Вязкость газов

На основании приведенного выше описания поведения слоя представляется довольно обоснованным использование подхода двухфазной теории к определению степени расширения для псевдоожиженного слоя под давлением, т. е. логично полагать, что избыточное, сверх необходимого для минимального псевдоожижения, количество газа проходит в фонтанирующих ядрах, доля которых в слое зависит в основном от свойств системы (размера и плотности частиц, плотности и вязкости газа) остальной газ фильтруется через плотную фазу со скоростью щ, как и требует двухфазная модель. При выводе формулы для расширения псевдоожиженного слоя под давлением как функции скорости фильтрации газа, очевидно, логичней применить понятие об относительной порозности слоя [c.53]

Упомянем, что динамическая вязкость газов при заданной температуре не зависит от давления. Кинематическая же вязкость соответственно обратно пропорциональна давлению. [c.74]

Решение. В этом случае должно быть учтено влияние вязкости газа на движение шарика, и вектор А должен быть видоизменен указанным в задаче 2 74 образом при R VWv < 1 имеем [c.421]

Рассмотрим течение сжимаемого газа по трубе (постоянного сечения) настолько длинной, что нельзя пренебрегать трением газа о стенки, т. е. вязкостью газа. Стенки трубы мы будем предполагать теплоизолированными, так что никакого обмена теплом между газом и внешней средой не происходит. [c.506]

Теплопроводность и вязкость газов представляют собой процессы переноса энергии и количества движения. Механизм явлений переноса одинаков, поэтому интенсивный теплообмен при течении газа по трубе сопровождается значительным перепадом давления вдоль потока. При конструировании теплообменников этот перепад желательно сделать возможно меньшим, особенно в тракте низкого давления. [c.108]

Импульс сжатия, возникающий при быстром перемещении бесконечно большой пластины, представляет собой простейший тип импульса сжатия, так называемый плоский импульс. Во всех точках любой плоскости, параллельной пластине, в каждый момент времени газ находится в одном и том же состоянии. Энергия, движущаяся вместе с импульсом сжатия, занимает все время одинаковый объем, и плотность энергии, следовательно, не меняется импульс сжатия распространяется, не ослабевая. Но это было бы справедливо только для бесконечно больших пластин. При конечных размерах пластины вследствие явлений, о которых мы будем говорить в гл. XIX, импульс сжатия размывается и захватывает все более и более широкие области. При этом энергия распространяется на все большие и большие объемы и плотность энергии в импульсе сжатия уменьшается. Импульс сжатия постепенно ослабевает при распространении. Однако полная энергия импульса сжатия оставалась бы постоянной, если бы при распространении импульса не происходило потерь энергии. В действительности вследствие теплопроводности и вязкости газа часть энергии импульса сжатия превращается в тепло, полная энергия импульса уменьшается и импульс сжатия ослабевает быстрее, чем в отсутствие потерь. [c.581]

Влияние вязкости газа здесь не учитывается. [c.155]

В соответствии с кинетической теорией коэффициент динамической вязкости газов не должен зависеть от давления — он должен изменяться пропорционально квадратному корню из абсолютной температуры (так как с МТ 1 Т р). [c.278]

Вязкость газов п )и изменении температуры изменяется в противоположном направлении (по сравнению с жидкостью), т. е. увеличивается, а не уменьшается с повышением температуры. Так, для воздуха эмпирическая формула в физической системе единиц имеет вид [c.20]

Кинематическая вязкость газов зависит как от температуры, так и от давления, возрастая с увеличением температуры и уменьшаясь с увеличением давления (табл. В.8). [c.22]

V— кинематический коэффициент вязкости газа в м /с [c.267]

Вычисление коэффициентов теплопроводности и вязкости газа [c.146]

Здесь мы вычислим коэффициенты теплопроводности и вязкости газа в т-приближении. [c.146]

Вязкость газа. Чтобы найти выражение для коэффициента вязкости газа, рассмотрим плоскопараллельное течение газа в направлении оси ОХ со скоростью линейно меняющейся с расстоянием по нормали (оси 02), т. е. пропорциональной г. При этом предполагается, что газ находится в тепловом равновесии, т. е. имеет повсюду одинаковую температуру. [c.206]

В широком диапазоне изменения давления газа вязкость газа определяется парными соударениями составляющих его частиц. Нижняя граница этого диапазона определяется условием, согласно которому характерная длина пробега частиц газа много меньше размеров рассматриваемой емкости с газом. В случае, если размер емкости —10 см, указанная граница соответствует давлению 1 Па (10 2 мм рт. ст.). Верхняя граница определяется условием идеальности газа, согласно которому длина свободного пробега частиц много больше среднего расстояния между ними Указанное условие, при [c.364]

Согласно элементарной кинетической теории газов выражение для вязкости газа, моделируемого шариками с не зависящим от скорости сечением соударения, имеет [c.364]

Вязкость газов при атмосферном давлении и различной температуре, 10 Па-с (погрешность данных 1 —10%) [1, 2, 4J [c.365]

Отсюда видно, что число Рейнольдса монсот измеггяться вдоль потока в трубе постоянного диаметра лишь за счет изменения вязкости [X. Но вязкость газов [л не зависит от давления, а определяется лишь температурой, поэтому при изотермическом процессе днижения газа по трубе число Рейнольдса будет оставаться постоянным вдоль потока. Следовательно, коэффициент X потерь на трение по длипо также будет величиной постояппой вдоль трубы по- [c.133]

Боттерилл и Десаи [83], с одной стороны, изучали влияние давления на теплообмен псевдоожиженного слоя с поверхностью, а с другой — использовали его как фактор, изменяющий вязкость газа с целью выявления ее роли в механизме теплопереноса. Было найдено, что данные ряды экспериментов в атмосферах гелия, неона, воздуха и углекислого газа могут быть представлены в виде зависимости величины, обратной максимальному коэффициенту теплообмена, 1/ 1пах от комплекса (l/fe)X X (ц/р)[87]. Однако двукратного увеличения максимального коэффициента теплообмена, ожидаемого, в соответствии с приведенным соотношением, при изменении давления от атмосферного до 0,8 МПа в опытах [83] с плотным движущимся слоем не произошло При увеличении рабочего давления до 1 МПа во всех исследованных системах газ — твердые частицы коэффициенты возросли всего на 15%. Это позволило сделать вывод о том, что кинематическая вязкость не является главным фактором, который определяет интенсивность переноса тепла, и оказанное ею коррелирующее воздействие было случайно. В опытах с псевдоожиженным слоем наблюдалось существенное влияние изменения давления в аппарате на величину коэффициентов теплообмена с поверхностью при использовании в качестве сжижаемого материала крупных частиц узкого фракционного состава. Например, для псевдоожиженного воздухом слоя медной [c.69]

К третьей группе относятся специфические закручивающие устройства, например, врашаюшиеся трубы. Однако низкие значения динамической вязкости газа существенно снижают эффективность способа. Для повышения интенсивности закрутки потока на внутренней поверхности вращающихся каналов устанавливают перфорированные пластины, пучки труб или пористые диски [196]. На выходе из таких закручивающих устройств создаются профили скорости, которые соответствуют закрутке газа как целого. В вязкой жидкости вращающиеся течения (вихри) практически всегда содержат центральное ядро, вращающееся как квазитвердое тело с практически постоянной по всему ядру угловой скоростью со. [c.16]

Уравнения (1.3.1) — (1.3.3) следует записать для каждой из фаз рассматриваемой системы газ—жидкость, а так как вязкость жидкости намного больше, чел1 вязкость газа, последней в уравнениях движения чаще всего можно пренебречь. В большинстве случаев жидкую фазу считают несжимаемой и для ее описания используют уравнения (1.3.3) — (1.3. 5). В дальнейшем параметры, относящиеся к дисперсным частицам, будем обозначать индексом р, через 5 обозначим поверхность раздела фаз. [c.11]

Решение. На границе жидкости с газом должна обращаться в нуль не самая касательная составляющая скорости жидкости, а лишь ее нормальная производная (вязкостью газа пренебрегаем.) Поэтому градиент скорости вблизи поверхности не будет аномально велик, пограничный слой (в том виде, о котором шла речь в 39) будет отсутствовать, а потому будет отсутствовать (почти по всей поверхности пузырька) также и явление отрыва. При вычислении диссипации энергии с помощью объемного интеграла (16,3) можно поэтому во всем пространстве пользоваться распределением скоростей, соответствующим потенциальному обтеканию шара (задача 2 10), пренебрегая при этом ролью поверхностного слоя жидкости и очень тонкого турб лент-ного следа. Производя вычисление по формуле, полученной в задаче к 16, найдем [c.258]

Прежде всего следует заметить, что в газодинамике практически всегда приходится иметь дело с очень бoльDJ ши значениями числа Рейнольдса. Действительно, кинематическая вязкость газа, как известно из кинетической теории глзов, — порядка величины произведения длины свободного пробега молекул I на их среднюю скорость теплового движения последняя же совпадает по порядку величины со скоростью звука, так что [c.441]

Следует отметить, что вязкость Не I в отличие от обычных жидкостей не уменьшается при понижении температуры. Абсолютная величина вязкости жидкого гелия также очень мала и всего лишь втрое превышает вязкость газа. Эти особенности выражают газовые ) свойства нсидкого гелия, обуслов- [c.836]

Уравнение теплосодержания объясняет следующий весьма интересный факт. При течении газа возле твердой поверхности йез теплообмена температура последней близка к температуре торможения в газе. Дело в том, что в связп с вязкостью газа возле твердой стенки всегда образуется тонкий пограничный слои, в котором скорость газа относительно стенки меняется от величины, равной скорости обтекающего потока, до нуля (на стенке). Но раз частицы газа непосредственно возле стенки затормаживаются, то при отсутствии теплообмена температура на стенке должна быть равна темлературе торможения. Так, например, в рабочей части аэродинамической трубы сверхзвуковых скоростей (рис. 1.3), где скорость газа очень велика, его температура Гр ч должна быть значительно ниже, чем в предкамере, из которой покоящийся газ (Го) поступает в трубу. Например, при скорости в рабочей части Wp., = 600 м/с и температуре торможения в предкамере Гц = Го = 300 К получается температура в потоке [c.20]

В гидродинамике доказывается, что движения идеальной жидкости, бывшие безвихревыми в некоторый момент времени, всегда остаются безвлхревыми. Если же движение было в некоторый момент вихревым, оно всегда будет вихревым. Возникновение вихрей должно быть вызвано специальными причинами, например вязкостью газа или жидкости. [c.103]

Увеличение вязкости газа с увеличением те.мпера-туры объясняется кинетической теорией газа, согласно которой динамический и кинематический коэффициенты вязкости определяются по формулам [c.20]

Так как скорость V прямо пропорциональна /Г, а длина свободного пробега I пропорциональна Т, где Т— абсолютная температура, то вместе с повышением температуры увеличиваются оба коэфф щиента вязкости газа р. и 4. [c.20]

Вязкость жидкостей в сильюй степени зависит, от температуры при этом вязкость капел зных жидкостей j pn увеличении температуры уменьшается, а вязкость газов возрастает. [c.20]

Пример XV.2. Газ с удельным весом =1 кгс/м от газгольдерной станции с расходом Q = 40 000 м ч поступает в основную магистраль диаметром распределительны сети. Определить конечное давление в магистрали pi, если длина ее L = 4 км, а начальное давление pi = l,8 ат. Кинематическая вязкость газа v=16-10 м с. [c.281]

Пример XVII.1. Для изучения дви ,ения дымовых газов в дымоходе парового котла устроена водяная модель в масштабе 1 10 (aL = 10). Определить необходимую скорость воды на модели при следующих данных скорость газов t r=10 м/с кинематическая вязкость газов Vr=l,3 Ст (при тем- [c.316]

Основным источником информации о иязкости жидкостей служит эксперимент. При этом в силу чувствительности измерений к качеству обработки поверхности камеры, в которой проводится экспериментальное исследование вязкости, погрешность при измерении вязкости в жидкости несколько превышает погрешность измерения вязкости газов. В табл. 16,16—16.21 представлены значения вязкости сжиженных газов и некоторых жидкостей, жидких органических соединений, жидких металлов, сплавов, расплавов солей и оснований при различной температуре. [c.370]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...