Слой начальный

Распределение скорости в пограничном слое начального участка описывается формулой (8.110). Длина начального участка получается из выражения (8.119) при граничном условии х = и = 2v. Иначе, [c.357]

Эти соотношения непосредственно следуют из интегрального уравнения теплового пограничного слоя, начальных условий и распределения скорости внешнего потока вблизи передней критической точки. [c.236]

Поля скоростей в пограничном слое начального участка струи системы и в ее ос- [c.340]

Здесь индексом 0 обозначены начальные значения соответствующих величин, — лагранжева координата точек слоя (начальное значение [c.206]

Рассмотрены колебания трехслойного стержня под действием различного вида равномерно распределенных поверхностных нагрузок, приложенных к внешней плоскости первого слоя. Начальные условия предполагались нулевыми, поэтому Ami = = Bmi = 0. [c.242]

Чтобы понять, что представляют собой эти нормальные решения, заметим, что упомянутый выше остаток порядка 8 содержит пространственные производные порядка п следовательно, для существования нормальных решений требуется высокая степень их гладкости. Это наводит на мысль, что нормальные решения неприменимы в пространственно-временных областях, где профили плотности, скорости и температуры становятся очень крутыми. Ясно, что к таким областям относятся окрестности границ (пограничные слои), начальная стадия (начальный слой) и ударные волны (ударные слои). [c.129]

Для того чтобы увидеть, что представляют собой эти нормальные решения, можно заметить, что упомянутый выше остаток порядка 8 содержит производные по координатам порядка я, поэтому для существования нормальных решений требуется высокая степень гладкости. Это означает, что нормальные решения перестают быть справедливыми в тех пространственно-временных областях, где профили плотности, скорости и температуры становятся очень крутыми. Ясно, что к таким областям относятся окрестности границ (пограничные слои), начальный этап (начальный слой) и ударные волны (ударные слои). Первые два типа слоев существуют также и для линеаризованного уравнения Больцмана, что следует из (IV.6.9), где х и (II.7.45), где 8 Ударный слой — это область больших градиентов, возникающая внутри газового потока и обладающая структурой, тесно связанной с нелинейностью уравнения Больцмана. [c.268]

Механизм растрескивания. В случае пассивных или окисных слоев начальный процесс является электрохимическим. Воздействие, способствующее или препятствующее образованию слоев, будет влиять на коррозию в обратном направлении. Материалы, подверженные растрескиванию, легко окисляются. С электрохимической точки зрения, между поверхностями и границами зерен обнаруживается разность потенциалов, а с механической — при внутренних или внешних растягивающих усилиях — различное растяжение границ зерен и кристаллитов, особенно если имеются отложения. Потенциал границ зерен менее благороден они труднее пассивируются, а соответственно, и покровные слои на границах зерен бывают особо чувствительными при растягивающих напряжениях [42]. Механическое разрушение поверхностных слоев в начале коррозионного растрескивания происходит при повторных пиках тока растворения перед разрушением образцов. При постоянно поддерживаемом потенциале и растягивающей нагрузке коррозионный ток возрастает при ступенчатом растяжении (рис. 1.32). Если повышение пластической деформации носит ступенчатый характер, то и потенциал снижается таким же образом. Плотность тока в открытой трещине покровного слоя достигает ориентировочно Ш а см и уменьшается при восстановлении слоя [ПО]. [c.42]

Распределение скоростей потока в пограничном слое начального и основного участков неизотермических дозвуковых и сверхзвуковых струй, так же как и для изотермических струй, описывается уравнением [c.94]

Влияние на характеристики свободной турбулентной струи числа Маха потока в выходном сечении сопла. Характеристики струй, перегороженных стенками. Согласно теории турбулентных струй [3] распределение скоростей в поперечных сечениях пограничного слоя начального и основного участков свободной турбулентной струи следует приводившемуся уже ранее уравнению (7,4) в области дозвуковых и при сверхзвуковых скоростях течения в струе. На рис, 22,1, а показано распределение скоростей течения в сечениях пограничного слоя начального участка струи при числах Маха Mq для выходного сечения сопла, равных 1,5 и 3. Точки на графике соответствуют опытным данным точки 1 и 2 получены при Mq = 1,5, соответственно для h/do, равных 4 и 2 точки 3 — при Мо=3 для h/do=i. Показанная на [c.232]

В качестве примера рассматриваются колебания трехслойного стержня под действием различного вида равномерно распределенных поверхностных нагрузок, приложенных к внешней плоскости первого слоя. Начальные условия предполагаются нулевыми, поэтому А г — Втг — 0. При численном счете принимаются интенсивности нагрузки до = 1)5 10 Па и импульса — д = 10 Па с относительные толщины слоев — Н = 0,01, /гг = 0,05, с = 0,09 момент времени о = 0,07 с, при котором прогибы максимальны для импульсных воздействий = 0,035 с. [c.269]

В пограничном слое начального участка цо Дж. Тейлору получается линейное распределение температуры и концентрации. Профили же скорости в начальном и в основном участках струи как по Дж, Тейлору, так и по Л. Прандтлю описываются одними и теми же закономерностями. Многочисленные эксперименты (Г. Рейхардт, 1942) показали, что в плоской струе соотношения (2,3) подтверждаются, а в осесимметричной струе профили температуры и концентрации близки между собой и отличаются от профиля скорости, но оказываются менее наполненными, чем этого требует теория Тейлора (Р 0,7 0,8), С. Голдстейн в 1943 г. модифицировал теорию Тейлора применительно к осесимметричной задаче и улучшил соответствие опытных и тео тических профилей получившееся при этом очень громоздкое решение задачи не нашло применения в практике. Заметим, что теорию Прандтля можно привести к хорошему соответствию с результатами эксперимента, если предположить, что путь смешения для переноса импульса I отличается от пути смешения для переноса тепла /г и примеси и В частности, при 1 =-. 1 . = 21 из теории Прандтля получается зависимость (2.3) для основного участка и линей- [c.812]

I вариант. Поверхность стока состоит из 93% асфальтового покрытия с Яо 1 = 0,1 мм и 7% газона с Яо2=13 мм средняя величина слоя начальных потерь составляет Яо=1 мм. [c.393]

III вариант. 60i% площади покрыто асфальтом с Яо1=0,1 мм, а 32%—грунтовая спланированная поверхность с Яог = 9 мм, т. е. средняя величина слоя начальных потерь равна Яо = 3 мм. [c.393]

Основным законом диффузии является так называемый параболический закон роста диффузионного слоя. Начальный период диффузии характеризуется необычайно высокой скоростью растворения, и далее по закону гиперболы скорость уменьшается. [c.185]

Скорость детонации П зависит от природы взрывчатого вещества, его плотности, влажности, дисперсности частиц, геометрических размеров заряда. Для конкретной марки ВВ эти параметры известны. Поскольку контролировать физические параметры процесса неудобно, то за технологические параметры принимают для выбранной марки ВВ толщину его слоя, начальный зазор к и угол а. [c.495]

Общее решение, заключающееся в (8) 273, должно, конечно, охватывать и частный случай плоских волн однако несколько слов по поводу этого приложения могут оказаться не лишними. Действительно, на первый взгляд могло бы показаться, что в заданной точке эффект возмущения, ограниченного первоначально слоем среды, заключенным между двумя параллельными плоскостями, не будет проходить за конечное время, что, как мы знаем, должно иметь место. Предположим для простоты, что сро всюду равно нулю и что внутри рассматриваемого слоя начальное значе- [c.106]

Безразмерное поле скоростей в пограничном слое начального участка струи с небольшой погрешностью можно рассчитать по формулам (17.2), (17.3) и (17.4), в которых вместо Urn следует подставлять Uq, а вместо / гр или йгр — толщину пограничного слоя в данном сечении начального участка, т. е. расстояние от границы ядра постоянной скорости до границы струи. [c.331]

Пристенный пограничный слой. Начальный участок трубы. Как [c.129]

На начальном участке (при малых значениях х) гидродинамический слой [c.79]

При течении жидкости в трубе толщина пограничного слоя вначале растет симметрично по всему периметру, как на пластине (рис. 9.4, а), до тех пор, пока слои с противоположных стенок не сольются на оси трубы. Дальше движение стабилизируется и фактически гидродинамический (аналогично и тепловой) пограничный слой заполняет все сечение трубы. В зависимости от конкретных условий пограничный слой на начальном [c.80]

На тот же рисунок нанесена кривая скорости в пограничном слое начального участка затопленной плоской струи, полученная в опытах Альбертсона и др. И в этом случае профиль скорости является универсальным, но несколько отличается от такового для основного участка. [c.364]

Псевдоожижение материалов производилось в цилиндрической камере (асбоцементной трубе) с внутренним диаметром 100 мм и высотой 800 мм. Слой зернистого материала засыпался на металлическую решетку. Псев-доожижающий агент — воздух — подавался от компрессора через измерительную диафрагму и электрический нагреватель, состоявший из набора параллельно включенных спиралей. Дифференциальной термопарой измерялся перепад температур воздуха в слое. Начальное тепловое равновесие системы достигалось предварительным прогревом камеры с засыпанным слоем при заданных температуре и скорости воздуха, пока э. д. с. дифференциальной термопары не становилась практически равной нулю. После этого начинался опыт, в течение которого температура подаваемого воздуха снижалась и 282 [c.282]

Пассивное управление осуществляется за счет изменения начальных условий истечения (режим течения в пограничном слое на срезе сопла, изменение параметров этого слоя, начальная турбулентность потока, начальный масштаб турбулентности) или же изменения геометрии устройства, формирующего струю (форма сопла или диафрагмы с острыми кромками, сопла сложной геометрии прямоугольные, треугольные, эллиптические, кольцевые, многотрубчатые, лепестковые, сопла круглого сечения с генераторами продольных вихрей в их выходном сечении). Пассивное управление позволяет не только изменять топологию крупномасштабных когерентных структур, но при их ослаблении усиливать относительную роль мелкомасштабной турбулентности. Как правило, при пассивном управлении достигается интенсификация смешения, хотя при некоторых слабых воздействиях, приводящих к ослаблению когерентных структур в струе удается получить и противоположный эффект - ослабление перемешивания. [c.40]

Таким образом, акустическое гармоническое возбуждение турбулентной струи при сравнительно малых амплитудах является эффективным средством управления ее статистическими характеристиками. В настоящей главе рассматривается реализация такого управления при различных начальных условиях истечения (уровня возбуждения, режима течения в начальном пограничном слое, начальной турбулентности потока, модового состава акустических возмущений, числа Маха истечения, степени неизо-термичности струи, влияния отклонения формы управляющего сигнала от гармоничности и др.). [c.56]

Рассматриваются колебания трехслойного стержня под действием сосредоточенных сил и моментов, приложенных к внешней плоскости первого слоя. Начальные условия предполагаются нулевыми, поэтому Ami — Bjni — 0. При численном счете принимаются относительные толщины слоев h = 0,01, = 0,05, с = = 0,09, момент времени to = 0,07с, при котором прогибы несущих слоев максимальны, для импульсных воздействий = 0,035 с. [c.247]

В 1938 г. автором был подробно экспериментально исследован начальный участок осесимметрично струи воздуха, вытекающей из насадка дршметром 100 мм с различными скоростями (до 40 м1сек). Полученные скоростные поля в пограничном слое начального участка на расстояниях от насадка [c.245]

Флг. 110. Бозраймерныс ио. 1Я скорости в пограничном слое начального участка струи круг.лого сечения. [c.247]

Во время холостого хода ЭМ в процессе скольжения и колебаний клина происходит увеличение толщины масляного слоя (начальная толщина Лтш определяется предыдущим заклиненным состоянием механизма). Рассматривая колебания клина во время расклиненного состояния, можно определить толщину /гнач масляного слоя в момент начала заклинивания (начало рабочего хода ЭМ). МСХ заклинит в момент времени /ков, когда толщина масляного слоя /гкон=/гтт- По данным [18, 26], толщина слоя масла при граничной смазке составляет 0,1. .. 1,0 мкм. [c.59]

Опасные точки. В результате посадки с натягом внутренний слой испытывает начальное кольцевое сжатие, а наружный — начальное кольцевое растяжение, поэтому в волокнах внутреннего слоя начальные и рабочие напряжения вычитаются одно из другого, а у царуж[ 0Г0 слоя складываются. Вследствие этого в данном случае в отличие от однослойного цилиндра и,. еются две (а не одна) опасные тояки на внутренней поверхности каждого из слоев. Лучшим вариантом подбора сечения следует считать такой, при котором в каждой из опасных точек [c.474]

В условиях повышенной интенсивности турбулентности наряду с нестационарнос-тью параметров набегающего потока актуальное значение приобретает учет влияния масштаба турбулентности Ь на ламинарно-турбулентный переход [3, 4]. Уровень интенсивности турбулентности имеет определяющее воздействие на теплопередачу лопаток во всех областях течения, что связано с пространственной переменностью и неста-ционарностью характеристик турбулентности вдоль внешней фаницы пограничного слоя [2, 5]. Отмечается также влияние на режимы и структуру потока в пограничных слоях начальных профилей скорости и температуры [6]. [c.82]

Локальный коэффициент теплоотдачи от трубы к теку[цей в ней жидкости изменяется лишь на начальном участке (рис. 9.4,6), а на участке стабилизированного течения air = onst, поскольку толщина пограничного слоя (6т=г) постоянна. С увеличением скорости течения теплоносителя в трубе аст возрастает из-за уменьшения толщины ламинарного подслоя, а с увеличением диаметра тру- [c.81]

Необходимо отметить, что приведенные выше формулы для определения щ, полученные путем описания перехода плотного слоя в неподвижный (по прямой прямого хода), имеют общий недостаток зависимость расчетной минимальной скорости псевдоожижения от начальной порозности слоя [18, 19]. Дело в том, что гщ плохо воспроизводимо даже для одного и того же слоя. В то же время известно, что u[c.38]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...