Электрослабое взаимодействие

Идеи Г. Вейля о калибровочной инвариантности являются одной ш основ объединения взаимодействий. В результате разработки теории электрослабого взаимодействия выяснилось, что объединение взаимодействий происходит при энергиях 100 ГэВ, что соответствует температуре К. Теория [c.214]

Экспериментальное подтверждение теории электрослабого взаимодействия позволило дать новую трактовку слабым процессам. По аналогии с электродинамикой можно формально [c.215]

ГРАВИТАЦИОННОЕ ВЗАИМОДЕЙСТВИЕ элементарных частиц — тип фундам. взаимодействий (наряду с сильным, эл.-магн. и слабым), к-рый характеризуется участием гравитац. поля (поля тяготении) в процессах взаимодействия. По совр. представлениям, любое взаимодействие частиц осуществляется путём обмена между ними виртуальными (или реальными) частицами — переносчиками взаимодействия. Так, переносчиком эл.-магн. взаимодействия является квант эл.-магн. ноля — фотон, переносчиком слабого взаимодействия в совр. объединённой теории электрослабого взаимодействия — промежуточные векторные бозоны.. Предполагается, что сильное взаимодействие переносят глюоны, склеивающие кварка внутри адронов. Для [c.524]

Последние две Е. с. е. отличаются от планковской тем, что оии по существу связаны с определ. массой — массами W- и Z-бозонов, определяющими соответственно электрослабое взаимодействие и великое объединение. Планковская же масса не обязательно связана с бозоном, т. к. гравитация не требует существования промежуточного бозона, передающего взаимодействие. [c.29]

О и константы электрослабого взаимодействия. Две [c.444]

Согласно теории электрослабого взаимодействия, Н. т. каждого из лептонов и кварков полностью определяется электрик, зарядом и значением проекции слабого изоспина /3 данной частицы [c.255]

Изучение таких процессов с участием Н., как Р-, ц-, ГГ-распады, v-рассеяние на нуклонах и электронах, сыграло решающую роль в построении и проверке теории электрослабого взаимодействия. Н. из трудноуловимого объекта превратилось в инструмент исследования структуры др. частиц. [c.258]

Сколько должно быть постоянных Коротко подведем итоги обсуждения. Рис. 74 и.плюстрирует изменение значений констант различных взаимодействий при увеличении энергии взаимодействия [90]. Изменения а,, относительно изменений других постоянных являются малыми и поэтому не показаны на рисунке. При > 10 ГэВ все взаимодействия объединяются и характеризуются единой константой о . Возникает естественный вопрос о проверке полученных в теории результатов. Напомним, что предсказа1шя теории электрослабого взаимодействия были проверены в прямых экспериментах на мощных ускорителях. Однако ускорители с энергиями 10 ГэВ (характерная энергия ТВО) и выше создать на Земле практически невозможно, поэтому проверка выводов теории Великого объединения по исследованию распада протона является косвенной. Каким образом можно проверить данные, относящиеся к еще большим энергиям На выручку теории элементарных частиц приходит космология. Вспомним, что в начальные мгновения расширения Вселенной (см. ч. 2, 1, 6) ее температура, а значит, и энергии взаимодействия частиц достигали громадных значений. Поэтому на верхней шкале рис. 74 и отложено время, прошедшее с начала расширения Вселенной. Выводы космологической [c.221]

Слабое взаимодействие ответственно за распады адронов и лептонов, стабильных относительно сильного и электромагнитного взаимодействий. Эффективный радиус слабого взаимодействия не превышает 10 см. Поэтому на больших расстояниях оно существенно слабее электромагнитного, которое, в свою очередь, до расстояний порядка 10- см слабее сильного взаимодействия. На расстояниях, меньших 10- см, слабые и электромагнитные взаимодействия, как выяснилось в последнее время, образуют единое электрослабое взаимодействие. Возможно, что не только слабое и электромагнитное взаимодействия имеют единую природу, но и остальные виды взаимодействия представляют собой ггроявление некоторого единого фундаментального взаимодействия. Свидетельством единой природы слабых, электромагнитных и сильных взаимодействий могло бы быть экспериментальное доказательство нестабильности протона. [c.970]

В.4ЙНБЕРГ.4 УГОЛ — один из осп. пара.четров теории электрослабого взаимодействия Глэшоу—Вайнберга — Сала.ма. выражающийся через отношение констапт ал.-магн. взаимодействия е (величину заряда. электрона) и слабого взаимодействия g sin = < / , где Ь- — [c.234]

Особая выделенность В. и, связана с тем, что они играют фундам. ро.пь в совр. теории элементарных частиц, выступая в качестве калибровочных полей, обеспечивающих калибровочную симметрию теории. Таковы, наир., >л.-маги, поле, глюонное поле (см. Квантовая хромодипамика), поле промежуточных векторных боаонов (см. Электрослабое взаимодействие). Соответствующие им векторные части] ы (фотон, глюоны, промежуточные бозоны) служат переносчиками электромагнитного, сильного и слабого взаииодействи11. [c.251]

В калибровочной теории электрослабого взаимодействия спонтаипое нарушение калибровочной симметрии пе порождает Г. б. благодаря Хиггса механизму. [c.501]

В калибровочных теориях электрослабых взаимодействий есть иные механизмы Д. б.-р. В частности, в теориях с дважды заряженными скалярными Хиггса бозонами возможен Д. б.-р. виртуальных хиггсовских частиц. В ряде калибровочных теорий возможен также необычный механизм безнейтринного Д. б.-р. [c.561]

В теории электрослабого взаимодействия используется система, в к-рой един ца дл 1ны Ьр определяется, исходя из константы Ферми (константы слабого четы-рохформионпого взаимодействия, см. Слабое взаимодействие), в обычных для физики высоК Х энергий единицах [c.29]

Примерами теорий с неск. 3. являются калибровочная теория электрослабого взаимодействия (ЭСВ), основанная на калибровочной группе 5i7 (2)X/7(1), и калибровочная теория сильного вааимодействия — квантовая хромодинамика (КХД), основанная на калибровочной группе цветовой симметрии 5J7(3) . В теории ЭСВ имеются две константы, связь между к рымн характеризуется параметром теории sin [c.53]

К. и. играет важную роль во мног-их физ. задачах. Согласно общепринятой совр. точке зрения, все виды взаимодействий элементарных частиц удовлетворяют условию К. и. (см. Электрослабое взаимодействие, Кпап-товая хромодинамика). К. и. позволяет на основе единого принципа объяснить всю иерархию существующих в природе взаимодействий (см. Великое объединение). [c.230]

Совр. теории взаимодействий — квантовая электродинамика (КЭД), квантовая хромодинамика (КХД), электрослабое взаимодействие — не являются окончательными в указанном выше смысле и должны рассматриваться как низкоапергетич. приближение в рамках фундам. единой теории. Соответственно все известные фундаментальные на данный момент К. в. с точки зрения более глубокого уровня являются феноменоло- [c.443]

Практически константу а измеряют в опытах, где электрон взаимодействует с классическим медленно меняющимся ЭЛ.-маги, полем, т. е. в таких опытах фотон в вершине е входит при нулевых значениях энергии и импульса (при нулевом квадрате 4-импульса), а электрон находится строго на массовой поверхности (величина е в этом случае совпадает с элементарным алектрическим зарядом). Из-за малости а её значение при любой другой доступной в настоящее время виртуальности отличается не более чем на неск, процентов. К 1983 а определена в среднем с относит, погрешностг ю 0,8-10 и равна 1/137,03604 (И). Теоретически невозможно определение а при виртуальностях ехр(137) (те — масса электрона) из-за трудностей с обращением в бесконечность в этой точке эф-фективиого заряда (см. Нуль-заряд). По гораздо раньше КОД теряет смысл как самостоятельная КТП и входит (при имиульсах - 10 ГэВ/с) в электрослабое взаимодействие, а затем, как предполагается, при импульсах [c.443]

X безразмерные К. в. в теории электрослабого взаимодействия определяются через вершины с участием варяженных токов и нейтральных токов и слабо зависят от импульсов. В простейшей схеме взаимодействия (с одним мультиплотом Xиггса бозонов) они выражаются через К. в. а и Вайнберга угол 6 . При этом Gp= па/У 2Mw sin 0( , где 0,228(10). [c.444]

Успехи физики элементарных частиц при больших энергиях позволи.ли приступить к исследованию процессов, имевших место в самои начале расширения Вселенной, Согласно теории, при r>10i К вещество состояло в основном из кварков. При 10 К вещество содержало большое кол-во нромож точных бозонов — частиц, осуществляющих единое злектросла-бое взаимодействие.. При ещё больших темн-рах (7 10- Ii) происходили процессы, к-рые, вероятно, обусловили само существование вещества в сегодняшней Вселенной. При Г>10 К во Вселенной имелось большое число очень массивных т. п. X- и Y-бозонов, осуществляющих единое сильное и электрослабое взаимодействие (СдЧ. Великое объединение, Суперсимметрия). С участием этих частиц кварки могут превращаться в лептоны и обратно, В это время кол-во частиц и античастиц каждого сорта было, вероятно, совершенно одинаковым. Когда те.мп-ра расширяющейся Вселенной стала ниже 10 К, X- и Y-бозоны и их античастицы начали распадаться, причём их распад происходил по-разному. В результате распада образовалось несколько больше частиц, чем античастиц. Это привело в конце концов к тому, что во Вселенной при Т 10 К возник небольшой избыток ( 10 ) барионов над антибарионами. Этот избыток барионов и привёл к существованию небольшой примеси обычного вещества в море лёгких частиц (при jT<10 К), и из этого вещества сформировались позднее все небесные тела. [c.479]

В случае внутр. симметрий требования инвариантности не так универсальны выбор группы симметрии по существу фиксирует модель, описывающую определ. круг физ, явлений. Напр., группой внутр. симметрии, скаляром относительно к-роп должны быть действие и Л., для электродинамики является f7 (1), ДЛЯ теории электрослабого взаимодействия — SU 2) U ), ДЛЯ кеаитовой хромодинамики— 5f/(3). На языке теории групп в качестве Л. можно взять любую ф-цию Казимира операторов соответствующе группы. Далее выбор Л. определяется соображениями простоты чтобы ур-ния движения были дифференциальными не выше 2-го норядка, суммарная степень производных о отд. слагаемых в Л. не должна превьппать 2. В реальных ситуациях этих принципов отбора всё же пе хватает для одпозначпого выбора Л. В общем случае Л. оказывается полиномом по полям н их производным. Били-иейпая по ним часть в Л. кинетические плюс массовые члены) наз. свободным Л., а остальные члены образуют Л. взаимодействия. [c.545]

Объединит, тенденции, характерные для совр. этапа развития физики, служат дальнейшей конкретизации физ. представлений о М. и д. Смыкание физики элементарных частиц и космологии в модели горячей Вселенной (Большого взрыва) приводит к введению в физику идеи развития. Четыре вида взаимодействия (зл,-магнитное, гравитационное, сильное и слабое), теории к-рых раньше строились независимо друг от друга, теперь начинают рассматриваться в единстве. На основе представления о калибровочной симметрии (см. Калибровочная инвариантность) уже удалось построить и экспериментально подтвердить объединённую теорию эл.-магн. и слабого взаимодействий, рассматриваемых в ней как проявления единого электрослабого взаимодействия. Создание калибровочной теории сильного взаимодействия квантовой хромодинамики) вызвало к жизни програм.мы построения единой калибровочной теории эл.-магн., слабого и сильного взаимодействий (великое объединение взаимодействий) и единой теории всех четырёх видов взаимодействий (см. Супергравитация). Реализация этих программ приводит к значит, увеличению числа могущих существовать элементарных частиц, увеличению размерности пространства-времени, значительно услон няя и развивая физ. представления о М. и д. [c.67]

Отсутствие аномальных взаимодействий. Экспериментально не обнаружено наличие у М. к.-л. аномальных (отличных от универсального электрослабого) взаимодействий. Одним из сильных (косвенных) экс-перим. ограничений на отсутствие аномальных взаимодействий М. является измерение с очень высокой точностью его мага, момента [c.231]

Взаимодействие мюонов с нейтральными токами. Универсальный характер электрослабого взаимодействия М. и др. лептонов с нейтральными токами подтверждается прямыми экспериментами по распадам 2 -бозо-на, Z —>р+р. , е е", и косвенными измерениями нарушения зеркальной и зарядовой симметрии в процессах e" " е —> р , T+t" на встречных электрон-позитрон- [c.231]

НЕЙТРАЛЬНЫЙ ТОК (нейтральный слабый ток) в теории электрослабого взаимодействия — фундам. оператор, описывающий взаимодействие кварков и леп-тонов с полем нейтрального промежуточного векторного бозона (2-бозооа) и обусловливающий переходы, в к-рых не изменяется электрич. заряд конечных и на- [c.254]

Смотреть страницы где упоминается термин Электрослабое взаимодействие : [c.44] [c.214] [c.216] [c.82] [c.88] [c.234] [c.237] [c.264] [c.191] [c.232] [c.266] [c.293] [c.306] [c.307] [c.307] [c.317] [c.385] [c.545] [c.582] [c.636] [c.218] [c.233] [c.255] [c.255] [c.255] [c.264]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...