Распределение ролей

Обсуждение такого распределения ролей между резонансами см. в работе [70, 7.2].— Прим. ред. [c.353]

Нормальное распределение (рис. 28) (часто называемое гауссовским) играет исключительную роль в теории вероятностей. Это наиболее часто встречающееся на практике распределение. Даже в тех случаях, когда распределение заведомо не является нормальным (например, для механических характеристик материала, которые всегда положительны), им нередко пользуются для приближенной замены реальных законов распределения, так как усечения обычно невелики. Кроме зтого, если случайная величина распределена нормально, то распределение остается нормальным и после линейного преобразования случайной величины (включая операции дифференцирования и интегрирования). [c.107]

При переходе ко все более разреженным системам влияние кондуктивного переноса уменьшается вследствие роста термического сопротивления газовых прослоек согласно (4.40). При этом энергия в основном переносится излучением. Профили температуры (рис. 4. 0) оказываются очень близкими к распределениям, рассчитанным для случая радиационного переноса (см. рис. 4.8). Роль теплопроводности сводится к сглаживанию температурных скачков около ограничивающих модель поверхностей. [c.167]

Если арУ <а, радиационный перенос не оказывает существенного влияния на распределение температуры. Роль его ограничивается дополнительным переносом энергии между слоем и поверхностью и может оставаться незначительной при достаточно высоких температурах. Для крупных частиц (d = 2 мм) и числе псевдоожижения 5 даже при температуре 1000 °С интенсивность радиационного обмена гораздо ниже, чем межфазового. [c.185]

Сталь в штампах испытывает значительные тепловые и ударные нагрузки, распределенные по сравнительно большой поверхности. Здесь большую роль играет вязкость. Наилучшей сталью является та, у которой при температурах, соответствующих условиям работы штампа, имеется наилучшее сочетание твердости и вязкости. [c.411]

В ряде случаев to можно принимать близким к Вследствие приблизительного описания начального распределения температур при ( = 0 уравнение (7.69) дает достоверные результаты при температурах в центре пластины ниже 0,5(Т — Т ), когда роль величины /о невелика. На этой поздней стадии скорость охлаждения центральной зоны точки вычисляют по формуле [c.244]

Однако в связи с высокими требованиями к качеству сварных соединений в настоящее время такая приблизительная оценка уже не устраивает специалистов, и применяются уточненные формулы для основности шлаков исходя из теории регулярных ионных растворов, в которых главную роль играет анион 0 и его распределение между элементарными и комп- [c.361]

Из равенства (1) вытекает, что слагаемые движения коммутативны в том смысле, что мгновенное распределение скоростей результирующего движения не изменится, если относительное и переносное движения поменять ролями. [c.139]

Формула (62) нам хорошо знакома. Она выражает скорость всякой точки К вращающегося тела. Распределение скоростей точек фигуры такое, как будто фигура вращается в данное мгновение вокруг мгновенного центра скоростей. Однако в следующий момент времени мгновенный центр скоростей переместится в другую точку плоскости (почему он и называется мгновенным), и картина распределения скоростей будет такой, как будто бы вся фигура вращается вокруг нового центра. Тем не менее в теории плоского движения и в ее практическом применении, при исследовании и конструировании машин мгновенный центр скоростей играет важную роль. Ознакомимся с некоторыми методами, позволяющими найти эту точку на плоскости. [c.69]

Основная часть, бетона (около 100 см) должна быть размещена до оборудования первого контура. Остальной бетон следует расположить за оборудованием. Он будет выполнять роль защиты теплоносителя. Окончательное решение по распределению бетона следует принимать после рассмотрения ослабления у-квантов. [c.311]

Эта формула играет первостепенную роль в дифракционной теории оптических инструментов. Распределение интенсивности при дифракции плоской волны на круглом отверстии задается функцией [c.288]

Мы увидим, что в последующих расчетах величина Ь играет большую роль. В предположении, что центральный заряд равен ЮОе, получаем, что для альфа-частицы со скоростью 2,09-10 см/с Ь составляет около 3,4-10 см. Этот результат получается при допущении, что Ь очень мало по сравнению с R. Поскольку предполагается, что порядок величины R тот же, что и радиуса атома, а именно 10 см, ясно, что до своего отскока на-вад альфа-частица проникает в глубь атома настолько близко к центральному заряду, что полем, обусловленным равномерно распределенным отрицательным электрическим зарядом, можно пренебречь. Вообще, простой расчет показывает, что для всех отклонений, превышающих один градус, можно с достаточной степенью точности приписывать все отклонение действию только поля центрального заряда. На этом этапе развития теории можно не учитывать возможных отдельных отклонений, обусловленных отрицательным электричеством, распределенным внутри объема атома в виде отдельных частичек. Ниже будет показано, что этот эффект в общем мал по сравнению с действием центрального поля. [c.443]

Предположим, что боковая поверхность цилиндра свободна от напряжений, а на 5 ) и 5i заданы произвольные силовые воздействия. Из механических соображений ясно, что если характерный размер поперечного сечения цилиндра мал по сравнению с его высотой, то на достаточном удалении от торцов характер распределения внешних воздействий не будет сказываться на напряженно-деформированном состоянии — главную роль будут играть такие интегральные характеристики, как [c.63]

Интегрирующая концепция строения дробно-размерного переходного слоя применительно к поликристаллическим телам, которую мы кратко приводим ниже, имеет цель показать закономерности протекания процессов самоорганизации, распределения различного рода дефектов и их роль при переходе из объемной части вещества к поверхности раздела фаз с ее специфическими свойствами. [c.118]

Рассуждения, аналогичные вышеизложенным, могут быть проведены по поводу распределения скоростей вблизи свободной поверхности жидкости. Рассмотрим колебательное движение, проис.ходящее у поверхности жидкости (например, гравитационные волны). Предположим, что выполняются условия (24,11), в которых теперь роль размеров I играет длина волны X [c.133]

В начале XIX века стала складываться последовательно развитая система волновой оптики. Главную роль при этом сыграли труды Юнга и Френеля. Френель (1815 г.) уточнил принцип Гюйгенса, дополнив его принципом интерференции Юнга, с помощью которого этот последний дал в 1801 г. удовлетворительное толкование окраски тонких пластинок, наблюдаемых в отраженном свете. Принцип Гюйгенса — Френеля не только вполне удовлетворительно объяснил прямолинейное распространение света, но и позволил разрешить вопрос о распределении интенсивности света [c.20]

Это элементарное рассмотрение не дает, однако, необходимых сведений относительно распределения энергии в дифракционной картине, в частности, оставляет без ответа важный вопрос о роли числа штрихов решетки. Для некоторых вопросов, впрочем, такое рассмотрение вполне достаточно. Так, например, из условия d sin ф == тХ следует, что спектры порядка, большего, чем d/X, не могут иметь места (о физическом смысле этого см. в упражнении 77). [c.203]

Закон Стефана—Больцмана касается лишь интенсивности интегрального излучения черного тела и ничего не говорит относительно спектрального распределения энергии. Первым исследователем, пытавшимся теоретически определить вид функции r j, был В. А. Михельсон (Москва, 1887 г.). Хотя формула Михельсона не вполне удовлетворяла опытным данным, тем не менее установление ее сыграло известную роль в истории этого вопроса. [c.696]

При заполнении пресс-формы пастообразным составом под давлением содержащийся в нем воздух сжимается, а после снятия давления стремится расшириться, что способствует более точному воспроизведению моделью формы и размеров полости пресс-форм. При выплавлении моделей воздушные включения, равномерно распределенные в них, частично выполняют роль компенсаторов расширения модельного состава. В результате снижается давление модельного состава на оболочку и уменьшается опасность ее растрескивания. [c.180]

В начале процесса на поля потенциалов переноса будет оказывать влияние их начальное распределение, роль которого быстро уменьшается. Функция ег1с ц с ростом аргумента быстро уменьшается и при 11 = 2,8 практически равна нулю. Поэтому из уравнения (7-3-10) следует, [c.317]

Эффект обмена ролями в терминах теории иерархических игр заключается в переходе от игры Г2 к игре Г2, в которой АЭ становится перв тм игроком , то есть игроком, делающим первый ход. Обсуждение распределения ролей также проводилось с теоретической точки зрения в [60], с точки зрения трудовых контрактов - в [42], с точки зрения задач рекрутинга - в [43]. [c.1204]

В-третьих, мы выяснили, что по мере приближения неравновесной функции распределения F к локальному максвелловскому распределению роль интефала столкновений ослабевает (при F] = лок интефал столкновений вообше обращается в нуль). Образование лок знаменует собой некоторый этап в эволюции системы, который связан не только с уменьшением роли интефала столкновений (хотя сами столкновения в системе не прекращаются), но и с образованием локальных термодинамических характеристик (не только n t, г), po(i, г) и вЦ, г), но и локальных значений внутренней энергии, энтропии, химического потенциала и т.д.). Если первый, механический этап эволюции, завершившийся переходом к кинетической стадии, был связан с временным масштабом Дт Тст, то временной масштаб второго этапа т из самых обших соображений должен быть порядка времени свободного пробега, так как для образования локального термодинамического состояния необходимо время, за которое частицы успевают достаточное число раз повзаимодействовать друг с другом. Мы остановимся на оценке т в следующем пункте. [c.325]

Моменты первых двух порядков являются значительно менее полными характеристиками случайной функции, чем ее и-мерпые законы распределения, однако во многих практически важных случаях они полностью определяют случайную функцию, в частности, когда случайная функция распределена нормально. В практических приложениях большую роль играют стационарные случайные функции, т.е. функции, у которых статистические свойства не зависят от аргумента. [c.118]

Результаты расчета функции гэ(Тст. Тел, Всл) и срзЕнение их с экспериментальными данными позволяют по-новому оценить роль лучистого теплообмена при переносе энергии в псевдоожиженном слое. Как правило, считается, что радиационный теплообмен несуществен до температуры порядка 1000 °С, особенно для мелких частиц [180]. Такое заключение можно сделать исходя из сравнения потоков энергии, которые передаются от слоя к поверхности различными механизмами переноса [127, 50]. В то же время обработка экспериментальных данных (см. рис. 4.16) показывает, что при сравнительно низких температурах ( ст = 300°С, сл = = 600 °С) в слое мелких частиц (d = 0,32 мм) распределение температуры вблизи поверхности теплообмена опре-леляетгя радиационным переносом. Учитывая это, необходимо уточнить условия, при которых роль излучения в формировании распределения температуры вблизи поверхности будет существенна. [c.183]

Осноиной фактор возникновения неоднородности Конкретная причина возникновения электрохимической гетерогенности и наиболее обычное распределение полюсов коррозионного элемента Примеры некоторых практических случаев коррозии металлов, при которых данная неоднородность играет заметную роль в установлении общей скорости коррозионного процесса [c.22]

А — коэффициент, зависящий от кривизны контактирующих поверхностей, распределения нагрузки ежду телами качения, коэффициента Пуассона и модуля упругос и материала Ь — для шарикоподшипников равно 3, для роли <оподшипников — 2), расчет динамической грузоподъемности С п )оизводят по нагрузке, действующей на подшипник. Число циклов нагружения [c.98]

Разновидностью упругого упрочнения является скрепление ролых толстостенных цилиндрических деталей подверженных Действию высокого внутреннего давления. В данном случае не обязательно, чтобы скрепяя-тощие элементы превосходили по прочности скрепляемые эффект упроч , нения здесь основан на своеобразном распределении напряжений по сечению детали. [c.397]

В двух ранее рассмотренных случаях нами не учитывалось влияние диффузии на степень химической неоднородности. При установившихся непрерывных процессах кристаллизации незначительное диффузионное перераспределение примесей приводит к некоторому выравниванию концентраций, однако качественно картину их распределения не изменяет. Для прерывистого процесса кристаллизации характерно появление определенной периодичности в распределении примесных элементов по длине кристаллита. В момент замедления, а затем и остановки процесса диффузия примеси в жидкую и твердые фазы начинает играть существенную роль в выравнивании составов как внутри однородных фаз, так и между твердой и жидкой. Из рис. 12.25, в, видно, что в момент остановки процесса затвердевания слои жидкости, прилегаюш,ие к твердой фазе, обедняются примесью (—ДСж), а затвердевший металл обогащается ею. Возобновление процесса кристаллизации из обедненного состава жидкой фазы приводит к снижению содержания примеси во вновь образующихся кристаллитах (—АСтв). Повторяясь периодически, этот процесс приводит к появлению так называемой слоистой неоднородности. Количество легирующего элемента в жидкой и твердой фазах на границе сплавления определяется следующими зависимостями [c.459]

Ситуация существенно меняется, если газ не однороден по составу. Рассмотрим для определенности поведение легких молекул, находящихся в виде примеси в газе, в основном, состоящем из тяжелых частиц Л Если легких частиц немного, их столкновениями друг с другом можно пренебречь. Основную роль в установлении их распределения по скоростям будут играть столкновения с тяжелыми частицами, скорость которых много меньще скорости легких молекул. [c.198]

Влияние отклонений диаметров резьбы. Циклическая долговечность резьбовых соединений зависит от концентрации напряжении, возникающих во впадинах резьбы болтов, и характера распределения нагрузки между витками (при равномерном распределении циклическая долговечность выше). При периодическом нагружении резьбовые соединения разрушаются по первой или второй нагруженным впадинам резьбы болта. Разрушению предшествует появление усталостной трещины. В возникновении усталостной треи ,ины большую роль играют касательные напряжения, зависящие от зазора по виутреинему диаметру резьбы. При достаточно большом зазоре (рис. 12.8, а) максимальные касательные напряжения определяют по формуле [c.290]

В теплофизнческом экспери.менте большую роль грают правильный выбор датчика температуры и его корректное исполнение. Установка датчика (термопары) изменяет температурное поле образца. Исжажающее влияние термопары зависит от ее геометрии, отношения теплопроводностей основного материала и материала термопары, диаметра термопары и т. п. Особенно большие температурные искажения могут появиться в тех случаях, когда расстояние от Рис. 6-18. Распределение нагреваемой поверхности до термоэлек-температуры по диамет- тродов соизмеримо с радиусом послед- [c.150]

Эргатичность. САПР должна обеспечить человеку главную роль в реализации процесса проектирования, особенно при постановке задач проектирования, анализе результатов и принятии решений. Человеку слеудет предоставить возможность выполнения неформа-лизуемых проектных процедур, а также таких процедур, автоматизация которых связана с большой затратой сил и средств. Рациональное распределение функций между человеком и ЭВМ значительно влияет на повышение эффективности САПР. При распределении надо стремиться к тому, чтобы освободить человека от трудоемких вычислительных и чертежных работ и максимально усилить творческое начало в его работе. [c.15]

Функция 1(К) имеет вид где х - показатель, в пределах которого BbinojnmeT H степенная связь I = Г(К). В этом случае х играет роль ( )рактапь-ной размерности, связывающей размер объекга R с его массой М. ля листоподобного фрактала 2 < D < 3. Для рассеяния от трехмерных объектов с фрактальными поверхностями х = 6 -, где - фрактальная размерность гладкой поверхности. Для пористых материалов х = 7 - у, где у - показатель, характеризующий распределение р(г) пор по их размерам [c.89]

Мы условились пока не рассматривать роли размеров источника (пространственной когерентности в явлениях дифракции). Однако из сказанного выше можно сделать очевидный качественный вывод чем уже щель, тем меньше должны сказываться размеры источника на распределении освещенности в дифракционной картине. Действительно, роль размеров источника света отчетливо проявится в том случае, когда суммарное уширение центрального максимума будет в основном обусловлено наложением дифракционных картин от различных участков источника света. Этот случай иллюстрирует рис. 6.29, где 1геальный источник условно заменен тремя точечными источниками, расположенными в его пределах. [c.285]

Решение. На границе жидкости с газом должна обращаться в нуль не самая касательная составляющая скорости жидкости, а лишь ее нормальная производная (вязкостью газа пренебрегаем.) Поэтому градиент скорости вблизи поверхности не будет аномально велик, пограничный слой (в том виде, о котором шла речь в 39) будет отсутствовать, а потому будет отсутствовать (почти по всей поверхности пузырька) также и явление отрыва. При вычислении диссипации энергии с помощью объемного интеграла (16,3) можно поэтому во всем пространстве пользоваться распределением скоростей, соответствующим потенциальному обтеканию шара (задача 2 10), пренебрегая при этом ролью поверхностного слоя жидкости и очень тонкого турб лент-ного следа. Производя вычисление по формуле, полученной в задаче к 16, найдем [c.258]

Что касается распределения температуры в основном объеме жидкости, то легко видеть, что при обтекании нагретого тела (при больших R) нагревание жидкости будет происходить практически только в области следа, между тем как вне следа температура жидкости не изменится. Действительно, при очень больших R процессы теплопроводности в основном потоке не играют практически никакой роли. Поэтому температура изменится только в тех местах пространства, в которые попадает при своем движении нагретая в пограничном слое жидкость. Но мы знаем (см. 35), что из пограничного слоя линии тока выходят в область основного потока только за линией отрыва, где они попадают в область турбулентного следа. Из области же следа линии тока в окружающее пространство уже не выходят. Таким образом, текущая мимо поверхности нагретого тела в пограничном слое жидкость попадает целиком в область следа, в котором и остается. Мы видим, что тепло оказывается распреде-лсгг[1ым в тех же областях, в которых имеется отличная от нуля завихренность. [c.296]

Фотографическое действие связано с воздействием электромагнитных сил на бромистое серебро, представляющее собой светочувствительную компоненту фотографической эмульсии. В соответствии со слоистым распределением в пространстве амплитуд напряженностей электрического и магнитного полей и разложение бромистого серебра должно произойти слоями максимум разложения (почернения пластинки) должен приходиться на слои, соответствующие максимальным значениям этих амплитуд. Если фотографическое действие вызывается электрическим вектором, то, очевидно, на поверхности зеркала разложения бромистого серебра не должно быть и первый черный слой должен образоваться на расстоянии четверти волны от поверхности зеркала и далее через каждые полволны. Если же определяющую роль играет магнитный вектор, то первый слой выделившегося серебра должен лежать в области первой его пучности, т. е. на поверхности зеркала. [c.116]

Рассеяние рентгеновских лучей, как известно, имеет место в направлениях 0, удовлетворяющих условию Вульфа — Брэггов (см. 10.2) 2d sin =--тХ, где d — расстояние между атомными плоскостями 0 — угол скольжения падающих лучей ш = 1, 2, 3,. . . . В случае дебаевских волн роль постоянной d решетки играет длина гиперзвуковой волны Л. Кроме того, в отличие от рассеяния рентгеновских лучей на дискретных центрах, акустическая решетка имеет синусоидальное распределение плотности, т. е. в этом случае взаимное усиление лучей в результате интерференции возможно только при т=1 [c.122]

Отметим, что хотя этот вывод бьш сделан на основе анализа распределения элементарных частиц по массам, гипотеза флуктуационного происхождения всех фундаментальных физических постоянных давно известна и широко обсуждается в научной литературе . Об этом говорил еще Л. Больцман (см. ч. 2, 3). Симптоматично название одной из книг, посвященных вопросу о роли фундаментальных постоянных Б наблюдаемой структуре Вселенной,— Случайная Вселенная [24]. Флуктуационная гипотеза происхождения констант признана как советс]шми [100, 101], так и зарубежными [102] авторами. Существует и другая точка зрения. В предисловии к [24] отмечается, что оценки типа рассматриваемых в книге характеризуют лишь вероятность случайного совместного выпадания нескольких событий. Эти оценки не применимы к причинно-связанным событиям, а как показывают приведенные примеры, рано или поздно причинная связь обнаруживается, и вероятностные соображения теряют всякий смысл . [c.209]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...