Теория резонансного рассеяния

ТЕОРИЯ РЕЗОНАНСНОГО РАССЕЯНИЯ 227 [c.227]

Теория резонансного рассеяния [c.227]

ТЕОРИЯ РЕЗОНАНСНОГО РАССЕЯНИЯ 229 [c.229]

ТЕОРИЯ РЕЗОНАНСНОГО РАССЕЯНИЯ 231 [c.231]

ТЕОРИЯ РЕЗОНАНСНОГО РАССЕЯНИЯ [c.233]

Понятие резонансных состояний в течение двух последних лет заняло видное место в физике твердого тела. Оно, в частности, непосредственно относится к резонансным -состояниям. Теория резонансного рассеяния очень хорошо разработана [47]. Мы не будем пытаться здесь ни воспроизводить ее, ни использовать полученные там результаты. Вместо этого мы построим физическую картину резонансов в твердых телах и покажем, как можно использовать это понятие при вычислениях. Начнем мы с более знакомого случая связанных состояний свободного атома и покажем, как они превращаются в резонансные состояния при изменении его окружения. [c.211]

Наконец, в 6 дается обзор некоторых недавно выполненных работ по квантовой теории процессов инфракрасного поглощения и комбинационного рассеяния света. По необходимости изложение в этой части отличается сжатостью, и его целью является установление связи настоящей книги с другими работами, а также введение в современную научную литературу. В 6 обсуждаются вопросы многочастичной теории процессов поглощения и рассеяния, а также современный микроскопический подход, в особенности в задаче о комбинационном рассеянии света фононами. По-видимому, особый интерес представляет вопрос о резонансном рассеянии и нарушении симметрии, обсуждаемый в последнем пункте 6. [c.6]

Назначение данной статьи — дополнить изложенную в книге теорию комбинационного рассеяния рассмотрением тех качественных изменений, которые имеют место в резонансном случае по сравнению с нерезонансным. То, что изменения действительно существенны, следует уже из того, что в резонансном случае обычно возбуждается люминесценция, спектральные и временные характеристики которой существенно иные, чем при нерезонансном рассеянии. Однако люминесценция не охватывает целиком всего возбуждаемого в резонансе излучения, хотя часто и составляет основную его часть по интенсивности всегда имеется также упругое (релеевское) и неупругое (комбинационное) рассеяние со свойствами, аналогичными нерезонансному релеевскому и комбинационному рассеянию. Кроме того, как было показано теоретически в работе [1] и экспериментально в работе [2], в резонансном случае часто можно выделить еще один вид излучения — горячую люминесценцию. [c.327]

Одной из важнейших и характернейших особенностей сильных взаимодействий является их ярко выраженный резонансный характер. Сечения рассеяния адронов, как правило, не монотонно изменяются с ростом энергии, а имеют многочисленные отчетливые резонансы. Из теории ядерных реакций мы знаем, что резонансам в сечении соответствуют нестабильные состояния. Согласно (2.54) среднее время жизни такого нестабильного состояния обратно пропорционально энергетической ширине Г-резонанса. Поэтому исследование резонансных столкновений в значительной мере является исследованием спектра масс и структуры нестабильных адронов. В этом пункте будут изложены основные экспериментальные данные об адронных резонансах, методы их обнаружения, распадные свойства резонансов. [c.363]

Среди разнообразных объектов рассеяния особый класс составляют дифракционные решетки, обладающие способностью интерференционного суммирования полей рассеяния отдельных элементов. Благодаря этому в оптическом диапазоне удалось осуществить пространственно-когерентное рассеяние, использовать решетку как элемент, обеспечивающий частотную избирательность. На наш взгляд, в настоящее время наступает новый этап в теории и практике рассеяния волн на периодических структурах, связанный с освоением милли- и субмиллиметрового диапазонов волн, развитием квазиоптической техники. С одной стороны, поперечные размеры пучков поля здесь существенно превышают длину волны и периодические структуры могут быть столь же широко использованы, как и в оптике. С другой — еще сохраняются технологические возможности создания решеток с элементами заданной конфигурации. В целом это открывает широкие возможности для создания элементной базы милли- и субмиллиметрового диапазонов, опирающейся именно на резонансные свойства решеток. При этом идеи резонансных устройств СВЧ диапазона объединяются с фундаментальными достижениями оптической техники, что способствует замыканию освоенного диапазона электромагнитных колебаний. [c.5]

Прошло более десяти лет со дня выхода первой в мировой литературе монографии [25], посвященной электромагнитной теории дифракции волн на решетках. Позже появился еще ряд монографий, посвященных дифракционным свойствам решеток и методам их анализа [6, 50—52, 54, 114]. При этом часть этих исследований была в основном ориентирована на решетки оптического диапазона 150, 52], а другая — на периодические структуры, обладающие свойствами, перспективными к использованию в радиодиапазоне электромагнитных колебаний [6, 50, 51, 54, 114]. В настоящей работе особое внимание уделено развитию результатов, изложенных в [25, 63], и новых свойств, обнаруженных позднее, которые оказались перспективными к применению в радиофизических исследованиях МИЛЛИ- и субмиллиметрового диапазонов, при построении соответствующей метрологической и элементной базы и в дальнейшем — при создании радиотехники милли- и субмиллиметрового диапазонов. Данная книга является как бы единым целым с монографиями [25, 63], вместе они содержат уникальные по полноте и детальности аналитические, графические и численные данные по амплитудно-частотным, поляризационным и другим зависимостям, характеризующим рассеяние волн на дифракционных решетках самых различных профилей и типов. В сумме с работами [25, 63] она позволит завершить определенный этап (изучение физики резонансного стационарного рассеяния волн) в построении общей электродинамической теории решеток. Дальнейшие перспективы исследований в этой области авторы видят в создании спектральной теории решеток, изучении процессов нестационарного рассеяния, более последовательном подходе крещению практически важных задач синтеза, оптимизации и диагностики, нелинейных задач, в расширении возможностей анализа электродинамических характеристик структур с неидеальными и анизотропными включениями [195, 196] и т. п. [c.11]

Большой интерес представляет Дополнение , написанное Ю. Н. Денисюком. В Дополнении приведен обзор вариантов теории, свойств и перспектив практического применения трехмерных голограмм— статистических, динамических, в том числе голограмм с записью в средах, способных к вынужденному рассеянию, и резонансных средах, а также доплеровских голограмм, сформированных бегущими волнами интенсивности. Кроме голографических методов, в которых для записи используются трехмерные среды, Ю. Н. Дени-сюк рассматривает и сами светочувствительные материалы, пригодные для записи тонкослойных и глубоких трехмерных голограмм. [c.8]

Попытки учета влияния агрегирования частиц на спектры поглощения дисперсной среды предпринимались в ряде работ. Так как в общем виде эта проблема неразрешима, то обычно рассматривались простые модели. Джонс и Бёрд [951] непосредственным расчетом рассеянной электромагнитной волны в дипольном приближении показали смещение резонансного пика в сторону длинных волн по отношению к предсказаниям теории Ми, когда несколько сферических частиц Ag объединяются в небольшие линейные цепочки. [c.301]

Результаты экспериментов по комбинационному рассеянию соответствуют предсказанным теорией взаимодействие возможно при выполнении резонансных условий ) величина рассеянного сигнала при прочих равных условиях растет пропорционально кубу частоты [50]. [c.342]

Введение. Математические биллиарды — один из важных модельных объектов рассмотрения в теории динамических систем и ее приложениях [1-5]. В последнее время начались исследования биллиардов с медленно меняющимися параметрами (см., например, [6]). В данной работе рассматривается динамика в медленно вращающихся прямоугольном и эллиптическом биллиардах с медленно изменяющимися границами. Рассматриваемые системы близки к интегрируемым, и для их изучения могут быть применены методы теории возмущений. В этих системах имеют место резонансные явления захват в резонанс и рассеяние на резонансе. При исследовании этих явлений ниже используются методы, развитые в теории гладких гамильтоновых систем с быстрыми и медленными переменными [7]. Результаты настоящей работы свидетельствуют, что эти методы могут успешно применяться и для исследования систем с ударами, какими являются биллиарды. [c.171]

При использовании излагаемой теории обычно считается, что частота падающего и рассеянного света сильно отличается от резонансной частоты, так что со . < = (Ф° — Ф°)/й. Тогда величина С хо(со,) по существу не зависит от частоты падающего излучения (О,-. [c.28]

Отмеченные выше критерии длительности и промежуточных процессов во многих случаях весьма полезны. Однако они носят лишь качественный характер и не решают проблему в целом. Детальная теория, рассматривающая в рамках единого подхода все компоненты РВС, была развита в работах [5—12] (см. также [13, 14]). Эта теория непосредственно применима к примесным центрам кристаллов. Однако полученные в работах [5—12] результаты содержат и выводы общего характера. Наиболее важным таким результатом было доказательство того, что формула второго порядка для рассеяния света [формула (т. 2, 6. ) основного текста книги] в резонансном случае описывает все компоненты РВС, включая и люминесценцию [5]. Тем самым, удалось объединить теории рассеяния света и люминесценции и углубить понимание природы этих явлений, что позволило так-л<е совместно описать все компоненты РВС и на такой основе решить проблему его классификации. В частности, стало ясно, что точное разделение РВС на различные компоненты в принципе невозможно такое разделение можно провести лишь приближенно, причем только при выполнении определенных условий для соотношения скоростей радиационного распада и процессов релаксации. В примесных центрах кристаллов эти условия обычно очень хорошо выполняются. Поэтому указанное разделение здесь не только возможно, но и необходимо для достижения правильного понимания физики явления. Ниже мы коротко изложим основные положения этой теории. [c.328]

В работах [21—24] разработана теория зависящих от времени спектров резонансного вторичного свечения. Из полученных формул, а особенно из результатов проведенных на ЭВМ расчетов [21] этих спектров для конкретных моделей примесного центра, наглядно видно, каким образом по прохождении возбуждающего светового импульса последовательно возникают и накапливают интенсивность релеевское и комбинационное рассеяние, горячая люминесценция и обычная люминесценция. Вместе с тем зависящие от времени спектры РВС служат прекрасной иллюстрацией временного критерия Вавилова [3] различения рассеяния от люминесценции (дополненного, конечно, горячей люминесценцией). [c.336]

Истинное физическое резонансное явление обусловлено захватом падающих частиц рассеивателем аналогично классическому случаю закручивания (см. гл. 5, 4). Его квантовомеханическое объяснение основано на том, что при определенных длинах волн в области мишени могут возникать почти стоячие волны, так что резонанс тесно связан со случаем, возникающим в теории электромагнетизма и обсуждавшимся в гл. 3, 3, п. 1. То обстоятельство, что падающие частицы почти полностью захватываются, указывает не существенную роль, которую играет в рассматриваемом явлении запаздывание их появления в качестве рассеянных частиц. Несмотря на то что в эксперименте обычно наблюдается только пик, для явления в целом время запаздывания столь же существенно, как и большая величина сечения. По причинам практического порядка в соответствующих экспериментах время появления рассеянных частиц обычно не измеряется и часто считается, что наличие любого резкого максимума в сечении служит на самом деле доказательством существования резонанса. Но это предположение оправдывается только в том случае, когда пик имеет ширину, меньшую той, которую было бы разумно ожидать на основе принципа причинности при уменьшении фазы. В последнем случае ширина пика равна приблизительно размерам энергетической области, в которой фазовый сдвиг изменяется на л поэтому [c.294]

Рассматриваемый вопрос имеет большое значение не столько потому, что эксперименты по рассеянию или по исследованию реакций обычно проводят так, что оказывается возможным измерять указанную задержку,— подобные эксперименты встречаются относительно редко — сколько потому, что мы сталкиваемся с данной ситуацией всякий раз, когда наблюдаем радиоактивный распад или распад любой другой нестабильной квантовомеханической системы, имеющей большое время жизни. Если задержка между падающим и выходящим потоками достаточно велика, то мишень можно вынуть из установки и наблюдать выход продуктов распада в таких условиях, при которых можно полностью забыть о том, как было приготовлено исходное резонансное состояние. Именно поэтому данный вопрос обычно рассматривают в рамках теории связанных состояний. Однако значительно более естественным было бы рассмотрение в рамках теории рассеяния. Известно, что только настоящее связанное состояние, имеющее бесконечное время жизни, действительно не зависит от того, каким образом оно было приготовлено. Распадные состояния нельзя представлять как связанные состояния, которые после своего образования были возмущены и поэтому стали нестабильными. Распадные состояния всегда представляют собой острые резонансы, поэтому наиболее надежным и наиболее осмысленным физически является их рассмотрение в рамках теории рассеяния или теории реакций при столкновениях. [c.542]

Клеменс [121] предложил другую модель, в которой фононы, переносящие тепло в стекле, могут резонансно рассеиватьХ я локализованными фононами, что приводит к появлению плато при температуре около 10 К, аналогично тому как образовывались провалы теплопроводности для кристаллов с замещенными молекулами (см. п. 2а 3 гл. 8). Теплоемкость стекла при низких температурах, найденная из измерений упругих постоянных, должна быть, согласно теории Дебая, несколько больше теплоемкости соответствующего кристалла. Однако, в то время как измеренная теплоемкость кристаллического кварца при низких температурах близка к значению, получаемому из измерений упругих постоянных, теплоемкость стекла остается значительно больше расчетной [69] аналогичное расхождение позднее обнаружили для полиметила метакрилата и полистирола Чой, Хант и Се-линджер [48]. Дрейфус и др. [62] предположили, что добавочные моды, приводящие к возрастанию теплопроводности, могут быть локализованными модами, осуществляющими резонансное рассеяние. [c.163]

Квантовомеханическая теория рассеяния несколько проще теории дифракции, так как здесь падающее поле есть всегда плоская волна, а рассеянное поле ищется только на больших расстояниях от тела. В наиболее интересном случае—резонансном рассеянии на квазиста-ц онарном уровне—квантовомеханическая задача соот- [c.66]

Теория С, а. разработана в различной степени для различных процессов (см. Рассеяния теория). Для неунругих столкновений электронов с атомами развиты различные методы, позволяющие с достаточной точностью определять зависимость о от скорости электронов с помощью вычислит, машин. Нз С. а. тяжелых частиц в наиб, стенени разработана теория резонансной перезарядки. Неупругие а. (гл. обр. ионизация) исследуют приближепиыми квазпклассич. методами, в к-рых кинематика частиц рассматривается с точки зрения классич. механики, а изменения электронного состояния определяются кваптовомехапи-чески. [c.88]

Причины мутности среды разнообразны — флуктуации показателя преломления (напр,, критиче-с.кая опалесценция), неоднородность ее структуры (напр., присутствие диспергированной фазы), резонансное рассеяние и т. п. Поэтому класс М. с. очень обширен. Для света к М. с. принадлежит большинство окружающих нас тел, папр. почвы, снег, атмосфера, хморе, облака, бумаги, краски, коллоиды, ткани, дерево, молочные стекла, человеческое тело, пламена, газоразрядные источники света и мп. др. Оптика М. с. начали развиваться недавно, но уже слояотлась в одно из основных направлений совр. оптики, включающее обширный раздел теоретич. физики — теорию переноса ш.гучения, и приобрела большое практич. значение, особенно в ядерной энергетике, геофизике, астрофизике, физике горения и источников света, коллоидной хи1мии, светотехнике, пищевой промышленности и т. д. [c.339]

В русское издание книги включены два дополнения, помещенные в конце второго тома. В первом из них, подготовленном сотрудницей автора профессором Р. Беренсон, излагаются полученные в последнее время результаты по применению кристаллических коэффициентов Клебша — Гордана в ряде задач спектроскопии твердого тела. Второе дополнение, написанное К. К. Ребане и В. В. Хижняковым, посвящено теории резонансного вторичного свечения кристаллов. Проблеме резонансного рассеяния в основном тексте книги уделено мало места, хотя автор подчеркивает то значение, которое она приобрела в последние годы. Указанное дополнение имеет целью на примере примесного центра в кристалле дать представление о том, каким образом при резонансном возбуждении в полосе поглощения благодаря свойственным кристаллу быстрым процессам колебательной релаксации подавляющая доля энергии трансформируется в люминесценцию и каким образом из общего потока вторичного свечения можно выделить две другие компоненты — рассеяние и горячую люминесценцию. [c.7]

Новая, существенная глава по теории резонансного комбинационного рассеяния и горячей люминесценции написана для этого издания К. К. Ребане и В. В. Хижняковым. Я считаю, что это направление будет интенсивно развиваться в ближайшем будущем и эта глава будет хорошим стимулом для такого развития. [c.9]

Ю. B. Гуляевым и В. П. Плесским проведено дальнейшее уточнение теории рассеяния рэлеевских волн на малых периодических неровностях (см. обзор [129]). Ими исследовано резонансное рассеяние рэлеевских волн от синусоидальных неровностей с пространственным периодом, близким к длине рэлеевской волны, и показано, что в этом случае в граничных условиях задачи принципиально необходимо учитывать члены второго порядка малости [c.172]

В приложениях теории замедления нейтронов к задачам, связанным с изучением состава вещества (например, в ядерной геофизике), сохраняется актуальность аналитического решения уравнения переноса нейтронов в однородной безграничной среде. К методике решения предъявляются жесткие требования много-компонентность среды и широкий диапазон изменения водородо-содержания, корректный учет неупругого рассеяния при высокой энергии нейтронов (до 14 МэВ), резонансной структуры сечений, угловой анизотропии, поглош.ения нейтронов в реакциях с вылетом заряженных частиц. [c.292]

Ю. Д. Прокошкин и др.) явилось экснерим. подтверждением сформулированной С. С. Герштейном и Я. Б. Зельдовичем гипотезы о сохранении векторного тока в слабом взаимодействии (см. Векторного тока сохранение). Теоретич. объяснение эксиерим. значения вероятности распада л —) у -f- у в кварковой теории оказалось возможным лишь при использовании предположения о том, что кварки обладают квантовым числом цвет. Исследование спектра эфф. масс и распределений по углам вылета системы из трёх л-мезонов, образованных в результате дифракционного рассеяния я -мезона на ядрах (т. е. рассеяния без изменения состояния ядра-мишени), привело к обнаружению новых мезонов — резонансных состояний с массами 1240(30) [c.585]

Клеменс [123] получил с помощью теории возмущений тот же результат для рассеяния вследствие различия масс. Возмущение энергии равно kAMR , где R — смещение атома. Скорость изменения числа фононов частоты со содержит обычный резонансный множитель, благодаря которому рассеянный и начальный фононы с частотами со и со должны иметь одинаковую энергию. Матричный элемент перехода содержит произведение o o, так что вероятность перехода [c.111]

Так как длинноволновая дифракция реализуется во многих приборах и устройствах современной техники сверхвысоких частот, соответствующие теоретические исследования актуальны и сегодня. Простые, удобные в обращении аналитические представления не только помогают инженерам и конструкторам, но и позволяют делать обобщающие выводы, обогащающие электродинамическую теорию решеток. Для примера укажем на эффект, обнаруженный Г. Д. Малюжинцем еще в 1937—1940 гг., который установил, что при определенном угле падения плоская Я-поляризованная волна проходит сквозь частую решетку из металлических брусьев ненулевой толщины без отражения [6]. Позже этот результат был подтвержден в рамках более строгих подходов к решению задач дифракции на ряде примеров доказано, что явление носит универсальный характер, уточнены условия проявления эффекта при наложении на него других резонансных режимов рассеяния [24—29]. [c.7]

Наиболее интересным в плане получения самых разнообразных дифракционных характеристик, но и в то же время наиболее трудным для анализа является резонансный случай, в котором длина волны возбуждения соизмерима с периодом решеток. До широкого внедрения в практику расчетов средств электронно-вычислительной техники исследования в резонансной области обычно замыкались на анализе некоторых частных или предельных ситуаций [30—41]. Вынужденные довольствоваться малым, авторы указанных и других работ заложили прочный фундамент, на котором строится современное здание теории дифракции волн на периодических решетках в резонансной области частот. Действительно, практически в каждом широко используемом сегодня методе построения математических моделей для численных экспериментов на ЭВМ явно просматривается влияние идей и результатов, полученных в 40—60-х годах. Прежде всего это касается метода частичных областей (методов переразложения, сшивания) (25, 42—46], методов теории потенциала (интегральных уравнений) 17, 47—521, модифицированного метода Винера — Хопфа — Фока [53— 56], модифицированного метода вычетов [54], метода полуобращения матричных уравнений типа свертки [25, 57, 58]. Подобная преемственность наблюдается и в желании глубже проникнуть в суть явлений и эффектов, обнаруживаемых при исследовании процессов дифракции волн на решетках различных типов и геометрий в резонансной области частот. Вслед за работами Л. Н. Дерюгина [59, 60], в которых впервые на одном частном примере теоретически проанализированы поверхностный и двойной резонансы в отражательной решетке, появились работы с результатами всестороннего аналитического и численного исследований явлений аномального рассеяния волн в области точек скольжения (на рэлеевских длинах волн) [25, 61—65], полного резонансного прохождения [25, 66, 67] и полного резонансного отражения [7, 25, 29, 53, 57, 64, 68—77] плоских волн в случае полупрозрачных решеток, полного незеркального отражения волн отражательными решетками [25, 78—88] и т. д. [c.7]

От [38] ОМСК отличается, в первую очередь, тем, что k в однородном уравнении принято равным k в задаче рассеяния. В отличие от [32], [38] в ряд разлагается только рассеянное поле, и поэтому ряд сходится всюду. По-видимому, ранее в нем не производилось выделение слагаемого, соответствующего рассеянию на вспомогательном потенциале /(г). Именно это выделение позволило получить в резонансных условиях явное одночленное выражение. В принятой в квантовомеханической теории терминологии это означает, что собственные функции порождаются не обычным уравнением Лип-мана — Швингера (5.24), а другим уравнением Лип-мана — Швингера в методе искаженных волн [8] — уравнением (5.45) или, в других обозначениях, (7.20). Аналогом этого слагаемого в рядах, использованных в 23—28, является слагаемое, соответствующее дифракции на заметаллизированном резонаторе. По-видимому, к уравнениям (6.1) и (6.3) аналогичный аппарат не применялся. [c.281]

Упомянутые выше авторы связывали вихревые нити со струнами — релятивистскими линейными объектами, представление о которых возникло некоторое время назад в теории сильного взаимодействия. Отсылая за подробностями к обзору [39], ограничимся следующими замечаниями. Одно из перспективных направлений теории сильного взаимодействия — дуально-резонансная модель — позволяет описывать единым образом и асимптотику рассеяния сильно взаимодействующих частиц при высоких энергиях, и характеристики резонансов в области низких энергий. Было выяснено, что уравнениям дуально-резонансной модели можно придать динамический смысл, если формально [c.193]

При О ни одна из величин Е не может ни исчезать (иначе, в противоречии с (3), исчезнет и т/ (Е )), ни стремиться к постоянному пределу (иначе связанное состояние появится уже в борновской амплитуде). Остается единственная возможность (4). Нужно отметить, что условие (4) не является общим оно верно только для таких задач, в которых перенормированная константа связи д определена как пороговое значение амплитуды рассеяния. Обратная зависимость Ео от д при этом очевидна из другого предельного случая при Ео О рассеяние становится резонансным и амплитуда, а вместе с ней и стремится к бесконечности. Электродинамика и другие подобные ей теории, где перенормированная константа связи а определяется как вычет амплитуды в одночастичном полюсе, в этом смысле резко отличаются от рассматриваемых моделей (у позитрония = 0). [c.285]

Пик упругого рассеяния свет как волна. Резонансная флюоресценция — это давнишняя проблема, которая впервые была весьма детально обсуждена В. Гайтлером в его классической книге Квантовая теория излучения . Он указал, что испуш,енное излучение имеет такую же частоту, как и падаюш,ее излучение. Таким образом, спектр описывается -функцией. В этом смысле атом есть просто управляемый диполь, который поэтому и излучает частоту управляю-ш,его поля. Упругая компонента рассеянного света наблюдалась экспериментально и показана на рис. 1.1. [c.17]

На основании методов, изложенных в гл. 2, можно последовательно квантовотеоретически или полуклассически исследовать нелинейные процессы, в частности в резонансной области, а также при очень сильных полях, причем для этого следует применить теорию возмущений высшего порядка или методы, не основанные на теории возмущений. [Примером применения теории возмущений очень высокого порядка может служить расчет многофотонной ионизации (ср. п. 3.134).] Взаимодействие сильных электромагнитных полей с атомными системами может приводить к сильным сдвигам и уширениям уровней энергии оно может также влиять на релаксационные процессы. Поэтому само взаимодействие атомной системы с волной накачки и с пробной волной качественно изменяется и становится зависящим от нитенсивности накачки. Такие сдвиги уровней можно точно измерить при помощи средств спектроскопии высокого разрешения [3.1-7]. Влияние на релаксационные процессы обнаруживается, например, при вынужденном бриллюэновском рассеянии света высокой интенсивности [3.1-11]. [c.487]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...