Нестационарные процессы конденсации

ХГИ.З. НЕСТАЦИОНАРНЫЕ ПРОЦЕССЫ КОНДЕНСАЦИИ [c.228]

Математическому описанию стационарных п роцессов конденсации пара посвящен ряд работ Нестационарные процессы конденсации теоретически изучались Чангом на основе совместного решения уравнений неразрывности, движения и энергии, записанных для ламинарной пленки при соответствующих граничных условиях. Уравнения были приведены к безразмерному виду и численно решались с помощью электронных вычислительных машин. Полученные автором решения очень громоздки. Поэтому использовать их при расчете и моделировании переходных процессов в МВУ затруднительно. К тому же эти процессы развиваются, как это будет показано дальше, со скоростями значительно большими, чем скорости переходных процессов в других звеньях выпарных аппаратов. [c.17]

Как следует из изложенного, капельная конденсация, строго говоря, является нестационарным процессом. Однако, если осредненные во времени характеристики процесса не изменяются, то такой процесс можно рассматривать как стационарный. [c.285]

Наименее изучены процессы конденсации в условиях взаимодействия решеток и при высокой турбулентности. Сложность физического процесса и трудности экспериментального исследования не позволили выяснить все необходимые его особенности. Влияние возмущений, распространяющихся от вращающейся решетки против потока, изучалось в МЭИ на упрощенной модели (одиночное сопло и вращающаяся решетка стержней за ним). Опыты показали, что при дозвуковых скоростях периодическое прохождение стержней приводит к образованию нестационарных ударных волн, перемещающихся против потока к соплу. Естественно, что ударные волны перемежаются с волнами разрежения, глубоко проникающими в межлопаточные каналы и вызывающими конденсацию. [c.80]

Рассмотрим нестационарный поток парокапельной жидкости. Равномерно распределенную в паре влагу разделим по размерам капель на k групп. Заключенные в движущемся объеме массы каж дой из групп капель и окружающего их пара меняются как в зависимости от положения объема в пространстве, так и во времени. Эти изменения масс — следствие процесса конденсации и испарения, а также слияния и дробления капель. [c.39]

Во многих исследованиях проточной части турбины процесс конденсации можно рассматривать как стационарный. Это означает, что поля скоростей и других параметров потока, определяемых координатами фиксированных точек пространства (метод Эйлера), явно не зависят от времени. Другими словами, в каждом сечении одномерного потока сохраняются неизменными все его параметры, в том числе и степень влажности. При этом условии в уравнении (11.16) можно отбросить объемный интеграл, относящийся к нестационарному потоку. Остальные члены уравнения означают лишь постоянство массового расхода G = G + G" в любом сечении канала [c.43]

Нестационарность от теплоты фазового перехода. Выше рассматривался установившийся процесс конденсации. Главная часть этого процесса [c.228]

Конденсация в следах за лопатками. Чрезвычайно быстрое протекание процессов конденсации вызывает особые явления в неравномерных и нестационарных потоках и турбинах. Пример таких явлений — конденсация в аэродинамических следах за лопатками. В вихрях следа образуются зоны пониженного давления. Если ири этом и температура оказывается достаточно низкой, то в вихрях возможны локальные процессы конденсации. [c.229]

Дальнейшие научные исследования должны уточнить структуру капельных потоков во ВПТ и установить связь их с местом и характером процесса конденсации с учетом нестационарных явлений. Углубление знаний в этой области послужит основой для управления процессом конденсации и организации капельных потоков путем распределе- [c.244]

Таким образом, мы приходим к выводу о возникновении нестационарных режимов течения переохлажденного пара в соплах Лаваля. Следует отметить, что дозвуковые режимы типа а" (см. рис. 2-3) в этом случае также не могуг быть получены. Действительно, в процессе возникновения скачка конденсации линия а будет перемещаться вверх, и при достижении положения а конденсация в этой зоне прекратится, возникнет нестационарный режим. Повышения давления до линии а" не произойдет. Процесс конденсации сместится вниз по потоку. [c.26]

В монографии дано систематизированное изложение теоретических, расчетных и экспериментальных исследований неравновесных течений с фазовыми превращениями. Рассмотрены оригинальные работы авторов по расчетно-теоретическому исследованию гомогенной и гетерогенной конденсации (стационарной и нестационарной) для течений в соплах и струях. Предложена единая система определяющих параметров, описывающих процесс конденсации в различных термодинамических системах. Детально изложены современные численные методы решения уравнений и обобщены результаты параметрических расчетов. [c.222]

Очень велика интенсивность теплообмена, когда пар попадает на поверхность ротора с температурой, меньшей температуры насыщения. В этом случае происходит конденсация пара на поверхности ротора, идущая до тех пор, пока поверхность ротора не достигнет температуры насыщения и не превысит ее. Процесс конденсации на поверхности вращающегося ротора практически не изучен, по-видимому, он имеет нестабильный характер. Чаще всего конденсация пара происходит при пуске турбины из холодного состояния и других нестационарных режимов, когда металл имеет низкую температуру, а давление увеличивается чрезмерно быстро, вместе с которым растет температура насыщения. [c.483]

Ударные трубы. Для изучения движения при больших числах М в последние годы широко применяются ударные трубы различных конструкций. Они использовались для изучения процессов возникновения ударных волн, отражения и преломления их, процессов детонации в горючих газах, явлений конденсации и поведения газов при высокой температуре. Ударные трубы могут также применяться для исследования нестационарных явлений в машинах, изучения гашения возмущений при электрических разрядах, распространения взрывных волн в горных разработках, действия взрывных волн на элементы конструкций машин и сооружений. [c.467]

Во второй части приведены основные способы переноса теплоты теплопроводность, конвекция и тепловое излучение. Теплопроводность стационарная и нестационарная исследованы аналитически, методом аналогий и численно на ЭВМ. Конвективный теплообмен стационарный исследован методом теории пограничного слоя и экспериментально, а нестационарный — путем решения сопряженной задачи на ЭВМ. Рассмотрены различные методы расчета процессов аналитический, полуэмпирический, эмпирический и численный на ЭВМ. Описан теплообмен при кипении и конденсации. Рассмотрены примеры расчета теплообменных аппаратов. [c.4]

Центральный вопрос кинетики конденсации — это вопрос о скорости образования зародышей критического размера и их дальнейшем росте. Увеличение размеров капелек, достигших и перешагнувших критический барьер, ведет к разрушению метастабильного состояния системы, а следовательно, к изменению параметров пара и отклонению распределения зародышей по размерам от равновесных значений. В то же время закономерности, описывающие результаты флуктуации плотности, получены исходя из того условия, что температура, давление и число молекул паровой фазы сохраняются стабильными. Для того, чтобы полученные соотношения могли быть использованы в условиях нестационарного распределения, требуется ввести соглашения, сводящие действительный процесс к искусственной квазистационарной схеме. Принимается, что капельки с числом молекул, несколько превышающим критическое, удаляются по мере их образования из системы и заменяются эквивалентным количеством отдельных молекул в такой системе состояние пара сохраняется стабильным. [c.130]

Важнейшей особенностью механизма конденсации слабо перегретого, насыщенного или влажного пара в решетках турбин является его нестационарный характер. Нестационарность конденсационного процесса обусловлена различными причинами газодинамическими особенностями обтекания решеток при дозвуковых и сверхзвуковых скоростях взаимодействием решеток в ступенях [c.78]

Экспериментальным подтверждением возникновения автоколебательного процесса вблизи спинки в косом срезе следует считать амплитудно-частотные характеристики на рис. 3.17, измеренные в точке плоской (торцевой) стенки канала. Наиболее характерным является тот факт, что на перегретом и сухом насыщенном паре резонансные явления обнаруживаются при Mi =1,2 и соответственно при Ml = 1,3 в диапазоне частот /=400- -4000 Гц. То обстоятельство, что резонансное увеличение амплитуд зафиксировано как в перегретом, так и в сухом насыщенном паре, позволяем утверждать, что физическая природа этих явлений не связана со спонтанной конденсацией и периодическими перемещениями конденсационных скачков (т. е. с конденсационной нестационарностью). [c.100]

Растущие зародыши по достижении определенных размеров резко изменяют свое поведение, что делает процесс капельной конденсации нестационарным, подчиняющимся только статистическим закономерностям. [c.201]

Механизм парообразования при переменном давлении отличен от механизма парообразования при постоянном давлении. Существенное значение имеет в этом случае не только изменение давления в кипящей жидкости во времени, но и направление этого изменения. Как уже было выяснено в предшествующих главах, при стационарном кипении, когда давление не меняется во времени, практически все паровые пузыри образуются на поверхности нагрева и затем, отрываясь от этой поверхности, всплывают в толще жидкости. При этом, хотя и имеет место испарение в пузыри, всплывающие в толще жидкости, однако новые паровые пузыри возникают только на твердой стенке. Наоборот, при нестационарном режиме парообразования в толще жидкости возможно как возникновение, так и исчезновение (конденсация) паровых пузырей. Первый из этих процессов имеет место при падении давления в кипящей жидкости, а второй — при росте давления. [c.198]

Очевидно, что процессы самоиспарения и конденсации внутри двухфазного потока отражаются на структуре последнего и, в частности, на относительной скорости паровой фазы и на ее распределении по сечению потока. Следовательно, истинное паросодержание нестационарного двухфазного потока отлично от истинного паросодержания стационарного потока при одинаковых значениях расходных скоростей фаз. Соответственно этому существует также различие в объемах пара, заключенного в трубной системе котла, при стационарном и нестационарном режиме работы последнего (при одинаковых мгновенных паропроизводительностях) [c.198]

Причиной появления нестационарных [явлений при спонтанной конденсации пара является подвод тепла в процессе образования влаги. В процессе бурного выделения тепла наблюдается повышение статического давления и температуры пара. Это приводит к уменьшению скорости пара-Если повышение статического давления происходит значительно, то скорость потока может упасть доМ = 1 и в зоне интенсивного подвода тепла возникает скачок уплотнения. Скачок уплотнения перемещается в зону минимального сечения и далее в дозвуковую часть сопла. Продвижение скачка уплотнения снизит переохлаждение потока пара в зоне макси мель- [c.267]

Расчетно-теоретические и экспериментальные исследования оказывают, что причинами дополнительных потерь кинетической энергии в реальных проточных частях на влажном паре являются 1) неравновесность процесса расширения в решетках ступени 2) появление скачков конденсации при сверхзвуковых скоростях 3) скольжение, коагуляция и дробление капель в сопловой решетке, зазоре и рабочей решетке 4) увеличение трения в пространственных пограничных слоях на поверхности лопаток, особенно значительное при наличии пленок 5) торможение капельным потоком рабочей решетки 6) специфическая конденсационная нестационарность и генерируемая в процессе конденсации турбулентность 7) увеличение утечек через надбандажные, диафраг-менные и концевые уплотнения 8) нарушение расчетного (оптимального) обтекания профилей решеток отклонение параметров в зазорах от расчетных значений 9) увеличение выходных потерь 10) эрозионные повреждения сопловых и рабочих лопаток. [c.153]

Появление дискретной фазы (при конденсации) и ее развитие в полидисперсную капельную структуру приводит к количественному изменению неравномерности полей скоростей и давлений, известной в потоках перегретого пара (шаговая неравномерность, вторичные и отрывные течения и др.). Меняются количественные характеристики периодической нестационарности и других нестационарных процессов, перечисленных выше. Экспериментальные и расчетно-теоретические исследования показывают, что в двухфазных потоках наряду с известными возникают дополнительные источники опасных возмущающих сил (см. гл. 3). Влияние нестадио-парности должно учитываться под углом зрения не только надежности, но и экономичности ступени и всей проточной части многоступенчатой турбины. [c.188]

Я- и. Френкель считал предложенную им формулу как грубое приближение к действительности. К этой формуле предлагались многочисленные поправки, некоторые — очень значительные. Вместе с тем процесс конденсации в турбине сильно зависит от нестационарных явлений, оценить которые можно лишь весьма приближенно. Поэтому и формулы для определения скорости ядрообразования представляют практический интерес лишь для выяснения качественной картины влагообразования. Для этой цели вполне достаточны поправки ЦКТИ, приближающие формулу Френкеля к действительному процессу в турбине. [c.227]

Наибольшее значение для процесса конденсации имеют пульсации давления в межлопаточном канале, так как они охватывают весь объем пара, причем давление в канале при обычных скоростях в турбине изменяется с небольшим рассогласованием фаз. Сопоставляя скорости изменений параметров пара в каналах и скорости ядрообразова-ний можно установить, что интенсивная часть процесса конденсации протекает за время, на порядок меньше, чем период колебания параметров пара. На этом основании И. И. Кирилловым была выдвинута гипотеза о смещении против потока места интенсивного ядрообразования и колебания скачка конденсации в нестационарном потоке [9]. [c.229]

Движение влажного пара в сопле при постоянной начальной влажности, но переменных значениях Ед иллюстрируется кривыми на рис. 8-15. Следует отметить режим, близкий к предельному (ба—Ет), когда скэчок уплотнвния располагавтся вблизи горла. В этом случае при наличии начальной влажности наблюдается существенная нестационарность процесса, увеличивающаяся с ростом Уо- При малой начальной влажности (г/о— 2,5%) скачок уплотнения и скачок конденсации находятся на некотором расстоянии друг от друга (кривая 4). С увеличением влажности (уо = б%) скачок уплотнения становится весьма чувствительным к изменению противодавления. При небольшом изменении противодавления он либо [c.229]

В качестве примера на рис. 2-6 показаны интерферограммы одного периода нестационарного процесса возникновения скачка уплотнения в сопле Лаваля при спонтанной конденсации водяного пара во влажном воздухе. Схема и основные размеры сопла показаны на рис. 2-7. Там же построены кривые распределения относительного статического давления pjpm и относительной плотности двухфазной среды p/poi для нескольких промежуточных режимов одного периода при нестационарном потоке. Эти кривые получены путем расшифровки интерфе-рограмм, представленных на рис. 2-6 (кривая распределения давления за зоной спонтанной конденсации построена приближенно и служит только для качественного объяснения процесса). [c.26]

Дальпейшее даже незначительное увеличение подвода тепла должно было бы привести к новому повышению давления в минимальном сечении и, следовательно, к смещению зоны конденсации пара вправо. Одиако в этом случае в расширяющейся части сопла давление повысилось бы, п конденсация стала бы совсем невозможной, так как причина, вызвавшая повышение давления в минимальном сечении, исчезла бы. Процесс конденсации пара и характер протекания кривых давления будет в этом случае следующим. Спонтанная конденсация (подвод тепла) будет находиться там же, где она находилась для крайнего режима 5. Повышение давления приведет к существенному уменьшению ядрообразо-вания, а конденсация пара на образовавшихся ранее ядрах — к дальнейшему повышению е (кривая 6). Как только будет исчерпана возможность конденсации на имевшихся в потоке ядрах, начнется уменьшение давления до кривой 5 (пли несколько ниже, за счет инерции процесса), вновь начнется бурное ядрообразование, повышение давления и т. д. Таким образом, мы приходим к выводу о возникновении нестационарных пульсаций давления при конденсации пара в дозвуковой части сопла. Пульсации давления неизбежно вызовут пульсации плотности, температуры и расхода среды через канал (нредполагает-ся, что начальные параметры перед соплом остаются постоянными). [c.127]

Зельдович [1791, а затем Френкель [183] заложили основы нестационарной теории конденсации. Они рассматривали рост капелек в пересыщенном паре как нестационарный процесс переброса кластеров из группы с одним размером в группу с другим размером и обратно под действием двух причин направленной внешней силы, обусловленной разностью термодинамических потенциалов, и хаотических толчков броуновского движения. Аналогичный подход к проблеме конденсации пара использовался позднее в работах [209— 218]. Следуя Зельдовичу и Френкелю, запишем уравнение (38) с учетом (40) в видег [c.50]

Прп конденсации в трансзвуковой области сопла возможно воз-нпкповеппе нестационарных режимов течения. Экснерихментальпо в ряде работ [177, 178] обнаружено существование нестационарных явлений и отмечены значительные пульсации параметров потока (с частотой 500—1000 Гц) при конденсации в трансзвуковой области во влажном воздухе. Проведен анализ этого явления в рамках одномерной теории и показана возможность существования нестационарного процесса. В работе [178] методом С. К. Годунова получено численное решение системы уравнений, описывающей нестационарное одномерное течение со спонтанной конденсацией в трансзвуковой области сопла Лаваля. Показано, что при определенных условиях при нестационарных начальных и граничных условиях предельное состояние не является стационарным, а обладает периодической структурой, что связано с возникновением и исчезнове-нпем ударных волп, порожденных неравновесной конденсацией. [c.327]

Последние достижения в кинетике испарения-конденсации освещены в обзоре [1]. В большинстве работ по этому вопросу, включая [2], изучаются стационарные процессы. Имеются также работы по нестационарному испарению [3-5]. В [3] решалась задача о сильном испарении в вакуум. Умеренно сильный режим испарения в полупространство при внезапном повышении температуры испаряющей поверхности изучался в [4] в квазистационарном приближении. Предполагалось, что по истечении пренебрежимо короткого нестационарного процесса испарение переходит в установившийся режим с равномерным потоком непосредственно вне области кнудсенов-ского слоя. Равномерный поток вытесняет газ (пар) и индуцирует ударную волну, распространяющуюся с постоянной скоростью по фоновому газу. Решение для кнуд-сеновского слоя, ответственного за кинетику испарения, строилось методами термодинамики необратимых процессов. Нестационарная фаза выхода на стационарный режим оставалась за пределами исследования. [c.141]

В лаборатории турбомашин МЭИ используются различные стенды влажнога водяного пара, ориентированные на изучение 1) условий подобия и моделирования двухфазных течений в различных каналах и в элементах проточной части турбин АЭС 2) механизмов скачковой и вихревой конденсации пара в соплах каналах и решетках турбин при дозвуковых и сверхзвуковых скоростях 3) влияния периодической нестационарности и турбулентности на процессы образования дискретной фазы, взаимодействия фаз и интегральные характеристики потоков 4) двухфазного пограничного слоя и пленок в безградиентных и градиентных течениях 5) механизма и скорости распространения возмущений в двухфазной среде, а также критических режимов в различных каналах в стационарных и нестационарных потоках 6) основных свойств и характеристик дозвуковых и сверхзвуковых течений в соплах, диффузорах, трубах, отверстиях и щелях 7) влияния тепло- и массообмена на характеристики потоков в различных каналах 8) течений влажного пара в решетках турбин с подробным изучением структуры потока и газодинамических характеристик 9) структуре потока, потерь энергии и эрозионного процесса в турбинных ступенях, работающих на влажном паре 10) рабочего процесса двухфазных струйных аппаратов (эжекторов i и инжекторов). [c.22]

Изложенные соображения позволяют предположить, что возникновение жидкой фазы порождает некоторый особый механизм конденсационной турбулентности. Термин конденсационная тур- булентность является условным и призван подчеркнуть особый физический механизм рассматриваемого явления возрастания амплитуд пульсаций в конденсационном процессе. При этом необходимо иметь в виду, что здесь не рассматривается периодическая конденсационная нестационарность, возникающая в соплах Лаваля при небольших сверхзвуковых скоростях и обусловленная перемещениями скачков конденсации 67, 124]. Следует отметить, что зона максимума гидродинамической турбулентности не может совпадать с зоной зарождения конденсационной турбулентности, расположенной в более холодных участках пограничного слоя, смещенных в направлении его внешней границы. Малая вероятность появления жидкой фазы в зоне максимальных турбулентных пульсаций скоростей в пограничном слое объясняется тем, что эта зона расположена вблизи стенки, где температура паровой фазы близка к температуре торможения. Не подлежит сомнению существование тесной связи и взаимодействия конденсационной и гидродинамической турбулентности (см. 6.1). [c.82]

В слабоградиентных сверхзвуковых соплах процессы выделения теплоты при спонтанной конденсации приводят к возникновению нестационарных конденсационных скачков и пульсирующих режимов течения (см. гл. 6, а также [61]). [c.97]

Приведенные выше результаты расчетов, выполненных по методу Г. П. Симановского [133], относятся к сверхзвуковым скоростям в решетках с суживающимися каналами, когда спонтанная конденсация реализуется в скачках конденсации. Для дозвуковых скоростей расчет спонтанной конденсации в рамках этого метода не дает удовлетворительных результатов. Можно предположить, что все специфические явления, сопровождающие конденсацию при дозвуковых скоростях [периодическая нестационарность, флук-туационность конденсационного процесса (конденсационная турбулентность), влияние пограничного слоя и др., не могут быть учтены в принятой модели конденсирующегося пара]. [c.141]

Процесс возникновения дискретной фазы в межлопаточных каналах решетки носит флуктуационный характер и сопровождается появлением конденсационной турбулентности, интенсивность которой значительна. Хорошо известно, что в суживающихся каналах большой конфузорности происходит частичное или полное вырождение гидродинамической турбулентности в пограничных слоях, т. е. имеет место ламинаризация слоя. Процесс ламннари-зации ( обратного перехода) в пограничных слоях особенно интенсивен при околозвуковых скоростях, когда продольные отрицательные градиенты давления достигают максимальных значений. Ламинаризированный слой отрывается местными адиабатными скачками, и этот процесс сопровождается появлением жидкой фазы и турбулизацией слоя (генерируется конденсационная турбулентность). В результате отрыв слоя ликвидируется, вновь происходит ламинаризация слоя, появляется отрыв и т. д. Б соответствии с перемещениями зоны отрыва происходят перемещения скачка уплотнения по спинке профиля в косом срезе, что вызывает пульсацию термодинамических параметров — давления и температуры 48, 52, 53, 124]. Механизм генерации пульсаций параметров при конденсации в сопловых и рабочих решетках действует и при дозвуковых скоростях и вызывает опасные возмущающие силы. Таким образом, переход в зону Вильсона сопровождается специфическими нестационарными явлениями, в основе которых лежат флуктуационный механизм возникновения жидкой фазы и генерации конденсационной нестационарности, периодические отрывы пограничного слоя. В тех случаях, когда частота процесса конденсационной нестационарности близка или кратна частоте волн, возникающих при взаимодействии решеток, амплитуда пульсаций давлений (и температур) резко возрастает—имеет место резонанс и дополнительные возмущающие силы достигают опасного предела. [c.192]

Как показано выше, коэффициент поверхностного натяжения воды с добавками ОДА значительно снижается, что приводит к интенсификации процесса дробления капель. Опыты, проведенные на суживающемся сопле (рис. 9.4, а), подтвердили значительное уменьшение среднемассового диаметра капель (более чем в 3 раза) при введении ОДА. При концентрации ОДА 8-10- кг/кг уменьшение диаметров капель было обнаружено и на входе в сопло, что объясняется интенсивной адсорбцией ОДА жидкой фазой перед соплом и соответственно дроблением капель. Аналогичный результат получен при исследовании дисперсных характеристик вихревого следа за пластиной (рис. 9.4,6). При концентрации ОДА 10 кг/кг диаметры капель уменьшаются в 3—4 раза. Потери кинетической энергии в поперечном сечении вихревого следа, по данным [28], при введении ОДА снижаются. Особый интерес представляет изучение явления снижения гидродинамического сопротивления в турбулентных потоках при введении полимерных добавок, впервые обнаруженного Томсом [189]. Хорошо известны гипотезы, предложенные для объяснения ламинаризирую-щего воздействия полимерных веществ [97, 158 и др.], использующие модель взаимодействия с основной средой крупных полимерных молекул (или их ассоциаций), имеющих линейные размеры в несколько десятков и сотен ангстрем (существенно превосходящие размеры молекулярных ассоциаций основной среды). Дополнительная вязкая диссипация, вызванная обтеканием макромоле-кулярных клубков периодически нестационарным (пульсацион-ным) потоком, и значительная инерционность этих клубков приводят к частичному вырождению мелкомасштабных турбулентных пульсаций. По-видимому, справедлива качественная аналогия между эффектами, фиксируемыми при введении гидрофобных присадок в потоки жидкости и мельчайших капель, возникающих при. конденсации парового потока. Как уже упоминалось (см. гл. 3,6), мелкие капли снижают интенсивность турбулентности несущей [c.301]

В то же время незначительный температура и давление пара на входе в турбину АЭС позволяет выполнить стенки ЦВД сравнительна тонкими и отказаться от внутреннего корпуса. Это повышает маневренность установок и позволяет рассматривать их в ряде случаев как, пиковые. Однако наличие влажного пара приводит к снижению маневренности, Так, например, если процесс расширения в турбине начинается на линии насыщения (х=1) или при некоторой начальной влажности, то при дросселировании пара от начального давления, превышающего 30 KZ j M , происходит его увлажнение, а при значительных hi -жениях нагрузки возможно существенное охлаждение проточной частк из-за повышенной теплоотдачи от поверхности турбин к влажному пару. Нестационарные явления, возникающие в процессе спонтанной конденсации пара (гл. 2 и 6), требуют специально вибрационной отстройки лопаточного аппарата илк специальных перераспределений теп-лоперепадов по ступеням. [c.205]

Установка может быть использована и для исследования коррозии металлов, применяемых для изготовления аппаратов химических производств, работающих с водными средами. Следует иметь в виду, что при коррозионных испытаниях в данной установке нельзя смоделировать и воспроизвести условия для исследования влияния на кинетику коррозии температурного-градиента по высоте стенки. Невозможность учета влияния процесса массопередачи, например конденсации, на скорость коррозии также несколько онижает экспериментальную ценность установки. Достоинством установки является возможность проведения коррозионных исследований (после небольшой модернизации) при нестационарном теплообмене, т. е. при проведении тепловых процессов, обусловленных изменением температуры металла до момента полного выравнивания с температурой окружающей среды. Нестационарный теплообмен характерен для периодов пуска, простоев, изменений технологических режимов работы аппаратов, его влияние на коррозионное разрушение редко поддается учету. [c.197]

В работах [177, 178, 218] показапо, что при подводе тепла в трансзвуковой области сопла при числе Маха, большем единицы, возможны три характерных режима течения, кроме обычного стационарного режима, описанного в предыдущем разделе. В первом режиме спонтанная конденсация приводит к повышению давления II температуры и уменьшению числа Маха потока до единицы. В этом случае непрерывное течение может не существовать и возникает стационарный режим с ударной волной, вызванной конденсацией. Вниз но потоку от ударной волны располагается область дозвукового течения, в которой переохлаждение несколько меньше, чем перед ударной волной, но оно обеспечивает дальнейший рост образовавшихся зародышей. Режимы со стационарной ударной волной обнаружены экспериментально. Во втором, у кз нестационарном режиме течения ударная волна образуется в сверхзвуковой части сопла, перемещается сначала вверх, а затем вниз по потоку и далее затухает, затем образуется новая ударная волна и процесс периодически повторяется. В первых двух режимах течения расход газа остается неизменным, поскольку ударные волны не проходят в дозвуковую часть сопла. Наконец, при третьем режиме течения не-рнодически образующиеся ударные волны перемещаются в дозвуковую часть сопла, теченпе становится существенно нестационарным и сопровождается периодическими пульсациями газодинамических параметров, а также расхода. [c.327]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...