Квазистационарное приближение

В случае квазистационарного приближения долговечность образца можно представить как частное от деления критического значения изменения плотности внутренней энергии Аи, , соответствующей моменту разрушения, на среднюю скорость ее накопления. В изотермическом приближении [c.94]

Переходим к анализу основных закономерностей разрушения стеклообразных материалов. Представленные ниже результаты численных расчетов соответствуют независящим от времени параметрам набегающего потока. При этом анализируются как нестационарные (на участке установления), так и квазистационарные характеристики разрушения, определяются их взаимосвязи и справедливость замены первых квазистационарным приближением. Заметим, кстати, что экспериментальные исследования разрушающихся материалов также в основном ограничены условиями обтекания с постоянными параметрами газовых потоков. [c.206]

Расчет температурных полей теплоносителя при изменении расхода во времени проводился путем численного решения системы уравнений (5.17). .. (5.21) с записью уравнений газовой динамики в квазистационарном приближении, используя функцию С = (7 (г), определенную экспериментально (см. разд. 5.1). На рис. 5.26, 5.27 сопоставляются теоретически рассчитанные поля температур с экспериментально измеренными полями для определенных моментов времени. Видно, что для рассмотренных режимов работы пучка витых труб с = 57 эффективный коэффициент диффузии ЛГд в течение всего нестационарного процесса, связанного с возмущением расхода теплоносителя, практически остается постоянным и равным значению перед моментом внесения этого возмущения, т.е. [c.176]

Исключая V из формул (8.92), (8.94), в квазистационарном приближении получаем следующее соотношение, связывающее форму каверны = (р) с коэффициентом теплообмена h и температурой Го [c.485]

Конденсированная фракция продуктов взрыва испаряется как во время газодинамического расширения парокапельной смеси, так и после ее остановки, когда начинается диффузия пара из сферы. Соответствующая задача об испарении рассматривается в квазистационарном приближении и формулируется следующим образом [c.120]

В [16, 17] в квазистационарном приближении приведено выражение для скорости горения, учитывающей оба указанных выше режима. [c.146]

Применимость квазистационарного приближения не связана с тем, как именно происходит накопление разрушения в концевой области. Оно справедливо и для описания усталостного разрушения, если понятия медленного продвижения трещины и изменений N определять по отношению к числу циклов. При этом и зависит от AN -изменения N в цикле. [c.188]

Излучение частично прозрачной среды за фронтом ударной волны нарастает по мере распространения волны и, соответственно, увеличения толщины излучающего слоя. Это явление используется для измерения коэффициента поглощения плазмы ударно-сжатых газов Т1у [37, 48]. Ввиду малого времени фотонной релаксации по сравнению с характерным газодинамическим временем спектральная интенсивность излучения такого слоя / (0 в квазистационарном приближении [49] имеет вид [c.355]

В седьмой главе излагается динамика неголономных систем в связи с общей теорией электрических машин. На основе дискретного описания электромагнитных процессов в квазистационарном приближении выводятся уравнения Лагранжа— Максвелла для электромеханических систем с замкнутыми и незамкнутыми токами. Приводятся примеры электромеханических систем с неголономными связями, порождаемыми скользящими контактами. Выводятся общие уравнения электрических машин. [c.2]

Не следует думать, что, поскольку имеет место уравнение (3.1), в случае квазистационарного приближения рассматриваются лишь такие процессы, для которых div j = 0. Дело в том, что хотя при вычислении магнитно- [c.437]

Переходя, как и раньше, к величинам А, ф, х, получим следующую систему уравнений электродинамики в квазистационарном приближении [c.438]

Уравнения квазистационарного приближения (3.5) — (3.7) нетрудно получить, исходя из вариационного принципа, в виде [c.439]

Однако постановку вариационной задачи можно упростить. В самом деле, если в качестве дополнительного условия, вносящего однозначность в определение величин А и ф, принять соотношение div еА = О, тогда уравнения электродинамики в квазистационарном приближении запишутся в виде [c.439]

Дискретное описание электромагнитных процессов в квазистационарном приближении [c.441]

Уравнения (3.15) и (3.16), полученные в предыдущем параграфе, описывают электромагнитные процессы в системах с замкнутыми токами. В этом случае квазистационарного приближения для токов, характеризующих состояние системы, удобно ввести дискретное описание. Выберем в области V, содержащей объемные проводники, полную по отношению к допустимым функциям распределения тока систему соленоидальных векторных функций З х,у, г). Тогда плотность тока ] можно представить в виде сходящегося ряда по 8 [c.441]

Для электродинамики в квазистационарном приближении уравнение (5.2) фактически не используется, а в правой части уравнения [c.444]

В предыдущих параграфах было показано, что в квазистационарном приближении электрические уравнения движения системы с замкнутыми токами, состоящей из подвижных, электрически не связанных между собою объемных проводников, записываются в форме уравнений Лагранжа 2-го ряда. Если воспользоваться дискретным описанием (см. 3), то функция Лагранжа э, совпадающая в этом случае с магнитной энергией системы, имеет вид [c.450]

В предыдущем параграфе было показано, что уравнения движения электромеханической системы с замкнутыми токами в квазистационарном приближении- могут быть записаны в виде уравнений Лагранжа с функцией Лагранжа, представляющей собою сумму электрической и механической функций Лагранжа. В общем случае электромеханической системы с незамкнутыми токами даже в квазистационарном приближении такой способ составления уравнений движения, по-видимому, отпадает. Однако можно указать условия, при выполнении которых и в системе с незамкнутыми токами сохраняется такой же способ составления уравнений движения. [c.457]

Покажем, что при указанных условиях уравнения движения рассматриваемой системы в квазистационарном приближении записываются в форме уравнений Лагранжа — Максвелла. [c.458]

Согласно (3.12) электрическая часть функции Лагранжа L = 3 + м ( м — механическая часть функции Лагранжа, составляемая обычным способом) в квазистационарном приближении имеет вид [c.458]

Здесь второе слагаемое в правой части должно быть равно нулю, поскольку в рамках квазистационарного приближения электрическое поле считается потенциальным. Таким образом. [c.42]

В случае когда возмущение параметров, определяющих процесс течения, невелики и длительность возмущений значительно превосходит время распространения звуковой волны по длине пучка, уравнения газовой динамики (1.38), (1.39) можно записать в квазистационарном приближении, используя вместо уравнения неразрьшности (1.39) соотношение для расхода теплоносителя вида [8, 28] [c.134]

Здесь (г, t)—плотность тока в проводнике, /—электрич. ток, к-рый в квазистационарном приближении считается одинаковым для всех нормальных сечений S проводящего контура. В тех случаях, когда зависимостью и у от координат поперечного сечения проводника можно пренебречь, выражение (2) преобразуется к виду (1) подстановкой j=lIjS dV=S dl, di=ldl. Такая ситуация обычно имеет место при внешней Э. и., когда поток Ф можно считать сторонним, независимым от наводимых в контуре токов у, создаваемым, напр., достаточно удалёнными источниками. Напротив, при самоиндукции, когда эдс в цепи наводится магн. полем, создаваемым перем. током в той же цепи, магн, поле всегда существенно изменяется от точки к точке нормального сечения провода. В этом случае, а также для более точных расчётов эдс внешней Э. и. производят усреднение в (2) по линиям тока в проводе [c.537]

При сверхзвуковых скоростях обтекания и мальк значениях приведенной частоты к (кваЗистационарное приближение) можно пользоваться формулой [c.518]

В квазистационарном приближении ила при достаточно больших Т значение приведенного коэффициента излучения не зависит непосредственно от времени, но часто зависит от температуры. Последняя зависимость мокет быть переведена в зависимость от времени, так как функция известна. [c.568]

Форма полости в квазистационарном приближении должна быть определена из решения газодинамической задачи. Дополнительными граничными условиями для температур на неизвестном контуре служат условия (8.94) и (8.88). Для определения коэффициента теплообмена h можно воспользоваться формулой Имая [ ], полученной из рассмотрения уравнений пограничного слоя. Укажем прием, при помощи которого можно получить приближенное решение задачи об определении формы каверны. Температуру Го и скорость потока Uo на поверхности тела (на внешней границе пограничного слоя) аппроксимируем некоторыми функциями параметра s (s — длина дуги) [c.484]

Режим работы многих типов лазеров нестационарен и в отсутствие модуляции добротности. Так, практически у всех твердотельных лазеров генерация не длится все то время, пока превышен порог, а состоит из отдельных хаотически распределенных во времени всплесков — пич-ков длительностью 10" с со средним интервалом между ними 10" с (такой режим называют пичковым ). Детальное теоретическое описание пространственно-временной структуры в подобных случаях практически невозможно, поэтому здесь чаще всего приходится довольствоваться квазистационарным приближением, не учитывающим особенностей кинетики. [c.134]

Временные эффекты сильно зависят от уровня напряжений и проявляются в первую очередь вблизи края трещины. Во многих случаях концевые области, где существенны временные эффекты, малы по сравнению с размерами трещины и тела, и вне них материал деформируется упруго (вязкоупругого), это позволяет сформулировать [12] квазистационарное приближение кинетической теории трещин. Согласно этой теории, если рост трещины нормального разрьша (а только этот вид трещин и будет рассматриваться в главе) происходит медленно (так что при ее продвижении на расстояния порядка нескольких концевых областей внешние нагрузки, а следовательно, и коэффициент интенсивности напряжений М, меняются мало), то скорость роста трещины и будет функцией коэффициента интенсивности напряжений (при данной среде и температуре). Эта материальная функция характеризует трещиностойкость материала. Если пользоваться обратной к ней функцией, то критерий роста трещины можно записать в виде аналогичном (3.2.6) [c.188]

Смотреть страницы где упоминается термин Квазистационарное приближение : [c.135] [c.142] [c.5] [c.129] [c.132] [c.164] [c.673] [c.596] [c.437] [c.437] [c.437] [c.438] [c.439] [c.439] [c.440] [c.445] [c.446] [c.295] [c.113] [c.113] [c.12]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...