Неон теплопроводность

В качестве индикаторных газов используют газовые смеси или чистые газы (водород, гелий, фреон, углекислый газ, неон, метан, этан, пропан, бутан и др.), теплопроводность которых значительно отличается от теплопроводности воздуха. Возможность работы с таким недефицитным газом, как углекислый, является особенно важным преимуществом при испытании больших объемов. [c.124]

Детальные исследования влияния изотопического состава на теплопроводность были сделаны при очень низких температурах для кристаллов фторида лития ( ЫР — ЫР), гелия ( Не — Не) и неона ( N0 — 2 Ме). Кроме того, проводилось сравнение теплопроводностей кристалла, выращенного из германия, обогащенного до 95% изотопом Юе и кристалла естественного германия. [c.124]

Неметаллы с высокой теплопроводностью 85, 86 Неон, изотопы 129 Нормальные моды линейной цепочки атомов 31—33 [c.282]

РЕЗУЛЬТАТЫ СТАТИСТИЧЕСКОЙ ОБРАБОТКИ ЭКСПЕРИМЕНТАЛЬНЫХ ДАННЫХ О ВЯЗКОСТИ И ТЕПЛОПРОВОДНОСТИ ЖИДКОГО и ГАЗООБРАЗНОГО НЕОНА В ШИРОКОМ ИНТЕРВАЛЕ ТЕМПЕРАТУР И ДАВЛЕНИЙ [c.31]

Существующие справочные данные о коэффициентах переноса неона являются неполными и содержат, как правило, сведения лишь о температурных зависимостях вязкости и теплопроводности [1—3]. В последние годы опубликована обширная экспериментальная информация о вязкости и теплопроводности неона при высоких давлениях и существенно расширена изученная область состояний (табл. 1). Вместе с тем достигнут значительный прогресс в развитии и применении методов статистической обработки большого количества экспериментальных данных о теплофизических свойствах [4—6]. Кроме того, установлено [3, 24—29], что температурные зависимости вязкости и теплопроводности Ne, принимавшиеся в опубликованных ранее справочных изданиях (в том числе и в [1, 2]), должны быть исправлены. Указанные обстоятельства послужили основанием для выполнения настоящей работы. [c.31]

Полная сводка экспериментальных работ по вязкости и теплопроводности неона при давлениях, близких к атмосферному, и результаты анализа опытных данных (уравнения и таблицы) приведены в [3]. В нашем случае выбору интерполяционного уравнения т о Т) предшествовал машинный эксперимент на 150 опытных точках с аппроксимирующими функциями различного типа. Рекомендуемое уравнение имеет вид [c.31]

Что касается оценки коэффициентов переноса для жидкого Ne, то для расчета вязкости можно уверенно использовать уравнение (7) (рис. 2, табл. 1), а для расчета теплопроводности — обобщенную корреляцию 132]. Разумеется, что непосредственные измерения теплопроводности Ne в криогенной области температур по-прежнему желательны и позволят разработать полные экспериментально обоснованные таблицы коэффициентов переноса и для жидкого неона. [c.35]

Теплопроводность А (вт м град) газообразного неона при р = бар [377] [c.542]

Теплопроводность Л жидкого неона [157] 25 [c.543]

Снижение температуры оболочки АЭ при уменьшении давления неона происходит по двум причинам уменьшается вводимая в АЭ мощность и снижается теплопроводность газа. Вторая причина, по-видимому, оказывает большее влияние, поскольку при давлениях 100 мм рт. ст., когда происходит более резкое уменьшение вводимой в АЭ мош,ности, не наблюдается каких-либо изломов в ходе кривой температуры оболочки (6). [c.104]

Наиболее подробно исследована теплопроводность газообразного неона при атмосферном давлении методом нагретой нити. Основные работы указаны в табл. 5. [c.45]

Основные исследования теплопроводности неона [c.45]

Рис. 18. Отклонения экспериментальных значений теплопроводности неона от рассчитанных по рекомендуемому урав-

Теплопроводность газообразного неона при атмосферном давлении [c.47]

Рпс. 19. Зависимость избыточной теплопроводности неона от плотности [c.47]

Отклонения экспериментальных данных от уравнения (51) для всех трех изотерм лежат в пределах 1%. Уравнение (51) можно рекомендовать для расчетов теплопроводности газообразного неона при плотности до 500 кг/м . [c.48]

Рекомендуемые значения теплопроводности газообразного неона в зависимости от температуры и давления [c.48]

Несомненно, представляет интерес дальнейшее исследование теплопроводности неона при высоких давлениях в диапазоне, расширенном в область высоких и в область низких температур. [c.48]

Теплопроводности неона в жидкой фазе посвящена единственная работа [98]. Измерения проведены методом плоского горизонтального слоя. Описание сделано кратко, результаты опытов дапы [c.48]

Метод периодического нагрева, к сожалению, не может быть использован как абсолютный, поскольку невозможно с достаточной точностью определить диаметр датчика. Поэтому требуются калибровочные опыты. Во время предварительных опытов, цель которых состояла в отладке и проверке экспериментальной установки, были исследованы четыре газа гелий, аргон, неон и воздух. Исследования аргона выполнены при температурах до 750° К, гелия до 700° и при 1200° К (2 серии измерений), неон и воздух исследовались при комнатной температуре. Одна из серий измерений теплопроводности гелия использована для определения радиуса платиновой нити, который оказался равным 2,36 мкм. По формуле (6) ме- [c.6]

Теплопроводность неона в жидкой фазе по данным [26] вблизи линии насыщения составляет [c.13]

Таблица 3.7. Рекомендуемые значения теплопроводности газообразного неона

Откачивая испаряющийся газ из герметизир. сосуда, можно уменьшать давление над жидкостью и тем самым понижать темп-ру её кипения. Естеств. или принудит, конвекция и хорошая теплопроводность хладагента обеспечивают при этом однородность темп-ры во всём объёме жидкости. Таким путём удаётся перекрыть широкий диапазон темп-р от 77 до 63 К при помощи жидкого азота, от 27 до 24 К — жидкого неона, от 20 до 14 К — жидкого водорода, от 4,2 до 1 К — жидкого гелия. Методом откачки нельзя получить темп-ру ниже тройной точка хладагента. При более низких темп-рах вещество затвердевает в теряет свои качества хладагента. Промежуточные темп-ры, лежащие между указанными выше интервалами, достигаются спец, методами. Охлаждаемый объект теплоизолируют от хладагента, помещая его, наир., внутрь вакуумной камеры, погружённой в сжиженный газ. При небольшом контролируемом выделении теплоты в камере (в ней имеется электрич. нагреватель) темп-ра исследуемого объекта повышается по сравнению с темп-рой кипения хладагента и может поддерживаться с высокой стабильностью на требуемом уровне. В др. способе получения промежуточных темп-р охлаждаемый образец помещают над поверхностью испаряющегося хладагента и регулируют скорость испарения жидкости нагревателем. Отвод теплоты от исследуемого объекта здесь осуществляет поток испаряющегося газа. Применяется также метод охлаждения, при к-ром холодный газ, получаемый при испарении хладагента, прогоняется через теплообменник, находящийся в тепловом контакте с охлаждаемым объектом. [c.349]

Результаты статистической обработки экспериментальных данных о вязкости и теплопроводности жидкого и газообразного неона в широком интервале температур и давлений. Алтунин В. В., СахабетдиновМ. А. Сб. Теплофизические свойства газов. М., Наука , 1976, 31—36. [c.119]

Систематизированы и критически оценены опубликованные данные о коэффициентах переноса неона. На основании машинной обработки экспериментальных данных разработана система точных уравнений для расчета вязкости и теплопроводности в интервале 25— 2500 К и давлений 1—500 (1000) бар. Уравнение вязкости применимо до давления 5000 бар. Таблиц 3, иллюстраций 2, библиогр. 32 назв. [c.119]

Теплопроводность А (emju град), газообразного неона при различных температурах [c.543]

В качестве катода были опробованы как тугоплавкие материалы и их соединения (W, Та, Мо, W-Ba, W-Re, W- u), так и материалы с высокой теплопроводностью (сталь, Си, сплав 29НК) и легкоплавкие (In, РЬ). Использовался также W-Ва-катод с косвенным накалом. Было отмечено, что в случае использования катода из таких материалов разряд горит преимущественно нестабильно может приобретать диффузную форму горения с большой поверхности и локализоваться в пятно размером около 1 мм. Материал катода не оказывал заметного влияния на газоразрядные характеристики и среднюю мощность излучения, но импульсная нестабильность практически всегда имела место. Лучшие результаты по повышению стабильности были получены с W-Ва-катодом при давлениях неона более 50 мм рт. ст., когда разряд локализовался в малое пятно (1-2 мм). Мощность излучения при косвенном подогреве W-Ва-катода (1150°С) не превышала мощности в случае холодного W-Ва-катода, но разряд горел стабильно. При этом для подогревателя катода требуется низковольтный источник питания, развязанный от высоковольтного напряжения на АЭ. Последнее конструкцию прибора усложняет. [c.47]

Для теплопроводности газообразного неона при атмосфернол давлении и Г = 273—1073° К методом наименьших квадратов былг получено уравнение [c.46]

При высоких давлениях Зенгерс с сотрудниками измерял теплопроводность методом плоского горизонтального слоя [99] на той же установке, на которой ранее Зенгерс совместно с Михельсом определяли теплопроводность аргона [101]. В их установке зазор между пластинами 6=1,27 мм, разность температур в слое газа АГ = 0,3—0,4 град. Теплопроводность неона измерена на трех изотермах 298,15 323,15 [c.47]

Неон. В литературе опубликован ряд работ, в которых приведены результаты исследований теплопроводности газообразного неона в диапазоне температур 7 = 78-г2300К и при давлениях 0,1-260 МПа. Список этих работ дан в [1]. Там же приведено расчетное уравнение, описывающее эксперимекталыгые данные при атмосферном давлении в диапазоне температур 350-2300 К. В дальнейшем были опубликованы стандартные справочные данные ГСССД 17-81 для теплопроводности газообразного неона при атмосферном давлении и диапазоне температур 27-2500 К [19]. В последнее время опубликована работа [1б], в которой обсуждаются результаты исследований теплопроводности газов, в частности неона, полученные методом ударных труб до 5000-6000 К. Анализ всех экспериментальных данных показал, что в интервале температур 600-5000 К теплопроводность неона описывается степенным уравнением [c.12]

Таблица 3.8. Теплопроводность неона при низких температурах по экспернментальиым данным [25]

В [23] приведены результаты измерений теплопроводности неона при температуре 298 К и высоких давпениях (0,1-1000 МПа). Результаты этих измерений даны в табл. 3.9. Эти значения X хорошо согласуются с данными табл. 3,8 до р = 100 МПа. Расхождения находятся в пределах 1%. При бопее высоких давлениях данные [23] являются единственными. [c.15]

Этой формулой пользовалась Л. С. Зайцева [146] для описания температурной зависимости коэффициента теплопроводности одноатомных газов. При этом значение Х,о для исследованных газов (гелий, неон, аргон, криптон, ксенон и пары ртути) менялось от 0,0044 до 0,1226, а показатель степени п—от 0,71 до 0,98. Я. М. Назиев и А. А. Аббасов [54] использовали формулу (5.1) для описания полученных ими экспериментальных данных по коэффициенту теплопроводности легких олефиновых углеводородов (этилен, пропилен, гексен-1, гептен-1). [c.144]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...