Плоский горизонтальный слой

Для плоских горизонтальных слоев 7- 3, Для горизонталь- [c.152]

Для определения коэффициента X жидкостей н газов в широкой области параметров состояния используются следующие варианты стационарных методов метод плоского горизонтального слоя, метод коаксиальных цилиндров и метод нагретой нити. [c.303]

Метод плоского горизонтального слоя. Исследуемое вещество (жидкость, газ) помещают в зазоре между двумя плоскими горизонтально-параллель-ными пластинами, образуя слой толщиной б=0,2-н1 мм. Тепловой поток проходит от верхней пластины, имеющей более высокую температуру за счет нагревателя, через исследуемый слой к нижней пластине. [c.304]

Конструкции установок, выполненные по методу плоского горизонтального слоя, рассматриваются в [52, 66]. [c.304]

Теплопроводность сн атого Ne изучена в значительно меньшем интервале температур и давлений по сравнению с вязкостью (см. табл. 1). Измерения X выполнены методами плоского горизонтального слоя [17, 18], коаксиальных вертикальных цилиндров [20, 21] и регулярного режима 1-го рода с цилиндрическим бикалориметром [19, 22, 23]. Всего получено около 620 значений X в интервале 78—600 К и 1 —1000 (2700) бар. Однако опытные данные по теплопроводности жидкого Ne [17, 31] оказались сильно заниженными [2, 32]. Теплопроводность газообразного Ne при Т < [c.34]

МЕТОД ПЛОСКОГО ГОРИЗОНТАЛЬНОГО СЛОЯ [c.178]

Иногда пользуются сравнительным вариантом метода плоского горизонтального слоя [Л. 108]. В этом случае располагают последовательно по ходу теплового потока исследуемое и эталонное вещества. При этом перепады температур на исследуемом слое газа и слое эталонного веш,ества будут обратно пропорциональны теплопроводностям. Если через оба вещества проходит одинаковый тепловой поток q, то можно написать [c.181]

Установка для определения теплопроводности газов методом плоского горизонтального слоя [c.196]

Метод плоского горизонтального слоя. Исследуемое вещество (жидкость, газ) помещают в зазоре между двумя плоскими горизонтально-параллельными пластинами, образуя слой толщиной [c.304]

Ранее в работе [6] была изложена схема представления периодических решений уравнений Буссинеска применительно к задаче об исследовании естественной конвекции в плоском горизонтальном слое, находящемся в поле тяжести, на основе использования двойных тригонометрических рядов специального вида. [c.381]

Необходимое для равновесия линейное распределение температуры (2.6) легко, например, осуществить в плоском горизонтальном слое жидкости. Для этого параллельные горизонтальные плоскости, ограничивающие слой, должны поддерживаться при постоянных, не меняющихся вдоль этих плоскостей температурах. Градиент температуры в жидком слое будет тогда вертикальным, постоянным и равным по величине 0/Л, где 0 — разность температур границ, а Л — толщина слоя. [c.14]

Этот принцип был впервые получен для плоского горизонтального слоя жидкости в работе [ °]. Общее доказательство дано в [ ]. В литературе часто употребляется мало удачное, с нашей точки зрения, название принцип смены (или обращения) устойчивости . [c.21]

Эффективность метода может быть проиллюстрирована путем сравнения приближенного решения с точным на примере тех немногих задач, для которых точное решение удается найти. Так, в случае вертикального кругового цилиндра (см. 11) второе приближение метода (две базисные функции в аппроксимации скорости) позволяет найти нижнее критическое число Рэлея с точностью до долей процента во всем интервале изменения отношения теплопроводностей жидкости и массива. В случае же плоского горизонтального слоя еще более высокую точность дает первое приближение (см. 7). [c.31]

ПЛОСКИЙ ГОРИЗОНТАЛЬНЫЙ СЛОЙ [c.32]

ПЛОСКИЙ ГОРИЗОНТАЛЬНЫЙ слой [ГЛ. и [c.38]

ПЛОСКИЙ ГОРИЗОНТАЛЬНЫЙ слои [c.42]

Плоский ГОРИЗОНТАЛЬНЫЙ слой [ГЛ. II [c.46]

ПЛОСКИЙ ГОРИЗОНТАЛЬНЫЙ СЛОЙ - [ГЛ. II [c.50]

ПЛОСКИЙ ГОРИЗОНТАЛЬНЫЙ слой [c.56]

ПЛОСКИЙ ГОРИЗОНТАЛЬНЫЙ СЛОЙ . [ГЛ. п [c.58]

ПЛОСКИЙ ГОРИЗОНТАЛЬНЫЙ слой [ГЛ. 11 [c.62]

После работ Бенара и Рэлея в течение длительного времени изучалась теоретически и экспериментально лишь конвективная неустойчивость плоского горизонтального слоя жидкости. В 1946 г. работами Г. А. Остроумова было положено начало систематическому исследованию явлений конвективной неустойчивости в полостях других форм. Наиболее обстоятельно исследованы конвективные явления, и, в частности, условия возникновения конвекции в вертикальных круговых каналах [ -2]. Относящийся к этому вопросу обширный экспериментальный и теоретический материал содержится в монографии Г. А. Остроумова [3]. [c.67]

Таким образом, как и в случае плоского горизонтального слоя ( 7), даже первые приближения метода Галеркина оказываются достаточно эффективными для нахождения нижних уровней спектра неустойчивости. [c.78]

Далее излагаются основные результаты исследования конечно-амплитудной конвекции в плоском горизонтальном слое. Наличие непрерывного спектра движений, а также возможность существования движений разной симметрии выдвигает здесь важнейшую задачу нелинейной теории — определение наиболее предпочтительной моды. Решение этой задачи связано, в частности, с необходимостью исследования устойчивости конечно-амплитудных движений разной структуры, развивающихся в надкритической области. [c.137]

Плоский горизонтальный слой [c.189]

В этом параграфе мы рассмотрим конвективную устойчивость равновесия плоского горизонтального слоя проводящей жидкости, помещенной в однородное магнитное поле. Как уже указывалось, с-этой задачи началось исследование влияния поля на конвективную устойчивость. Первой была работа Томпсона [ ], в которой рассматривался слой со свободными границами. Томпсон исследовал монотонную неустойчивость, а также показал (на примере невязкой жидкости), что в присутствии магнитного поля возможна и колебательная неустойчивость. Вскоре Чандрасекар р ] независимо рассмотрел задачу о монотонной неустойчивости для случаев твердых и свободных границ слоя, а также получил решение задачи о колебательной неустойчивости слоя вязкой жидкости о свободными границами. Подробное изложение вопроса содержится в книге Чандрасекара [ . Мы приведем здесь лишь основные результаты. [c.189]

ПЛОСКИЙ ГОРИЗОНТАЛЬНЫЙ СЛОЙ 193 [c.193]

ПЛОСКИЙ ГОРИЗОНТАЛЬНЫЙ СЛОЙ 195 [c.195]

Тигэн и Шпрингер, Установка для измерения теплопроводности газов методом плоского горизонтального слоя. Приборы для научных исследований, изд-во Мир , 1963. [c.283]

Мы переходим теперь к гидродинамическим примерам и начнем со случая плоского горизонтального слоя жидкости, который в невозмущенном состоянии вращается равномерно около вертикальной оси ). Результаты будут применимы без существенных изменений и к случаю бассейна не очень больших размеров, который находится на полюсе или где-нибудь в другом месте вращающегоса земного шара. [c.397]

Плоский горизонтальный слой (а >оо, 6->оо, а6сС >2). Связь равновесных градиентов такова [c.17]

При Н О декременты зависят от К как от параметра. В области положительных Н все декременты Яп(К), как уже указывалось, вещественны, причем, очевидно, некоторые из них при увеличении Н становятся отрицательными, порождая неустойчивость. При Н < О всегда имеет место устойчивость (Хг > 0), но в этом случае нельзя с определенностью утверждать, что затухание возмущений происходит монотонно. В самом деле, интеграл, входящий в (3.13), при К < О уже не является знакоопределенным, и потому сделать общий вывод о вещественности декрементов нельзя. Необходимым условием появления комплексных декрементов (т. е. колебательных возмущений) является обращение в нуль интеграла в (3.13). Расчеты, проведенные для плоского горизонтального слоя (см. гл. И) и шаровой полости [ ], показывают, что при подогреве сверху (Н < 0) по мере увеличения Н в спектре действительно появляются колебательные возмущения. Это связано со слиянием вещественных уровней спектра и порождением пар комплексно-сопряженных декрементов. [c.22]

Систематическое исследование проблемы конвективной устойчивости было начато известными опытами Бенара [ ], наблюдавшего возникновение ячеистой конвекции в подогреваемом снизу тонком слое спермацета. Спустя некоторое время Рэлей Р] решил задачу об устойчивости равновесия слоя со свободными границами, что послужило началом развития теории конвективной устойчивости. С тех пор горизонтальный слой жидкости был и остается излюбленным объектом изучения конвективной устойчивости. Это связано, главным образом, с тем, что область такой геометрии сравнительно легко реализуется в эксперименте и дает известные удобства в проведении тепловых и оптических измерений. Плоский горизонтальный слой представляет также большой интерес в связи с приложениями теории конвективной устойчивости в метеорологии, геофизике и астрофизике (см. об этом обзюры [c.32]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...