Газ —см. также Газы

Гадолиний — Свойства 396 Газ — см. также Газы [c.706]

Заменяя в (108) величину р ее значением, получаем следующую формулу для вычисления расхода газа (см. также 1 гл. IV) [c.238]

Кинетика окисления сплавов при разных температурах за 7 циклов нагревания и охлаждения в атмосфере, образующейся при сгорании смеси газов (47,2% На 27,5 СН4 3,4% ненасыщенный углеводород 7,4% СО 0,8% Oj 11,5% Nj) а 50%-ном избытке воздуха, необходимом для полного сгорания газа — см. также рис. 119—127 [c.244]

Печи доменные - Назначение, типы плавок 23 - Подача дутья 67 - Порядок работы газовоздушной системы, работа в режиме "на дутье", схема 68 - Работа на повышенном давлении газа 81 - Системы подачи шихтовых материалов к колошниковому подъемнику 26 - 28 - Состав оборудования 67, 68 - Уборка и переработка продуктов плавки 60 - См. также Газы доменные, Двор литейный. Краны литейного двора, Маишны для вскрытия чугунной летки. Машины для забивки чугунной летки, Маишны для разливки чугуна и шлака. Подъемник скиповый. Устройство загрузочное. Устройство колошниковое [c.905]

Относительно Ирана см. также газ и зар . [c.64]

Гном и Рон" (Москва, см. также ГАЗ-2) 19. 24. 48 — 49, Г>1 — 53 [c.462]

Мотор" (Рига, позже Москва см. также ГАЗ-4) 19 — 20, 48 — 49. [c.462]

Газовые смеси 391, 428, 429 см. также Газы [c.435]

СМЕЩЕНИЕ ЧАСТОТЫ (В кгц) ПРИ ДОБАВЛЕНИИ 1% ПОСТОРОННЕГО ГАЗА (см. также фиг. 373) [c.337]

КИНЕТИЧЕСКИЕ КОЭФФИЦИЕНТЫ, входят в ур-ния термодинамики неравновесных процессов, определяющие зависимость потоков физ. величин (теплоты, массы компонентов, импульса и др.) от вызывающих эти потоки градиентов темп-ры, концентрации, гидродинамич. скорости и др. К. к. могут быть выражены через коэфф. теплопроводности, диффузии, вязкости и др., к-рые также наз. К. к. Вычисление К. к. на основе представления о мол. строении среды— задача кинетики физической, в частности кинетической теории газов (см. также Онсагера теорема). [c.285]

Природу термоэлектричества в металле можно качественно понять на основе простой модели свободного электронного газа. Краткое введение в элементарную теорию электропроводности было дано в начале гл. 5. Модель свободного электронного газа не может дать количественных показаний, но позволяет понять механизм явления. Далее можно построить более сложную теорию, включающую зависимость рассеяния электронов решеткой от их энергии, явление увлечения электронов фононами и т. д. Приведенные ниже элементы теории заимствованы из книги Бернара [3], где современные идеи о термоэлектричестве изложены очень ясно (см. также [12]). [c.267]

Для решения системы уравнений (5.5.15), состоящей из двух подсистем для каждой фазы, необходимо привлечь граничные условия, отражающие связь этих подсистем или взаимодействие фаз на межфазной границе 2, для которой г = a t). Эти условия рассматривались в 1 гл. 2 и в случае, когда одной из фаз является жидкость или газ, имеют вид (2.1.24). Эти условия содержат интенсивность фазовых переходов отнесенную к единице поверхности и времени. В соответствии с принятой индексацией Ig = —1(, где С О соответствует конденсации ( -2 Z), а > > О — испарению l- g2). Тогда (2.1.24) (см. также (3.3.32)) записывается в виде [c.270]

Иногда при обсуждении парадокса Гиббса допускается и другое недоразумение. При использовании правильного выражения (3.40) для энтропии газа предполагается, что так как, согласно (3.42), энтропия смешения не зависит от различия между газами, то возрастание энтропии должно иметь место и при смешении одинаковых газов и это обстоятельство называется парадоксом Гиббса . Такое понимание парадокса Гиббса также неверно, так как формулу (3.42) нельзя применять к смешению одинаковых газов (см. 16). [c.170]

Межзвездный газ [52, 53]. Внутри него выделяют следующие области (см. также табл. 45.27) 1) гигантские молекулярные облака (их насчитывается около 4000), в которых содержится почти половина массы все- [c.1216]

При выводе соотношений (4.82), (4.83) не учитывались отклонения свойств пара от свойств идеального газа, а также зависимость химического потенциала (Ао от давления. При точных измерениях давления пара (в особенности при высоких давлениях) оба этих эффекта необходимо учитывать. Учет неидеальности газовой фазы может быть осуществлен или с помощью введения парциальных летучестей, или же тех или иных эмпирических уравнений состояния неидеальных газовых смесей. Здесь наиболее часто используются вириальные уравнения состояния газовых смесей (см. подробнее [20, 43, 85, 114 ). [c.100]

В гидромеханике рассматриваются макроскопические движения жидкостей и газов, а также силовое взаимодействие этих сред с твердыми телами. При этом, как правило, размеры рассматриваемых объемов жидкостей, газов и твердых тел оказываются несопоставимо большими по сравнению с размерами молекул и межмолекулярными расстояниями. Это естественно, поскольку межмолекулярные расстояния в жидкостях составляют всего Ю" —10" см и изменяются обратно пропорционально давлению, а длина свободного пробега молекул газа при атмосферном давлении 10" см. Поэтому обычно жидкости и газы воспринимаются как сплошные среды, масса которых непрерывно распределена по объему. Исключение составляют сильно разреженные газы. г [c.10]

Идеальные газы, по определению (см. соотношения 1.5 1.5а) подчиняются уравнению Клапейрона (ру = КТ). Идеальные газы подчиняются также и закону Джоуля, согласно которому внутренняя энергия идеальных газов есть функция только температуры [c.26]

Политропный процесс сжатия (см. рис. 9.2, линия 1—2). В реальном процессе сжатия имеют место необратимые потери, вызванные трением газа, а также отвод теплоты через стенки компрессора ( 7 1-2= 0 <7 1 2=т 0). Такой процесс нужно рассматривать как политропный с постоянным показателем (см. 10). [c.121]

Л. ч, характеризует соотношение между интенсивностями переноса массы примеси диффузией и переноса теплоты теплопроводностью. Значения Z) и а для газов могут быть вычислены методами кинетической теории газов (см. также Переноса явления, Кинетика физическая). В совершенных гааах (подчиняющихся Клапейрона уравнению) Le=. Для большинства реальных газов Л. ч. мало отличается от 1 и слабо зависит от темп-ры. Так, для водорода ie=0,95, а для углекислого газа Le=l,18. Поэтому, вапр., в расчётах горения (распространения фронта пламени или во.пны реакции) принимают Le=l. При /,е=1 ур-ния диффузии и теплопроводности становятся идентичными и профили избыточных концентраций и теми-р оказываются подобвыми. При Ьеф подобие этих профилей не имеет места. [c.620]

Комплекс для центробежного электрошла кового литья 299 — Техническая характеристика 299, 300 Комплексы модельные Классификация 264 Материалы 264, 265 — Сравнительные характеристики материалов 266 — Срок эксплуатации до капитального ремонта 267 Контейнер для заливки титановых сплавов центробежным способом 321 Контроль герметичности отливок 498 Обнаружение течи 499, 500 (галоидный метод 500) — Образцы и пробы для испытаний на герметичность 498, 499 Контроль качества отливок — Оценка твердых включений 504, 505 — Цели и методы контроля 491 — См. также Газо-содержание отливок Пористость отливок, Шероховатость поверхности отливок в неразрушающими методами 491, 493 — Чувствительность методов и область их применения 494 в неразрушающими методами внутренних и наружных дефектов 493—498 Контроль качества слитков и фасонных отливок 497 Конусность на отливках 36, 37 Краски кокильные — Наполнители 272 используемые при литье алюминиевые и магниевых сплавов 272 Краски противопригарные — Выбор растворителя 268, 269 — Седиментационная устойчивость 268, 269 — Стабилизация 269 [c.521]

Одним из важных требований, предъявляемых к эластомерам, применяемым для производства комплектующих для НГО, является обеспечение их стойкости в условиях больших скоростей изменения давления окружающей среды, т.е. так называемая кессонная- стойкость (EXPLOSIVE DE OMPRESSION RESISTAN E). Это связано с тем, что все современные эластомеры по своей физико-химической природе содержат растворенные газы, а также газы, адсорбированные на активных поверхностях ингредиентов, а также, в ряде случаев, ингредиенты, способные вскипать . При низкой газопроницаемости скорость диффузии (миграции) газа недостаточна для свободного выхода расширяющихся при сбросе давления газов, что вызывает образование пузырьков и их охлопывание. Внешне это проявляется трещинами, расслоением материала и даже полным разрушением материала уплотнения (см. рис. 1). Хорошая газовая проницаемость является ключевым свойством эластомеров, обеспечивающих их кессонную стойкость. [c.545]

МПа — оно превращается в легкоиспаряющуюся жидкость. Сжиженный газ состоит в основном из смеси двух газов пропана (около 80%) и бутана (примерно 20%). Кроме того, в нем в небольшом количестве содержатся такие газы, как этан, пентан, пропилен, бутилен и этилен. Сжиженный углеводородный газ получают при переработке нефти, нефтяных попутных газов, а также газов газоконденсатных месторождений. Теплота сгорания единицы массы сжиженного газа высокая — 46 МДж/кг. При плотности около 0,524 г/см при 20°С объемная теплота сгорания сжиженного газа превышает 24 ООО МДж/м Уступая по значению этого показателя бензину, сжиженный газ как топливо является полноценным его заменителем. Относительно небольшая масса тонкостенных стальных баллонов, рассчитанных на рабочее давление до 1,6 МПа, позволяет хранить на автомобиле достаточное количество газа, не уменьшая его полезной нагрузки. Поэтому автомобили, работающие на сжиженном газе, имеют такой же запас хода, как и бензиновые. Газообразное топливо лучше смешивается с воздухом и благодаря этому по.тнее сгорает в цилиндрах. По этой причине отработавшие газы у автомобилей, работающих на газообразных топливах, менее токсичны, чем у автомобилей, работающих на бензине. Высокая детонационная стойкость сжиженного газа (октановое число по исследовательскому методу более 110) позволяет повысить степень сжатия бензиновых двигателей, переоборудованных для работы на сжиженном газе. Так если у бензинового двигателя ЗИЛ-130 степень сжатия 6,5, то у газового двигателя ЗИЛ-138 — 8,0 у бензинового двигателя ЗМЗ-53 — 6,7, у газового ЗМЗ-53-07 — 8,5. Повышение степеш сжатия в указанных пределах позволяет полностью компенсировать некоторое уменьшение (на 5—7%) мощности газовых двигателей по сравнению с бензиновыми. [c.114]

Температура газа не войдет в уравнения движения (1.21)4- (1.24) для равновесного газа (см. также 1.7), если уравнение состояния его задать в виде р=р(р, h) или более удобном, близ-2K0M к аналогичному уравнению для совершенного газа [c.43]

Следует также отметить, что в физике (в термодииалшке) уравнения состояния, необходимые для существования понятия об энергии, неоднозначны. Они зависят от выбора моделей - конкретных постановок задач. Например, модель с уравнением состояния идеального газа (см. также пояснешш к аксиоме IV в главе I). [c.65]

Сальмсон" (Москва, см. также ГАЗ-6) 20. 24, 48 — 49 [c.462]

Наверное, наиболее удачным и важным конечным преобразованием координат является преобразование, примененное Моретти (Моретти и Аббетт [19666] Моретти и Блейх [1967, 1968] ) ) для двумерных и трехмерных задач расчета отошедшей ударной волны перед затупленным телом в потоке невязкого газа, а также Моретти и Саласом [1969, 1970] для течений вязкого газа ) (см. также Моретти [1969а, 19696 ). Произвольная точка, находящаяся между поверхностью тела н ударной волной (рис. 6.4), имеет координаты (г, 6) в полярной системе координат с полюсом, лежащим внутри тела. Расчет течения ведется до некоторого луча бтах, выбираемого таким образом, чтобы на этом луче поток был сверхзвуковым. Затем область, [c.434]

Газы см. также Газовые смеси аммиаксодержащие 133, 134 водяной 391 дистилляции 134 каталитическая очистка 62, 69 коксовый 195 сл., 391, 428 конвертированный 428, 429 нитрозные см. Нитрозные газы и Окислы азота природный 428 [c.436]

Нитрозилсерная кислота 26, 36, 101 Нитрозные газы см. также Окислы азота [c.439]

Преобладание диамагнетизма. К в-вам с диамагн. св-вами относятся а) все инертные газы, а также газы, атомы или молекулы к-рых не имеют собственного результирующего магн. момента. Их магн. восприимчивость отрицательна и очень мала по абс. величине моляр-ная восприимчивость порядка —(10 —10" )] от темп-ры она практически не зависит б) органич. соединения с неполярной связью, в к-рых молекулы или радикалы либо не имеют магн. момента, либо парамагн. эффект в них подавлен диамагнитным у этих соединений % порядка —10 и также практически не зависит от темп-ры, но обладает заметной анизотропией (см. Магнитная анизотропия), в) жидкие и крист, в-ва нек-рые металлы (2п, Аи, Н и др.) р-ры, сплавы и хим. соединения (напр., галогены) с преобладанием диамагнетизма ионных остовов (ионы, подобные атомам инертных газов, Ь1 +, Ве +, АР +, С1- и т. п.). М. этой группы в-в похож на М. классич. диамагн. газов. [c.358]

Пусть атомарный газ находится в замкнутом объеме при изотермических условиях. В том же объеме присутствует, естественно, и электромагнитное поле, обусловленное тепловым излучением. Как было выяснено в главе XXXVI, рассматриваемая система, состоящая из газа и теплового излучения, будет находиться в термодинамическом равновесии, если газ и излучение обладают одной и той же температурой, атомы подчинены распределению Максвелла—Больцмана, а излучение — формуле Планка. Однако термодинамическое равновесие системы не означает, что энергия каждого атома газа сохраняется неизменной. Между атомами и полем осуществляется постоянный обмен энергией. Атомы излучают и поглощают фотоны, переходя из одних состояний в другие происходит и обмен импульсами между атомом и полем — импульс изменяется в процессе испускания и поглощения фотона (см. 184). Между атомами газа осуществляется также обмен импульсами и энергией при их столкновениях между собой. Однако ни один из этих процессов не нарушает термодинамического равновесия системы в целом и соответствующих ему законов распределения атомов по энергиям и скоростям, равно как и распределения энергии излучения по спектру. [c.735]

Газовые холодильные машины с замкнутым циклом. Первые работы, посвяш енные машинам с замкнутым циклом, использующим в качестве рабочего газа воздух, принадлежат Горье [21] (см. также [22]), Кирку [23] и позднее Аллену и Виндхаузену (см. [1, 2]). Схема такой машины, являющейся по существу обращенной воздушной машиной Стерлинга, аналогична схеме газовой холодильной машины с незамкнутым циклом, описанной выше. Различие между этими типами машин заключается в том, что в системе с замкнутым циклом непрерывно циркулирует одна и та же масса газа, обычно при давлении, превышающем атмосферное. Одно из преимуществ замкнутого цикла состоит в том, что в нем может использоваться сухой воздух и тем самым устраняются трудности, вызываемые наличием в газе паров воды. Кроме того, могут быть использованы компрессоры и детандеры меньших размеров, что снижает потери на трение. Схема установки с замкнутым циклом приведена на фиг. 8. Она идентична с изображенной на фиг. 1 схемой с незамкнутым циклом, за исключением того, что холодная камера заменена теплообменником, который находится в контакте с веществом, подвергающимся охлаждению. В схеме, разработанной Алленом, в качестве холодильного газа используется воздух, причем применяются давления /), = 4,5 атм и Р2= = 16,5 атм. [c.15]

Первое подробное описание водородного ожижителя, работающего по схеме, примененной Дьюаром, было дано в 1901 г. Треверсом [136] (см. также [137, 138]). Устройство ожижителя показано на фиг. 56 ниже приводится его краткое описание в изложении салюго Треверса Водород из компрессора под давлением 200 атм перед поступлением в ожижитель проходит змеевик А, охлаждаемый до —80" С смесью твердой углекислоты и спирта. После этого водород попадает в змеевик, верхняя часть которого находится в камере В, заполненной во время работы жидким воздухом. Нижняя часть змеевика находится в закрытой камере С, которая через трубку / откачивается вакуумным насосом. Из камеры В часть жидкого воздуха через игольчатый вентиль, управляемый ручкой 6, попадает в камеру С и, выкипая там под давлением 100 мм рт. m , понижает температуру до —200° С. Затем сжатый водород проходит основной теплообменник Z), расположенный в сосуде Н с вакуумной изоляцией, и расширяется в дроссельном вентиле Е. Получившаяся при этом жидкость отделяется от газа и собирается в сосуде К с вакуумной изоляцией, а неожижившийся газ направляется обратно к компрессору через межтрубное пространство теплообменника D, кольцевой зазор F, выходные трубы G,W, Вж кран Ь. [c.68]

В емкость 4, предварительно наполненную низконапорным газом (см. рис. 9.15, а), из струйного аппарата / подается газожидкостная смесь, образовавшаяся в нем из высоконапорной жидкости и эжектируемого низкопотенциального газа. Жидкость из емкости 4 при этом сбрасывается через клапаны 2 и 3, причем в емкости 4 с целью недопущения прорыва газа в трубопровод 7 уровень жидкости поддерживается с помощью регулятора нижнего уровня 14, связанного с клапаном 13 (см. рис. 9.15, 6). Таким образом, емкость 4 наполняется только газом до тех ггор, пока давление в ней не достигает величины, при козорой прекращается процесс эжектирования газа жидкостью. Как только прог есс эжекции прекратится, клапан Н) закрывается, кроме того, под управлением клапана Ю также закрывается и клапан 12, сброс жидкости из емкости 4 прекращается (см. рис. 9.15, о). Высоконапорная жидкость, подаваемая через клапан 3 в струйный аппарат / сжимает в емкости 4 газ и вытесняет его через клапан 6 в трубопровод 5 потребителю. После наполнения емкости 4 жидкостью (см. рис. 9.15, г) регулятор уровня II выдает сигнал на открытие клапана Н и закрытие клапана 3. Жидкость сбрасывается из емкости 4 через клапан 13 и 12, при этом в емкости 4 снижается давление. Под действием разрежения в емкости 4 и давления в трубопроводе 5 кла(ган 6 закрывается, а клапаны К) н 12 открываются под действием разности давлений в емкости 4 и трубопроводе 9. Низкопотенциальный газ пос -упает через клапан К) и струйный аппарат / в емкость 4, а жидкость из нее ускоренно сбрасывается через клапаны 8 и 12. После опорожнения емкости 4 регулятор уровня // выдает сигнал на закрытие клапана 8 и открытие клапана 3 (см. рис. 9.15, а), после чего описанный цикл сжатия газа в установке (рис. 9.15, а-г) повторяется в описанном порядке. [c.241]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...