Метод плоского горизонтального слоя

Для определения коэффициента X жидкостей н газов в широкой области параметров состояния используются следующие варианты стационарных методов метод плоского горизонтального слоя, метод коаксиальных цилиндров и метод нагретой нити. [c.303]

Метод плоского горизонтального слоя. Исследуемое вещество (жидкость, газ) помещают в зазоре между двумя плоскими горизонтально-параллель-ными пластинами, образуя слой толщиной б=0,2-н1 мм. Тепловой поток проходит от верхней пластины, имеющей более высокую температуру за счет нагревателя, через исследуемый слой к нижней пластине. [c.304]

Конструкции установок, выполненные по методу плоского горизонтального слоя, рассматриваются в [52, 66]. [c.304]

Теплопроводность сн атого Ne изучена в значительно меньшем интервале температур и давлений по сравнению с вязкостью (см. табл. 1). Измерения X выполнены методами плоского горизонтального слоя [17, 18], коаксиальных вертикальных цилиндров [20, 21] и регулярного режима 1-го рода с цилиндрическим бикалориметром [19, 22, 23]. Всего получено около 620 значений X в интервале 78—600 К и 1 —1000 (2700) бар. Однако опытные данные по теплопроводности жидкого Ne [17, 31] оказались сильно заниженными [2, 32]. Теплопроводность газообразного Ne при Т < [c.34]

МЕТОД ПЛОСКОГО ГОРИЗОНТАЛЬНОГО СЛОЯ [c.178]

Иногда пользуются сравнительным вариантом метода плоского горизонтального слоя [Л. 108]. В этом случае располагают последовательно по ходу теплового потока исследуемое и эталонное вещества. При этом перепады температур на исследуемом слое газа и слое эталонного веш,ества будут обратно пропорциональны теплопроводностям. Если через оба вещества проходит одинаковый тепловой поток q, то можно написать [c.181]

Установка для определения теплопроводности газов методом плоского горизонтального слоя [c.196]

Метод плоского горизонтального слоя. Исследуемое вещество (жидкость, газ) помещают в зазоре между двумя плоскими горизонтально-параллельными пластинами, образуя слой толщиной [c.304]

Недостатком установок, основанных на методах плоского горизонтального слоя и коаксиальных цилиндров, является большая инерционность и громоздкость. [c.31]

Теплопроводности неона в жидкой фазе посвящена единственная работа [98]. Измерения проведены методом плоского горизонтального слоя. Описание сделано кратко, результаты опытов дапы [c.48]

По уравнению (130) можно определить 1, зная измерив толщины слоев и перепады температур в них, не измеряя теплового потока. Такой метод называется относительным методом плоского горизонтального слоя. [c.204]

Метод коаксиальных цилиндров, аналогично методу плоского горизонтального слоя, называется абсолютным, если в опыте измеряются все величины, входящие в формулу, по которой рассчитывается теплопроводность. [c.205]

Теплопроводность жидкого азота при давлениях, существенно отличающихся от давлений насыщения, впервые измерил Е. Боровик [224], который провел эксперименты в интервале температур —182,8- —102,5° С и давлений 11,2—99,0 атм. Исследование охватывало наиболее трудную для измерений околокритическую область и имело большое значение для выяснения различия в механизме теплопроводности жидкости и газа. В работе [224] использован метод плоского горизонтального слоя, который, по мнению Е. Боровика, позволяет создать наилучшие условия для исключения конвекции. Эффективный диаметр измерительной пластины 40,3 мм, расстояние между пластинами 2,09 мм. Для предохранения от потерь тепла вокруг верхней пластины было размещено охранное кольцо, а над ней — защитный диск. Температуры в приборе измерялись платиновыми термометрами сопротивления разность температур пластин составляла 0,3—3 град и определялась с погрешностью 0,01 град. Прибор помещался в ванну, заполненную жидким кислородом либо жидким этиленом. [c.208]

Уравнение (141) составлено на основании экспериментальных данных примерно для пятидесяти жидкостей данные получены методом плоского горизонтального слоя. Для некоторых углеводородных жидкостей А принимает значения от 3,18-10 до 4,63-10 и если при расчете не учесть этого, а пользоваться средним значением А, то можно допустить ошибку от 13 до 22%. [c.217]

Эффективность метода может быть проиллюстрирована путем сравнения приближенного решения с точным на примере тех немногих задач, для которых точное решение удается найти. Так, в случае вертикального кругового цилиндра (см. 11) второе приближение метода (две базисные функции в аппроксимации скорости) позволяет найти нижнее критическое число Рэлея с точностью до долей процента во всем интервале изменения отношения теплопроводностей жидкости и массива. В случае же плоского горизонтального слоя еще более высокую точность дает первое приближение (см. 7). [c.31]

Таким образом, как и в случае плоского горизонтального слоя ( 7), даже первые приближения метода Галеркина оказываются достаточно эффективными для нахождения нижних уровней спектра неустойчивости. [c.78]

Заключение. Методом Пуанкаре получен асимптотический вид периодического решения уравнений Навье - Стокса и уравнения теплопроводности в приближении Буссинеска для ламинарной конвекции в бесконечном плоском горизонтальном слое жидкости с неоднородным радиальным градиентом температуры специального вида на границах слоя. [c.51]

В работе [2] описана специальная конструкция тригонометрических рядов для построения периодических решений пространственной конвекции. В [3] детально разработан метод решения плоской задачи Релея с помощью этих рядов для случая валов. Показано, что с помощью специального подбора управляющих параметров алгоритма можно, в отличие от стандартного метода малого параметра, получать надежные количественные результаты для существенно больших надкритичностей конвективных движений. В предлагаемой статье приводится подробная аналитическая разработка подхода 2] для пространственной конвекции с гексагональной симметрией в горизонтальном слое со свободными границами. На основе полученных формул исследуется приближенно поведение линий тока, изотерм, зависимость числа Нуссельта от волнового числа. Численные расчеты проведены для малых надкритичностей при сохранении небольшого количества членов в рядах (7V = 2,4,6). Хотя область применимости построенных представлений по числу Релея еще не оценена, предложенная конструкция может быть использована при небольших N для расчета начальных приближений при построении, например, конечноразностных итерационных процедур решения уравнений Буссинеска для гексагональной конвекции. [c.390]

В методе Чохральского градиент температуры в расплаве и на стенке тигля не зависит от азимутального угла ф. В методе, предложенном в [7-9], на этот градиент (базовый) накладывается еще один градиент, зависимый также и от ф. Для упрощения анализа в статье исследуется влияние на поле скоростей и температуры лишь наложенного градиента, базовый градиент не рассматривается. Предлагаемая аналитическая модель конвекции в плоском бесконечном горизонтальном слое жидкости позволит сделать выводы об основных особенностях предложенного метода. При [c.36]

В настоящей статье методом асимптотических разложений Пуанкаре [10] будет получено приближенное аналитическое периодическое рещение уравнений Навье - Стокса в приближении Буссинеска, уравнений теплопроводности и неразрывности для ламинарной конвекции в плоском бесконечном горизонтальном слое жидкости с неоднородным радиальным градиентом температуры на границах слоя. [c.37]

Плоская поверхностная струя выпускается из канала прямоугольного сечения в глубокий водоем с более холодной водой (рис. 1). Применяется метод расчета струйных потоков, предполагающий подобие распределения температур и скоростей в поперечных сечениях потока [1], которое при поверхностном сбросе теплой воды выполняется лишь при больших начальных числах Фруда и небольшом удалении от источника. На поведение поверхностного теплового потока сильно влияют силы гидростатического давления, возникающие вследствие неоднородности поля плотностей. Гидростатические силы приводят к усилению распространения сбросов в горизонтальном направлении и уменьшению вертикального смешения теплых вод с нижележащими слоями холодной воды. Влияние этих сил увеличивается по мере удаления от источника. При сбросе с достаточно большим начальным числом Фруда глубина струи на некотором участке возрастает, но затем с увеличением расстояния течение теряет струйный характер. Струя всплывает, растекаясь по поверхности водоема. Для расчета в струе выделяют начальный и основной [c.157]

Рассмотрим теперь волны Р - SV в дискретно-слоистой трансверсально-изотропной среде. Зависимость полей от горизонтальных координат и времени по-прежнему считаем гармонической. Будем предполагать, что плоскость изотропии параллельна границам. Решение задачи об отражении плоской волны от произвольного числа слоев легко построить, воспользовавшись матричным методом [340, 520]. Введем, как и в 4, вектор [c.151]

Тигэн и Шпрингер, Установка для измерения теплопроводности газов методом плоского горизонтального слоя. Приборы для научных исследований, изд-во Мир , 1963. [c.283]

Нет необходимости приводить описание всех существующих методов измерений теплопроводности газов и жидкостей. Наиболее известные стационарные методы — плоского горизонтального слоя, коаксиальных цилиндров и нагретой нити — рассмотрены в ряде монографий и статей, в частности, в книгах Н. В. Цедерберга [10], Б. С. Петухова [53], Тиррелла [54]. Обсуждение многих вопросов техники эксперимента, важных деталей экспериментальных установок для исследований методом плоского горизонтального слоя можно найти в работах [23, 55, 56], методом коаксиальных цилиндров — [57—59] и методом нагретой нити — [21, 30]. В данном справочнике эти методы рассматриваются лишь в связи с оценкой качества экспериментальных результатов, полученных различными авторами. Более подробно рассмотрим новые методы, главным образом нестационарные, которые начали разрабатывать в самое последнее время и частично уже применяют для измерений теплопроводности газов и жидкостей. [c.30]

При высоких давлениях Зенгерс с сотрудниками измерял теплопроводность методом плоского горизонтального слоя [99] на той же установке, на которой ранее Зенгерс совместно с Михельсом определяли теплопроводность аргона [101]. В их установке зазор между пластинами 6=1,27 мм, разность температур в слое газа АГ = 0,3—0,4 град. Теплопроводность неона измерена на трех изотермах 298,15 323,15 [c.47]

Относительный метод плоского горизонтального слоя, предложенный Христиансеном еще в конце прошлого века [227, 228], в дальнейшем неоднократно применялся для определения теплопроводности. В частности, Л. П. Филиппов [229] создал установку для измерения теплопроводности газов и жидкостей в интервале температур О—300° С при давлениях до 100 кПсм . Толщина слоя исследуемого вещества в установке составляла 0,4 мм, что препятствовало возникновению конвективного теплообмена. Для уменьшения утечек тепла с боковых поверхностей измерительной камеры были применены охранные кольцевые нагреватели. В качестве образцового вещества использовалось стекло толщиной 5 мм. Максимальная погрешность измерения теплопроводности оценивается автором [229] равной 3%. [c.204]

Оригинальным является оптический вариант метода плоского горизонтального слоя, заключающийся в том, что градиент температур в слое исследуемой жидкости определяется непосредственно, оптическим путем, на основании зависимости показателя преломления жидкости от температуры. Количество тепла, прошедшее через слой жидкости, измеряется калориметрическим способом. Этот метод был развит в работах В. П. Фрон-тасьева [230—232] для измерения теплопроводности как отдельных жидкостей, так и жидких бинарных смесей. Результаты, полученные в работах [231, 232] для воды и многих органических жидкостей, достаточно надежны. [c.204]

Позднее Пауэрс, Мэттокс и Джонстон [252] измерили теплопроводность жидкого азота в состоянии насыщения методом плоского горизонтального слоя. Измерительная камера экспериментальной установки была образована двумя никелированными дисками и припаянной к ним трубой из нержавеющей стали внутренний диаметр камеры 76,2 мм, расстояние между верхней и нижней пластинами 24,5 мм. На внутренних поверхностях пластин закреплены спаи дифференциальной термопары медь—константан, с помощью которой измерялась разность температур в слое жидкости, составлявшая примерно 5 град. На наружной стороне верхней пластины имелась спиральная канавка, в которой размещен манганиновый нагреватель. Измерительная камера со всех сторон, за исключением нижнего торца, окружена вакуумной рубашкой. Прибор был погружен в криостат, в котором поддерживалась более низкая температура, чем температура исследуемой жидкости. [c.208]

Своеобразное течение возникает в плоском горизонтальном слое жидкости при наличии продольного градиента температуры. Интерес к такого рода течениям связан с рядом геофизических и технологических приложений. К ним относятся, в частности, атмосферная циркуляция Хэдли, некоторые типы движений в океане, коре и мантии Земли, процессы переноса в мелких водоемах, движение расплава в установках дпя получения кристаллов в горизонтальном варианте метода направленной кристаллизации (по поводу последней важной проблемы см. [1,2]). [c.202]

В этом параграфе мы рассмотрим условия возникновения конвекции в системе вертикальных каналов. Как и в случае связанных горизонтальных слоев, разобранном в 8, тепловые возмущения, возникаюп ие в одном из каналов, проникают в другой. К этому добавляется новый эффект гидравлической связи каналов, которые предполагаются сообщающимися. Наличие гидравлической и тепловой связи каналов существенно влияет на устойчивость. Вначале рассматривается простейший случай двух плоских каналов одинаковой тожцины, разделенных твердой теплопроводной прослойкой. В этом случае удается получить точное решение и найти весь спектр конвективной неустойчивости. Далее разбирается более сложный случай двух каналов кругового сечения в теплопроводном массиве. С помощью метода Галеркина находится основной уровень неустойчивости, определяющий начало конзекции. [c.93]

Метод плоского слоя является наиболее простым и надежным с точкй зрения исключения конвективной передачи теплоты, что особенно важно при исследованиях в критической области вещества. В этом методе объем между двумя параллельными горизонтально расположенными пластинами заполняется исследуемой жидкостью. Пластины выбирают достаточно большой протяженности, чтобы тепловой поток между ними был одномерным, и располагают их строго горизонтально. Направляя тепловой поток сверху вниз, можно создать наилучшие условйя для исключени5 конвективной передачи теплоты. [c.15]

Остановимся подробнее на получении системы интегро-функциональ-ных уравнений контактной задачи. Использование принципа суперпозиции предполагает возможность получения аналитического решения краевой задачи динамической теории упругости с однородными граничными условиями в напряжениях для составляющих многослойную область с каноническим включением элементов. Таковыми являются однородный упругий слой, однородное упругое полупространство, полость в безграничном пространстве и упругое включение, граница которого тождественна границе полости. Решение задач для однородного слоя (полупространства) строится методом интегральных преобразований с использованием принципа предельного поглощения и может быть получено в виде контурного несобственного интеграла [2,4,14]. В зависимости от постановки задачи (пространственная, плоская, осесимметричная) получаем контурные интегралы типа обращения преобразования Фурье или Ханкеля [16]. Решение задачи для пространства с полостью, описываемой координатной поверхностью в ортогональной криволинейной системе координат, получаем в виде рядов по специальным функциям (сферическим, цилиндрическим (Ханкеля), эллиптическим (Матье)) [17]. При этом важно корректно удовлетворить условиям излучения, для чего можно использовать принцип излучения. Исключение составляет случай горизонтальной цилиндрической полости при исследовании пространственной задачи. Здесь необходимо использовать метод интегральных преобразований Фурье [16] вдоль образующей цилиндра и принцип предельного поглощения [3] для корректного удовлетворения условиям излучения энергии вдоль образующей. [c.312]

В настоящей главе анализируются общие свойства вторич11ых течений в припороговой области, изучение которых существенно облегчается применением метода амплитудных функций [1, 2]. Далее рассмотрены конкретные вторичные конвективные течения, развивающиеся в вертикальном и горизонтальном плоских слоях. Изучается воздействие простран-ственно-периодической неоднородности граничных условий на структуру и устойчивость вторичных движений. Последний параграф содержит обзор результатов исследований устойчивости конвективных течений в замкнутых полостях. [c.228]

Для нанесения окрасочных составов на детали с плоскими поверхностями (щиты, дверные полотна и т. д.) наиболее широко применяется метод налива, при котором окрасочный слой наносится при прохождении детали (в горизонтальном положении) через сплошную завесу падающего вниз лакокрасочного материала. Завеса окрасочного состава может формироваться различными способами (рнс. 9-1). При использованнн наливочной головки с наклонным экраном большая поверхность испарения растворителя из окрасочного слоя на экране приводит к повышению вязкости краски. Основными недостатками наливочной головки с донной щелью являются необходимость тщательной фильтрации лакокрасочного материала и трудность обеспечения постоянства толщины завесы по всей [c.251]

Между тем, оказывается эффективной прямая численная оценка волна-вого поля по его интегральному представлению. Существенна также гибкость численных методов — их способность единообразно трактовать целые классы задач. Так, при расчете р численным интегрированием разложения поля по волнам с гармонической зависимостью от горизонтальных координат (в однородной среде - по плоским волнам) не представляет сложности учет произвольной направленности источника или приемника, наличия набора слоев между полупространствами и Тл, Весьма сходные методы применяются при вычислении поля точечного источника, расположенного над границей раздела сред, в волноводе или антиволноводе (6, 99, 187, 188, 356, 426, 450, 502], Разложение поля сосредоточенного источника в упругой среде на гармонические волны с последующим численным интегрированием стало основным методом, используемым в современной сейсмологии (см например, (5, 356, 368, 417, 440, 502] (4, гл. 9] и другие), [c.269]

Помимо волнового алгоритма и его модификаций в САПР печатных плат используют алгоритмы, основанные на методе прокладки каналов. В его основе лежит идея разбиения графа схемы на несколько плоских субграфов с переходами между слоями не только по вершинам графа, но и с помощью введения дополнительных вершин, соответствующих переходным отверстиям платы. Для каждой рассматриваемой трассы предполагается построение такого рабочего поля, что время нахождения пути между двумя вершинами не зависит от расстояния между ними. Трассы и координаты возможного расположения вершин графа и дополнительно введенных вершин представляют собой регулярную структуру. Па одном слое эта структура является системой горизонтальных, на другом — вертикальных линий, по которым прокладываются проводники и вводятся переходные отверстия. При трассировке каждой паре координат решетки для возможной установки вершины ставится в соответствие вертикальный и горизонтальный каналы, по которым могут проходить трассы возможных соединений вершин графа схемы. Каналы характеризуются числом параллельных ребер (магистралей) и числом возможных межслойных переходов в сечении канала. Каждый канал характеризуется координатой, пропускной способностью, максимальным числом магистралей, которые можно проложить в слое, а также загрузкой канала, под которой понимается число трасс, проложенных в канале. [c.208]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...