Термодинамически равновесное состояние

Так как 2 > ft, то, как следует из (17.4), при термодинамическом равновесии всегда i > Пз и только при бесконечно высокой температуре (Т оо) iii = Следовательно, в системе, находящейся в термодинамическом равновесном состоянии, не- [c.381]

Если ни одна из сил не фиксируется (й = 0), но выполняется условие минимума возникновения энтропии, то все потоки и возникновение энтропии равны нулю, и, следовательно, такая система является замкнутой и равновесной. Таким образом, стационарное состояние нулевого порядка соответствует термодинамическому равновесному состоянию изолированной системы. [c.20]

Непосредственный подсчет показывает, что при большом числе частиц вероятность термодинамически равновесного состояния системы (с распределением Максвелла по скоростям) на много порядков больше вероятностей сколько-нибудь неравновесных состояний, в которых энергия частиц сконцентрирована в упорядоченном макроскопическом движении, и поэтому система необратимо переходит в равновесное состояние как механически паи- [c.125]

До сих пор мы рассматривали свойства систем в термодинамически равновесном состоянии, когда ни один параметр системы со временем не изменяется и внутри системы нет никаких макроскопических движений. [c.23]

Равновесные и неравновесные состояния. Каждая термодинамическая система может находиться как в равновесном, так и в неравновесном состояниях. Среди термодинамически равновесных состояний различают (как и в механике) состояния устойчивого и неустойчивого равновесия. [c.109]

Итак, если Uf,r>0, то в термодинамически равновесном состоянии в кристалле будут присутствовать дефекты, концентрация которых будет зависеть от Uf r, Т и ve/vr. Если же t/f,r<0, то кристалл с дефектами в равновесии существовать не может, так как Сг станет больше 1. [c.232]

Приближение релаксирующего газа к своему окончательному термодинамически равновесному состоянию включает в себя релаксацию поступательных, вращательных и колебательных степеней свободы молекул и состава газа. Каждый из перечисленных процессов протекает со своим характерным временем релаксации. [c.129]

При температуре свободные энергии жидкого и твердого металлов одинаковы и система, таким образом, находится в термодинамически равновесном состоянии. Для перехода металла из одного агрегатного состояния в другое должна возникнуть разность свободных энергий Af i — при расплавлении или Д/ j —при кристаллизации (в этих случаях запас свободной энергии минимален и система находится в устойчивом состоянии). [c.45]

В [36] представлены результаты расчета термодинамически равновесных состояний системы продуктов сгорания, содержащих натрий, калий и серу в зависимости от температуры и концентраций кислорода при атмосферном давлении. Цель этих расчетов — выявление состояния в системе таких компонентов, которые наибольшим образом могут влиять на загрязнение и коррозию поверхностей нагрева. [c.28]

Для суждения о степени отклонения системы жидкость—пар от термодинамически равновесного состояния на рис. 4 нанесена кривая отношений местной степени сухости х к степени сухости, отвечающей равновесному изоэнтропийному изменению состояния Хр = i)- Как видно [c.195]

Так как в единице объема расширяющегося пара за единицу времени образуется очень большое число новых центров конденсации, то, несмотря на малые размеры каждого отдельного зародыша, их общая поверхность, на которой конденсируется окружающая капельку газообразная фаза, относительно велика. Быстрое увеличение числа поверхностей конденсации и продолжающийся рост ранее образовавшихся капелек ведут к интенсивному выпадению влаги, выделению тепла конденсирующимся паром, нарушению переохлаждения и переходу системы к абсолютно устойчивому термодинамически равновесному состоянию. Таким образом, степень перенасыщения пара не [c.113]

Скачка постепенное накопление и рост зародышей жидкой фазы, во время которого расширяющийся пар сохраняет свойства однородного вещества, завершается бурным выпадением конденсата, переводящим систему в термодинамически равновесное состояние. В то же время, в литературе (см., например, [Л. 67, 68]) высказываются -соображения о том, что испарение жидкости при изобарном подводе тепла также носит скачкообразный характер. В связи с этим следует выяснить, в какой форме протекает процесс испарения в адиабатически движущейся жидкости имеет ли место непрерывное изменение состояния потока или же параметры среды претерпевают разрыв, вызванный внезапным парообразованием и местным превращением перегретой жидкости в двухфазную систему. Ответ на вопрос о возможности существования скачка испарения может быть получен из самых общих соображений. [c.164]

ФАЗА <есть совокупность всех частей гетерогенной системы, обладающих одинаковым химическим составом, находящихся в одинаковом состоянии и ограниченных поверхностями раздела колебаний — аргумент периодической функции, описывающей колебательный или волновой процессы начальная—фаза колебаний в начальный момент времени термодинамическая — термодинамически равновесное состояние вещества, отличающееся по своим физическим свойствам от других возможных равновесных состояний [c.291]

При охлаждении в течение достаточно продолжительного промежутка времени, так что становится возможным термодинамически равновесное состояние жидкости, расплав кристаллизуется при температуре затвердевания Гт (рис. 2.12). Однако при большой скорости охлаждения жидкость не кристаллизуется даже при переохлаждении ниже Тт. Жидкость в таком состоянии называется переохлажденной. Далее, если скорость охлаждения поддерживается достаточно большой, хо жидкость не превращается в кристалл, структура жидкости сохраняется до довольно низких температур, но в конце концов жидкость все же затвердевает. В этом случае [c.46]

Фаза — термодинамически равновесное состояние вещества, характеризующееся агрегатным состоянием, атомным (молекулярным) составом и строением, а также отделенное пространственными границами от других возможных равновесных состояний (фаз) того же вещества. [c.197]

Фаза — термодинамически равновесное состояние вещества, характеризующееся агрегатным состоянием, атомным (молекулярным) составом и строением, а также отделенное пространственными границами от других возможных равновесных состояний (фаз) того же вещества. Термодинамически неравновесное состояние вещества называется метастабильной фазой. [c.22]

Отжиг. Традиционно сложившееся понятие отжиг охватывает несколько отличающихся друг от друга по режиму операций термообработки, объединенных единой целью — привести сталь в термодинамически равновесное состояние с минимальной плотностью дислокаций (10 —10 см ), по возможности низкой твердостью и высокой пластичностью. [c.110]

В классической термодинамике эволюцию системы рассматривают как переход между термодинамическими равновесными состояниями. Понятие равновесия в этом случае, в отличие от механического равновесия (при котором как скорости, так и ускорения всех материальных точек равны нулю), относится к коллективным характеристикам системы в целом (давление Р, температура Т, концентрация химического компонента С). На рис. 1 схематически представлена открытая система, которая находится в термодинамическом равновесии, если ответственные за обмены с внешней средой характеристики имеют одинаковые значения в системе и во внешней среде. В простейшем случае это означает, что С, = С, , [c.10]

В классической термодинамике эволюцию системы рассматривают как переход между термодинамическими равновесными состояниями, которые определяются при следующих условиях [334] [c.217]

Основные характеристики процесса с удовлетворительной для инженерных расчетов точностью могут быть оценены методами химической термодинамики в предположении о том, что в процессе достигается термодинамически равновесное состояние. Природа реакций органических компонентов топлива с кислородом при высоких температурах такова, что главные реакции, определяю- [c.311]

Таким образом, мы пришли к важнейшему выводу в термодинамически равновесном состоянии все газы являются невязкими. Считать газ сжимаемым или несжимаемым мы можем в зависимости от того, можно ли полагать в данной конкретной задаче величину 6и//6х/ равной нулю или нет. Наоборот, в неравновесном состоянии все газы являются вязкими, причем отличие от нуля тензора Пд приводит к двум следствиям к появлению добавочного неравновесного давления и к появлению сил вязкого трения, определяемых бесследной частью тензора П д. [c.528]

Дело усложняется еще тем, что разогрев газа происходит в столь тонкой области (толщина скачка уплотнения, согласно изложенному в 109, имеет порядок длины свободного пути пробега молекулы), что на этом малом пути сообщенная молекулам при нагреве кинетическая энергия не успевает распределиться по всем внутренним степеням свободы молекул, и газ не приходит полностью в термодинамически равновесное состояние. В таких случаях говорят, что газ релаксирует, а время, потребное для приобретения газом равновесного состояния, и эквивалентную этому времени длину, пройденную газом, называют соответственно временем и длиной релаксаций. [c.694]

За температуру кипения жидких диэлектриков принимают температуру термодинамического равновесного состояния между жидкой и газообразной фазами при данном давлении (например, при 0,1 МПа). Часто определяют не температуру кипения, а пределы выкипания сложных по составу жидкостей. Для ориентировочной оценки упругости паров данного жидкого диэлектрика при различных температурах могут быть использованы Данные о температурах кипения при различных давлениях — менее 0,1 МПа, [c.71]

Термодинамически равновесное состояние твердого тела — кристаллическое. Кристаллы — тела, обладающие упорядоченной трехмерно-периодической пространственной атомной структурой. Множество природных и синтетических твердых веществ (металлы, сплавы, минералы и др.) состоят из очень мелких произвольно ориентированных кристалликов. ЕЬли мелкие кристаллы ориентированы хаотически, их называют поликристаллами. При преимущественной ориентации кристалликов твердое тело образует текстуру. В последнее время резко возросли масштабы получения и применения отдельных крупных кристаллов, которые часто называют мококристаллми. [c.34]

При больших энергиях возбуждения составного ядра его уровни перекрываются, и говорить об отдельных резонансах уже нельзя. Однако концепцию составного ядра можно сохранить и здесь, дополнив ее статистическими соображениями. В результате получается статистическая теория ядерных реакций или, что то же самое, модель испарения. Согласно модели испарения реакция про-TejKaeT следующим образом. Попавшая в ядро частица быстро теряет энергию, передавая ее всем нуклонам ядра. Таким путем возникает термодинамически равновесное состояние ядра, т. е. ядро приобретает некоторую температуру (температура невозбужденного ядра равна нулю). Далее в течение некоторого времени (это и есть время жизни составного ядра) каждый нуклон имеет энергию, недостаточную для вылета, хотя ядро в целом возбуждено сильно. Наконец, в результате достаточно сильной флуктуации один из нуклонов приобретает необходимую для вылета энергию и испаряется из [c.145]

Саха и Эггерт методами статистической физики определили константу равновесия при условии термодинамического равновесного состояния. Соответствующая формула имеет вид [c.395]

Точное определение перечисленных величин для неравновесных состояний сопряжено с большими затруднениями, преодолеть которые пока что не удается. Существенное упрощение проблемы дает принятие так называемой гипотезы ло кального термодинамического равновесия. Согласно этой гипотезе принимается, что мик-роскоиическое состояние частиц самого вещества в каждой точке системы отвечает его термодинамически равновесному состоянию при локальной температуре в рассматриваемой точке. [c.59]

Изменение состояния пара вдоль линии (без конденсации) сопровождается более интенсивным снижением температуры, нежели при расширении по равновесной изоэнтропе Ьс. Иными словами, задержка конденсации в процессе расширения сопровождается переохлаждением пара его температура оказывается ниже температуры насыщения при данном давлении. Такой пар называют также перенасыщенным (пересыщенным) паром. Мерой перенасыщения служит отношение давления перенасыщенного пара р к давлению насыщения при той же температуре и плоской поверхности раздела фаз Другой характеристикой отклонения пара от термодинамически равновесного состояния служит величина переохлаждения. Мерой переохлаждения (при одинаковых давлениях) является разность между температурой насыщения if , отвечающей плоской междуфазовой поверхности, и температурой переохлажденного пара t. [c.111]

Уравнения (4-33) — (4-37) имеет смысл привлекать к расчету процесса, начиная от тех сечений канала, в которых возникает интенсивное образование устойчивых зародышей, сопровождающееся заметным выпадением конденсата, и кончая местом, где завершается скачок конденсации и система жидкость—пар переходит в термодинамически равновесное состояние. С момента восстановления термодинамического равновесия в потоке перестают быть действительными уравнения (4-36), (4-36 ), а также выражения для определения скорости зародышеобразования, относящиеся к явлениям, происходящим в перенасыщенном паре. Уравнения же (4-33) — (4-35) без дополнительных связей, характеризующих междуфазовый обмен массой, не образуют замкнутой системы. В условиях фазового равновесия и совпадения скоростей паровой и конденсированной составляющих потока можно парожидкостную среду рассматривать как единую систему. Процесс изоэн-тропийного течения такой термодинамически равновесной системы полностью описывается приведенными в 3-3 уравнениями (3-7) — (3-9), к которым следует присоединить уравнение кривой упругости Т = f (р). Заметим, что система уравнений (3-7) — (3-9) свободна от такого допущения, заложенного в основу вывода зависимости (4-33) — (4-35), как отождествление свойств пара и идеального газа. [c.155]

Гомогенная модель двухфазного потока, предложена на начальном этапе исследований гидродинамики парогенерирующих каналов, т. е. значительно раньше модели со скольжением фаз. Она построена при допуш,ениях равенства линейных скоростей пара и жидкости, термодинамически равновесного состояния двухфазного потока н возможности представления коэффициента трения двухфазного потока как коэффициента трения однофазного потока. Удельный объем вещества в потоке определяется в виде средневзвешенной величины, состоящей из удельных объемов фаз пропорционально их массовым расходам. [c.60]

СПЙНОВОЙ плотности ВОЛНЫ — термодинамически равновесное состояние вещества, характеризующееся пространственно неоднородным пернодич. распределением плотности маги, момента М(г). При этом усреднённый макроскопич. магн. момент системы равен нулю (М(г)) = о и С. п. в. можно рассматривать как одно из проявлений антиферромагнетизма. Пространственное распределение М(г) описывается соотно-щением [c.636]

ФАЗА в термодинамике — термодинамически равновесное состояние вещества, отличающееся по физ. свойствам от др. возможных равновесных состояний (др. фаз) того же вещества (см. Равновесие термодинамическое). Иногда неравновесное метастабильпое состо.ниие вещества также наз, Ф. (метастабильная Ф. . Переход вещества из одной Ф, в другую — фазовый переход—связан с качеств, изменениями свойств вещества. Напр., газовое, жидкое и кристаллич, состояния (Ф.) вещества различаются харак- [c.263]

Разберемся в определении на конкретном примере. Равновесные состояния макроскопических систем описываются (например, в термодинамике) с помощью макроскопических параметров (например, термодинамически равновесное состояние газа в отсутствие внешних силовых полей можно описать плотностью газа, давлением и температурой). В чем смысл макроскопических параметров С молекулярной точки зрения Рассмотрим в качестве примера плотность газа. В пространстве, занимаемом газом, вьщелим некоторый постоянный объем V так, чтобы масса газа в нем равнялась т. Тогда плотность газа р внутри выделенного объёма выражается отношением т/У. Из-за теплового движения молекул или [c.140]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...