Температура, как характеристика состояния вещества

В предыдущих главах мы обсуждали строение и физические характеристики твердых тел, рассматривая их явно или неявно как ансамбль сильно взаимодействующих частиц и полагая, что эта система частиц достаточно однородна (на расстояниях, существенно превышающих межатомные) и частицы системы распределены в пространстве одна относительно другой примерно одинаковым образом. Такой подход позволил выявить основные черты атомного и электронного строения твердых тел и связать их с физическими свойствами. В то же время и из физических представлений и из экспериментальных данных следует, что в зависимости от различных условий, например температуры, давления, тела могут находиться в различных состояниях. Более того, нет оснований утверждать, что при данных условиях в тепловом равновесии рассматриваемое тело обязательно должно быть однородным, а не состоять из нескольких соприкасающихся однородных частей, находящихся в различных состояниях. Такие состояния вещества, которые могут, соприкасаясь, существовать одновременно в равновесии друг с другом, называют различными фазами вещества. Очевидно, что различным фазам отвечают и различные физические свойства. Кроме того, свойства самих фаз меняются при из- [c.248]

При рассмотрении возмущений хотя и малой, но конечной интенсивности одной из важных характеристик является амплитуда возмущения. В случае двухфазных сред влияние амплитуды уже нельзя свести к изменению только одного параметра состояния — температуры, как в случае гомогенных сред влияние амплитуды на двухфазную систему много шире. Амплитуда влияет на состояние среды и интенсивность происходящих в ней процессов. В условиях термодинамического равновесия амплитуда оказывает воздействие на температуру и степень влажности, интенсивность фазовых переходов и величину рассогласования скоростей движения фаз. Особым образом влияние амплитуды сказывается на скорости распространения возмущений, если состояние среды близко к пограничной кривой. Амплитуда волны может иметь такую величину, что параметры состояния будут пересекать пограничную кривую и какая-то часть волны будет перемещаться в области однофазного состояния вещества. [c.80]

Метод определения номинальных статических характеристик по постоянным точкам основан на использовании свойств металлов (как и вообще веществ) поглощать или выделять тепло при переходе из одного фазового состояния в другое. От начала и до конца фазового перехода температура металла (вещества) остается постоянной — характерной только для данного металла (вещества). Реализация метода может производиться как по температуре затвердевания, так и по температуре плавления металлов. Однако воспроизводимость опре деления номинальных статических характеристик по температуре плавлении хуже, чем по температуре затвердевания. [c.302]

В свете вышеизложенного при составлении уравнения состояния реального газа в широком интервале температур и давлении (включая область низких температур) более оправданным является использование формы (1), в которой температурная функция Ф определяется из опытных данных и, таким образом, при этом учитывается вклад неаддитивных составляющих старших вириальных коэффициентов, связанных с индивидуальными молекулярными характеристиками исследуемого вещества. Этот вывод подтверждается опытными данными большого количества вещества, для которых составлены точные уравнения состояния в форме (1) с двумя членами в криволинейной части, справедливые в широком интервале температур и давлений. При высоких температурах уравнение состояния (1), как показано выше, должно переходить в форму (3). Последнее согласуется с результатами исследований термических свойств гелия и водорода при высоких температурах, выполненных Я. 3. Казавчинским, В. А. Тараном и Л. С. Сердюком. [c.181]

Для развития теории термодинамики и проведения термодинамических расчетов наряду с первым и вторым законами имеет большое значение уравнение состояния. В термодинамических процессах всегда участвует какое-либо вещество — рабочее тело — в любых количествах и в любых фазовых состояниях. Физические характеристики, определяющие состояние тела, называются параметрами состояния. Основными параметрами, определяющими состояние газа, являются удельный объем V, давление р и температура Т. Уравнение состояния устанавливает зависимость между этими тремя простейшими параметрами. Общий вид этого уравнения [c.8]

Поскольку в данном состоянии величина внутренней энергии будет строго определенной, она также может являться характеристикой состояния тела, т. е. быть параметром состояния. В отличие от удельного давления, температуры и удельного объема, которые называют термическими параметрами, внутренняя энергия названа калорическим параметром. Внутренняя энергия реального вещества зависит как от температуры, так и от давления. В частном случае, для идеального газа, у которого отсутствуют силы взаимодействия между молекулами, внутренняя энергия определяется только движениями самих молекул, т. е. будет являться функцией одной температуры. Это следует из самого определения температуры, которая, как известно, является функцией средней кинетической энергии движения молекул. [c.45]

Тематика книги. Предлагаемые в данной книге методы применимы для решения задач нагрева или охлаждения поверхностей потоком вязкого газа независимо от назначения самих конструкций. Такой поверхностью может быть поверхность сопла ракеты, стенки аэродинамической трубы, а также поверхность, разрушающаяся в результате изменения фазового состояния вещества или обгорания. Мы рассмотрим многие типы взаимодействия материала поверхности с газом в ламинарном и турбулентном пограничных слоях., В последующих главах рассматривается влияние на характеристики как ламинарного, так и турбулентного пограничного слоя сгорания поверхности, горения в пограничном слое, переноса массы на поверхности, диссоциации, изменения свойств газовых смесей с изменением температуры и состава. Ввиду того что для решения поставленной задачи необходимо знание термодинамических и переносных [c.20]

При еще более низких температурах существуют магнитные газы в парамагнитных твердых телах. Речь идет о веществах, частицы которых имеют произвольно ориентированные в отсутствие поля магнитные моменты, так что в среднем образец такого вещества не поляризован. При включении поля происходит ориентация элементарных магнитиков и вещество приобретает суммарный магнитный момент. Адиабатическое размагничивание таких тел эквивалентно адиабатическому расширению газа, так как работа размагничивания производится за счет внутренней энергии тела и оно должно охлаждаться. Для количественной характеристики процесса, основываясь на (9.30), введем функцию состояния, обобщенную энтальпию, Н = Н—УЖЖ, дифференциал которой при постоянном давлении и химическом составе системы [c.163]

Равновесное состояние термодинамической системы должно определяться совокупностью внешних и внутренних параметров. Если система переходит из одного состояния в другое, то в процессе перехода изменяются как внешние параметры, характеризующие окружающую среду, так и внутренние, характеризующие изучаемую систему. Для характеристики конкретных условий, в которых находится данная система (вещество), или процесса, идущего в системе, необходимо прежде всего знать такие распространенные внутренние параметры, как абсолютное давление, абсолютная температура, удельный объем или плотность. [c.12]

В практических расчетах используется температура измеренная, т. е. эмпирическая. Для измерения температуры используют свойство тел (термометрических веществ) изменять некоторые свои характеристики при нагревании (охлаждении). Измеряют температуру термометром, для него строят температурную шкалу. Единицу температуры устанавливают по двум тепловым состояниям (реперным точкам) какого-либо вещества. При создании стоградусной шкалы температуры (шкалы Цельсия) в качестве реперных точек были приняты состояние тройной точки (см. гл. 7) и состояние кипения воды. Интервал между температурами этих состояний разделен на сто равных частей (градусов Цельсия). [c.8]

В действительности коэффициент теплопроводности данного вещества отнюдь не является строго постоянной величиной, а так же как и другие физические характеристики (удельная теплоемкость, ко-эс ициент вязкости и т. п.) меняется с изменением состояния тела и, в первую очередь, в связи с изменением его температуры. [c.14]

С целью исследования динамических характеристик образцов полимеров в напряженно-деформированном состоянии, находящихся в контакте с низкомолекулярными веществами, при одноосном и двухосном растяжении при одновременном воздействии температуры и частоты разработана серия экспериментальных установок установка с прибором типа торсионного маятника для испытания как недеформированных, так и одноосно растянутых образцов установка для исследования одноосно растянутых образцов, работающая с использованием принципа бегущих волн установка для испытания двухосно растянутых образцов при звуковых частотах. [c.56]

В действительности коэффициент теплопроводности данного вещества отнюдь не является строго постоянной величиной, а так же, как и другие физические характеристики (удельная теплоемкость, коэффициент вязкости и т. п.), меняется с изменением состояния тела и, в первую очередь, в связи с изменением его температуры. Так, теплопроводность газов возрастает с ростом температуры (фиг. 2—1). То же имеет место и для [c.18]

В случае устойчивого состояния химически реагирующей системы должна существовать также однородность третьей характеристики, описывающей обмен энергией между соседними макроскопическими частями системы. Это свойство химически реагирующего вещества называется химическим потенциалом. Например, как будет показано в гл. 19, в жидкой системе, образованной смесью реагирующих химических компонентов, химический потенциал каждого отдельно взятого компонента будет иметь одно и то же значение в каждой точке системы, находящейся в устойчивом состоянии, хотя химические потенциалы различных компонентов будут различаться между собой. Однако следует отметить, что наличие такой меры макроскопической однородности в химически реагирующей системе не исключает возможности разной степени химической агрегации вещества в соседних частях системы. Иными словами, система, состоящая из твердой, жидкой и газообразной фаз, может тем не менее находиться в устойчивом состоянии , если все три характеристики (давление, температура и химический потенциал) однородны. Обычно говорят, что однородность этих характеристик обеспечивает соответственно механическое, тепловое и химическое равновесия. [c.40]

Это следствие вытекает непосредственно из следствия 1(a). На рис. 3.2,6 показан воображаемый сосуд с объемом V, равным объему смеси, содержащейся в контрольном объеме последний представлен на рис. 3.2, а. В этом сосуде при той же температуре Т содержится такое же число молей и,- чистого компонента г, как и в смеси (рис. 3.2, а). Тогда плотность компонента i в сосуде будет такой же, как и его молярная плотность р, == п,/У) в смеси. Из следствия 1(a) известно, что р,- равно молярной плотности чистого компонента i, находящегося в равновесии со смесью (а значит, имеющего ту же температуру) через полупроницаемую мембрану. Таким образом, в обоих случаях рассматриваемый чистый компонент будет иметь одинаковые независимые интенсивные характеристики Г и р. Из разд. 18.3 известно, что для определения устойчивого состояния простой системы (в данной ситуации — чистого вещества) необходимо и достаточно задать всего лишь две независимые интенсивные характеристики. Поэтому в обоих случаях состояния компонента i одинаковы, что и доказывает следствие 1 (б). [c.389]

Если рассмотреть результаты исследований ряда веществ, проведенных одной наиболее надежной методикой, то выявляются определенные закономерности изменения координационного числа жидкости в зависимости от структуры твердого состояния. Как уже упоминалось, в металлах, кристаллы которых обладают плотной упаковкой (Аи), с повышением температуры расплава координационное число уменьшается. В ртути, имеющей более сложную структуру в твердом состоянии, координационное число после плавления уменьшается, а при дальнейшем повышении температуры увеличивается, что свидетельствует о сложности структуры ртути и в жидком состоянии, в висмуте с рыхлой структурой координационное число вблизи точки кристаллизации сильно увеличивается (от 6,0 в твердом до 9,1 в жидком), что объясняется переходом вещества в металлическое состояние. При повышении температуры жидкого висмута координационное число изменяется незначительно. Таким образом, координационное число является важным параметром характеристики ближнего порядка, если для его определения использована надежная методика. [c.27]

Для улучшения характеристик систем наддува и повышения их надежности (улучшения герметичности) в последнее время ведутся интенсивные работы по созданию более эффективных систем наддува, в частности с использованием летучих жидкостей. В процессе перехода из жидкого состояния в газообразное в ограниченном объеме происходит повышение давления, что используется для вытеснения топлива из бака. Постоянное давление наддува в такой системе может поддерживаться путем стабилизации температуры летучего вещества (фреона, аммиака и др.) так как каждой температуре соответствует вполне определенное давление насыщенных паров. Другими важнейшими характеристиками летучих жидкостей, кроме зависимости давления насыщенных паров от температуры, является плотность паров, совместимость с топливом (в случае проницаемости разделителей) и скрытая, теплота испарения. [c.139]

Калориметрические методы измерения энергии и мощности — это такие методы, в которых энергия излучения, поглощаясь, переходит в тепло, что вызывает либо увеличение температуры в поглотителе, либо определенное изменение фазового состояния в измерительном приборе [18, 19]. Рост температуры вызывает какое-то изменение, которое можно зарегистрировать либо непосредственно как изменение самой температуры, либо косвенно как изменение объема, давления или некоторых других характеристик поглотителя. Изменения в фазовом состоянии можно измерить путем контроля относительных количеств вещества в каждой фазе в двухфазной системе. Надежные калориметрические методы отличаются обратимостью в том смысле, что с поглотителем не происходит никаких необратимых изменений и все калориметры возвращаются в свое первоначальное состояние за время установления равновесия. [c.113]

Различные химические материалы характеризуются удельным весом, растворимостью, температурой плавления, затвердевания (замерзания) и кипения. Горючие вещества характеризуются также температурой вспышки, а вязкие жидкости — вязкостью. Названные показатели обычно помещены в таблицах и служат для характеристики чистых материалов. Смеси их имеют уже другие константы. Поэтому, определяя константы, можно по ним определить и чистоту материалов. Так, об однородности и чистоте твердого вещества можно судить по температуре плавления или кипения, так как каждое вещество переходит из твердого состояния в жидкое и парообразное или обратно при определенной температуре. При наличии примесей температура плавления и кипения у многих веществ изменяется. [c.6]

Поскольку вклад неаддитивной составляющей в третий и старшие вириальные коэффициенты определяется, таким образом, не только потенциальной функцией парного взаимодействия, но также индивидуальными характеристиками вещества, в частности, молекулярной поляризуемостью (см. рисунок), использование формы (5) для области низких температур в случае существенного влияния старших вириальных коэффициентов является неприемлемым. Уравнение состояния в форме (5) может иметь смысл в этом случае лишь как аппроксимирующее выражение. Поэтому его использование приводит к весьма громоздким и сложным выражениям. [c.181]

Измерения ударной сжимаемости дают возможность определить только калорическое уравнение состояния, не содержащее таких важных характеристик вещества, как температура или энтропия. Что касается измерений температуры, то для металлов они возможны [c.362]

При этом следует учитывать, что если интересующая нас величина А (например, равновесный состав металла по отношению к взаимодействующему с ним веществу или какая-то иная характеристика) в соответствии с температурой Т (изменение которой в сварочных условиях связано со временем) представлена штриховой линией II на рис. У.4, а, а исходное состояние системы в масштабе Л представляется точкой А, то фактическое изменение величины А будет отвечать сплошной линии /. Приняв, что рассматриваемый процесс относится к материалу плавящегося электрода, отметим, что в момент образования и нагрева капли (область от абсциссы 1 до 2) реакции могут идти очень быстро (высокая температура, большая поверхность реагирования) и почти достигают равновесия. При попадании реагирующих веществ в ванну и охлаждении реакции тормозятся и к абсциссе 3 (момент затвердевания) фактическое состояние будет отвечать не точке Л", а точке А ", относящейся как бы к равновесным условиям для температуры более высокой, чем Тпл— Ткр (температуры кристаллизации). [c.206]

Предположим, что вначале температура была высока, так что молекулы были диссоциированы и атомы сильно ионизованы. Предположим также, что велика была и начальная плотность газа, как это бывает, если газовое облако образовалось в результате быстрого выделения энергии в первоначально твердом веществе. Тогда на ранней стадии разлета при больших плотности и температуре все релаксационные процессы протекают очень быстро и газ находится в термодинамическом равновесии, причем характеристики его состояния, например степени ионизации или диссоциации, следят за охлаждением и расширением. Если бы газ в течение всего разлета продолжал оставаться термодинамически равновесным, то по мере расширения и охлаждения все электроны довольно скоро должны были бы объединиться с Ионами в нейтральные атомы, а все атомы, обладающие химическим сродством, объединились бы в молекулы. [c.444]

Так как в данном состоянии величина внутренней энергии будет строго определенной, она также может являться характеристикой состояния тела, т. е. быть параметром состояния. В отличие от удельного давления, температуры и удельного объема, которые называют термическими параметрами, внутренняя энергия названа калорическим параметром. Внутренняя энергия реального вещества зав 1сит как от температуры, так и от давления. [c.31]

В неравновесном состоянии вещества, например, при интенсивных химических реакциях (горение, взрыв), сильных электромагнитных (разряд) или механических (ударные волны) воздействиях понятие температу-ры как единой -Характеристики состояния системы теряет свою определенность. В этом случае говорят о неравновесных температурах, характеризующих распределение полной энергии системы между разллчными ее формами (вращательная температура, колебательная температура и т. п.). [c.6]

Одна из важных физических характеристик флюса-шлака — его вязкость в расплавленном состоянии, от которой зависят характер формирования шва, глубина проплавления основного металла, выход газов из зоны плавления и т. п. Шлаки изменяют вязкость в широком диапазоне температур, поэтому и их температура плавления довольно условна. В отличие от металлов и солей шлаки не имеют точных температур перехода из жидкого состояния в твердое. Этот переход происходит в некотором интервале температур. Для шлаков, как и для всех аморфных тел, установлены границы, определяющие три различных состояния вещества в зависимости от их вязкости жидкотекучее при Т1 10 П вязкое при п =10 4-10 П хрупкое прит]>10зП. [c.14]

При написании уравнений газодинамики и использовании термодинамической связи между давлением и другими термодинамическими характеристиками вещества молчаливо предполагалось, что давление р, определяющее силы в движущемся газе, не отличается от статического давления Рст, измеренного в покоящемся газе в тех же условиях (т. е. при таких ше составе газа, его плотности, внутренней энергии, температуре). Давление есть величина скалярная, не зависящая от выбора системы координат, от направлений скорости движения и градиента скорости. Требование скалярности давления, инвариантности его по отношению к преобразованиям координат, допускает предположение более общее, чем предположение о зависимости только от термодинамического состояния вещества. Давление, вообще говоря, может зависеть от скаляра — дивергенции скорости. При небольших градиентах, ограничиваясь первыми членами разложения, как и при выводе вязких сил, можно записать общее выражение [c.69]

Идеальный газ представляется наилучшим термометрическим веществом, так как имеет простую связь между характеристиками его свойств см. формулу (1.16)] и ряд других достоинств (высокую чувстБнтельиосгь к воздействию теплоты, постоянство свойств н др.). Путем использования (мысленного) идеального газа в качестве термометрического вещества построена идеально-газовая шкала температуры. Для построения стоградусной шкалы можно использовать идеальный газ, приняв за термометрическое свойство, например, объем V. Если в такой идеально-газовой стоградусной шкале за начало отсчета температуры принять состояние, в котором объем V становится равным нулю, то получим шкалу идеально-газовой абсолютной температуры (шкалу Кельвина). Температура тройной точки воды по шкале Цельсия равна 0°С, а по шкале Кельвина 273,15°С связь между температурами по шкале Кельвина (Т, К) и Цельсия (/, °С) имеет вид [c.8]

Битумы — черные, твердые или пластичные вещества с аморфной структурой, состоящие в основном из сложной смеси углеводородов и продуктов их дальнейшей полимеризации и окисления. Природные битумы, называемые также асфальтами, содержат различные минеральные примеси. Битумы при нагревании переходят в жидкое состояние, при охлаждении затвердевают. При низких температурах они хрупки и дают характерный излом в виде раковины. Лучшие электроизоляционные свойства, как правило, имеют более тугоплавкие битумы, они труднее растворяются и более хрупки. Температура размягчения битумов может быть повышена путем пропускания воздуха через расплавленный битум. По своим диэлектрическим характеристикам битумы могут быть отнесены к слабополярным соединениям. Для электроизоляционной техники наиболее широко применяют нефтяные битумы марок БН-111, BH-IV, БН-V и более тугоплавкие спецбитумы марок В и Г. [c.224]

Тепловые эффекты необратимых процессов обнаруживаются только на кривых нагревания. Обычно это относится в веществам или системам, находящимся в метастабильном состоянии. При некоторых определенных для многих реакций температурах, при которых молекулы или атомы достигают скоростей движения, превыщающих границу устойчивости кристаллической рещетки, наступает самопроизвольный процесс с выделением теплоты (нередко с автоката-литическим ускорением). Подобные экзотермические реакции представляют собой удобные объекты исследования методом термографии, так как температуры начала самопроизвольных процессов являются большей частью довольно постоянными и, следовательно, могут служить характеристикой того или иного процесса. [c.216]

В зависимости от свойств материала разрабатывается способ нанесения его на металл. Покрытие на металле может быть образовано за счет изменения агрегатного состояния материала (перехода жидкого в твердое) или путем крепления его к металлу с помощью разнообразных клеящих веществ. В первом случае большое значение приобретают такие характеристики материала, как температура плавления (затвердевания), вязкость, время отвердевания, полсароопасность, токсичность. В случае использования рулонных материалов основное значение имеет адгезия пленки полимера с клеем, прочность пленки на разрыв, а также гибкость защитных иленок в зависимости от температуры окружающей среды. [c.102]

Для вещества, находящегося в твердом состоянии, по Смекалю и Цвикки, следует различать два рода свойств. Некоторые физические свойства кристаллов известны как структурно нечувствительные , в то время как другие свойства являются структурно чувствительными . К первой группе физических свойств кристаллической решетки принадлежат плотность, удельная теплоемкость, упругость (сжимаемость), коэффициент теплового расширения и другие ко второй—временное сопротивленЕв, предел текучести, диэлектрическая прочность (изоляция), некоторые оптические и другие характеристики. Свойства первого рода определяются примерно одними и теми же параметрами как для монокристаллов, так и для поликристаллического материала, имеющего тот же самый химический состаг. На свойства последней группы, очевидно, значительно сильнее, чем на свойства первой, влияют примеси, предшествующая деформация и температура (отжиг, отпуск) ). [c.78]

Инфракрасный спектр соединения является его характеристикой и может использоваться для идентификации точно так же, как используются температура плавления, показатель преломления, температура кипения, оптическое вращение, рентгено-грам.ма и другие физические константы. Поэтому, если сравниваются два соединения, то идентичность инфракрасных спектров указывает, за редкими исключениями, на идентичность соединений. Сравнения спектров выполняются обычно с разбавленными растворами, так как чистые соединения могут кристаллизоваться в различных формах, причем каждая из них может иметь свой характерный спектр, тогда как спектры их разбавленных растворов идентичны. Кроме того, оптические изомеры в растворе дают одинаковые спектры, но в твердом состоянии рацематы и энантиомеры могут давать различные спектры в результате различной упаковки молекул в кристалле. По этой причине нельзя сделать заключений относительно идентичности энантиомеров по спектрам растворов. Нельзя также по спектрам растворов идентифицировать соединения, содержащие большое число одинаковых структурных элементов, т. е. полимеры или длинные алифатические цепи. В этом случае присоединение или удаление нескольких структурных элементов не вызывает заметных изменений спектра вещества в растворе. Однако сравнение спектров твердой фазы оказывается небесполезным, так как различная длина.депи приводит к различным [c.18]

Зола (смесь различных негорючих минеральных веществ) содержит соли щелочных и щелочноземельных металлов, окислы кремния, железа, алюминия, сульфатную серу и др. Состав золы и зольность топлива в целом влияют на процесс горения. Легкоплавкая зола вызывает зашлаковывание горящего слоя топлива, а также налипание размягченной или расплавленной летучей золы на поверхностях нагрева котлов (экранных и кипятильных трубах), что существенно ухудшает теплообмен. Кроме того, при высоких температурах расплавленная зола может вступить в химическое взаимодействие с обмуровкой, что вызывает ее быстрый износ. Поэтому как при проектировании, так и при эксплуатации топок важно знать характеристики золы и в первую очередь температуры начала ее деформации размягчения (плавления) iв и жидкоплавкого состояния t , значения которых зависят от состава золы. [c.21]

Характер границ между жидкими полупроводниками и ионными, молекулярными или металлическими жидкостями во многом такой же, как и для твердых веществ. Однако особенности жидкого состояния приводят и к важным различиям. Как уже - отмечалось, диффузное движение атомов в жидкости может играть особую роль в электронном переносе, если электроны на- ходятся в локализованных состояниях. Другое отличие, обуете ловленное широкой областью стехиометрии, которая может иметь место в жидком состоянии, состоит в том, что электронная структура изменяется непрерывно в соответствии с изменениями химического состава. Мы считаем это наиболее важной характерной чертой поведения жидких полупроводников. Указанная характеристика дает благоприятную возможность для развития более глубокого понимания одной из основных проблем физики и химии конденсированных веществ, а именно взаимосвязи между электронной структурой и атомной или химической структурой вещества. Представляется вероятным, что химическая структура многих систем жидких полупроводников основана на ковалентной связи, но в противоположность обычным молекулярным жидкостям в этом случае высокотемпературная и химическая обстановка такова, что получающиеся молекулярные частицы не являются хорошо идентифицируемыми, особенно в настоящее время. Таким образом, быстро меняющееся динамическое равновесие между различными конфигурациями атомов, по-видимому, играет роль в определении влияния изменений температуры и химического состава. В добавление к изложенному выше связи, имеющие мес льнлиах [c.17]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...