Световой луч монохроматический

Все оценки способности рентгеновских лучей поглощаться и их жесткости очень затрудняются тем, что из трубки выходят очень неоднородные рентгеновские лучи, т. е. смесь лучей различной жесткости. Пропуская их через поглощающее вещество, мы задерживаем более мягкие лучи, получая таким образом более однородный пучок. Этот метод фильтрования довольно груб и не обеспечивает получения строго однородных монохроматических лучей. В настоящее время мы располагаем приемами монохроматизации, подобными применяемым в оптике обычных длин волн, т. е. методами, при использовании которых испускается почти монохроматическое рентгеновское излучение, подвергающееся дальнейшей монохроматизации при помощи дифракции. Таким образом получаются лучи, не уступающие по монохроматичности световым лучам, и для них коэффициент поглощения имеет совершенно определенный физический смысл. Для таких монохроматических лучей он зависит от плотности р поглощающего вещества и грубо приближенно может считаться пропорциональным плотности. Более точно поглощение определяется числом атомов поглощающего вещества на единице толщины слоя. При переходе же от одних атомов к другим поглощение быстро растет с увеличением атомного веса, правильнее, атомного номера Z, будучи пропорционально кубу атомного номера. [c.406]

Пуассона v ). Если верхняя поверхность балки отполирована и на нее положена стеклянная пластинка, то после изгиба между стеклянной пластинкой и криволинейной поверхностью балки создается воздушный просвет переменной толщины. Эти переменные толщины можно замерить оптическим путем. Луч монохроматического света, скажем, желтого света натрия, перпендикулярный поверхности пластинки, будет частично отражаться пластинкой, а частично поверхностью балки. Два отраженных световых луча интерферируют друг с другом в точках, где толщина воздушной прослойки такова, что разность между длинами путей двух этих лучей равна нечетному числу световых полуволн. Таким путем получена картина гиперболических горизонталей, показанная на рис. 146, б. [c.297]

Микроскопический метод исследования с помощью светового потока. Направляя луч монохроматического света через специальную линзу микроскопа на отражающую плоскую поверхность металла под углом 45°, с помощью другой линзы можно наблюдать отраженное изображение. При неровной поверхности световые лучи отклоняются на величину, пропорциональную высоте неровностей поверхности. Таким образом, если с небольшой площади поверхности полностью удалить металлическое покрытие и направить на этот участок луч света, то отклонение луча даст абсолютную величину толщины покрытия. В случае прозрачных покрытий, т. е. неметаллических (таких, как чистые оксидные покрытия, образуемые анодным окислением алюминия), получают отражение от поверхности как покрытия, так и основного металла, без снятия покрытия. Данный метод не приводит к нарушению покрытия. [c.140]

Наиболее точным способом проверки плоскостности является метод интерференции световых лучей через оптическую пластинку при наличии монохроматического источника света. Плоскостность контактирующих поверхностей, измеренная таким способом, должна находиться в пределах трех световых лучей или 0,0009 жл , 39 [c.611]

В 1835 г. Р. Поттер указал, что пересечение различных групп световых лучей в капле приводит к образованию каустики. На основе этих данных Эйри в 1838 г. удалось найти распределение интенсивности в монохроматической радуге, причем в своих расчетах он использовал знаменитый интеграл радуги, известный теперь как функция Эйри. Метод, которым воспользовался Эйри (рис. 6.22), состоял в применении принципа Гюйгенса к волновому фронту, огибающая которого описывается кубической функцией. [c.472]

Теплообмен излучением представляет собой такой вид теплообмена, при котором энергия переносится при помощи электромагнитных волн (или фотонов). Тепловое излучение — это излучение, определяемое только температурой тела и его оптическими свойствами. Перенос энергии в этом случае осуществляется световыми и главным образом инфракрасными лучами диапазон длин волн Я световых лучей 0,4—0,8 мкм, инфракрасных— 0,8—800 мкй. Излучение может быть монохроматическим, соответствующим узкому диапазону длин волн вблизи некоторого значения длины волну, которым оно и характеризуется, и интегральным, соответствующим всему спектру длин волн. При излучении с поверхности тел рассматривается обычно полусферическое излучение, которое распространяется по различным направлениям в пределах полусферического телесного угла, равного 2л (телесный угол измеряется отношением площади участка поверхности некоторой сферы, на которой участок вырезан этим углом, к квадрату радиуса сферы). [c.313]

Светолучевая обработка. Когерентный световой луч, генерируемый монохроматическим оптическим квантовым генератором (лазером), направляется через оптическую систему на обрабатываемую заготовку (рис. 2, д). Луч фокусируется до диаметра в несколько микрон, в зоне его действия возникает высокая температура (тысячи градусов). Метод может быть применен для получения отверстий малого диаметра в любых материалах при изготовлении алмазных волок, мелких сит, фильер для получения искусственного волокна и др. Обработка осуществляется в воздухе. Производительность — до 30—60 отверстий (диаметром от 0,03 до 0,5 мм) в минуту при глубине от нескольких десятых долей до нескольких миллиметров при мощности источника питания несколько десятков киловатт. [c.18]

Рассмотрим теперь источники света, которые могут быть использованы. Раньше для получения приблизительно монохроматического пучка световых лучей обычно применялась ртутная лампа с фильтром, выделявшим линию 4538 А для получения приблизительно параллельного пучка служил обычный коллиматор. Из-за того, что фронт волны не был совершенно плоским, нельзя было точно определить угол рассеяния 0, а следовательно, и Дv улучшение же параллельности пучка приводило к ослаблению его интенсивности, что в конечном счете ограничивало возможности наблюдения явления, так как М — малая величина. В этом состоит главная причина больших расхождений в значениях с, полученных различными авторами. Кроме того, использование классических источников сильно ограничивает информацию, которую можно получить путем измерения ширины линии. Если, например, мы рассмотрим линию ртути 4358 А, то ее естественная ширина, выраженная в волновых числах (6 (1/Х))ест, составляет около 0,2 см" . Следовательно, если мы можем определить бриллюэновское смещение частоты рассеянного света (0,1—1 см ), то измерить уширение линии, вызванное поглощением (0,01—0,05 см ), очевидно, невозможно. [c.160]

В первом случае используется когерентность — свойство монохроматических световых лучей, заключающееся в постоянстве разности фаз между ними. Благодаря этому лучи могут интерферировать, т. е. при наложении друг на друга в фазе усиливаться. Когерентный световой луч. Генерируемый монохроматическим оптическим квантовым генератором (лазером), направляется через оптическую систему на обрабатываемую заготовку. В зоне действия луча, сфокусированного до нескольких микрон, создается высокая температура, приводящая к расплавлению материала. Светолучевую обработку применяют при необходимости изготовления отверстий очень малых диаметров (0,03 0,5 мм) в любых материалах, а также при изготовлении фильер, мелких сит и других подобных деталей. Производительность процесса до 60 отверстий в минуту, при глубине от долей до нескольких миллиметров. Мощность источников питания составляет несколько десятков киловатт. [c.283]

Во второй главе было сказано, что при освещении предметов возникают три явления отражение, поглощение и пропускание света. В случае, когда все лучи белого света в равной степени отражаются от предмета, он не имеет окраски, т. е. имеет белый или серый цвет. При избирательном поглощении световых лучей определенных длин волн возникает окраска тела в цвет, отражаемый его поверхностью. Так, зеленая поверхность отражает зеленые лучи, а все остальные поглощает. Отражательная способность цветных поверхностей изменяется в зависимости от спектрального состава освещения и имеет определенный спектральный коэффициент отражения (рЯ) для каждой длины волны, который показывает долю отражаемой энергии для данного монохроматического излучения. [c.228]

ОПТИЧЕСКИЙ КВАНТОВЫЙ ГЕНЕРАТОР, лазер — устройство для генерирования электромагнитного излучения оптического диапазона. О. к. г. дает узконаправленный монохроматический когерентный световой луч (см. Монохроматическое излучение, Когерентные колебания) с большой плотностью энергии, что позволяет использовать его в качестве источника сварочного нагрева (см. Лазерная сварка), а также при резке твердых и сверхтвердых материалов. [c.97]

Проще всего определяются напряжения в плоских образцах. Образец, изготовленный из оптически активного материала (обычно из органического стекла), располагают в пучке монохроматического поляризованного света и рассматривают его через второй поляризатор, скрещенный с первым. При отсутствии в образце напряжений второй поляризатор гасит световые лучи, прошедшие через первый, и образец представляется затемненным. [c.155]

Сварка лазером. Сварку лазером можно производить в любой среде, проводящей свет, — на воздухе, в других газах, вакууме. Источником теплоты для сварки является концентрированный монохроматический световой луч, получаемый в установке, называемой лазером (оптический квантовый генератор). По возможности концентрации тепловой энергии лазерная сварка превосходит все другие способы сварки. [c.275]

Выполняя этот пример, можио дать иную интерпретацию методу выполнения свертки в фурье-плоскости и определить требования к приборному исполнению. Входной сигнал в плоскости Фурье, как упомянуто выше, состоит из плоских волн, направленных под разными углами. В фурье-плоскости имеется дифракционная решетка. В приведенном примере дифракционная решетка без изменений пропускает 50% света и отражает оставшиеся 50% на угол, описываемый величиной а. Другая линза собирает изменившие ранее свое направление световые лучи и направляет их на детектор. Теперь ясно, что не требуется взаимная когерентность источников входного сигнала они должны быть только монохроматическими. [c.188]

Монохроматический световой источник излучает параллельный пучок, который проходит через поляризационную призму Р. Выходящие световые лучи падают перпендикулярно на кристаллическую четвертьволновую пластинку 1 (для используемого [c.126]

Отношение скорости распространения монохроматического светового луча (луча, характеризуемого определенной длиной волны) в одной среде к скорости распространения этого же луча в другой среде называют показателем преломления и обозначают п. [c.12]

Скорости распространения фазы (скорость по нормали) и энергии (скорость по лучу) световой волны. Рассмотрим, как распространяется в анизотропной среде монохроматическая световая волна, [c.248]

Эти простые выкладки подтверждают высказанное утверждение о том, что при достаточно большом числе щелей в каждой решетке и при освещении системы монохроматическим светом световые пятна будут весьма четкими. При освещении решеток немонохроматическим светом наблюдаются цветовые пятна с характерным для дифракционных спектров распределением цветов (красные лучи отклоняются больше, чем фиолетовые). В зависимости от свойств излучателя, а также от дисперсии [c.346]

Тела, которые поглощают всю падающую на них энергию, называются абсолют н о. ч ер н ы м и (Л = 1). Такое тело воспринимается зрением как черное тело отсюда происходит название абсолютно черного тела. Если поверхность поглощает все лучи, кроме световых, она не кажется черной, хотя по лучистым свойствам она может быть близка к абсолютно черному телу, поскольку имеет высокую поглощательную способность (например, лед и снег 4=0,95 0,98). Соотношение (16-14) может относиться к монохроматическому излучению, как и последующие зависимости. Спектральная поглощательная. способность <4X в общем случае может изменяться с длиной волны различным образом. В частном случае она может не зависеть от длины волны. [c.365]

Конструкция установки. Схема типовой поляризационно-оптической установки для исследования контактных напряжений в очаге деформации, а также распределения напряжений в теле инструмента показана на рис. 42. В качестве источника монохроматического света используют электрическую лампу специальной конструкции со светофильтром, пропускающим свет строго определенной длины волны. Проходя через поляризатор, световые волны приобретают одинаковую ориентацию, т. е. на выходе из поляризатора они лежат в параллельных плоскостях. Конденсаторные линзы обеспечивают падение лучей на поверхность модели под прямым углом. При исследовании процессов прокатки в качестве инструмента применяют прозрачные валки с расположенной посередине бочки вставкой (вклейкой) из оптически активного материала (эпоксидных смол ЭД-6, ЭД-5, [c.53]

Сферическая аберрация связана с различным преломлением монохроматических лучей, проходящих через различные участки линзы. В случае световых пучков с довольно большим диаметром к сферической аберрации добавляются дефекты асимметрии (кома), в результате которых изображение отдельных деталей образца, располагающихся на некотором расстоянии от оси линзы, получается размытым. Вследствие астигматизма при прохождении через линзу пучка лучей от светящегося точечного источника, расположенного вне оптической оси, образуются две фокусные линии, находящиеся в разных плоскостях, а изображение точки в промежуточных плоскостях имеет форму круглого или эллиптического пятна рассеяния. [c.25]

Предположим теперь, что на слои 5ь S2, S3... гармоники, образованной излучением с длиной волны 1 , падает излучение с длиной волны т. е. чужая монохроматическая составляющая, которая не участвовала в образовании данной гармоники. Поскольку геометрия хода лучей от длины волны не зависит, то волны, отраженные слоями s , S3..., и в этом случае по-прежнему прибывают к поверхности W2 со смещениями ks) Изменение длины волны сказывается в том, что взаимные смещения интерферирующих волн становятся некратными длине световой волны. В результате такие волны выходят из синхронизма и взаимно гасятся. Графически этот [c.41]

Предположим, что мы пользуемся источником монохроматического света, причем перед падением на испытуемую пластинку свет проходит через поляризатор, по выходе из которого он становится поляризованным, скажем, в плоскости х — х. Прошедший через испытуемую пластинку свет пропустим через анализатор, т. е. через поляризационную пластинку, плоскость поляризации которой перпендикулярна к плоскости X — х обозначим эту плоскость у—3/(рис. 245 . Плоскости поляризации лучей, прошедших через испытуемую пластинку, совпадают с главными направлениями 1—I и 2—2. После выхода из анализатора оба луча вновь станут поляризованными в одной плоскости, причем, так как получились эти лучи путем разложения (двойного лучепреломления) одного и того же луча, наложенные после анализатора световые колебания будут одной частоты, но будут иметь разность фаз, зависящую от разности хода 8. [c.357]

Эта, формула описывает отклик интерферометра на монохроматическое излучение с частотой ст при разности хода лучей в интерферометре, равной Д. Если световой поток, падающий на прибор, имеет сложный спектральный состав (5(ст), то можно ввести отклик на излучение, сосредоточенное в бесконечно узкой полосе частот (ст, ст-Ь ст) /(ст, Д) = 1/2 G(ст) (1+ [c.89]

Для получения мощных потоков монохроматических лучей света разработаны конструкции оптических квантовых генераторов ОКГ (лазеров и мазеров). Эти генераторы работают в импульсном режиме с длительностью импульса 0,2—50 мксек и частотой повторения 0,1—5 имп/сек. Получение мощных световых потоков в квантовых генераторах основано на том, что атомы некоторых оптически активных веществ (твердых — рубин, сапфир газообразных — гелий, неон и др.) обладают свойством создавать в веществе большой потенциальный запас энергии под влиянием внешнего возбудителя мгновенно возвращать вещество к до возбужденному состоянию и при этом излучать поток когерентного света большой мощности. Рубиновый стержень (окись алюминия с примесью хрома) получил самое широкое применение в качестве оптически активного вещества в современных конструкциях ОКГ. Создан полупроводниковый оптический генератор, имеющий к. п. д. выше квантовых генераторов на рубине в десятки раз. [c.643]

Рассмотрим область, где находится бактерия А. Пусть об и п р — показатели преломления бактерии и среды (рис. 1.17). Если показатель преломления n f, немного больше то свет, проходящий через бактерию (луч /), несколько запаздывает по отношению к свету, проходящему через среду мимо бактерии (луч 2). Монохроматические световые колебания могут быть представлены синусоидальными колебаниями типа у = а sin х, где у — смещение при колебании а — амплитуда, ах — абсцисса колеблющейся точки. [c.26]

При падении на эшелетт параллельного пучка лучей на каждой зеркальной площадке происходит дифракция, как на узкой щели, и пучки, дифрагированные ка всех площадках, интерферируют между собой. При этом световой пучок сложного состава превращается во множество монохроматических пучков с различными длинами волн. Дифракционная картина от одного зеркального элемента накладывается на распределение, получающееся при интерференции света от N рабочих элементов решетки. Дифракционная картина наблюдается в фокальной поверхности выходного коллиматорного объектива. [c.359]

Второй метод оптического приема упругих колебаний основан на эффекте Доплера. При отражении от колеблющейся поверхности ОК монохроматического лазерного луча происходит частотная модуляция отраженного света. При частотном детектировании в приемном устройстве отраженной от ОК световой волны колебания частоты преобразуются в изменения амплитуды, используемые для оценки и представления результатов. [c.227]

Фиг. 28-12. Ход лучей в микроинтерферометре фирмы Аскания . Монохроматический пучок света, полученный от ртутной или таллиевой лампы, попадает через конденсор К, фильтр Р, ирисовую диафрагму В и зеркало в осветительный объектив 0 , а оттуда — на разделяющую поверхность ромбической призмы Часть пучка падает на контролируемое изделие другая — на поверхность сравнения V. После отражения световые пучки объединяются в плоскости Т и интерферируют. Интерференционная картина наблюдается либо в окуляр О , либо фотографируется на пленку Р.

Иитерферометрический метод. В этом оптическом методе применен луч монохроматического света, который направлен на границу между покрытием и основным слоем точно таким же образом, как в микроскопическом методе исследования с помощью светового потока. Но вместо измерения отношения отраженного луча микроскоп используется для установления количества интерференционных колец, создаваемых при рассеивании света под действием уступа на границе покрытия. Число колец, умноженное на половину длины волны использованного светового луча, составляет толщину покрытия. [c.140]

В заключение отметим некоторые особенности явлений интерференции поляризованных лучей. На рис. 29.8 показан результат действия скрещенных поляризатора и анализатора. Обозначения на рисунке остаются прежними. Как видно из рисунка, при прохождении световой волны через кристаллическую пластинку обыкновенный и необыкновенный лучи приобретут добавочную разность фаз, равную я, так как векторы fio и а е составляют между собой угол 180°. Особенно интересным является то обстоятельство, что при использовании белого света потерю полуволны будет испытывать каждая пара лучей монохроматических составляющих белого света. Такой эффект нельзя получить ни в одной из обычных интерференционных схем, т. е. без участия лучей, поля-зизованных во взаимно перпендикулярных плоскостях. [c.226]

Световой луч может быть полихроматический и монохроматиче сштк. Полихроматическое излучение возникает в результате нагре ва тел. При этом электроны переходят в более высокое энергетиче ское состояние под действием тепловой энергии и происходит спонтанное (самопроизвольное) излучение возбужденных атомов. В зависимости от температуры излучение осуществляется в той или иной области спектра - от ультрафиолетовой до инфракрасной. Излучение называется монохроматическим, если его частота и длина волны постоянны. Полимонохроматическая волна является суммой нескольких монохроматических волн. Когерентной называется волна, если амплитуда, частота, фаза, направление распространения и поляризация постоянны во времени или изменяются по определенному закону. Монохроматическая волна всегда когерентна, а когерентность двух немонохроматических волн означает, что они обладают набором волн с одинаковыми частотами и разность их фаз постоянна во времени. [c.511]

С ИГ. 28-15. Метод И 1тер-ференции по Рулю. На контролируемое изделие 117 накладывается полупрозрачное покровное стекло О (посеребренным слоем вннз). От источника света L (по возможности монохроматического) через полупрозрачную посеребренную плоскую пластинку Р лучи падают на объект, а затем, отразившись от него, проходят через объектив О в окуляр 0 . Каждый световой луч частично отражается от покровного стекла, а ча- [c.474]

Допустим, что поле представляет хорошо коллимированный световой луч, близкий к монохроматическому и полностью поляризо- [c.136]

Рассмотрим ход двух лучей одного, идущего вдоль оптической оси, а другого — под опреяеленным углом к оптической оси. Для каждого луча составим оптическую длину пути. Оптической длиной пути называется величина, равная сумме произведений из последовательно проходимых монохроматическим излучением в различных оптических средах расстояний по направлению светового луча на соответствующие показатели преломления этих сред. [c.131]

Фраунгоферова дифракция от одной щели. Рассмотрим дифракцию плоской монохроматической световой волны от щели ширигюй Ь (рис. 6.17). Для простоты будем считать, что световая волна длиной X падает нормально к плоскости щели. Параллельный пучок света, пройдя через щель на непрозрачном экране 5j, дифрагирует под разными углами в правую и левую сторону от первоначального направления падения лучей. Линза Л собирает параллельные пучки дифрагированных лучей в соответствующих точках экрана [c.136]

Понятие полной поляризации строго применимо только к монохроматическому свету. В случае немонохроматического света будут наблюдаться отступления, связанные с тем, что все экспериментальные методы получения поляризованного света зависят от длины волны. Чем щире спектр светового пучка, тем больше отклонения от строго линейной поляризации. Циркулярно поляризованный луч с конечной шириной спектра всегда будет иметь примесь эллиптически поляризованного. В свою очередь проекционная картина эллиптического света будет представлять собой эллипс, меняющийся со временем. Эти отступления от полной поляризации будут всегда тем больше, чем шире спектр светового пучка. [c.35]

Строгое волновое представление пучка лучей , исходящих из некоторого источника, с резко ограниченным конечным поперечным сечением, получается в оптике, по Дебаю, следующим образом берется суперпозиция континуума плоских волн, каждая из которых заполняет все пространство, при этом нормали к входящим в суперпозицию волновым поверхностям изменяются в пределах заданного угла. Вне определенного двойного конуса полны в результате интерференции почти совершенно уничтожают друг друга, так что с ограничениями, связанными с дифракцией, получается волновое представление ограниченного светового пучка. Подобным же образом можно представить и бесконечно узкий лучевой конус, изменяя лишь волновую нормаль совокупности плоских воли внутри бесконечно малого телесного угла. Этим обстоятельством воспользовался фон Лауз в своей знаменитой работе о степенях свободы лучевых пучков ). Наконец, вместо того чтобы использовать, как это до сих пор молчаливо предполагалось, только чисто монохроматические волны, можно варьировать частоту внутри некоторого бесконечно малого интервала и посредством соответствующего подбора амплитуд и фаз ограничить возмущение областью, которая будет сравнительно мала также и в продольном направлении. Таким образом может быть шшучаыо анадихическоа прадртаилениА энергетического пакета сравнительно небольших размеров этот пакет будет передвигаться со скоростью света или в случае дисперсии с групповой скоростью. При этом мгновенное положение энергетического пакета (если не касаться его структуры) определяется естественным образом, как та точка пространства, где [c.686]

Фурье преобразование амплитуд между фокальными плоскостями линзы. Изложенные в предыдущем параграфе соображения показывают, что в процессе распространения волны распределение амплитуд в плоскости, перпендикулярной направлению распространения, претерпевает изменение от плоскости к плоскости. Последовательно применяя формулы, описывающие эти изменения, можно найти формулы преобразования распределения амплитуд между двумя любыми плоскостями. Можно также найти распределение интенсивностей в этих плоскостях. Связь между распределениями амплитуд в общем случае получается довольно сложной, а распределение интенсивностей ничем не похожи др>т на друга. Однако в определенных условияк связь между распределениями амплитуд оказывается достаточно. простой и сводится в своей существенной части к преобразованию Фурье. Ясно, что наиболее простые случаи следует рассмотреть в первую очередь. Затем будут рассмогрены условия, при которых распределения интенсивностей в двух плоскостях достаточно хорошо похожи друг на друга. В этом случае говорят о дифракционном образовании -изображения, поскольку все рассмотрение основывается на волновых понятиях без какого-либо обращения к лучам. Поместим плоский предмет с амплитудным коэффициентом пропускания Tq(Xo, > о) перед Линзой на расстоянии L (рис. 185) и направим на него плоскую монохроматическую волну. Па задней плоскости предмета образуется световое поле [c.239]

При рассмотрении аберраций выше считалось, что свет, проходящий через оптическую систему, монохроматический. Однако, как известно [27], прохождяше через оптическую систему светового не юнохроматического пучка (присутствует излучение все.х длин волн в некотором пнтервале) связано с дисперсией света, обусловленной зависимостью показателя преломления среды от длины волны излучения. Поэтому лучи, соответствующие, например, двум различным длинам волн и вошедшие в оптическую систему по одному направлению, пересекут плоскость изображения уже в двух различных точках. В связи с этим возникает хроматическая аберрация положения (разность расстояний от последней поверхности оптической системы до параксиальных изображений точки, образуемых лучами различных длин волн) и хроматическая [c.117]

Конструкция и принцип действия. Интерференционный компаратор но Кёстеру показан на фиг. 24-35. Монохроматор применяется для получения монохроматического парал.тельного пучка лучей, состоит из источника света (гелиевой, ртутной, кадмиевой, криптоновой или теллуровой. дампы, а для сравнительных измерений лампы накаливания), конденсатора, коллиматора со щелью, призмы с постоянным углом отклонения. Интерферометр состоит из полупрозрачной пластины для разделения хода лучей, компенсационной пластины для уравнивания оптической длины пути обоих световых пучков, стальной или кварцевой пластины, на которую помещается контролируемая концевая мера. Зрительная труба имеет объектив и окулярную головку, вместо которой может применяться также щель. При покачивании призмы свет попадает от источника на разделительную пластину. Относительная плоскость (рефе-ренцилоскость) соответствует зеркальному изображению неподвижного зеркала. Если поместить стальную или кварцевую пластинку (подвижное зеркало) точно в относительную плоскость, то оба световых пучка будут иметь одинаковую длину. Если немного наклонить подвижное зеркало, то на нем возникают полосы (интерференция равной толщины) [c.429]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...