Теплопроводность методы измерения

Теплопроводность, методы измерения [c.351]

Относительные стационарные методы измерения коэффициента теплопроводности, когда тепловой поток проходит через эталон и через слой покрытия, не нашли достаточного применения, так как при высоких температурах эталонные материалы (мрамор, цемент и др.) еще недостаточно изучены. [c.136]

Теория теплопереноса в твердых телах и экспериментальные данные о теплопроводности рассмотрены в [17—20], Введение в теорию теплопроводности твердых тел и жидкостей под давлением, методы измерений, экспериментальные данные обсуждаются в [21]. Большое количество данных о теплопроводности твердых тел приведено в справочниках [7, 22—25]. [c.339]

Назначение работы. Изучение теории теплопроводности, факторов, определяющих теплопроводность, методов ее опытного определения. Ознакомление с. экспериментом и получение навыков в измерениях. Перед выполнением лабораторной работы необходимо изучить 1.1 и 1.3 Практикума. [c.125]

Оценивать теплопроводность покрытий можно с помощью относительных методов измерения. При этом достигается упрощение за счет сравнения температурных полей в исследуемом покрытии и в эталонном, заранее изученном, материале. По эталонному образцу измеряется полный тепловой поток. [c.91]

В Ленинградском физико-техническом институте им. А. Ф. Иоффе эффективную теплопроводность плазменных покрытий исследовали на усовершенствованной установке, используя сравнительный метод измерения. При оценке теплопроводности покрытий в качестве эталона применяли плавленый кварц. Его теплопроводность известна, он обладает высокой стабильностью и может работать в интервале температур от 100 до 1700 К [151, 152]. [c.91]

Экспериментальные методы измерения теплопроводности [c.195]

Как в теоретической, так и в практической части этого труда мы придерживаемся терминологии, принятой Академией наук СССР, в частности избегаем неудачного, но до сих пор встречающегося в нашей литературе термина коэффициент внешней теплопроводности. Мы в дальнейшем часто употребляем слово калориметр с различными приставками альфа", а , би и т. д. Этому слову мы придаем более широкий смысл, чем физики под ним мы понимаем не только прибор, предназначенный для тепловых измерений, но и систему, входящую в его состав, тепловое состояние которой — ее регулярный режим в особенности — является предметом нашего исследования в этом смысле образец материала, тепловые свойства которого мы хотим измерить, также получает название калориметр". Приставки, сопровождающие термин, служат для указания наиболее характерного признака данного метода измерения или прибора. [c.161]

Относительная ошибка в измерении коэффициента теплопроводности методом цилиндрического слоя определяется из следующего уравнения [c.37]

Относительная ошибка в измерении коэффициента теплопроводности методом шара определяется по уравнению [c.53]

При исследовании теплопроводности методом стационарного теплового потока избыточная температура в цилиндрическом слое исследуемого вещества создается с помощью нагревателя, размещенного на оси внутреннего измерительного цилиндра. После достижения стационарного теплового состояния производятся необходимые измерения. Коэффициент теплопроводности вычисляется по уравнению (1-16). [c.95]

Основной трудностью при исследовании теплопроводности и степени черноты отложений, как уже отмечалось, является определение температуры поверхности эолового слоя, загрязняющего трубу. Вследствие того, что слой осыпается от прикосновения к нему, контактные методы измерения температуры поверхности, неприменимы. [c.63]

Как известно [1—4], стационарные методы измерения теплопроводности требуют большой затраты времени, измеряемого иногда часами, и весьма трудоемки. Значительно быстрее коэффициент теплопроводности может быть определен с помощью методов, в которых не требуется стационарного распределения температур. [c.20]

Одним из таких нестационарных методов измерения коэффициента теплопроводности полупроводниковых материалов является метод, предложенный в 1952 г. А. В. Иоффе и А. Ф. Иоффе [5]. Этот метод рассчитан на измерение теплопроводности вблизи комнатной температуры в узком интервале температур (10—15° С). Схема прибора изображена на рис. 1. Прибор состоит из двух медных блоков / и J, между которыми поме-ш,ается исследуемый образец 2. Нижний блок вводится в среду с постоянной и более низкой температурой г по сравнению с температурой верхнего блока г, . Для уменьшения теплообмена верхнего блока с окружающей средой он закрывается наружным цилиндром 4, температура которого поддерживается все время близкой к температуре верхнего блока. Измерение температуры верхнего блока с известной теплоемкостью позволяет рассчитать искомую величину коэффициента теплопроводности исследуемого образца. [c.20]

Принимая во внимание изложенное выше, можно считать, что нестационарный метод измерения коэффициента теплопроводности, предложенный А. В. Иоффе и А. Ф. Иоффе, позволяет проводить точные измерения теплопроводности полупроводниковых материалов в пределах 5-10 кал/см-сек-град < /-2 <. 8-кал см-сек-град. [c.30]

Существующие методы измерения теплофизических характеристик материалов обладают рядом существенных недостатков. Так, например, стационарные методы i[l] требуют длительного установления стационарного теплового режима, обладают сложной аппаратурой и, кроме того, позволяют определять только коэффициент теплопроводности. [c.65]

Рис, 1. Схема прибора для измерения теплопроводности методом плоского слоя [c.106]

Перечень методов измерения температуропроводности приведен в [61]. В настоящее время примерно 75 % данных по температуропроводности получено методом лазерной вспышки. В этом методе фронтальная поверхность малого образца дискообразной формы подвергается равномерному облучению короткой вспышкой (рис. 7.48). Источником энергии обычно служит лазер или импульсная лампа. Время облучения составляет около миллисекунды и менее. Измеряется изменение температуры на тыльной стороне образца. Температуропроводность образца в направлении его толщины определяется из решения одномерного нестационарного линейного уравнения теплопроводности по формуле [c.432]

Стационарные методы (измерения теплопроводности обычно на пластинчатых и стержневых образцах [И] измерения на цилиндрах [И] измерения на сферах оп- [c.141]

Нестационарные методы (измерения периодических тепловых потоков — метод Ангстрема [11]). Эти методы измерения основаны на использовании дифференциального уравнения теплопроводности. Нестационарные методы не нашли широкого применения. [c.141]

Методы измерения теплопроводности при высоких и низких температурах служат для исследований нарушений порядка в сплавах [И]. [c.141]

Фиг. 2.1. Принципиальная схема для измерения теплопроводности методом стационарного продольного теплового потока.

Методы измерения теплопроводности [c.283]

Теплоемкость, методы измерения общие сведения 286, 287 в расплавах 280 импульсный 279 модуляционный 279 Сайкса — Грузина 277. 278 Смита 278. 279 Теплопроводность 281 [c.351]

Е. Контакт с хорошо перемешиваемой, жидкостью или с идеальным проводником. В калориметрии и в других методах измерения, связанных с теплопередачей, часто оказывается, что поверхность твердого тела соприкасается с жидкостью, перемешиваемой настолько хорошо, что температура жидкости всюду одинакова. Пусть твердое тело имеет теплопроводность К, площадь поверхности 5 и температуру поверхности V, причем v сохраняет постоянное значение на всей поверхности. Пусть, далее, хорошо перемешиваемая жидкость, соприкасающаяся с твердым телом, имеет массу М и удельную теплоемкость с, и пусть ее температура равна V. Для общности предположим, что в жидкость с массой М поступает в единицу времени от внешнего источника количество тепла Q и что потеря тепла вследствие излучения в среду с температурой г/о (отнесенная к единице площади в единицу времени) составляет //j(K — Uq). Если SV — увеличение температуры жидкости с массой М за время о , то мы можем написать [c.29]

Во многих задачах, имеющих практическое значение, например в задачах о нагреве подземных электрических кабелей, а также при измерении теплопроводности методом зонда металлический цилиндр окружен неограниченной средой (такой, как почва или горная порода) со значительно меньшей теплопроводностью. С хорошим приближением металл может рассматриваться как [c.335]

Задачи с установившейся температурой имеют большое практическое значение. Так, установившееся состояние используется в большинстве методов измерения коэффициента теплопроводности. В промышленности стационарные тепловые потоки представляют наибольший интерес. К сожалению, области, в которых нас интересует тепловой поток, редко имеют простые, рассмотренные выше формы. В настоящей главе рассматриваются другие методы, позволяющие получить некоторые сведения о температурах и тепловых потоках в более сложных системах. [c.415]

МЕТОД ИЗМЕРЕНИЯ КОЭФФИЦИЕНТОВ ТЕПЛОПРОВОДНОСТИ ЖИДКОСТЕЙ [c.5]

Различные методы измерения коэффициентов теплопроводности жидкостей подробно описаны в работах [7, 10—24]. В проведенных нами исследованиях был использован широко распространенный метод нагретой нити. [c.5]

В преобладающем числе работ использовался метод измерения коэффициента теплопроводности в электрической дуге. [c.226]

Сущность метода измерения теплопроводности в электрической дуге основывается на уравнении [Л. 161] [c.227]

Методы измерения ). Теплопроводность может быть измерена как статическими, так и динамическилш методами. Прибор для статического метода, схематически изображенный на фиг. 1, в сущности представляет [c.226]

Кроме методов этих двух групп разработаны и применяются-множество других методов измерения тепловых потоков, базирующихся на разнообоазных физических явлениях и эффектах. Это, например, методы, основанные на фотоэлектрических и радиометрических эффектах, оптический способ, где конвективный тепловой поток определяется по углу отклонения луча, пропорциональному градиенту температуры в ламинарном подслое, а также методы, основанные на решении обратной задачи теплопроводности. Последние используются в современной теплоэнергетике пока что меньше, чем энтальпийные методы и методы, основанные на решении прямой задачи теплопроводности. Исключение составляют методы, основанные на решении обратной задачи теплопроводности, совершенствование которых при наличии быстродействующих вычислительных машин с большой памятью создало им хорошую основу для практического использования. [c.272]

Эта задача имеет большое прикладное значение. В теплофизическом эксперименте она лежит в основе зондового метода измерения теплопроводности. Так как решение имеет особенность прн г— -О, то прак-тичесин его используют для больших значений времени где [c.25]

Во всех известных методах измерения теплопроводности значительные трудности представляет исключение влияния естественной конвекции. Для того чтобы произведение критериев Gr-Pr было меньше 1000 [Л. 167] во всем интервале температур, толш,ина слоя жидкости должна быть минимальной. [c.208]

Краев О. А. Метод измерения теплопроводности жидко -стей.— Завадская лаборатор ия ,, I960, № 2. [c.271]

А. Ф. Чудновский [61, оцени1зая достоинства данного метода измерения теплопроводности, отметил, что для суждения о точности измерения необходимо провести теоретический анализ, на основании которого должны быть получены критерии об оптимальных размерах верхнего блока и образца, а также об интервале /-2 испытуемых материалов. [c.21]

Примечание. Метод измерения XI, погрешность измерения +5%. Исходными материалами служили свинец чистотой 99,99%, теллур, дважды перегнанный, в вакууме, и селен Марки. для выпрямителей. Синтез соединений проводился в откачанных кварцевых ампулах. Все образцы мелкокристаллические, получены прессованием при 400° С с последующим отжигом. Коэффициент теплопроводности составов с Jf>0,9 с лава равен коэффициенту теплопроводности чистого PbSe. Кроме того, реш иол Образцы легированы Pblj+Pb. I [c.172]

Теплопроводность измерялась при температурах как меньших 1 К, так и больших 3000 К. При низких температурах пользуются обычно более прямыми методами измерений имеется хорошее согласие (лучшее, чем в пределах 10%) между результатами, полученными разными исследователями для одинаковых образцов, но при использовании различных типов аппаратуры. С ростом температуры расхождение результатов увеличивается и становится большим, чем оцениваемая в каждом эксперименте точность измерений. Это происходит, даже когда при получении результатов использовалась аналогичная техника измерений. Например, Мак-Элрой и Мур [157] приводят различные данные для теплопроводностей ряда материалов, измеренных методом радиального потока тепла при температурах до 2000 К, а Флинн [70] сравнивает величины теплопроводности вольфрама, найденные разными исследователями методом прямого электрического нагрева до температур 3500 К. В некоторых случаях результаты отличаются почти в 2 раза. [c.23]

В связи с этим к экспериментальным данным, в частности по теплопроводности, предъявляются высокие требования с точки зрения повышения точности, учета и оценки всех возможных факторов, влияющ,их на величину измеряемого коэффициента теплопроводности. В соответствии с этими требованиями на установке, выполненной по абсолютному методу нагретой нити 18], было проведено измерение термического коэффициента аккомодации Не и Аг на платиновой поверхности при 300—360 К и оценивалось влияние температурного скачка па теплопроводность газов, измеренную на данной установке. [c.72]

Измерение коэффициентов аккомодации проводилось методом скачка температуры [И] в эксперименте снимались зависимости перепада температур в измерительной ячейке от давления АГ =/(1/P)qj, = onst при Р = 25, 33, 50, 100, 200 мм рт. ст. Результаты измерений представлены на рис. 1, а. Погрешность, вносимая в результаты при определении коэффициента теплопроводности методом нагретой нити из-за неучета поправки на температурный скачок, для данной установки при рассмотренных умеренных температурах оказалась равной 0,5% для Не и 0,3% для Аг. Экспериментальные данные по теплопроводности Аг и Не, полученные при Т 300 400 К с учетом температурного скачка, приведены на рис. 1,6, в. [c.72]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...