Волна, волны

Вышеприведенная схема голографирования обладает существенным недостатком—-все три волны (волны нулевого, +1-го и [c.215]

При удовлетворении условия (18.19) [или, что то же самое, (18.19а)] обе волны—волна поляризации и вторая гармоника — обладают одной и той же фазой в произвольной точке пространства. Поэтому условие (18.19) называется условием фазового синхронизма. [c.404]

Уравнения ЖИДКОСТИ, характеризующие звуковые распространения г г j j звуковых волн волны, происходят при отсутствии массовых сил и носят потенциальный характер. Учитывая малость колебаний в звуковой волне, следует положить, что будет мала скорость движения жидкости, а также малы изменения скоростей при переходе от одной точки пространства к другой. Отсюда в уравнениях движения можно пренебречь членом (v-V)v. Так же как и скорость, в рассматриваемом движении плотность р и давление Р изменяются в малых пределах. Представим их в виде [c.273]

Другой пример механических волн — волны на поверхности воды. [c.221]

Соблюдение условий эволюционности само по себе необходимо, но еще недостаточно для гарантирования устойчивости ударной волны. Волна может оказаться неустойчивой по отношению к возмущениям, характеризующимся периодичностью вдоль поверхности разрыва и представляющим собой как бы рябь , или гофрировку , на этой поверхности (такого рода возмущения рассматривались уже в 29 для тангенциальных разрывов) ). Покажем, каким образом исследуется этот вопрос для ударных волн в произвольной среде (С. П. Дьяков, 1954). [c.472]

Теория теплоемкости Дебая предполагает, что кристалл можно рассматривать как непрерывную среду, совершающую упругие колебания >. Упругие волны, распространяющиеся в кристалле, имеют сплошной спектр, т. е. обладают непрерывным набором частот. Очевидно, что распространение звука в твердом теле — это и есть распространение таких упругих колебаний (продольных и поперечных). При нагревании кристалла в нем возбуждаются упругие акустические волны (волны Дебая), которые и определяют теплоемкость кристалла. [c.122]

При удовлетворении условий (36.10) обе волны— волны поляризованности с частотами со и 2ы — обладают одной и той же фазой в любой точке пространства, поэтому (36.10) называют условием волнового синхронизма. Равенства (36.10) соответствуют, очевидно, максимальной интенсивности второй гармоники, генерируемой в данной нелинейной среде при заданной мощности исходного излучения. [c.302]

Баланс энергии в некоторых нелинейных взаимодействиях такой, что энергия передается от интенсивной волны (волна накачки) волнам двух более низких частот. Если такая накачка настолько интенсивна, что она способна скомпенсировать потери, то нет необходимости подавать эти два низкочастотных сигнала извне, поскольку они могут возникнуть внутри среды, нарастая от уровня щумов. Таким образом можно получить перестраиваемый источник, называемый параметрическим генератором света. [c.306]

Полученная скорость ш есть скорость распространения сдвиговых волн (волн кручения) вдоль цилиндрического стержня. Для стержня круглого сечения элементы А22 и Л33 матрицы равны, поэтому рассмотрим элемент Лзр [c.46]

Параметрическое рассеяние света. Пусть когерентная световая волна волна накачки), имеющая частоту со и вол- [c.235]

Бегущая волна (волна) — распространение возмущения в среде. Величину, служащую мерой состояния среды (перемещение, напряжение, деформацию [c.147]

Гармоническая волна — волна, при которой все точки среды совершают гармонические колебания. [c.148]

Плоская волна — волна, фронт которой представляет собой плоскость, перпендикулярную направлению распространения волны. [c.148]

Цилиндрическая волна —волна, фронт которой представляет собой цилиндрическую поверхность с радиусом, совпадающим с направлением распространения волны. [c.148]

Продольная волна — волна, направление распространения которой коллинеарно траекториям колеблющихся точек среды. [c.148]

В пластинах, как в волноводах, также распространяется нормальная или изгибная волна (волна Лэмба) (рис. 6.18, г). Данная волна распространяется на большое расстояние и успешно применяется для контроля листов, оболочек, тонкостенных труб. Дефекты (например, расслоения) вызывают отражение данной волны. [c.168]

На рис. 4.14 точке К (участок прямого скачка) соответствует на ударной поляре (см. рис. 4.20) точка В Точке Ь, в которой угол поворота потока максимальный (Рс = Рст) соответствует точка 5, а точке N на звуковой волне (волне Маха) — точка А [c.122]

Через узлы пространственной кристаллической решетки можно провести много плоскостей (рис. 26), и каждая из них будет отражать волну в таком направлении, чтобы угол отражения был равен углу падения, причем это условие не зависит от длины волны волны всевозможных длин отражаются одинаково. Однако в действительности отражение в данном направлении происходит не только от одной плоскости, но и от всех других плоскостей, параллельных данной. Все эти волны, отраженные от различных плоскостей, когерентны между собой, поскольку порождаются одной и той же первичной волной. Другими словами, при отражении волны от семейства параллельных поверхностей происходит деление амплитуды между вторичными отраженными волнами, распространяющимися под углом отражения, равным углу падения. Если разность фаз между вторичными волнами кратна 2тс, то они усилят друг друга и под углом отражения будет действительно распространяться отраженная волна. Если же эта кратность отсутствует, то никакой отраженной волны не будет. Условие, при котором происходит отражение от системы параллельных поверхностей, называется условием Брэгга- Вульфа. Выведем это условие. [c.49]

Здесь к (со) — декремент затухания или роста колебаний по длине. Другими словами, ш-волны — волны со стационарными по времени, но изменяющимися по длине амплитудами. Если /с(со)<0, то фаза колебания перемещается с фазовой скоростью С(со) в положительном направлении оси х (С(ш)>0), а если /с(о))>0,—то в отрицательном (С((о)<0). Случаи /с < О, >0 II / >-0, соответствуют режиму затухания ампли- [c.308]

Простая волна. Волна Римана. Течение Прандтля — Майера. В газовой динамике существует важный класс течений, называемых простой волной. Общее свойство этих течений состоит в том, что они являются безвихревыми изоэнтропическими [c.56]

В сечении у устья трубы слева будет действовать давление р а справа р-(-Др, это повлечет за собой вытекание воды из трубы в резервуар и уменьшение давления на Др, т. е. восстановление его до нормы. При этом отраженная волна (волна нормального давления) будет распространяться от точки А к точке В со скоростью С1 — С. Это состояние соответствует концу второго этапа. [c.68]

Предположим теперь, что на плоскую стенку падает волна искажения под углом Ро- Все построение производится совершенно аналогично, нет надобности его повторять. Мы находим, что от стенки отражаются две волны, волна искажения под углом и волна расширения под углом а, при этом [c.443]

Определение волны. Волной в сплошной среде называют возмущение, распространяющееся относительно этой среды. В газовой динамике обычно рассматривают волны, обладающие резким передним фронтом. Эта характеристика волны не является всеобщей [35]. Тем не менее мы будем считать, что распространение волны связано с движением поверхности разрыва — фронта волны, который разделяет возмущенную и невозмущенную область среды. Если поверхность разрыва покоится относительно среды, она носит название контактной поверхности, или тангенциального разрыва. [c.6]

Рассмотрим продольные и поперечные плоские волны. Волна распространяется в направлении оси Х. Если волна плоская, то перемещение в этом случае зависит только от Х1 и не зависит [c.34]

В случае землетрясения в толще земли со скоростями q и Сз распространяются оба вида волн волны расширения и волны искажения. Их можно зарегистрировать с помощью сейсмографа, и интервал времени между прибытием этих двух видов волн позволяет получить некоторую информацию относительно расстояния регистрирующей станции от центра возмущения. [c.495]

Наблюдающиеся в руслах ветровые волны, волны, возникающие при прохождении судов, волны в морях и водохранилищах и т. д. характеризуются тем, что не перемещают больших масс воды и в данном учебнике не рассматриваются. [c.77]

Прямая отрицательная волна — волна отлива (рис. 19.3) — сопровождается уменьшением расхода и уровня вниз по течению и возникает при уменьшении расхода в створе, расположенном в начале данного участка (например, уменьшение расхода при спаде паводка). Наконец, обратная отрицательная волна (рис. 19.4) — волна излива — сопровождается увеличением расхода и уменьшением уровня вверх по течению и возникает в верхнем бьефе при увеличении пропускаемых через гидротехнические сооружения расходов. [c.78]

Рассматривая в гл. 9 неустановившееся движение воды в открытых руслах, мы сталкивались с особыми волнами — волнами перемещения , движение которых сопровождалось значительным переносом вещества (воды) при этом имели с / О и ц 0. [c.611]

В отличие от стоячих волн, волны, характеризуемые величиной скорости с О, называются прогрессивными. [c.616]

Акустические дефектоскопы с воздушной связью используют для контроля изделий теневым методом. Наиболее эффективно применять ЭМА-преобра-зователи в установкам для автоматического измерения толщины, работающих на поперечных волнах, и установках, использующих поверхностные волны, волны в пластинах и стержнях (табл. 10). [c.228]

При распространении волн в шнуре или на пове1)хнооти воды колебания происходят перпендикулярно направлению распространения волн. Волны, в 1соторых колебания происходят перпендикулярно направлению распространения, называются поперечными волнами. [c.221]

Наблюдатель, помещенный в точку //1, увидит сразу все три волны. Волна, исходянзая из точки Н, наблюдается как источник светового излучения, находящийся за фотопластинкой в том же самом месте, где он находился при экспонировании пластинки. Наблюдаемое за пластинкой изображение источника Н называется мнимым изображением, в отличие от изображения источника в точке которое можно наблюдать перед пластинкой и которое называется действительным изображением. [c.16]

Процессы распространения упругих волн в кристаллах много сложнее процессов распространения электромагнитных волн. Электромагнитные волны всегда поперечны, упругие (звуковые) полны могут быть поперечными н продолы ыми. Продольные волны — волны сжатий и растяжений, поперечные — вдлны деформаций сдвига. В каждом заданном нанравлении в кристалле распрост-раняются в J общем случае три поляризован- [c.143]

Е — амплитуда волны, v — скорость ее распространения в среде, 2 — координата, вдоль которой распространяется волна) в выражение для нелинейной квадратичной поляризации хЕ . Воспользовавшись известным тригонометрическим соотношением os P=(l+ os2P)/2, мы обнаружим в получившемся выражении для нелинейной поляризации среды слагаемое xEl/2) os[2a t—z/v)]. Это означает, что в среде распространяется волна поляризации с частотой 2(0, причем в таком же направлении и с такой же скоростью, что и исходная световая волна. Волну поляризации можно рассматривать как своеобразную излучающую антенну , бегущую по среде со скоростью v. При определенных условиях эта антенна может переизлучать новую световую [c.218]

Таким же образом можно рассмотреть и обратную картину — прохождение волны мимо экрана конечных размеров. В этом случае элементарные источники нужно поместить на всей поверхности плоской волны, кроме точек, закрытых экраном. По обе стороны от экрана пройдут куски плоских волн. На краях этих волн, так же как и в случае широкой щели, будут наблюдаться искривления фронта волны. Поэтому волны будут отчасти проникать в область, закрытую экраном. Пока размеры экрана велики, волны все же не проникнут в среднюю часть области, закрытой экраном. При уменьшении размеров экрана проникающие за него волны захватывают все большую и большую часть области, закрытой экраном. Когда размеры экрана становятся малыми по сравнению с длиной волны, волны захватывают всю область, закрытую экраном, как будто экран вообще отсутствует. Экран, малый по сравнению с длиной волны, вообще не является для этих волн экраном. Поэтому, например, мол, который должен служить экраном для морсш. х волн, приходится делать больших размеров. При малых размерах мола морские волны свободно проникали бы в огражденное молом пространство. [c.717]

Волны — изменения состояния среды (возмущения), распространяющиеся в этой среде и несущие с собой энергию. Наиболее важные и часто встречающиеся виды волн — упругие волны, волны на поверхности жидкости и электромагнитные волны, Част-ны.ми случаями упругих 1юлн являются звуковые и сейсмические волны, а электромагнитных — радио-BOJHiH, свет, рентгеновские и другие излучения. [c.147]

В твердых телах могут также распространяться поверх-Ho TFibie волны (волны Релея),скорость которых составляет 0,93С (0,93 от скорости продольной волны), а глубина распространения очень мал а и равна длине волны (рис. 6.18, в). Данная волна является комбинацией поперечной и продоль- [c.167]

Обычно детонационная волна возникает как результат местного взрыва в горючей смеси. В области взрыва развиваются весьма высокие давления и от нее устремляется очень сильная ударная волна. При прохождении через холодную горючую смесь эта волна, как указывалось выше, вызывает значительный разогрев газа и может довести его до воспламенения. Именно в этом случае за фронтом ударной волны следует область горения, образующая в совокупности с ударной волной волну детонационную, Так как вблизи центра взрыва скорость распрострашеняя волны и интенсивность ее очень велики, то относительные скорости газа в начале области горения и в конце ее близки между собой и существенно ниже критической скорости [c.222]

Основы теории упругости были разработаны почти одновременно Навье (1821), Коши (1822), Пуассоном (1829). Независимо друг от друга они получили по существу все основные уравнения этой теории. Особо выделялись работы Коши. В отличие от Навье и Пуассона, привлекавших гипотезу молекулярных сил, Коши, опираясь на метод, в котором используется статика твердого тела, ввел понятия деформации и нагфяжения, установил дифференциальные уравнения равновесия, граничные условия, зависимости между деформациями и перемещениями, а также соотношения между напряжениями и деформациями для изотропного тела, первоначально содержавшие две упругие постоянные. В эти же годы появились исследования М. В. Остроградского о распространении волн в упругом теле при возмущении в его малой области. На эти исследования ссылается в своих работах Пуассон, впервые (1830) доказавший существование в однородной изотропной среде двух типов волн (волны расширения и искажения). [c.5]

Флуктуации интенсивности во взаимно когерентных волнах. С помощью описанной методики Вавиловым были исследованы флуктуации интенсивности во взаимно когерентных волнах. Волна от источника S (рис. 14) бипризмой Френеля П разделяется на две взаимно когерентные волны. На экране R в области пересечения волн возникает интерференционная картина, наличие которой свидетельствует о взаимной когерентности волн, т. е. о существовании постоянных фазовых соотношений между ними. Здесь мы не принимаем во внимание некоторые тонкости, связанные с частичной когерентностью волн, поскольку это не вносит ничего существенного в принципиальную сторону обсуждаемого вопроса. Вне области пересечения волн (на рис. 14 вне закрашенной области) интерференционная картина не образуется и можно наблюдать неинтерферирующее излучение от мнимых источников S и S". Вспышки излучения источника S бипризмой Френеля трансформируются во вспышки взаимно когерентных излучений мнимых источников S и S". Методикой Вави- [c.31]

Таким образом, различие результатов экспериментов по уи-рочпению железа ударом пластины, разогнанной зарядом ВВ, и н[)н детонации накладного к обрабатываемому образцу заряда В И связано с различным характером затухания ударных волн при воздействии ударника н детонационной волны на обрабатываемый образец. Хотя в слоях, непосредственно примыкающих к поверхности контакта с детонирующим зарядом ВВ, достигаются достаточно высокие для прохождения фазовых переходов давления (до 40 ГПа для заряда гексогена с плотностью ро = 1,0 г/см ), однако затем ударная волна начинает гораздо быстрее затухать, чем это происходит при ударе пластиной, из-за следующей за детонацнонпой волной волны разгрузки и разлета ПД с резким снижением давления на контактной границе. [c.294]

Рис. 6.7.12. Дгшграм.ма г, t, иллюстрирующая схему отражения ударной волпы So (пришедшей п.3 области < 0) от контактной границы = О, ра.зделяющсй две среды 8ь — ударная волна, прошедшая в область 7- > 0 Д — отраженная волна (волна сжатия или разрежения)

В результате волноводного эффекта в пластинах и стержнях возникают нормальные волны (волны Лэмба) [4] и стержневые (волны Порхгаммера). Скорость их распространения зависит от частоты колебаний / и толщины пластины h или диаметра стержня d (рис. 3, 4). В результате дисперсии скорости возникают фазовая скорость Ср — скорость распространения фазы волны и групповая скорость g — скорость распространения импульса, связанные зависимостью [c.191]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...