Д состояния тройные

Изучение равновесных превращений в сталях, легированных одним элементом, следовало бы производить на тройных диаграммах железо—углерод—легирующий элемент легированных двумя элементами — на четверных диаграммах и т. д. Но тройные диаграммы очень сложны, недостаточно исследованы и пользование ими на практике затруднительно. Еще более сложны четверные диаграммы. Обычно при изучении легированных сталей рассматривают двойные диаграммы состояния железо — легирующий элемент и изучают влияние легирующих элементов на положение линий и точек диаграммы состояния железо — углерод. [c.30]

Тройные системы сплавов можно классифицировать по тем же признакам, что и двойные — по растворимости компонентов в твердом и жидком состояниях, по склонности к образованию химических соединений и т. д. Кроме того, диаграммы состояния тройных сплавов можно классифицировать и по различным дополнительным признакам. [c.79]

В области теоретического металловедения за истекшие 50 лет разработаны многочисленные диаграммы состояния двойных и тройных систем. Установлена связь между диаграммами состояний и диаграммами, показывающими зависимость физических свойств сплавов от их химического состава (правила Н. С. Курнакова). Сформулировано понятие о сингулярных точках и законы образования упорядоченных твердых растворов (Н. С. Кур-наков), установлено размерное и структурное соответствие в когерентных фазах (правило П. Д. Данкова), открыты законы кристаллизации слитков (Н. Т. Гудцов), созданы теории изотермической обработки стали (С. С. Штейн-берг), мартенситного превращения твердых растворов и отпуска закаленной стали (Г. В. Курдюмов), модифицирования сплавов (М. В. Мальцев), образования эвтектик и жаропрочности сплавов (А. А. Бочвар) и многие другие. [c.190]

Или же можно выбрать две постоянные температуры, вроде температуры плавления льда и температуры насыщенных паров воды и обозначить их разность любым числом, например 100. Последнее допущение он считал единственно удобным при современном ему состоянии науки, учитывая необходимость сохранения связи с практической термометрией, но первое допущение значительно предпочтительнее теоретически и должно быть в конце концов принято [2]. Температурную шкалу с одной реперной точкой отмечал и Д. И. Менделеев. X Генеральная конференция по мерам и весам, состоявшаяся в 1954 г., ввела новое определение абсолютной термодинамической шкалы, положив в его основу одну реперную точку,— тройную точку воды и, приняв ее значение точно 273, 16° К (принципиально можно принять любое число). Соответственно этому была построена и новая стоградусная шкала, нуль которой был принят на 0,01° ниже температуры тройной точки, (по Международной шкале 1927 г. температура тройной точки воды равна + 0,0099°). [c.37]

При изучении физико-химических равновесий за внешние факторы, влияющие на состояние сплава, принимают температуру и давление. Применяя правило фаз к металлам, можно во многих случаях принять изменяющимся только один внешний фактор — температуру, так как давление, за исключением очень высокого, мало влияет на фазовое равновесие сплавов в твердом и жидком состояниях. Тогда уравнение примет следующий вид С — К - -+ 1 — Ф. Так как число степеней свободы не может быть меньше нуля и не может быть дробным числом, то К, — Ф + 1 > О, а Ф< /С + 1, т. е. число фаз в сплаве, находящемся в равновесном состоянии, не может быть больше, чем число компонентов плюс единица. Следовательно, в двойной системе в равновесии может находиться не более трех фаз, в тройной — не более четырех и т. д. [c.49]

Приведенная выше схема расчета состояний системы при охлаждении может применяться и для расчета системы с кристаллизующимися кристаллогидратами двойных или тройных солей, процессов высаливания и т. д. Изменяются лишь данные, которыми необходимо пользоваться для решения конкретной технологической задачи. [c.140]

Т у р к и н В. Д., Диаграмма состояний двойных и тройных металлических систем, Металлургиздат, 3948. [c.176]

Диаграммы состояния позволяют правильно подойти к выбору сплава, судить о поведении сплава при технологической обработке и характеризуют его физические и ряд механических свойств. Существуют различные типы диаграмм состояния сплавов двойные для двухкомпонентных, тройные для трехкомпонентных и т. д. Рассмотрим важнейшие типы диаграмм состояния двойных сплавов. Эти диаграммы строятся в координатах концентрация — температура. [c.20]

Единое уравнение состояния параводорода от тройной точки до 10 000= К и до приведенной плотности = 2,8. Казавчинский Я- 3., С е р д ю к Л. С. [c.401]

Тогда уравнение примет следующий вид С=/С+1 — Так как число степеней свободы не может быть меньше нуля и не может быть дробным числом, то К—Ф + 1 0, а Ф К+1,т. е. число фаз в сплаве, находящемся в равновесном состоянии, не может быть больше, чем число компонентов, плюс единица. Следовательно, в двойной системе в равновесии может находиться не больше трех фаз, в тройной — не больше четырех и т. д. [c.94]

Наибольшее количество металлических сплавов получается в жидком (расплавленном) состоянии и кристаллизуется в изложницах или формах. Сплавы изготовляются сплавлением двух или нескольких компонентов. В металлических сплавах компонентами могут быть как химические элементы, так и образуемые ими устойчивые химические соединения. Например, в сплавах свинца с сурьмой компонентами являются сурьма и свинец, а в сплавах железа с углеродом — железо и химическое соединение, образуемое им с углеродом (карбид железа). В зависимости от числа компонентов сплавы подразделяют на двухкомпонентные (двойные или бинарные) и многокомпонентные трехкомпонентные (тройные), четырехкомпонентные (четверные) и т. д. [c.110]

Таким образом, в рассматриваемом случае система не имеет ни одной степени свободы и может существовать только при вполне определенных температуре и давлении. На Т-р — диаграмме такому состоянию системы соответствует одна лишь точка (область нулевого измерения), которую принято называть тройной точкой, которая является точкой пересечения любых двух из трех рассмотренных в предыдущем случае линий. При изменении давления или температуры в тройной точке система выйдет из состояния, характеризуемого этой точкой, и перейдет или на одну из линий р = Д (Т), р = /г (Т) р = [з (Т), причем в системе исчезнет одна из фаз (например, при переходе на линию р = /1 (Т) — твердая фаза), или в одну из областей двухмерного измерения и при этом в системе исчезнут две фазы (например, при переходе в область твердого состояния — капельно-жидкая и газообразная фазы). [c.100]

Эле.менты или химические соединения, образующие сплав, называют компонентами. Компонентами металлических сплавов могут быть не только металлы, но и неметаллы. В зависимости от числа компонентов сплавы могут быть двойные, тройные и т. д. В зависимости от физико-химического взаимодействия компонентов в сплавах образуются фазы, число и тип которых характеризуют состояние сплава. [c.106]

У химически однородного вещества, не имеющего модификаций, на диаграмме р — t существует одна Т. т. у веществ с аллотропными модификациями число Т. т. соответственно увеличивается (см., нап]).. Сера). Ири увеличении числа компонентов системы (раствор или сплав) увеличивается и число независимых параметров, характеризующих эту систему. Так, для двухкомпонентной системы, помимо put, добавляется третий параметр — концентрация х. Пространственная диаграмма состояния такой системы в координатах р, t, х имеет уже не Т. т., а тройную пространственную кривую. Равновесие 3 фаз д.тя такой системы будет изображаться точкой, если считать один из параметров (напр., р) постоянным, т. е. рассматривать плоскую диаграмму равновесия. Вообще Т. т. существуют на плоских диаграммах состояния систем с любым числом компонентов, если все параметры, определяющие состояние системы, кроме двух, приняты за постоянные. [c.204]

В современной статистической механике стремятся учесть сначала влияние двойных столкновений, затем тройных, четверных и т. д. Такой подход приводит к вириальному разложению для термического уравнения состояния, а также коэффициентов переноса в плотных газах. Было произведено несколько попыток оценить первый коэффициент разложения переносных свойств по плотности для случая мягкого потенциала. [c.124]

В теории состояния реального вещества имеет значение учение об ассоциации молекул (иногда называемой кажущейся) ассоциация понимается пе в химическом смысле, а лишь как объединение нескольких молекул в один агломерат, получающий только некоторые свойства большой молекулы так, предполагается, что при ассоциации молекул не происходит перегруппировка атомов в одиночных, составляющих молекулах, и индивидуальные свойства каждой из них в основном сохраняются. Однако структура сложной молекулы всё же может лишать составляющие молекулы некоторых степеней свободы. Ассоциация уменьшает число самостоятельных частиц, составляющих газ, и снижает давление газа иа стенки сосуда. Уравнение состояния ассоциирующего газа может быть получено из рассмотрения газа как смеси, составленной компонентами с одиночными, двойными, тройными и т. д. молекулами. Сторонники учения считают, что правильным учётом ассоциации можно дать уравнения состояния, полностью отображающие природу реального газа. [c.547]

Оптические фононы и экситоны обладают большим числом общих свойств. И те, и другие являются бозе-частицами. В неполярных твердых телах три фононные ветви при <7 = 0 вырождены. Экситоны с К=0, которые появились при разрешенном дипольном переходе между двумя зонами (например, 5—р-пере-ходе), обладают также трижды вырожденным состоянием (вырождение трех р-функций). При переходе к малым значениям д или К тройное вырождение расщепляется на простую и дважды вырожденную ветви, которые можно идентифицировать с продольной и поперечными ветвями. Для фононов мы это наблюдали на рис. 48 (ср. также Приложение Б.8). У полярных твердых тел тройное вырождение снимается уже при [c.256]

Как и в случае мембраны ( 197), когда два или больше основных типов колебания имеют один и тот же период, другие колебания данного периода могут быть получены путем наложения. Тройной бесконечный ряд возможных простых составляющих колебаний не обязательно полностью представлен в частных случаях сложных колебаний. Если, например, мы предположим, что содержимое ящика в начальном состоянии нигде не сжато и не разрежено и имеет одинаковую скорость, компоненты которой, параллельные осям координат, равны соответственно VQ, то мы не получим ни одного простого колебания, для которого свыше, чем одно из трех чисел р, д, г конечно. Действительно, каждая компонента начальной скорости может рассматриваться отдельно, и задача аналогична той, которая решена в 258. [c.77]

Диаграммы состояния тройных систем взяты из оригинальных работ Д. А. Петрова (12) по системе AI—Си—Mg, Kosler, Fink и др. по системе А1—Mg—Zn u по совокупности работ разных авторов до 1943 г. по системе Al-Mg-Si. [c.199]

Природа сплавов Д1 и Д16 была изучена при помощи диаграммы состояний тройной системы А1 — Си — Mg, созданной Р. Фогелем, Г. Г. Уразовым и Д. А. Петровым. В металлографии алюминиевых сплавов эта диаграмма сыграла большую роль. [c.94]

Приложение формулы (17.12.1) к обработке опытных д.шных было начато больше чем через пятьдесят лет после появления работы Вольтерра. Следует отметить, что во всех этих новейших работах исследовались материалы, поведение которых мало отличалось от линейного. Поэтому в разложении (17.12.1) было достаточно удержать два члена, соответствующих однократному и тройному интегралам. Двукратный интеграл обычно отбрасывается, так как поведение материала при растяжении и сжатии предполагается одинаковым. Даже при таких упрощениях определение вида ядра, зависящего от трех независимых аргументов, довольно затруднительно. Обращение соотношения (17.12.1) имеет тот же вид, но фактическое выполнение такого обращения встречает существенные трудности. Лишь относительно недавно (1957 г.) кратно-интегральное представление было распространено на случай трехмерного напряженного состояния. При сохранении интегралов до трехкратных включительно поведение изотропного материала описывается при помощи 12 независимых ядер. Многие авторы поэтому стремились упростить полученные соотношения, делая те или иные предположения. Мы не будем здесь касаться этих вопросов. [c.607]

После опубликования работ Д. К. Чернова металловедение стало развиваться бурными темпами. В России этот период характеризуется возникновением и развитием ряда крупных школ. Среди них первое место принад лежит школе акад. Н. С. Курнакова (1861 —1941 гг.), разработавшей и внедрившей в науку ряд физических методов исследования сплавов и давшей большое количество диаграмм состояния двойных и тройных систем. [c.186]

В отличие от закалки металлов с высоких температур при облучении образуется одинаковое количество вакансий и межузельных атомов. Если бы процесс нарушений при облучении сводился только к образованию пар Френкеля и их рекомбинации, то можно было бы относительно просто представить условия равновесной рекомбинации антинарушений и установить период самовосстановления структуры и свойств материала. В какой-то мере такая картина изменения дефектной структуры, по-видимому, может реализоваться после облучения до малых доз совершенных кристаллов ( усов ). В действительности даже при наличии только изолированных точечных дефектов в решетке реальных кристаллов наряду с рекомбинацией протекают более сложные процессы взаимодействия точечных дефектов друг с другом с образованием двойных, тройных и т. д. комплексов, кластеров. Каждый из первичных дефектов может взаимодействовать с примесными атомами, дислокациями, границами раздела. В результате этого возникают комплексы вакансия — атом примеси, внедренный атом — атом примеси, пороги и суперпороги на дислокациях, изменяется перераспределение элементов в растворе, состояние границ раздела, конфигурация дислокаций. [c.60]

Выше температуры (рис. 4.13) металл ванны находится в жидко-твердом состоянии и имеет весьма большую пластичность в результате свободной циркуляции жидкой фазы между кристаллами его прочность близка к нулю. Ниже Т образуется кристаллический каркас в шве, прочность повьипается, но снижается пластичность. Это связано с заклиниванием кристаллитов при деформировании, что затрудняет циркуляцию жидкой фазы и приводит к хрупкому разрушению металла по тонким жидким пленкам на этапе охлаждения от до T[.B ТИХ[ пластичность понижается плавно или ступенчато в зависимости от темпа снижения толщины пленок в результате кристаллизации двойной, тройной и т. д. эвтектик. На стенках трещин, возникающих в ТИХь обнаруживаются следы обособленной кристаллизации жидкого металла или шлака. Стенки окислены, если трепщны выходят на поверхность шва. Они располагаются по зонам срастания кристаллов и называются кристаллизационными или ликвационными. Их образование возможно до температуры Т , при которой сопротивление сдвигу для пленок меньше, чем для объемов кристаллитов. Ниже Т в деформировании участвует весь объем металла, что резко увеличивает его пластичность и исключает хрупкое разрушение. [c.180]

При решении проблемы создания жаростойких покрытий еще в значительной мере преобладает эмпиризм, обусловленный недостатком термодинамических и кинетических данных для высоких и сверхвысоких температур. Нет достаточного количества диаграмм состояния металл (сплав)—покрытие — кислород, данных но термодинамическим активностям компонентов в сложных системах, давлению паров, диффузионным подвижностям компонентов в тройных, а также более сложных системах и т. д. Кроме того Сложность изучаемой системы подложка—покрытие — коррозионная среда, включающей большое число изменяющихся параметров, создает значителыные трудности для изучения механизма протекающих процессов. Этим отчасти можно объяснить тот факт, что-несмотря на важность задачи и значительные научно-техниче-ские силы, занятые ее решением, до сих нор не созданы покрытия, удовлетворяющие разнообразные запросы современной техники. К настоящему времени, например, разработаны покрытия на вольфраме, работающие лишь 20 час. при 1800° С, что же касается температур > 2000° С, то> срок службы покрытий здесь ошаничийается несколькими десятками минут [c.216]

М. П. Вукалович и И. И. Новиков вывели уравнение состояния реальных газов, которое учитывает не только силы взаимодействия между молекулами и объем молекул, но также наличие в реальных газах явления ассоциации молекул. Ассоциация рассматривается как механическое соединение под действием меж молекулярных сил одиночных молекул в более сложные молекулы— двойные, тройные и т. д. Сопоставление результатов расчетов с опытными данными показывает точность этого уравнения. [c.11]

В 1957 г. Б. В. Дза.мповым методом Вукаловича и Новикова было составлено уравнение состояния водяного пара до 1 ООО ат и 1 000° С с учетом одиночных, двойных, тройных и т. д. молекулярных комплексов, использованное при составлении таблиц, изданных в 1958 г. Выполненная Дзамповым работа была им защищена в качестве кандидатской диссертации. [c.310]

Диаграммы состояния алюминиевых сплавов. Важнейшие алюминиевые сплавы относятся к системам А1—Си, А1—М 251 и А1—5 . Несколько меньшее значение имеют системы А1—Ре, А1—Мп и А1—N1. В промышленных сплавах обычно встречаются тройные и более сложные системы, например, А1—Си—Mg2Si, А1—51—Ре и т. д. Ввиду их сложности ограничимся рассмотрением только двойных сплавов. [c.376]

В группе алюминиевых сплавов, упрочняемых термической обработкой (закалкой с последующим старением), наиболее распространенными являются сплавы типа дуралюмина, представляющие собой тройные сплавы алюминия с медью и магнием. Например, дуралюмин марки Д16 содержит 3,6-4,7 /о Си 1,25-1,75 /о М 0,3-0,9% Мп <0,8 / 5 и < 0,8"/о Ре остальное — А1. Дуралюмин обладает низкой коррозионной стойкостью, в связи с чем он обычно покрывается тонким слоем чистого алюминия (плакируется). Дуралюмин в отожженном состоянии (Д16М) имеет предел прочности не ниже 21 кг/мм при минимальном относительном удлинении 18 /о. Плакированный дуралюмин, закаленный и естественно состаренный (Д16Т), имеет предел прочности не менее 42 кг/мм при относительном удлинении 18 /д. Высокая прочность термически обработанных сплавов типа дуралюмина объясняется ограниченной растворимостью меди и магния в твердом алюминии. [c.68]

Смотреть страницы где упоминается термин Д состояния тройные : [c.73] [c.591] [c.420] [c.86] [c.94] [c.612] [c.205] [c.252] [c.92] [c.237] [c.451] [c.556] [c.278] [c.541] [c.614] [c.14] [c.404] [c.330] [c.321] [c.389] [c.160] [c.328]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...