143]

Механизм внутреннего трения становится ясным. Молекулы, залетающие из соседних слоев, приносят избыточное количество движения и, выравнивая его при соударениях с молекулами рассматриваемого слоя, осуществляют перенос количества движения, лежащий в основе внутреннего трения. Эта картина, объясняющая механизм внутреннего трения газов, была положена Максвеллом в основу количественных расчетов вязкости газов. Формула, полученная при этом, имеет вид [c.65]

Еще более парадоксален второй вывод из формулы (19), Из нее следует, что вязкость газа не меняется при изменении его плотности (вследствие разрежения или сжатия), поскольку входящие в эту формулу величины не зависят от плотности. Подобный результат может, однако, возбудить сомнение в его правильности. На этом вопросе мы остановимся в следующем параграфе. [c.65]

Обрагцаясь от этой грубой аналогии к тому, что происходит в газе, состоящем из отдельных движущихся и соударяющихся молекул, можно принять, что скорость передачи количества движения пропорциональна вязкости газа. Правда, в газе молекулы нигде не выстраиваются на одной прямой, но это и несущественно, так как и при единичных соударениях происходит передача количества движения и этот процесс ускоряется благодаря размерам самих молекул. [c.82]

Характеристика критериев, входящих в уравнения Н. М. Жаворонкова, и величин, входящих в эти критерии, была дана выше. Для их определения необходимо знать, в частности, физические константы газов и воды. Коэффициенты теплопроводности, вязкости газов и число Прандтля следует определять по рис. 3—6. Коэффициент кинематической вязкости воды можно определить по рис. 56. [c.108]

Увеличение сопротивления в верхних слоях шихты и, стало быть, уменьшение отбора газов приводит к увеличению давления под этими слоями до тех пор, пока не возникнет перепад в радиальном или наклонном направлении, который вызовет некоторое выравнивание давления в соответствии с сопротивлением слоя в этом направлении. Если в слое образовался свод со свободным пространством под ним (подстой), то давление под сводом возрастает, но будет равномерным по всему свободному пространству. По указанным причинам статическое давление в слое при постоянном количестве дутья обусловливается реальным полем эквивалентных отверстий, а местное повышение статического давления объясняется неблагоприятным изменением газопроницаемости слоя и, следовательно, сопротивлением шихты в рассматриваемой зоне слоя. Если учесть, что вязкость газов не зависит от давления, то, измеряя поле давлений, можно судить о сопротивлении слоя шихты на различных участках и принимать меры к улучшению схода материалов. [c.333]

В этих формулах приняты следующие обозначения АР — разность парциальных давлений пара у поверхности капель и в набегающем потоке Р — статическое давление в потоке ( кап — средний диаметр капель в процессе испарения, определяемый по формуле кап = 0,5 ( кап min + т-< кап max) Г—время испарения Ар—коэффициент ди( )фузии — удельный вес жидкости GJF — весовая скорость воздуха, обдувающего каплю (на единицу площади Р) р. — коэффициент вязкости газа, обдувающего [c.144]

Согласно изложенным выше соображениям о механизме теплоотдачи при пузырьковом кипении, движение пара влияет на этот процесс только воздействием на гидродинамический режим жидкой фазы. Изучение же совместного движения газа (пара) и жидкости показывает, что влияние вязкости газа на гидродинамический режим турбулентно текущего двухфазного потока практически отсутствует. В связи с этим величину i" можно исключить из перечня условий однозначности. [c.345]

Ио как бы ни была красива эта система, мы не можем ею удовлетвориться. У нас возникает желание более ознакомиться с деталями, войти более в механизм явлений. И это стремление некоторых умов, менее склонных ограничить науку общим характером явлений, так сказать внешним, непосредственно применимым, а более заботящихся о выделении при помощи глубокого анализа общих черт явлениям, по-види-мому, несходным — это стремление породило молекулярные теории. Конечно, путь, который ими открывается, менее надежен, но все-та-ки они дают результаты, которыми мы можем гордиться. Простейшая из этих теорий, пришедшая к нам первой, — кинетическая теория газов среди наиболее замечательных результатов, которые она позволила предсказать, укажем на независимость коэффициента вязкости газа от его плотности, а также закон, связывающий теплопроводность газа [c.17]

В континуальные соотношения (6-34)—(6-45) входят коэффициенты теплопроводности и вязкости и поэтому оказывается возможным использовать указанные выражения для расчета соответствующих характеристик потока со скольжением и скачком температур. Эта возможность обусловлена тем, что в обобщенных уравнениях (5-47) и (5-48) теплопроводности и вязкости газов влияние скачка температур и скольжения учтено. [c.210]

Изучение вопросов о зависимости вязкости газов от давления, характеристического размера, свойств газов и ограничивающих поверхностей в условиях переходной зоны вакуума представляет интерес для различных областей техники, связанных с движением газа в капиллярно-по-ристых материалах, расчетом вакуумных приборов и установок, с задачами движения тел в разреженных газах. Однако до настоящего времени, насколько нам известно, теоретические данные по этому вопросу имеются лишь в работе [1] (см. также [2]), в которой, однако, получено неудобное для расчетов громоздкое уравнение для диска, колеблющегося между двумя неподвижными пластинами, причем в этом уравнении не учтено явно явление аккомодации и используется коэффициент, величина которого неопределенна. [c.213]

Удовлетворительная сходимость обобщенного уравнения вязкости с известными уравнениями для глубокого вакуума, уравнением Максвелла, обобщенным уравнением теплопроводности и опытными данными позволяет считать его пригодным для приближенных расчетов вязкости газов. Применимость этой зависимости для точного определения вязкости или коэффициента аккомодации может быть установлена лишь после специальной экспериментальной проверки, в которой раздельно должны,быть определены эти характеристики и сопоставлены с уравнением (8). [c.217]

Боттерилл и Десаи [83], с одной стороны, изучали влияние давления на теплообмен псевдоожиженного слоя с поверхностью, а с другой — использовали его как фактор, изменяющий вязкость газа с целью выявления ее роли в механизме теплопереноса. Было найдено, что данные ряды экспериментов в атмосферах гелия, неона, воздуха и углекислого газа могут быть представлены в виде зависимости величины, обратной максимальному коэффициенту теплообмена, 1/ 1пах от комплекса (l/fe)X X (ц/р)[87]. Однако двукратного увеличения максимального коэффициента теплообмена, ожидаемого, в соответствии с приведенным соотношением, при изменении давления от атмосферного до 0,8 МПа в опытах [83] с плотным движущимся слоем не произошло При увеличении рабочего давления до 1 МПа во всех исследованных системах газ — твердые частицы коэффициенты возросли всего на 15%. Это позволило сделать вывод о том, что кинематическая вязкость не является главным фактором, который определяет интенсивность переноса тепла, и оказанное ею коррелирующее воздействие было случайно. В опытах с псевдоожиженным слоем наблюдалось существенное влияние изменения давления в аппарате на величину коэффициентов теплообмена с поверхностью при использовании в качестве сжижаемого материала крупных частиц узкого фракционного состава. Например, для псевдоожиженного воздухом слоя медной [c.69]

Решение. На границе жидкости с газом должна обращаться в нуль не самая касательная составляющая скорости жидкости, а лишь ее нормальная производная (вязкостью газа пренебрегаем.) Поэтому градиент скорости вблизи поверхности не будет аномально велик, пограничный слой (в том виде, о котором шла речь в 39) будет отсутствовать, а потому будет отсутствовать (почти по всей поверхности пузырька) также и явление отрыва. При вычислении диссипации энергии с помощью объемного интеграла (16,3) можно поэтому во всем пространстве пользоваться распределением скоростей, соответствующим потенциальному обтеканию шара (задача 2 10), пренебрегая при этом ролью поверхностного слоя жидкости и очень тонкого турб лент-ного следа. Производя вычисление по формуле, полученной в задаче к 16, найдем [c.258]

Следует отметить, что вязкость Не I в отличие от обычных жидкостей не уменьшается при понижении температуры. Абсолютная величина вязкости жидкого гелия также очень мала и всего лишь втрое превышает вязкость газа. Эти особенности выражают газовые ) свойства нсидкого гелия, обуслов- [c.836]

Вязкость жидкостей в сильюй степени зависит, от температуры при этом вязкость капел зных жидкостей j pn увеличении температуры уменьшается, а вязкость газов возрастает. [c.20]

Основным источником информации о иязкости жидкостей служит эксперимент. При этом в силу чувствительности измерений к качеству обработки поверхности камеры, в которой проводится экспериментальное исследование вязкости, погрешность при измерении вязкости в жидкости несколько превышает погрешность измерения вязкости газов. В табл. 16,16—16.21 представлены значения вязкости сжиженных газов и некоторых жидкостей, жидких органических соединений, жидких металлов, сплавов, расплавов солей и оснований при различной температуре. [c.370]

Леремешивание частиц находит свое проявление и в эффективной вязкости псевдоожиженного слоя. Как известно, при движении в псевдоожиженном слое тел, например лопаток вискозиметра Штормера, тела эти испытывают трение слоя. Правда, при малых относительных расширениях слоя перенос количества движения будет осуществляться главным образом не за счет перемешивания и упругих соударений частиц разных энергий, а за счет поверхностного трения сблизившихся соседних частиц. Определяемая перемешиванием частиц эффективная вязкость достаточно разреженных слоев или областей псевдоожиженного слоя по аналогии с вязкостью газов может быть охарактеризована [Л. 573] как [c.190]

Зависимость вероятности т] от критерия К представлена на рис. 2-1. Пользуясь кривой рис. 2-1, можно для любых условий (при заданных удельном весе золы, скорости потока, диаметре труб, вязкости газа) определить вероятность ri. для каждой фракции, вычислив предварительно по формуле (2-6) фракционные значения по среднему размеру частиц золы данной фракции d.. После этого, зная фракционный состав золы, можно вычислить среднее для всего состава золы значение вероятности т]. Если фракционный состав золы задан полными остат- [c.33]

Первая область охватывает по температуре весь газообразный диапазон от состояния насыщения до весьма высоких температур перегрева, а по давлению— в прецелах до ритичеакого давления. В этой области величина вязкости определяется залетом молекул в соседние слои, и температурный коэффициент вязкости положителен, т. е. вязкость газа растет с повышением тем1пе ратуры. Она также растет с повышением давления, ио зависимость вязкости от (давления небольшая. [c.16]

Вторая область—это сильно сжатый газ при давлении выше критического и пониженной тамшературе, т. е. при плотности больше критической. В этой обшасти газ имеет отрицательный температурный коэффициент вязкости. [c.16]

Для того чтобы наметить пути аналитического рассмотрения вопроса, остановимся на некоторых опытных данных теплопроводности и вязкости газов. Эти данные Л. 19, 121 ] для воздуха изображены кривыми 1 и 2 на рис. 5-4, на котором кривой 3 показаны также значения длин свободного пробега Л и кривой 4 — величина газокинетичеекого диаметра о молекул. Аналогичный вид имеют кривые и для других газов, температура которых превышает критическую когда влияние сил Ван-дер-Ваальса не очень велико. [c.166]

I — характерный линейный размер модели, v — коэф. кинематич, вязкости газа, и су — коэф. теплоёмкости [рн пост, давлении и объёме. Равенство этих чисел для модели и натуры обеспечивает равенство аэродинамических коэффициентов. Обеспечить полное подобие по числам М и Re затруднительно, а во мн. случаях и невозможно, нозгому часто ограничиваются приближённым подобием. Наир., для течений с малой скоростью, когда сжидмаемостыо среды можно пренебречь, ограничиваются подобием 0 числу Re, а для течений с большо скоростью, когда сжимаемость газа становится существенной, обтекание модели исследуется при числе М, равном ожидаемому числу М д.т(я натурного объекта. Если при этом числа Re модели и натуры неодинаковы, то влияние его па величину аэро- [c.167]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...