Монохроматический световой сигнал

А. Монохроматический световой сигнал [c.119]

Рассмотрим теперь математический метод, позволяющий описывать влияние различных оптических устройств на поляризацию проходящего света. Это очень удобный метод, вначале разработанный Джонсом [4.6] для монохроматических воли. Он может быть использован и для узкополосного света при условии, что спектральная ширина света светового сигнала мала и. [c.127]

Если необходима спектральная селекция собранного приемной антенной локационного оптического сигнала, то для этих целей обычно используют монохроматоры, входные отверстия которых совмещают с полевой диафрагмой. В этом случае в фокальной плоскости монохроматора наблюдаются монохроматические изображения входного отверстия, число и положение которых соответствуют спектральным частотам принятого излучения. Кроме частот зондирующего лазерного излучения в локальном сигнале можно обнаружить частоты комбинационного рассеяния, а также частоты резонансной флуоресценции и полосы люминесценции аэрозолей. Разделенные в спектроанализаторе монохроматические световые потоки посылаются затем на отдельные фотодетекторы. [c.44]

Хотя координатное время и не имеет обычно простого операционного смысла, существуют важные случаи, когда 1 может быть операционно определено. В качестве примера рассмотрим (практически) статическое гравитационное поле, когда мы можем ввести систему координат 5, в которой не зависит от времени и 4 = 0. По временной шкале t частота монохроматической волны одинакова во всем пространстве. Это обстоятельство используется для регулировки хода координатных часов в различных точках системы отсчета 5 путем наблюдения частоты данной спектральной линии, испущенной из регулировочного центра О. Момент пуска координатных часов в произвольной точке отсчета р можно определить с помощью светового сигнала, который испускается из О в точку р и возвращается обратно. В статическом случае оба отрезка пути светового сигнала равны и не меняются со временем. Поэтому, если — время испускания сигнала, отсчитываемое по координатным часам в 0, а — соответствующее время возвращения сигнала, то часы в р должны быть поставлены на время ( + /з)/2 и пущены в момент прибытия сигнала в точку р. [c.272]

Вначале предположим, что в течение времени наблюдения цель изменяет свое положение настолько незначительно, что ее можно считать неподвижной. В таком случае все эффекты, связанные с шероховатостью поверхности, сказываются исключительно на пространственной структуре принимаемого светового поля. Для излучения этой структуры достаточно рассмотреть случай монохроматического сигнала, описываемого моделью (1.1.11). Тогда комплексная амплитуда е(р) в плоскости приемной апертуры может быть рассчитана по формуле, аналогичной (1.1.47), так что [c.28]

Перейдем теперь к обсуждению тех операций, которые необходимо осуществить над принимаемым световым сигналом, когда имеются фазовые искажения. Тогда функционал для монохроматического пространственного некогерентного сигнала при условии [c.108]

Из (6.14) видно, что при А=1 (переменная часть площади обращается в нуль, модуляции потока фонограммой нет. Этого следовало ожидать, так как если полный период фонограммы укладывается точно на щели, то независимо от фазы его расположения световой поток через щель всегда будет одинаков. Таким образом, для передачи высоких частот, т. е. коротких длин волн записи требуется весьма узкая щель. При скорости движения фонограммы 0,5 м/с и частоте сигнала 15 кГц длина волны составит около 30 мкм. Если штрих составляет половину этой длины, то амплитуда светового потока будет 25о/я, т. е. снизится примерно на 2 дБ. Длина волны видимого света лежит примерно между 0,8 и 0,4 мкм, так что при щели в 15 мкм станет заметна размытость ее краев, как из-за дифракции света, так и из-за рассеяния в слое эмульсии пленки. Для передачи оптической записью широкого диапазона частот применяется монохроматический свет в коротковолновой части видимого спектра. [c.256]

Выполняя этот пример, можио дать иную интерпретацию методу выполнения свертки в фурье-плоскости и определить требования к приборному исполнению. Входной сигнал в плоскости Фурье, как упомянуто выше, состоит из плоских волн, направленных под разными углами. В фурье-плоскости имеется дифракционная решетка. В приведенном примере дифракционная решетка без изменений пропускает 50% света и отражает оставшиеся 50% на угол, описываемый величиной а. Другая линза собирает изменившие ранее свое направление световые лучи и направляет их на детектор. Теперь ясно, что не требуется взаимная когерентность источников входного сигнала они должны быть только монохроматическими. [c.188]

При случайной интенсивности /(р, t) выражение (1.5.4) должно быть усреднено по всем возможным флуктуациям чисел Тц. Аналитически подобное усреднение можно осуществить, когда числа пг подчиняются обобщенному экспоненциальному распределению [20]. Физически это соответствует случаю приема монохроматического шространственно-некогерентного светового сигнала, когда на 60 [c.60]

Последнее соотношение имеет ясный физический смысл — оно описывает рекуррентную процедуру, позволяющую осуществить нахождение относительной (по отношению к ф°) оценки фазы светового сигнала, прошедшего через 1-у площадку At. Подобная процедура уже технически вполне реализуема. Действительно, комплексную величину 8п можно рассматривать как комплексную амплитуду плоской монохроматической волны (с частотой соо). фаза которой равна некоторой неизвестной, но постоянной в течение всех п шагов величине. С учетом этого замечания схема, позволя-зощая реализовать процедуру (3.3.15), может быть представлена в виде, изображенном на рис. 3.3. [c.128]

Для возбуждения люминесценции применяется ксеноновая лампа 29 типа ДКСШ-200, Для поддержания постоянной интенсивности светового потока лампы применена электронная система стабилизации 30 [Л. 25]. Свет лампы 29, пройдя через тонкую кварцевую пластину 27, фокусируется алюминирован-ными зеркалами 26 и 31 на входную щель А монохроматора 24 типа ЗМР-3. Часть светового потока отражается от кварцевой пластины 27 на фотоэлемент 28 типа СЦВ-3 для стабилизации светового потока с точностью 1%. Стабилизированный световой поток разлагается кварцевой призмой а монохроматора 24 в спектр и фокусируется с помощью системы зеркал б, в, г на выходную щель В. Монохроматический световой поток необходимой длины волны разворотом призмы маховичка 25 по шкале барабана длин волн выводится на выходную щель В. Для возбуждения люминесценции, ПВХ-пластиката и его компонентов применяется монохроматический световой поток с длиной волны, равной 365 нм. После выходной щели В монохроматора 24 световой поток фокусируется системой алюминированных зеркал S и 7 на исследуемый образец Р. Свет люминесценции образца 9 фокусируется линзой 2 в плоскость входной щели А монохроматора 6 типа УМ-2. Пройдя через линзу д, призму е и линзу ж, люминесцентное излучение фокусируется в виде спектра в плоскость выходной щели В. Изображение выходной щели В фокусируется линзой 18 на катод фотоэлектронного умножителя 17 типа ФЭУ-79. Умножитель 17, соединенный со стабилизатором напряжения 19, преобразует световой сигнал в э.чектрический ток, пропорциональный интенсивности падающего на катод света. Фототок поступает на предварительный усилитель 16 с делителем напряжения, позволяющим изменять масштаб [c.55]

Задача обнаружения некогерентного сигнала на фоне медленно флуктуирующего шумового поля возникает в случае применения в качестве источника излучения ОКГ, работающего в многомодовом режиме. Амплитуда излучения такого источника распределена по гауссовскому закону, следовательно, распределение числа фотонов (фотоэлектронов) на временном интервале будет подчинено геометрическому закону (закону Бозе—Эйнштейна). Кроме того, этим законом распределения можно характеризовать монохроматическое когерентное излучение после прохождения неоднородной турбулентной атмосферы, когда временная н пространственная когерентности полностью нарушаются. В световой локации излучение тавогО рода наблюдается при диффузном отражении когерентного сигнала оптически шероховатой поверхностью. [c.62]

Например, в пирометре, схема которого изображена на рис. 61, производится автоматическое сравнение яркостей спектральных линий натрия в двух монохроматических потоках в световом потоке температурной лампы, который через узкополосный светофильтр (монохроматор) подается прямо на фотоумножитель, и в световом потоке, создаваемом той же лампой и направленном на объект измерения — пламя, которое его частично поглощает. При неравенстве потоков нарушается равновесие моста и его выходной сигнал воздействует на температурную лампу, уменьшая или увеличивая ее яркость. Для измерения температуры лампы используется третий фотоумнол<итель, выходной сигнал которого подается на указатель. Инерционность таких пирометров определяется инерционностью системы управления режимами температурной лампы. [c.219]

СКОРОСТЬ СВЁТА в свободном пространстве (вакууме) с, скорость распространения любых электромагнитных волн (в т. ч. световых) одна из фундам. физических постоянных представляет собой предельную скорость распространения любых физ. воздействий (см. Относительности теория) и инвариантна при переходе от одной системы отсчёта к другим. Величина с связывает массу и полную энергию материального тела через неё выражаются преобразования координат, скоростей и времени при изменении системы отсчёта Лоренца преобразования) , она входит во мн. др. соотношения. С. с. в среде с зависит от показателя преломления среды п, различного для разных частот V излучения Дисперсия света) с (v) = =с1п ). Эта зависимость приводит к отличию групповой скорости от фазовой скорости света в среде, если речь идёт не о монохроматическом свете (для С. с. в вакууме эти две величины совпадают). Экспериментально определяя с, всегда измеряют групповую С. с. либо т. н. скорость сигнала, или скорость передачи энергии, только в нек-рых спец. случаях не равную групповой. [c.692]

Отождествление когерентности и монохроматичости оправдано лишь в простейших, с современной точки зрения, приложениях. Монохроматичность источника света ограничивается прежде всего тем тривиальным обстоятельством, что строго монохроматический свет представляется бесконечной во времени плоской волной. В действительности свет излучается источником и поглощается регистрирующим прибором за некоторое конечное время. Если излучение световое, то это время определяется временем жизни возбужденного атома, если это радиоволны — то продолжительностью сигнала. В обоих случаях излучение не может быть строго монохроматическим, а должно иметь спектр частот шириной порядка 1/т, где т — время излучения. [c.128]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...