Вязкость идеального газа

Следовательно, коэффициент вязкости идеального газа не зависит от давления газа с температурой Т1 изменяется, как Т (так как ы)р г Г). [c.206]

Следовательно, вязкость идеального газа не зависит от его давления. При изменении температуры вязкость [c.423]

Яд, т д — коэффициенты теплопроводности и вязкости идеального газа [c.170]

Коэффициент динамической вязкости идеального газа не зависит от давления и изменяется лишь с температурой [c.100]

Согласно кинетической теории газов, вязкость идеального газа не зависит от давления. В реальных газах это правило выполняется довольно точно в тех диапазонах температур и давлений, где сами газы подчиняются уравнению состояния идеального газа. Однако при очень высоких давлениях, при которых средний свободный путь молекул газа незначительно превышает размер самих молекул, вязкость все же увеличивается. Для большинства газов можно принять вязкость, независящей от давления в диапазоне давлений 0,1—70 ama. При дальнейшем увеличении давления вязкость возрастает очень быстро. Например, углекислый газ при температуре 20° С имеет вязкость [c.34]

В табл. 4 показаны три варианта работы газовой эксплуатационной скважины, взятые для трех различных давлений на стенке скважины 1) р = 80 кгс/см , 2) Ро = 60 кгс/см и 3) Рс = = 50 кгс/см . Контурное давление всюду принято р = 100 кгс/см . Вязкость идеального газа принята .i = 0,012 сп.з. [c.73]

Заметим, что следующее также из (4.49) известное соотношение Эйнштейна, связывающее коэффициент диффузии с температурой и коэффициентом вязкости, выше при выводе уравнения (4.46) мы получили из уравнения состояния идеального газа для осмотического давления брауновских частиц. [c.54]

Коэффициент теплопроводности идеального газа не зависит, так же как и коэффициент вязкости, от давления газа и пропорционален корню квадратному из температуры. Поделив выражение для X на т], получим [c.207]

В широком диапазоне изменения давления газа вязкость газа определяется парными соударениями составляющих его частиц. Нижняя граница этого диапазона определяется условием, согласно которому характерная длина пробега частиц газа много меньше размеров рассматриваемой емкости с газом. В случае, если размер емкости —10 см, указанная граница соответствует давлению 1 Па (10 2 мм рт. ст.). Верхняя граница определяется условием идеальности газа, согласно которому длина свободного пробега частиц много больше среднего расстояния между ними Указанное условие, при [c.364]

При скоростях, сопоставимых со скоростью звука в газе и, тем более, превышающих ее, сжимаемость существенно влияет на характер гидродинамических явлений и учитывать ее часто бывает более важно, чем даже учитывать вязкость. Движение газов с учетом их сжимаемости составляет объект изучения в газовой динамике, где основную роль играют две модели среды идеальный (т. е. невязкий) газ и вязкий газ. В последние десятилетия получили широкое развитие разделы газовой динамики, в которых существенными являются электропроводимость, диссоциация молекул, степень разрежения и другие специфические особенности среды. Разработаны соответствующие модели этих сред и эффективные методы их исследования. [c.23]

Приведенные формулы для одномерного движения идеального газа могут быть приближенно использованы для практических расчетов сопла Лаваля. При выводе этих формул не учитывались наличие вязкости в реальной жидкости, неоднородность поля скоростей в каждом поперечном сечении, теплоотдача через стенки сопла, нарушающая адиабатичность процесса, и пр. [c.143]

Некоторые чисто качественные соображения указывают на то, что с помощью приведенной линейной формулы можно также учитывать и различие физических свойств охладителя и набегающего газового потока. Действительно, как показано в гл. 2, на интенсивность теплообмена на непроницаемой поверхности до влияют следующие физические параметры газа теплоемкость Ср, теплопроводность к, плотность р, коэффициент диффузии Z)i2 и вязкость л. Согласно молекулярно-кинетической теории у идеальных газов при постоянных давлении ре и температуре Те все упомянутые характеристики представляют собой функции одной физической величины — молекулярной массы [c.105]

Вычисляем параметры на первом участке Xi = 0,004 м. При /ж парциальное давление воздуха Рт. ж = Р Рж при Рг. и = Р — Ри- Плотность воздуха при 1ж и соответственно рг. ж и рг. м — по уравнению состояния идеального газа. Плотность смеси воздуха и водяного пара при tm и tu соответственно рем. ж и рем. U — по уравнению (4-9). В первом приближении среднюю плотность газа и смеси в рассматриваемых слоях находим как рг = = 0,5(рг. ж + рг. м) и Рем = 0,5(рс . ж + Рем. м). Расход смеси 0=0r(l+fi i)-Кинематическая вязкость воды (в пределах /ж = О + 20 °С) v = = (1,789 — 0,0483 ж) 10 . Толщина пленки жидкости на пластине б/ — по уравнению (4-79). Ширина канала для течения газа bf = Ь — 26/. [c.188]

Рассмотренные примеры описывают течения идеального газа, лишённого вязкости. Если же газ вязкий, вблизи поверхности имеется пограничный слой, то рассмотренная выше картина отражения У. с. от твёрдой поверхности существенно усложняется. В этом случае при большой интенсивности падающего У. с., превышающей нек-рую критич. величину, пограничный слой отрывается от твёрдой поверхности и образуется зона вихревого течения (рис. 4, е). [c.229]

Условие (12-32) выполняется для идеального газа, если его вязкость пропорциональна температуре. Условие (12-33) удовлетворяется, если нет градиента давления, так как (12-10) и (12-15) требуют, чтобы отношение т]/а было независимым от х. В более общем случае (12-33) можно записать в виде [c.408]

Вывод дифференциальных уравнений возмущений для внешнего потока производится таким же путем, как и вывод уравнений для пограничного слоя. Исходными уравнениями, соответствующими уравнениям (1), являются два уравнения движения Эйлера, уравнение неразрывности, уравнение состояния идеального газа и уравнение постоянства энтропии единицы массы. Последнее уравнение вполне справедливо для рассматриваемого внешнего потока, в котором в соответствии с предположением 2 пренебрегаем влиянием вязкости и теплопроводности. Из этих исходных уравнений с учетом предположения 1 получаем следующую систему уравнений [c.298]

Динамическая и кинематическая вязкости зависят от параметров состояния среды. При этом динамическая вязкость жидкостей и газов зависит только от температуры и не зависит от давления (для идеальных газов). С повышением температуры вязкость газов и паров повышается, а вязкость жидкостей понижается. Для водяного пара наблюдается увеличение динамической вязкости с повышением давления. [c.15]

Приращения удельной тяги AR соответственно в идеальном и в вязком приближениях определяются по отношению к удельной тяге R сопел sO с плавным сужением и с изломом в точке а. Для идеального газа из сопел с плавным сужением они реализуют максимум R. Согласно табл. 1 и 2, такое же преимущество сопел с изломом сохраняется и для вязкого газа. Отрицательный вклад (AR ) в тягу осевой компоненты интеграла сил трения по стенкам дают в процентах (отнесенные к R ) — предпоследние столбцы таблиц. Наряду с этим вязкость оказывает влияние на интегральные характеристики сопел через вытесняющий и сглаживающий (см. ниже) эффекты. Принятый способ определения тяги и расхода через соответствующие интегралы в сечении выхода из сопла учитывает суммарное воздействие всех этих эффектов. Информацию о всех потерях удельной тяги R дает приведенное в последнем столбце таблиц ее отношение к соответствующей идеальной величине R[ . Здесь R[ — удельная тяга сопла Лаваля, реализующего на выходе при тех же F /Fa равномерный поток идеального газа. [c.344]

Сравнение сопел с плавным сужением с изломом ( sO ) и без излома ( sO.5 ) в точке а обнаруживает заметное преимущество сопел с изломом. В приближении идеального газа для >с = 1.165 и полных длинах X = 10, 15, 20 и 25 соответствующие отрицательные приращения удельной тяги AR = —0.31, —0.22, -0.16 и —0.13%. Для >с = 1.4 и тех же длинах AR = —0.13, —0.08, -0.06 и —0.05%. Учет вязкости не меняет приведенные величины для >с = 1.165 и слегка увеличивает для >с = 1.4. [c.345]

Внутреннее трение (вязкость) в газе и теплопроводность представляют собой две стороны одного и того же процесса молекулярного переноса. Трение обусловлено переносом количества движения, теплопроводность — кинетической энергии молекул. Приняв в настоящей главе схему идеального, т. е. лишенного внутреннего трения, газа, естественно отвлечься и от теплопроводности. Пренебрегая также лучеиспусканием, примем, что движущийся газ изолирован от притока тепла извне. Такое движение называется адиабатическим ). Кроме того, заметим, что удельная внутренняя энергия совершенного газа пропорциональна его абсолютной температуре и равна Л = — с Т, где с — коэффициент теплоемкости газа при постоянном объеме. [c.96]

Приведенные в табл. 6 цифровые данные относятся к идеальному газу., Они рассчитаны в предположении об отсутствии вязкости и теплопроводности,, причем в силу адиабатичности предполагается и отсутствие лучистого отвода энергии, очень существенного при высоких температурах. На самом деле энергия ударной волны частично поглощается реальным газом и интенсивность волны при этом ослабевает вместе с тем действительные процессы распространения ударных волн не являются адиабатическими, т. е. энергия их отводится в окружающее пространство. [c.135]

Указание. Воспользоваться формулой Грина-Кубо (8.2.82) для коэффициента объемной вязкости. Пренебрегая в тензоре напряжений (8.2.12) и в плотности энергии (8.2.13) вкладами взаимодействия, вычислить термодинамические производные в (8.2.63) с помощью уравнений состояния идеального газа. Убедиться, что в этом случае динамическая переменная П равна нулю и, следовательно, С = О- [c.215]

В качестве примера в табл. 7.1 приведены компоненты аэродинамических характеристик летательного аппарата, движущегося на одной высоте при числах Маха М о = 4 6 20, полученные из решения уравнений идеального газа и пограничного слоя. Видно, что в некоторых случаях компоненты аэродинамических характеристик за счет сил вязкости вносят заметный вклад в суммарные характеристики аппарата. Ниже будет показано, что эти эффекты значительно усиливаются при вдуве газа в пограничный слой при гиперзвуковых скоростях полета. [c.158]

Стоящие в левой части системы проекции ускорения должны быть известным уже образом разложены на локальные и конвективные части. Основная сложность системы (14), кроме нелинейности конвективных членов, заключается еще в том, что коэффициент вязкости j, является функцией температуры Т, а распределение температур, в свою очередь, как это уже известно из динамики идеального газа, зависит от поля давлений и скоростей. [c.476]

Следовательно, вязкость идеального газа не зависит от давления газа с температурой Т) изменяется как Г. Более точна формула Сатерленда [c.108]

В механике ньютоновских жидкостей рассматривают различные их модели, Наиболее простой моделью жидкости является несжимаемая идеальная жидкость, для которой плотность р = onst (несжимаемая) и коэффициент динамической вязкости р = О (идеальная). Другой моделью является вязкая несжимаемая жидкость. Для нее р = onst и р = = onst. Самой простой моделью сжимаемой жидкости является идеальная сага-маемая жидкость, или идеальный газ. Для него р = О, а плотность уже не является постоянной. Она для совершенного газа связана с давлением р и температурой Т уравнением состояния (уравнением Клапейрона) [c.557]

Рассмотрим течение идеального газа, пренебрегая влиянием трения (идеальный газ, подчиняющийся уравнению Клапейрона—Менделеева, обладает, вообще говоря, вязкостью). В этом случае течение будет изоэнтропи-ческим и, следовательно, изменение плотности dp будет связано с изменением давления dp уравнением обратимой адиабаты [c.292]

Таким образом, теорема Томсона указывает на то, что причины возникновения и исчезновения вихрей лежат за пределами теории идеальной баротропной жидкости. Поскольку для вязкой несжимаемой жидкости баротропность имеет место (р = onst), причиной образования вихрей для нее может служить только вязкость. В газах вихри могут возникать также вследствие нарушения баротропности. Чтобы убедиться в этом, заметим, что если жидкость идеальная, но плотность зависит не только от давления, а и от других параметров (например, от температуры), то формулу [c.109]

Рассмотрим течение идеального газа, пренебрегая влиянием трения (идеальный газ, подчиняюш,ийся уравнению Менделеева—Клапейрона, обладает вязкостью). В этом случае течение изоэнтропическое, и, следовательно, [c.313]

Подчеркнем, что изложенные в 7 гл. VI теоремы основаны на определенных допущениях о свойствах среды и о характере процессов. Невыполнение с( )ормулированных при этом условий может привести к нарушению свойств потенциальности течений. Например, наличие вязкости может оказаться источником возникновения вихрей. В идеальном газе могут появляться поверхности разрыва скорости и нарушаться баротропность течения вследствие разрывов и т. д. [c.153]

Чтобы определить параметры плазмы, представляющей собой высокотемпературную равновесно реагирующую газовую смесь, прежде всего необходимо найти ее состав. Очевидно, что точность расчета состава будет определяться не только погрешностью вычислительного процесса, но в первую очередь — полнотой учета физических и химических эффектов, имеющих место в реагирующей смеси. Однако полный учет этих явлений затруднен. В то же время для получения результатов с достаточной для инженерных расчетов точностью можно принять следующие допущения в реакции горения участвует все топливо воздух состоит только из азота и кислорода смесь газов, составляющих продукты сгорания, является идеальным газом в исследуемом диапазоне температур и давлений полностью отсутствует термическая ионизация газовых компонент рассматривается однокомпонентпая легкоионизируемая присадка ее влияние на термодинамические параметры газовой смеси учитывается в приближенной форме введением соответствующих поправочных коэффициентов влияние присадки на вязкость и теплопроводность не учитывается а электропроводность рассчитывается методом малых возмущений. [c.109]

Для большинства расчётов В. можно считать идеальным газом, отклонения свойств В. от свойств идеального газа характеризуется кояф. сжимаемости, к-рыи при О °С равен 1,00060. Теплоёмкость, вязкость и теплопроводность В. в значит, степени зависят от давления и теми-ры. Си. также Атмосфера. [c.301]

Гипврзвуковое течение вязкого г а. 4 а. Применительно к модели вязкого и теплопроводного газа асимптотич. теория ур-ний газовой динамики при 1/jW—>-0 является более сложной, чем для идеального газа. Для решения задач гинерзвукового обтекания тел в зависимости от значений Рейнольдса числа Re ул1еньшающсгося с увеличением высоты полета), а также от значений др. характерных параметров — е, N, jV- (o) — показатель степени в завнсимос-ти коэф. вязкости [д, от темп-рыг исполь.чуются [c.480]

Лит. см. при ст. Собственные функции. Л. О. Чехов. СОВЕРШЕННЫЙ ГАЗ в гидроаэромеханике — газ, параметры к-рого удовлетворяют Клайпе-рояа ур-нию Р — р/р(Р,Т) (Р — давление, р — плотность, R — газовая постоянная, р. — молярная масса). С. г. имеет постоянные уд. теплоёмкости при постоянном объёме давлевий (соотв.,Су и Ср). В термодинамике такой газ ваз. идеальным газом, в гидроаэромеханике и газовой динамике под идеальным газом понимают газ, в к-ром отсутствует вязкость и теплопроводность (см. Идеальная жидкость). Модель С. г. удовлетворительно описывает поведение реальных газов и газовых смесей (напр., воздуха) в ограниченном диапазоне изменения Р и Т я широко используется при расчётно-теоретич. исследованиях течения газов. [c.569]

Подобие обтеканий тел идеальной, лишенной внутреннего трения (вязкости) несжимаемой жидкостью (или, что то же, идеальным газом при малых числах Маха) обеспечивалось простым геометрическим подобием обтекаемых тел и их подобным расположением относительно набегающих на них потоков в сравниваемых течениях (равенством углов атаки и других углов, определяющих положение тела относительно набегающего на него однородного потока). [c.367]

Обнаруженный в рамках приближения идеального газа эффект сверхкумуляции может сыграть существенную роль, хотя, вероятно, и будет ослаблен учетом реальных уравнений состояния, теплопроводности, вязкости, излучения при больших температурах. Большая часть энергии Е в рассмотренном процессе идет на приращение внутренней энергии, при этом не происходит вредного преждевременного сильного разогрева газа, что характерно для сжатия с помощью ударных волн. [c.446]

Работа внутренних сил трения (вязкости) вызывает в движущейся жидкости затратз некоторой мощности, превращающейся (диссипирую-щейся) в тепло. Чтобы найти количественное выражение этой мощности, применим прием, аналогичный принятому в 24 гл. Ill для идеального газа. [c.516]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...