Ламинарная пленка

Рис. 95. Типичные профили скорости, температуры и концентрации целевого компонента в жидкой ламинарной пленке.

Перенос тепла и массы в ламинарной пленке жидкости, [c.318]

ПРОЦЕСС ПЕРЕМЕШИВАНИЯ. ЯДРО ТЕЧЕНИЯ И ЛАМИНАРНАЯ ПЛЕНКА [c.76]

В связи с этим в турбулентном потоке в непосредственной близости от стенки должен быть расположен весьма тонкий пристенный слой с движением, близким к ламинарному. Этот пристенный слой условно будем называть ламинарной пленкой. [c.76]

Сопоставление абсолютной шероховатости Л с толщиной рассмотренного выше пристенного слоя (ламинарной пленки) б л выдвигает необ.ходимость различать следующие основные случаи при турбулентном движении жидкости [c.77]

Расход через трубу можно выразить как интеграл элементарных расходов через бесконечно узкие концентрические кольца, взятые по всему сечению, пренебрегая особенностями ламинарной пленки ввиду ее относительной малости. [c.84]

Для гладких труб применим уравнение (9-12е) для точки потока, расположенной на границе между ламинарной пленкой и ядром течения, т. е. для точки, где согласно (7-7) [c.86]

Ламинарная пленка, даже при небольших значениях Ре, не перекрывает выступа шероховатости, и кривые только пересекают линию II для гладких труб. [c.90]

Затем при больших значениях Не, тем больших, че.м больше относительная гладкость, ламинарная пленка разрушается н закон сопротивления становится уже другим. Опытные точки отходят от линии гладких труб и постепенно через переходную область попадают в область квадратичного закона (Я ие зависит от Не). [c.91]

В соответствии с полуэмпирической теорией турбулентности, разработанной немецким ученым Л. Прандтлем, поток состоит из турбулентного ядра и ламинарной пленки у стенки трубы (рис. 4.3). [c.37]

Рис. 4.3. Структура потока и эпюра скоростей при турбулентном режиме а — турбулентное ядро б — ламинарная пленка

Толщину ламинарной пленки можно определить по формуле [c.38]

На рис. 4.4. показан участок шероховатой трубы. В зависимости от соотношения толщины ламинарной пленки бд и средней высоты гребешков шероховатости (абсолютной шероховатости) А возможны три случая [c.39]

Четвертая глава учебного пособия посвящена течению в жидких пленках. Здесь, как и в предыдущей главе, перед авторами стояла задача отобрать наиболее существенное из чрезвычайно широкого круга вопросов, рассматриваемых в специальной литературе. Мы остановились на анализе течения ламинарных пленок, их устойчивости (в линейном приближении), а также на анализе усредненных характеристик турбулентных пленок. Эти начальные знания гидродинамики пленочного течения дают необходимую основу для изучения более сложных задач, встречающихся в инженерной практике. Четвертая глава знакомит читателя с задачами теплообмена, в данном случае — с классической задачей Нуссельта о конденсации пара на вертикальной плоскости и с задачей о теплообмене при испарении пленки. Рассмотрение этих вопросов оправдано, поскольку жидкие пленки чаще всего встречаются в различного рода теплообменных устройствах. [c.7]

В экспериментах может быть измерена средняя (мгновенная) толщина жидкой пленки <5> в режиме волнового течения. Опыты показывают, что величина <5>, несмотря на наличие часто весьма значительных амплитуд изменения толщины пленки с погрешностью около 10%, совпадает с расчетной толщиной ламинарной пленки с гладкой поверхностью при том же расходе жидкости Fq. Иначе говоря, величина [c.164]

Рассматривается ламинарная пленка с гладкой поверхностью. В предположении пренебрежимой малости конвективного переноса энергии для жидкости с постоянными свойствами плотность теплового потока, отводимого от твердой стенки, определяется только теплопроводностью пленки [c.176]

Последующие теоретические и экспериментальные исследования позволили оценить корректность допущений, использованных в анализе. Как ясно из анализа 4.3, действительный волновой режим течения ламинарной пленки приводит к повышению интенсивности теплоотдачи и требует введения соответствующей поправки к формулам (4.37) и (4.37а). Согласно [13] эта поправка, предложенная Д.А. Лабунцовым, имеет вид [c.178]

При испарении пленки на первый взгляд теплоотдача должна подчиняться тем же закономерностям, что и при конденсации. То обстоятельство, что начальный расход жидкости в пленке при испарении обычно является заданным, а убыль расхода за счет испарения, как правило, не очень значительна, делает анализ теплоотдачи при испарении (в рамках подхода Нуссельта) даже более простым, чем при конденсации. Полагая, что расход жидкости в любом сечении пленки легко определяется из теплового баланса при известном его значении на входе, число Re , для испарения выступает как определяющий критерий подобия. Все соотношения, полученные выше для ламинарной пленки и определяющие изменения расхода в пленке с плотностью теплового потока на поверхности, остаются в силе. Локальная теплоотдача для гладкой ламинарной пленки при ее испарении с поверхности в среду собственного пара описывается формулой (4.37). Отличие лишь в направлении теплового потока, так как теперь АТ = - Т , Т > Т . Имея в виду, что при условии [c.180]

По Прандтлю, в переходной зоне, в непосредственной близости от ламинарной пленки, зарождаются вихри, вызываемые либо влиянием выступов шероховатости стенки русла, высота которых превышает толщину ламинарной пленки, либо увеличением скорости движения жидкости. [c.45]

Когда высота выступов шероховатости Д меньше толщины ламинарной пленки бпл, имеем гидравлически гладкую стенку, а когда 6пл<Д — шероховатую. [c.45]

При движении жидкости в трубе радиуса г толщина ламинарной пленки (доли миллиметра) может быть определена по формуле [c.45]

Из формулы видно, что с возрастанием числа Рейнольдса толщина ламинарной пленки уменьшается. [c.45]

Представим себе на поверхности движущуюся ламинарно пленку конденсата (рис. 13-11). Чем толще пленка, тем больше ее термическое, сопротивление, ограничивающее теплоотдачу от пара к поверхности тела. Примем температуру жидкой пленки со стороны пара раиной температуре насыщения l = Uu а температуру жидкости у стенки —t - Удельный тепловой поток определяется уравнениями [c.172]

КАПИЛЛЯРНЫЕ ВОЛНЫ НА ПОВЕРХНОСТИ СВОБОДНО СТЕКАЮЩЕЙ ЛАМИНАРНОЙ ПЛЕНКИ [c.107]

При ламинарном течении %=<% и v=V. При турбулентном течении Отсюда следует, что при действии только этого критерия устойчивость ламинарной пленки имеет место при [c.132]

В пределах ламинарной пленки скорость движения жидкости изменяется от нуля у стенки до некоторого конечного значения Мпл на границе самой пленки, а далее вне ламинарной пленки, в так называемом ядре потока, под воздействием иере.мешивания характер изменения скорости меняется и эпюра ско- [c.76]

В бе.аразмерном выражении (7-6) правая часть по размерности членов сходственна с числом Ренпольдса. В соответствии с опытными данными о турбулентных потоках установлено, что граница ламинарной пленки определяется постоянным значением величины [c.77]

Толщина ламинарной пленки весьма мала, но, как будет показано ниже, ее роль существенно сказываегся на характере трения, проявляющегося вдоль стенок трубы. [c.77]

Выступы гпероховатости Д по,пностыо по гружены в пристенную ламинарную пленку (Д <С й л). В этом с.тучае жидкость пристенного [c.77]

Для остальных кривых при большей относительной гладкости (меньшие значения А) мы видим наличие некоторого интервала в изменении 1 е, тем большего, чем больше относительная гладкость труб, в пределах которого ламинарная пленка полностью покрывает все выступы шероховатости. В этом интервале по-верхн( сть труб проявляется как гладкая и опытные точки группируются у липни //. [c.91]

Расчетные формулы для определения коэффициента теплоотдачи при ламинарном движении пленки могут быть получены теоретическим и экспериментальным путем. Теоретическое решение задачи основано на определении толш,ины пленки из условия равновесия сил трения, тяжести, поверхностного натяжения и инерции для элементарного объема конденсата с последующим определением коэффициента теплоотдачи по формуле (12.8). Впервые такое решение для ламинарной пленки получено Нуссельтом в 1916 г. [c.414]

Теоретическому анализу, осиовг иному па регаенни уравнений вязкой жидкости, поддаются лишь вопросы образования волн в ламинарных пленках, обдуваемых газом. Анализ же срыва капель, тем более с турбулентных еленок, основывается лишь на качественных соображениях. [c.213]

Вертикальная поверхность с температурой с находится в контакте с сухим насыщенным паром, имеющим температуру насыщения tн. При конденсации на поверхности образуется стекающая вниз ламинарная пленка конденсата, толщина которой б увеличивается в направлении оси Ох (рис. 15.7). Под действием температурного напора А = н— с в стенку отводится тепловой поток д, который будем считать неизменным по толщине пленки вдоль оси Оу такое предположение соответствует пренебрежению конвективным переносом теплоты движущейся пленкой и прямолинейному профилю температуры поперек пленки. Для сечения, расположенного на расстоянии X от верхней кромки дх = кА11бх, с другой стороны, по уравнению Ньютона — Рихмана qx = OLxAt , отсюда получаем [c.398]

Формула (15.49) справедлива для ламинарной пленки конденсата, т. е. при Ре = рй11об/р = аА(//гр Кекр 400. Расчетные формулы для турбулентной пленки можно найти в более полных курсах теплопередачи. [c.399]

В нер Бые про блема ламинарных пленок с гладкой поверхностью была подробно рассмотрена Нуссельтом. Позднее в работах Киркбрайта и С. С. Кутаталедзе была поставлена проблема турбулентных пленок. Проблема волнового стекания ламинарных пленок была поставлена П. Л. Капицей. [c.103]

Однако имеются данные и о том, что возникновение волн на поверхности ламинарной пленки возможно при весьма малых числах Рейнольдса (например, работы Бенжамина, Бониллы). Этот результат может означать возможность существования волн некапиллярной природы. [c.103]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...