Преобразование 4-плотности тока

После подстановки в формулы (4-44) и (4-45) выражения для плотности тока (4-22) и несложных преобразований получим 2 [c.65]

После подстановки в формулы (12-29) и (12-30) выражения для плотности тока (12-7) и несложных преобразований получим [c.195]

Решение уравнения с использованием преобразования Фурье приводит к следующему изображению линейной плотности тока / (ш) [c.197]

Такое распределение плотности тока будет наблюдаться, в частности, при наличии на внутренней поверхности трубопровода покровных пленок, обладающих заметным электрическим сопротивлением (продукты коррозии, пленки осадочного происхождения, защитные пленки). При отсутствии таких пленок (малом R) аппроксимация функции (асо) невозможна и приближение будем искать путем фиксации параметра преобразования в аргументе этой функции из условий наилучшего приближения подобно тому, как это делалось нами при анализе коррозионного процесса в капиллярной трубке. [c.210]

Сущность метода заключается в преобразовании плотности потока или спектрального состава прошедшего излучения в пропорциональный им электрический сигнал (напряжение, ток). Радиометрическая установка содержит источник излучения, детектор, электронную схему обработки информации, регистрирующее устройство. [c.38]

Проведя соответствующие преобразования, получим выражение для поверхностной плотности тока на кромках [c.50]

Решение уравнения (27) строится методом разделения переменных с помощью конформного преобразования координат. В окончательном виде плотность тока [c.27]

Умножив скалярно обе части выражения (3) на J, получим EJ =рР. Здесь слева — удельное объемное тепловыделение. Таким образом, удельное сопротивление при заданной плотности тока определяет собой интенсивность процесса преобразования электрической энергии в тепловую. [c.5]

Здесь ]—некоторая классическая функция, трансформационные свойства которой обеспечивают инвариантность произведения ЗФ относительно допустимых в данной системе преобразований симметрии (так, в электродинамике У есть 4-вектор с компонентами 7 , где Уд — Р — классическая внешняя плотность заряда . J — вектор классической внешней плотности тока , деленный на с). [c.69]

Рассмотрим те глобальные С. 7(1), судьба к-рых зависит от свойств электрослабого взаимодействия [4]. Сохранение барионного числа и лептонного числа в СМ гарантировано инвариантностью класСич. лагранжиана относительно двух независимых групп (7(1) фазовых преобразований. С учётом квантовых поправок соответствующие этим группам барионный и лептонный токи становятся аномальными и приобретают дивергенции, пропорциональные плотности топологич. заряда электрослабых калибровочных бозонов. Потенциальная энергия в теории с глобальными С. (7(1) периодична, как и в КХД, по обобщённой координате X (она, конечно, построена теперь из электрослабых калибровочных полей), причём минимумы разделены барьерами высотой порядка и 10 ТэВ (ЛС й — [c.520]

Этот шаг однозначно определяет ур-ния Э. Действительно, формулировка (5) в дифференц. форме и требование её релятивистской ковариантности, т. е. выполнения при любой скорости движения инерциальной системы отсчёта с учётом преобразований координат, поля, плотностей заряда и тока, приводят к следствию [c.521]

Ка.к и на непроницаемой пластине, функция преобразования о выражается формулой (12-3). Функции тока для потоков с постоянной плотностью и большой скоростью на поверхности стенки имеют выражения [c.438]

Давление и угол наклона вектора скорости остаются непрерывными при переходе через линию раздела. Поэтому давление дозвукового потока и, принимая во внимание интеграл Бернулли и связь между давлением и плотностью, его скорость на линии раздела определенным (заранее известным) образом связаны с углом наклона вектора скорости. Если дозвуковой поток ограничен, помимо линии раздела, прямолинейными стенками (как в рассматриваемых нами задачах) или свободными поверхностями, то, применяя преобразование Чаплыгина, задачу об определении течения в дозвуковом слое можно свести к граничной задаче для уравнения относительно функции тока в известной области, аналогично тому, как это делается при решении задач о газовых струях. Таким образом течение в дозвуковом слое можно рассчитать независимо ог течения во внешнем потоке, используя только условия на бесконечности и на обтекаемой стенке. После того как дозвуковое течение определено и, в частности, найдена форма линии раздела, сверхзвуковой поток во внешней области и возникающие в нем скачки уплотнения рассчитываются, как в задаче об обтекании заданной линии тока, решение которой изложено в [8]. [c.57]

Чаплыгин исследовал установившееся безвихревое дозвуковое течение нетеплопроводного идеального газа, для которого плотность и давление связаны законом адиабаты. Использование интеграла Бернулли и уравнения неразрывности приводит к нелинейным дифференциальным уравнениям для потенциала скоростей и функции тока в плоскости ху (физическая плоскость). Чаплыгин предложил метод линеаризации выведенных им уравнений, основанный на преобразовании годографа он вводит новые независимые переменные 0 и т = F /2p, где 0 и F — полярные координаты скоро- [c.310]

Вычис.иение компоненты Фурье. Для дальнейшио изложения удобно воснользонаться преобразованием 0)урье и получить связь между компонентой Фурье j (q) плотности тока с волновым вектором q и соответствующей компонентой А (q) векторного потенциала. Если калибровка А выбрана так, что divA = 0, то A(q) и q взаимно перпендикулярны, а j (q) параллельно А (q). Связь между ними может быть записана в виде [c.711]

В данном параграфе проведено исследование [294] зависимости а(х) для автокатодов из полиакрилонитрильного углеродного волокна при изменении t на 7 порядков — от 10 до 10 с и средней плотности тока 350—400 А/см . Для устранения аппаратурных погрешностей все измерения проводились с помощью одного аналого-цифрово-го преобразователя (с точностью 0,1% и временем преобразования 8 мкс) по командам от ЭВМ. Результаты вводились в ЭВМ и обрабатывались в реальном времени. Частота измерений равнялась 1 кГц. Рассмотрены непрерывные выборки объемом от 10 до 10 точек (время измерения от 10 мс до 30 час. соответственно), полученные сериями в следующей последовательности 10 точек, затем 10 и 10 точек, затем 10 , 10 и 10, и т. д. вплоть до 10 —10 точек, после чего количество выборок в серии уменьшалось в обратном порядке до 10 точек. Полученные выборочные значения для а усреднялись по 15 выборкам [c.235]

К., как и др. виды люминесценции, обладает инерционностью послесвечения, температурным и др. видами тушения, характерным для данного вещества спектром свечения и т. д. Вместе с тем она обладает спе-цифич. свойствами, связанными с особенностями преобразования кинетич. энергии заряж. частицы в кванты излучения значительно меньшей энергии многоэтапный процесс преобразования, наличие дополнительных каналов потерь энергии, часто наблюдающаяся нелинейная зависимость яркости свечения от напряжения и плотности тока, трековый характер возбуждения и т. д. [c.246]

В плёнках ХСП с двумя металлик, электродами П. 3. наблюдаются при постоянном, переменном и импульсном напряжении. Пороговые ток / и напряжение не зависят от полярности напряжения, а также от темп-ры Т в диапазоне 2—250 К при повышении Т они претерпевают скачок /п возрастает, напряжение падает и затем слабо изменяются с Т, вплоть до размягчения материала. Аналогично зависят и от длительности импульса напряжения V, и скачок параметров наблюдается при длительности импульсов, близкой ко времени диэлектрик, релаксации материала. В зависимости от амплитуды импульсов переключение может возникать как на переднем фронте импульса (длительность 50 пс), так и с задержкой. В последнем случае в образце формируется канал, в к-ром пороговые условия реализуются раньше, чем в остальной части образца. Трансформация канала в токовый шнур происходит скачком, когда канал теряет флуктуац. устойчивость (см. Флуктуации электрические), а плотность тока вне канала достигает критик, величины. Если плотность тока вне канала не достигает критик, величины, преобразование канала в шнур происходит плавно (П. э. вырождаются ). [c.558]

Таким образом, изучая контуры исследуемых линий при разных температурах источников и плотностях тока, проходящего через разряд, оказалось возможным подобрать условия, при которых все искажения теоретического допплеровского контура исчезающе малы лишь для оранжевой линии Кг . На рис. 26 представлен контур этой линии, заимствованный из работы МБМВ, где кривая 1 соответствует записи контура с помощью эталона Фабри и Перо, кривая 2 — теоретическому контуру, полученному по видимости интерференции при помощи преобразований Фурье. Сравнение этих [c.47]

Уравнения Максвелла, рассмотренные в разд. 1.1, представляют собой систему дифференциальных уравнений в частных производных. Определенное преобразование этих уравнений позволяет получить дифференциальное уравнение, которому удовлетворяет каждое из векторных полей по отдельности. Ограничимся рассмотрением областей, в которых как плотность заряда р, так и плотность тока J равны нулю. Будем также предполагать в этом разделе, что среда является изотропной, т. е. всмичины е и /х являются скалярами. [c.17]

Система автоматической стабилизации межэлектродного зазора по плотности тока представляет собой замкнутую систему автоматического регулирования, работающую по принципу стабилизации выходного параметра и использующую в качестве управляющей информации отклонения стабилизируемого параметра от заданного. Обобщенный выходной параметр электрохимической ячейки —плотность тока косвенно характеризует (при стабилизации других параметров электрохимической ячейки) величину межэлектродного зазора. Для компенсации ошибки при поддержании заданного значения межэлектродного зазора, возникающей в системе при увеличении токовой нагрузки на источник питания в результате пежесткости его вольт-амперной характеристики, в систему введено специальное устройство коррекции управляющего сигнала в зависимости от напряжения на электродах. В качестве исполнительного привода регулирования МЭЗ использован гидравлический следящий привод, приводимый в движение от шагового двигателя. Преобразование непрерывного сигнала в импульсный, необходимое для управления шаговвщ [c.208]

Так как уравнения Л аксвелла в вакууме инвариантны относительпо преобразования Е-> Н, Н- — Е и так как имеется единственная поверхностная плотность тока в плоскости у 0, которая вызывала бы падающее поле во всех точках (/<0, то из сравнения (а ) и (б ) соответственно с (б") и (а") ясно, что в полупространстве позади экрана [c.517]

Далее, благодаря сложному поведению Р при преобразовании Лоренца оказывается, что для светового кванта не существует четырёхмерного вектора плотности тока, который удовлетворял бы уравнению непрерывности и имел положительно дефинитную плотность. Можно удовлетворить формально лишь одному из обоих требований либо векторному характеру плотности тока при лоренцовских преобразованиях, либо положительному характеру плотности. Это находится в резкой противоположности с описанием материальных частиц в теории Дирака, где можно удовлетворить обоим требованиям. Отсутствию плотности для световых квантов соответствует также то обстоятельство, что нельзя подобрать оператора в обычном смысле для координаты светового кванта (координата светового кванта не есть наблюдаемая в смысле определений теории преобразований часть I, 7 и 9). [c.310]

Теперь модель зрительной системы можно несколько конкретизировать. Оптика глаза создает на сетчатке изображение картины внешнего мира, причем освещенность каждого рецептора пропорциональна яркости проецируемого на него элемента картины. Имеются данные, что светочувствительные вещества сетчатки обладают фотопроводимостью [55]. Появляющиеся благодаря освещенности заряды движутся под влиянием электрического поля сетчатки. Через сетчатку протекает ток по нормали к ее слоям. Плотность тока пропорциональпа освещенности данного элемента сетчатки, т. е. яркости изображаемого на нем элемента внешней картины. Когда на окончании волокна зрительного нерва накапливается достаточный ионный заряд, по волокну в мозг направляется сигнал — один из тех импульсов, которые зарегистрированы в виде пиков на рис. 30. Но тут уже наблюдается большое усложнение процесса частота импульсов отнюдь не пропорциональна плотности тока. Как мы уже указывали, частота примерно пропорциональна логарифму яркости, а следовательно, логарифму плотности тока. Где-то в сетчатке, в системе амакриновых клеток, биполяров и ганглиозных клеток происходит сложная переработка информации — логарифмирование плотности тока и преобразование логарифма в частоту импульсов. Последняя операция напоминает введение цифрового отсчета, который получает все более широкое распространение в современных измерительных приборах. Итак, ииформация о яркости, кодированная частотой импульсов, по волокну зрительного нерва передается в мозг. Напоминаем, однако, что по нерву проходит не просто ток, а сложный процесс возбуждения, некоторое сочетание электрических и химических явлений. Отличие от электрического тока подчеркивается тем, что скорость распространения сигнала по нерву очень мала. Она лежит в пределах от 20 до 70 м/с. [c.66]

Если подойти к решению проблемы с учетом этого, то излучатели с "малыми " межэлектродными расстояниями AIq в которых между электродами возникает электрическая дуга (искра), уступают по ресурсу работоспособности и простоте конструкции излучателям с "большим " межэлектродным расстоянием 4 оо. Термин "большое расстояние " понимается в том смысле, что между электродами вообще не возникает искра, или дуга, а процесс разряда развивается по механизму, существенно отличному от механизма электрического пробоя жидкостей. При определенных условиях один тип разряда переходит в другой, но прин- ципиальным является один и тот же механизм преобразования электрической энергии в акустическую - быстрый локальный разогрев жидкости в области высоких значений плотности тока за счет импульсного выделения джоулева тепла. [c.41]

Эл.-магн. явления протекают одинаково во всех инерциалъных системах отсчёта, т. е. удовлетворяют относительности принципу, в соответствии с этим м. у. не меняют своей формы при переходе от одной инерц. системы отсчёта к другой (релятивистски инвариантны). Выполнение принципа относительности для эл.-магн. процессов оказалось несовместимым с классич. представлениями о пр-ве и времени, потребовало пересмотра этих представлений и привело к созданию спец. относительности теории (А. Эйнштейн, 1905). Форма М. у. остаётся неизменной при переходе к новой инерц. системе отсчёта, если пространств, координаты и время, векторы поля Е, Н, В 1>, плотность тока 3 и плотность заряда р изменяются в соответствии с Лоренца преобразованиями. Релятивистски инвариантная форма М. у. подчёркивает тот факт, что электрич, и магн, поля образуют единое целое. [c.391]

Магнитострнкционные материалы. Основными характеристиками магнитострикционных материалов (см. табл. 27.32), применяющихся для изготовления магнитострикционных преобразователен, являются коэффициент магнитомеханической связи К, квадрат которого равен отношению преобразованной энергии (механической или магнитной) к подводимой (соответственно магнитной или механической), динамическая маг-гщтострикционная постоянная a=(da/dS)s и маг-ьитострикционная постоянная чувствительности Л= ((ЗВ/а)где а — механическое напряжение, Я/м , В — магнитная индукция, Тл, а индексы и Я означают неизменность деформации и магнитного поля. Величина а существенна для работы излучателей, а Л — для работы приемников. Плотность р и модуль Юнга Е определяют резонансную частоту преобразователей от механической прочности, магнитострикции насыщения X и индукции насыщения Вь зависит предельная интенсивность магнитострикционных излучателей механическая добротность Q, удельное электрическое сопротивление р.-,л и коэрцитивная сила Не определяют потери энергии на вихревые токи и гистерезис при работе преобразователя. Значения К, а, Л существенно зависят от напряженности подмагничивающего поля, значение которого Яопт, отвечающее максимуму К, обычно называют оптимальным. [c.615]

Для измерения статических давлений в проточной части целесообразно использовать традиционную систему дренажных отверстий или приемников (зондов) с выводом сигнала импульсными трубками на термостатированный блок преобразователей давлений. Наилучшими (и наиболее доступными по сравнению с импортными) являются электрические измерительные преобразователи ГСП. Они предназначены для непрерывного преобразования абсолютного, избыточного и вакууметрического давлений, пере пада давления, расхода жидкости и газов, их температуры, уровня и плотности жидкостей и некоторых других параметров в электрический токовый сигнал дистанционной передачи. Принцип действия основан на электрической силовой компенсации. Измеряемый параметр воздействует на чувствительный элемент измерительного блока и преобразуется в усилие, которое автоматически уравновешивается усилием, развиваемым силовым механизмом обратной связи преобразователя при протекании в нем постоянного тока. Этот ток является одновременно выходным сигналом датчика. Общие технические данные датчиков ГСП приведены в работе [97 I. [c.132]

Лит. Ландау Л. Д., Л и ф ш и ц Е. М., Электродинамика сплошных сред, 2 изд., М., 1982 Смит Я,, В е йи X.. Ферриты, пер. с англ., М., 1962. Ю. П. Ирхин. МАГНИТНАЯ СИММЕТРИЯ — раздел симметрии кристаллов, учитывающий специфику их магнитных свойств, а именно в М. с. принимается во внимание симметрия уравнений движения по отношению к операции обращения времени Л, под действием к-рой координаты всех точек кристалла остаются неизменными, а скорости меняются на противоположные. Соответственно, под действием операции R средняя по времени микроскопическая плотность заряда р(х, у, z), описывающая обычную (электрическую) структуру кристалла, не меняется, и кроме р рассматривается микроскопическая средняя плотность магнитного момента т [х, у, z) [или, что эквивалентно, тока(гг, у, г)], меняющая знак под действием В. Группой магнитной симметрии кристалла называется множество преобразований (пространственных и комбинаций из R и пространственных преобразований), оставляющих инвариантными функции р х, I/, а) и ш (х, у, z). Если представить операцию Я как замену чёрного цвета на белый, то магнитные группы совпадают с шубпиковскими группами симметрии и антисимметрии. [c.661]

ТОК В квантовой теории поля — матем. выражение, описывающее превращение одной частицы в другую или рождение пары частица—античастица. Представляет собой оператор (оператор плотности 4-мерного тока), преобразующийся как 4-мерный вектор при Лоренца преобразованиях. Различают 1) векторный ток и аксиально-вектор-ный, или аксиальный ток, отвечающие превращения.м (переходам) соответственно с изменением и без изменения внутренней чётности и зарядовой чётности 2) электромагнитный ток и слабый Т., описывающие переходы за счёт эл.-магн. и слабого взаимодействия 3) адронный и лептонный Т., описывающие переходы адронов и лсп-тонов 4) заряженный ток и нейтральный ток, описывающие переходы соответственно с изменением электрич. заряда (или рождение заряженной пары) и без изменения заряда (или рождение пары с нулевым суммарным зарядом) 5) странный и нестранный Т., описывающие переходы с изменением и без изменения странности. Так, в процессе бета-распада нейтрона п->р-Ье -I-переход п->р и рождение пары е и описываются слабыми заряженными нестранными векторным и аксиальным соответственно адронным и лептонным Т. А. В. Ефремов. ток ЭЛЕКТРИЧЕСКИЙ — см. Электрический ток. [c.119]

ЭЛЕКТРОННЫЕ ЛАМПЫ —электровакуумные приборы, в к-рых поток свободных электронов, эмитируемых термоэлектронным катодом, движется в высоком вакууме и управляется по плотности и направлению движения с помощью электрич. полей, создаваемых пЬтснциалами на электродах прибора. Э. л. используются для выпрямления перем. тока (диоды—простейшие двухэлектродные лампы, в к-рых анодный ток управляется электрич. полем анода), генерирования, усиления и преобразования эл.-магн. колебаний (сеточные многоэлектродные Э. л., где управление электронным потоком осуществляется гл. обр. с помощью сеток). [c.567]

Значительные результаты в исследовании плоских потенциальных установившихся движений газа были получены на основе обобщения метода Чаплыгина перехода к переменным годографа в качестве независимых переменных). Уже в тридцатах годах были достигнуты хорошие результаты в применении приближенного метода Чаплыгина к задачам дозвукового обтекания тел. Приближенный метод Чаплыгина для расчета адиабатических потенциальных движений газа, как известно, основан на замене истинной адиабатической связи между давлением р и плотностью р линейной связью между р и 1/р. При этом уравнение для потенциала скорости ф или функции токал ) в специальным образом преобразованных [c.162]

При заряде свинцового аккумулятора током от внешнего источника (генератора, зарядного устройства и др.) происходит обратное преобразование диоксид свинца РЬОг откладывается на положительной пластине, губчатый свинец РЬ — на отрицательной пластине, увеличивается плотность электролита до тех пор, пока сульфат свинца не преобразуется в активные вещества. Прекращение повышения плот- [c.21]

При разрядке аккумулятора во внещней цепи непрерывно поддерживается направленное движение свободных электронов, а в электролите — направленное движение ионов между пластинами. Имеющаяся в электролите серная кислота Н2304 затрачивается на образование сернокислого свинца (сульфата свинца) РЬ504 при одновременном выделении воды. Поэтому плотность электролита понижается с 1,25—1,31 до 1,09—1,15, а напряжение на элементах падает. Конечное допустимое напряжение при разрядке составляет 1,7 в на аккумулятор при силе разрядного тока, равной 0,1 от емкости аккумулятора. При разрядке ввиду преобразования активной массы пластин в РЬ504 и в результате уменьщения плотности электролита внутреннее сопротивление аккумулятора значительно возрастает. [c.129]

В процессе разряда аккумулятора постоянной силой тока количество серной кислоты Н2504, затрачиваемой на преобразование РЬОг и РЬ активной массы пластин в РЬ504 и образование воды, в каждую единицу времени будет постоянным, поэтому плотность электролита у в баке будет изменяться прямолинейно (см. рис. 4). [c.12]

М. у. удовлетворяют принципу относительности, т. е., в отличие, напр., от ур-ний классич. механики Ньютона, являются правильными релятивистски.чи ур-ниями. Они не изменяют своего вида при переходе пз одной инерциалъной системы отсчета в другую, если пространственно-временные величины х, у, z, I, поля К, Н, О, В, ток и плотность заряда р подчинить Лоренца преобразованиям. [c.125]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...