Вязкость некоторых газов при

Таблица 14 Абсолютная вязкость некоторых газов при 0 С

Вязкость некоторых газов и паров при атмосферном давлении [c.64]

Вязкость (1 некоторых газов при давлении 760 лш рт. ст. и 0 С [S] [c.446]

Табл. 1.21. Кинематическая вязкость V 10 , м /с, некоторых газов при давлении 0,1 МПа

По мере того как при сближении электронные облака перекрываются, появляется сильное притяжение и отталкивание и потенциал взаимодействия дается потенциальной кривой, подобной приведенной па фиг. 4.2, а не на фиг. 4.24. На очень коротких расстояниях отталкивающая часть потенциальной кривой поднимается круто, но с некоторым конечным наклоном. Этот тип потенциала приводит к уменьшению эффективного сечения с увеличением относительной скорости. Влияние этого уменьшения на вязкость некоторых газов показано на фиг. 4.25. Как будет показано в 7.10, ордината фиг. 4.25 (вязкость, деленная на корень квадратный из температуры) обратно пропорциональна среднему эффективному сечению столкновения. На фиг. 4.26 [c.167]

Если коэффициент вязкости газа известен для двух значений температуры Г и Гд, можно определить S таким образом, чтобы формула (6.11) удовлетворялась при обоих значениях Т и Tq. Если Г и Го достаточно близки, то можно ожидать, что экспериментальные значения будут хорошо соответствовать формуле (6.11) при промежуточных температурах. В табл. 6.3, заимствованной из [188], представлены значения S для некоторых газов при обычных температурах. [c.196]

В таблице приведены значения коэффициентов вязкости для некоторых жидкостей и газов при определенных температурах, поскольку вязкость жидкостей и газов зависит от температуры (в жидкостях с повышением температуры вязкость падает, в газах, наоборот, увеличивается). [c.536]

Вязкость смеси двух газов может немонотонным образом зависеть от ее парциального состава. Это следует как из прямых экспериментов, так и из результатов кинетической теории [3]. Немонотонность проявляется, в частности, в зависимости вязкости частично диссоциированных молекулярных газов от температуры и давления. Изменение температуры и давления газа вызывает изменение степени его диссоциации, т. е. парциального состава, а это в свою очередь сказывается на значении вязкости. В табл. 16.5—16.10 приведены значения вязкости наиболее широко распространенных молекулярных газов при различных давлении и температуре в условиях, когда газ является частично диссоциированным. В табл. 16.11—16.14 приведены значения вязкости некоторых бинарных газовых смесей при различных температуре и парциальном составе. Погрешность приведенных данных— порядка 1%. В табл. 16.15 представлены значения вязкости частично диссоциированного воздуха. . [c.364]

Некоторые чисто качественные соображения указывают на то, что с помощью приведенной линейной формулы можно также учитывать и различие физических свойств охладителя и набегающего газового потока. Действительно, как показано в гл. 2, на интенсивность теплообмена на непроницаемой поверхности до влияют следующие физические параметры газа теплоемкость Ср, теплопроводность к, плотность р, коэффициент диффузии Z)i2 и вязкость л. Согласно молекулярно-кинетической теории у идеальных газов при постоянных давлении ре и температуре Те все упомянутые характеристики представляют собой функции одной физической величины — молекулярной массы [c.105]

Сложнее решается вопрос о значении собственной температуры на главной части поверхности, омываемой быстродвижущимся потоком газа. В пограничном слое, будь то ламинарном или турбулентном, происходит торможение элементов потока из-за действия соответствующих сил трения и, следовательно, имеет место внутреннее тепловыделение. Поскольку в направлении к стенке тепло, по условию, передаваться не может, тепловыделению вследствие трения противостоит теплопроводность (молекулярная или турбулентная) в направлении менее разогретой области, т. е. прочь от стенки. В стационарном состоянии оба взаимно противоположных эффекта компенсируют друг друга в каждой точке поля, обусловливая установление некоторого стабильного профиля температур по внешней нормали к стенке. Чем интенсивнее будет теплопроводность при фиксированной мощности местного тепловыделения, тем меньшей окажется равновесная температура на данном удалении от стенки и, следовательно, на самой стенке. Это рассуждение, как, разумеется, и основное уравнение энергии (4-22), указывает на роль числа Прандтля (отношение коэффициентов кинематической вязкости и температуропроводности) при решении задачи о собственной температуре стенки. На рис. 5-6 приведена для примера расчетная эпюра температур по нормали к продольно обтекаемой воздухом пластине при ламинарном пограничном [c.139]

Как указывалось, в некоторых случаях вязкостью жидкости (газа) можно пренебречь. Однако имеются такие явления, при описании которых вязкостью пренебрегать нельзя. Рассмотрим для примера явление обтекания шара горизонтальным потоком жидкости (вес жидкости во внимание не принимаем). На рисунке 10.19, а показаны линии тока в невозмущенном потоке, а на рисунке 10.19,6 — линии тока в возмущенном потоке. Возмущение состоит в искривлении линий тока и их уплотнении в направлении АВ (см. рио. 10.19,6). [c.285]

Слой окружающей тело жидкости, в котором нарастает скорость и в котором влияние вязкости существенно, называется пограничным слоем. В некоторых случаях этот слой очень тонок и влиянием его можно пренебречь течение вязкой жидкости или газа близко к тому течению, которое имело бы место при обтекании этого тела идеальной жидкостью, лишенной вязкости. В других случаях пограничный слой не будет тонким, и тогда уже нельзя пренебрегать вязкостью Так, например, при течении вязкой жидкости в узкой трубе такой слой может заполнить весь объем текущей жидкостью, и при анализе этого течения необходимо учитывать силы вязкости. [c.376]

МОСТИ могут служить вектор перемещения и тензор самих деформаций, тогда как для жидкой деформируемой среды, частицы которой обладают большей подвижностью, такие меры деформируемости не могут быть пригодными и вместо них используются вектор скорости перемещения и тензор скоростей деформаций. Для упругой среды напряжённое состояние в каждой точке ставится в зависимость от тензора самих деформаций. Для жидкости и газа в этом отношении дело обстоит совершенно иначе. Во-первых, при равновесии жидкости и газа под действием внешних сил или при наличии замкнутого сосуда напряжённое состояние характеризуется только одним давлением и вопрос о распределении деформаций даже и не возникает. Во-вторых, при движении жидкостей и газов взаимодействие частиц осуществляется преимущественно с помощью давления, величина которого не ставится в прямую связь с состоянием деформаций в данной точке, а ставится в зависимость в некоторых случаях от плотности и температуры. И только в отношении дополнительных сил взаимодействия частиц жидкости и газа при их движении, которые именуются напряжениями вязкости, дело обстоит примерно так же, как и с упругими напряжениями в упругой среде. Различие состоит лишь в том, что тензор напряжений вязкости ставится в зависимость не от тензора самих деформаций, а от тензора скоростей деформаций. [c.10]

Примечание. В [87] похожим способом была получена теорема единственности для некоторой задачи, которую условно можно назвать прямой задачей сопла Лаваля для уравнений безвихревого околозвукового течения вязкого ( ) газа. В этой задаче, по сравнению с прямой задачей для идеального газа, необходимо дополнительно задавать распределения скорости во входном и выходном сечениях сопла . Единственность имеет место при дополнительном условии положительности ускорения потока в обоих решениях, что, конечно, является ограничением по сравнению с теоремой 1. Но, главное, не ясно, переходит ли указанная задача для вязкого газа в задачу для идеального газа при исчезновении вязкости, т. е. исчезают ли при этом дополнительные граничные условия на входе и выходе из канала. [c.114]

Вследствие этого возникает поток газа. Газ начнет перетекать из одной части сосуда в другую. Теорией течения газа при таких условиях мы будем заниматься в других главах книги. Сейчас нас интересует лишь термодинамическая сторона вопроса. Через некоторое время под влиянием вязкости и теплопроводности газ в объеме -Ь придет в равновесное состояние. Применим теперь первое начало к исследованию процесса от начального состояния к конечному. [c.48]

Рассмотрим некоторый объем газа. При медленной деформации этого объема или, что то же, при медленном перемеш,ении частиц газа в этом объеме относительно друг друга силы сопротивления их называют еще силами внутреннего трения) этим перемещениям ничтожно малы и стремятся к нулю при стремлении к нулю скорости указанных перемещений. При быстром перемещении частиц газа относительно друг друга, т. е. при больших скоростях деформаций, газ, вообще говоря, оказывает сопротивление деформированию. Это основное свойство газов, а также капельных жидкостей. Свойство газов оказывать сопротивление деформации назьшается вязкостью. Подробнее это свойство рассматривается в следующем параграфе. Для очень многих важных задач по исследованию движения газа с большими скоростями сила сопротивления деформированию оказывается пренебрежимо малой величиной. Сила сопротивления перемещению частиц газа по поверхности их соприкасания относительно друг друга, очевидно, есть касательная составляющая напряжения на этой поверхности. В обычных условиях газы практически не воспринимают растягивающих усилий, и любое малое растягивающее напряжение влечет разрыв непрерывности газа. Поэтому в газе при отсутствии касательных составляющих напряжение направлено против внешней нормали к поверхности, внутрь рассматриваемого объема газа. Газ, обладающий такими свойствами, называется идеальным газом. [c.107]

Другим источником газообразования в стеклофазе является выделение двуокиси углерода из углеродсодержащих зерен шамота, а в некоторых случаях и выделение сернистого газа. При этом образуются замкнутые поры, которые сами по себе увеличивают объем шамота. Расширение воздуха в таких порах при некоторой вязкости среды способствует увеличению объема пор. [c.115]

Сварочные проволоки выпускают покрытыми тонким слоем меди и без него. На поверхности проволоки, а также в надрывах поверхностного слоя имеется технологическая смазка. В некоторых случаях проволоки покрывают антикоррозионными смазочными материалами, которые вносят в зону дуги водород и азот. В результате попадания азота и водорода снижается стабильность процесса, повышается разбрызгивание, ухудшается формирование и понижается ударная вязкость металла шва. Особенно ухудшается процесс сварки в углекислом газе при наличии на проволоке ржавчины и нитрата натрия, входящего в состав некоторых смазочных материалов. [c.18]

Поскольку процесс ударного сжатия в скачке уплотнения разыгрывается на расстояниях, соизмеримых с газокинетическим пробегом молекул, при изучении структуры скачка следовало бы, строго говоря, исходить из представлений молекулярно-кинетической теории газов. Однако в качестве первого шага в этом направлении естественно рассмотреть задачу в рамках гидродинамики реальной жидкости, принимающей во внимание диссипативные процессы вязкость и теплопроводность. При этом, в отличие от вычислений 23 гл. I, не будем накладывать ограничений на амплитуду ударной волны. В целях связности изложения мы повторим здесь некоторые выводы и выкладки 23 гл. I. Чтобы не усложнять рассмотрение несущественными в данном случае деталями, связанными с замедленным возбуждением непоступательных степеней свободы газа, будем считать газ одноатомным и пренебрегать ионизацией. [c.362]

Как было отмечено ранее, любая из схем расчета течений несжимаемой жидкости, описанных в разд. 3.1 и 3.7, пригодна и для исследования течений сжимаемой жидкости. Если в схеме имеется некоторая искусственная вязкость, зависящая от времени, то схему можно применять и для расчета течений сжимаемого газа при условии, что ударные волны слабы и/или что имеется достаточная физическая вязкость (малые числа Рейнольдса). Особо отметим здесь двухшаговую схему Браиловской (разд. 3.1.15) и схему Крокко (разд. 3.1.12), которые будут обсуждаться в следующем разделе, посвященном аппроксимации вязких членов. [c.382]

Наличие вязкости и теплопроводности приводит к возникновению ширины у слабого разрыва, так что слабые разрывы, как и сильные, представляют собой в действительности некоторые переходные слои. Однако в отличие от ударных волн, ширина которых зависит только от их интенсивности и постоянна во времени, ширина слабого разрыва растёт со временем, начиная с момента образования разрыва. Легко определить закон, по которому происходит это возрастание. Для этого снова воспользуемся сделанным в начале этого параграфа замечанием о том, что движение каждого участка поверхности слабого разрыва происходит по тем же уравнениям, как и распространение любого слабого возмущения в газе. При наличии вязкости и теплопроводности возмущение, сконцентрированное первоначально в малом элементе объёма ( волновой пакет ), по мере своего перемещения с течением времени расширяется закон этого расширения был определён в 77. Поэтому мы можем сразу заключить, что ширина 8 слабого разрыва — порядка величины [c.425]

Весьма поучительным представляется случай неправильного выбора и применения ингибиторов коррозии для защиты трубопроводов, транспортирующих газ из формаций Пермского бассейна. Отмечается, что в течение некоторого времени эффективность ингибирования оценивали исходя из объема и вязкости вводимого в трубопровод реагента. При этом считали, что для повышения эффективности ингибирования в систему следует вводить как можно больше ингибитора, а наиболее липкий (вязкий) ингибитор является лучшим. В результате эффективность ингибирования была постоянно низкой. Кроме того, система сильно засорялась примесями. Стоимость одних только применявшихся ингибиторов составила более 520 тыс. долл, в год. [c.344]

Под жидкостью здесь и далее понимаются как собственно капельные жидкости, так и газы или пары жидкости. Жидкость, не обладающая вязкостью, называется часто идеальной. В больщинстве рассматриваемых случаев параметры движения, т. е. скорость, давление, плотность, температура жидкости, изменяются непрерывно. В некоторых случаях течение носит разрывный характер при этом в отдельных точках или областях потока возникают разрывы непрерывности или скачки значений скорости и термодинамических параметров. [c.287]

Для большинства жидкостей величина силы при этом может быть любой сколь угодно малой. Однако существуют жидкости с настолько упорядоченной молекулярной структурой, что требуется некоторое начальное усилие для осуществления сдвига. Такие жидкости называют пластичными. Если время действия сдвигающей силы мало по сравнению с то непрерывного перемещения молекул вообще не возникает, и жидкости, как твердые тела, оказывают упругое сопротивление сдвигу. Если время действия сдвигающей силы больше то возникает течение и проявляется вязкость, т. е. сопротивление сдвигу. Сила сопротивления может о>казаться так же, как в газах, пропорциональной скорости деформации. В этом случае жидкости называют ньютоновскими. Если связь между силой сопротивления и скоростью деформации отлична от линейной или начальное сдвиговое усилие не равно нулю, то жидкости называют неньютоновскими. [c.11]

Вязкость в кг сек/м некоторых газов при 0° и давлении в 10дмм рт. ст. углекислый газ 1,5-Ю" , кислород 2,0 10 , азот 1,7-10 водород 0,88-10 , водяной пар 0,92-10 . [c.400]

Вязкость газов сильно зависит от давления только в некоторых областях давления и температуры. Обычно изменения давления не существенны при очень высоких приведенных температурах или низких приведенных давлениях. На рис 9,8. даны экспериментальные значения вязкости некоторых газов, сообщаемые Кестином и Ляйденфростом [113]. Для газов при приведенной температуре значительно выше единицы влияние давления на вязкость мало. Заметно возрастает вязкость ксейона с увеличением давления при 25 °С Тг= 1,03). В случае СОо Тг = 0,96) наиболее высокое давление, для которого имеются данные, равно 20 атм, т. е, Р, = = 0,27 это, однако, низкое приведенное давление. При несколько более высоких давлениях следует ожидать резкого возрастания вязкости. На рис. 9.9 представлены данные о вязкости н-бутана. Ясно, что вблизи линии насыщения паров и критической точки давление оказывает значительное влияние на вязкость. [c.368]

Основным источником информации о иязкости жидкостей служит эксперимент. При этом в силу чувствительности измерений к качеству обработки поверхности камеры, в которой проводится экспериментальное исследование вязкости, погрешность при измерении вязкости в жидкости несколько превышает погрешность измерения вязкости газов. В табл. 16,16—16.21 представлены значения вязкости сжиженных газов и некоторых жидкостей, жидких органических соединений, жидких металлов, сплавов, расплавов солей и оснований при различной температуре. [c.370]

Методы расчета гидродинамики и теплообмена, изложенные в гл. 1 и 2, справедливы, когда свойства теплоносителей изменяются в условиях работы рассматриваемого реактора, теплообменника или любого другого теплообменного оборудования ЯЭУ настолько несущественно, что этим изменением можно пренебречь. Условия охлаждения некоторых типов ядерных реакторов могут быть таковы, что теплофизические свойства сильно изменяются с температурой и давлением, и эту зависимость следует учитывать. К таким случаям относятся исполь, зование газов при высоких температурах использование воды и водяного параособенно при околокритической области (а также других кипящих теплоносителей при околокритических параметрах) использование газов, способных диссоциировать и рекомбинировать при рабочих температурах использование жидко стей с сильно изменяющейся вязкостью. [c.48]

Общая с.хема решения кинетического уравнения (14.6) приме-ните.пьыо к вычислению коэффициента диффузии во многом подобна тому, с чем мы познакомились при нахождении теплопроводности и вязкости простого газа. Некоторое усложнение возникает из-за необходимости решения системы двух кинетических уравнений, соответствующих двум компонентам бинарпой смеси. Ниже мы ограничимся приближением одного полинома в разложениях (14.14). Тогда для интересующей нас задачи може.м [c.67]

Вязкость среды обычно определяют опытами, в которых изме-)яют силу трения некоторых тел при определенных условиях. Еще Льютон установил опытным путем основную закономерность трения в среде при скольжении друг относительно друга двух близких параллельных поверхностей, пространство между которыми заполнено определенной жидкостью или газом (рис. 96, а). Если под действием внешней силы Р поверхность I площадью 5 движется равномерно со скоростью о относительно параллельной ей покоящейся поверхности 11, то сила трения / , приложенная к поверхности /, равна и противоположна силе Р. [c.138]

Таким образом, предположение о справедливости соотношения Стокса эквивалентно предположению, что давление в текучей среде зависит только от мгновенной величины плотности через р и не зависит от ее производных. Вообш,е говоря, это неправильно главная причина, почему Стокс использовал условие (38), заключается в трудности получения соответствуюш,ей оценки величины т)в, так как последняя связана еш,е и со скоростью изменения плотности. Экспериментальные значения a/v для большинства жидкостей и газов обычно больше предсказываемых выражением (40) и иногда уменьшаются с частотой. Можно показать, что во многих газах и некоторых жидкостях (СЗа) величина ц = аХ достигает максимума при определенной частоте. Такого рода поведение предсказывается теорией релаксационных процессов однако возможно, что аналогичное поведение может быть объяснено на основе точной теории, учитывающей вязкость и теплопроводность, при соответствующем выборе второго коэффициента вязкости. [c.171]

С. Ф. Герф и Г. И. Галков [157, 158] измерили вязкость некоторых сжиженных газов и их смесей в интервале температур от тройной точки до нормальной точки кипения. В работе [157] получены данные об азоте, а в [158]— о кислороде и смеси азот — кислород двух составов. При этом был использован метод Пуазейля, который, как отмечают авторы [157], имеет строгую математическую теорию, прост в конструктивном отношении и не требует больших количеств исследуемых жидкостей. Применявшийся в опытах вискозиметр не мог быть использован для абсолютных измерений, так как длину капилляра нельзя было определить с необходимой точностью. Поэтому С. Ф. Герф и Г. И. Галков проводили измерения относительным методом, прокалибровав вискозиметр с помощью воды при температурах 18—22° С. [c.174]

Для многих жидкостей справедлива линейная зависимость (204) относительных потерь акустической энергии на длине волны от частоты со (во всяком случае, когда эти потери остаются малыми, как здесь предполагалось, но не настолько, чтобы их невозможно было измерить ). Для таких жидкостей измеренный наклон кривой этой зависимости определяет величину б, так чтО можно предполагать, что формула (200) служит хорошей аппроксимацией в рассматриваемом интервале частот. Такой способ определения б может оказаться практически более полезным, чем любая теория, учитываюш,ая вклады в б от эффектов вязкости, теплопроводности и запаздывания при установлении термодинамического равновесия, в частности потому, что эффекты запаздывания не легко оценить количественно посредством иных измерений. Тем не менее мы изложим теорию в обш,их чертах для частного случая совершенного газа в основном для того, чтобы показать, каким образом можно отделить эффекты вязкости и теплопроводности от эффектов запаздывания, и понять, почему для некоторых газов диссипация энергии на длине волны нмеет более сложную зависимость от со с резонансными никами . [c.105]

Основное достоинство реагента — низкие вязкость и температура застывания (менее 223 К), что позволяет хранить его на открытых площадках и применять в холодное время года без предварительного подогрева. При лабораторном тестировании в жидких искусственных модельных средах (насыщенные сероводородом углеводороды, например бензин марки А-72, и 3%-й водный раствор ЫаС ) ингибитор показывает удовлетворительные защитные свойства. Его технологические свойства также соответствуют требованиям, предъявляемым к ингибиторам на промыслах нефти и газа. К недостаткам реагента относятся сильный неприятный запах, присущий пиридиновым основаниям, высокая токсичность, низкая устойчивость образующейся защитной пленки. Ингибитор Д-1 в течение некоторого времени применяли на ОНГКМ, где была отмечена его удовлетворительная защитная эффективность. Одной из проблем, вызванных применением реагента в газосборной системе ОНГКМ, явилась закупорка отложениями и продуктами коррозии импульсных трубок контрольно-измерительных приборов и автоматики и другого оборудования, что было обусловлено высокими детергентными (моющими) свойствами пиридиновых оснований. В связи с этим использование ингибитора Д-1 на ОНГКМ было прекращено. [c.345]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...