Бипризма Френеля

Бипризма Френеля. Две призмы (рис. 4.12) с малыми преломляющими углами склеены друг с другом. Источник S расположен на расстоянии г от этих призм. Волновой фронт света, исходящего от источника S, с помощью призм разбивается на две части, и обе волны встречаются за призмами. Так как оба фронта вызваны [c.83]

В опыте с бипризмой Френеля вследствие малости преломляющих углов апертура интерференции практически не отличается от апертуры перекрывающихся пучков, что приводит к уменьшению общей освещенности интерференционной картины. [c.83]

Бипризма Френеля (рис.5. 14). Для разделения волны на две применяют призму с углом при вершине, близким к 180°. Источником света служит ярко освещенная узкая щель, установленная строго параллельно преломляющему ребру бипризмы. [c.194]

При интерференции двух волн, возникающих в результате отражения или преломления света, исходящего из точечного источника, появляется стационарная интерференционная картина, которая никак не локализована. Иными словами, в любой области пространства, где перекрываются интерферирующие пучки, можно наблюдать интерференцию. Эта особенность интерференции, возникающей при использовании точечного источника света, была, например, продемонстрирована в опыте с бипризмой Френеля. [c.210]

Зависимость показателя преломления от освещенности обусловливает своеобразные и эффектные явления в условиях, типичных для двухлучевых интерференционных опытов. Пусть в толстой плоскопараллельной пластинке (рис. 41.3) лазерный пучок разделяется на два пучка, которые сводятся затем бипризмой Френеля в нелинейной среде /, например, в кювете с сероуглеродом. В области пересечения пучков можно наблюдать интерференционные полосы, однако непосредственно они нас не будут сейчас интересовать. Будем следить за освещенностью экрана ЕЕ, установленного на таком расстоянии, что на нем пучки уже не перекрываются. Если интенсивность пучков невелика, то на экране ЕЕ видны два пятна, показанные на правой части рис. 41.3 в виде заштрихованных кружков. При достаточно больших значениях интенсивности, на экране появляются два новых пятна, смещенные в направлении, [c.824]

При изготовлении бипризмы Френеля довольно трудно выполнить из стекла бипризму с углом при вершине, почти равным 180° поэтому нередко [c.867]

Схема получения взаимно когерентных волн делением волнового фронта с помощью бипризмы Френеля [c.31]

Схема осуществления опыта по дифракции электронных волн, аналогично опыту по дифракции света с помощью бипризмы Френеля "ИСТОЧНИК электронов S,. S2 -мнимые источники [c.64]

Одной из областей знаний, где широко используются лазеры, является голография. Рассмотрим ее сущность. Предположим, что один из когерентных лучей, представляющих собой плоскую волну 2 (рис. 31, а), падает на верхнюю призму бипризмы Френеля, преломляется в ней и попадает на экран Э. Эта волна называется опорной. На нижнюю призму бипризмы падает плоская волна 1, которая когерентна первой. При этом можно считать, что волны исходят [c.74]

Обзор работ по использованию лазерных анемометров для однофазных потоков представлен в [122]. Их применение для двухфазных потоков описано в 35, 122]. Исследования, приведенные в [36, 112, 123], посвящены скольжению частиц жидкой фазы в двухфазном потоке, где почти с одинаковым успехом можно использовать как ЛДА, так и ЛРА. Однако неизбежное возникновение пленки жидкости на прозрачных стеклах канала приводит к нарушению когерентности лучей ЛДА и увеличению фоновых засветок, что выражается в увеличении шума и даже исчезновении доплеровского сигнала. В ЛРА, где когерентность луча не имеет значения, эта проблема отпадает и основная причина ухудшения сигнала объясняется фоновыми засветками. Заметим, что подобное явление сильно сказывается при работе с лазерными анемометрами в узких каналах. При исследовании двухкомпонентных потоков (воздух—вода) преимущество ЛРА в сравнении с ЛДА, использующим бипризму Френеля в качестве расщепителя луча, были очевидными. [c.55]

Рис. 4. Схемы двухлучевых интерферометров с плоскими волнами, которые пригодны для работы с точечными источниками. СД — светоделитель ИП — плоскость интерференции БФ — бипризма Френеля L — линза М — зеркало S — источник.

В качестве светоделительного устройства чаще всего используют бипризму Френеля или фотометрический кубик Люммера — [c.344]

Вышеуказанная съемка лучше всего осуществляется с помощью светоделительного приспособления. Оно предназначено для того, чтобы приблизить места сравниваемых плотностей почернения спектрограмм до их соприкосновения по оптически совершенной. линии раздела. Для этого перед щелью спектрографа устанавливают либо бипризму Френеля, либо ромб, либо систему ромбов, а источник света и осветительную систему располагают, например, так, как это изображено на рис. 306, а и б. [c.393]

В другом интерференционном опыте, также предложенном Френелем, для разделения исходной световой волны на две используют призму с углом при вершине, близким к 180° (бипризма Френеля). Источником света служит ярко освещенная узкая щель 5, параллельная преломляющему ребру бипризмы (рис. 5.6). Можно считать, что здесь образуются два близко лежащих мнимых изображения 5, и источника 5, так как каждая половина бипризмы отклоняет лучи на небольшой угол (и—1)р. [c.209]

В опыте с бипризмой Френеля (см. рис. 5.6) светлая интерференционная полоса располагается при х=0, т. е. в плоскости симметрии установки. Где будет эта полоса, если щель 5 сместить вверх на расстояние Л [c.211]

В опыте с бипризмой Френеля (см. рис. 5.6 и задачу 3) апертура интерференции также практически одинакова по всему полю и равна 2о) = р(/г— )Ь/(а- -Ь) г Р(п — 1) (последнее справедливо при а<С Ь). [c.239]

Найти апертуру интерференции для опыта с бипризмой Френеля (см. рис. 5.6). [c.247]

Б. Бипризма Френеля также широко применяется для создания полей сравнения. Она представляет собой призму, имеющую в главном сечении два острых и один тупой угол. Ребро тупого угла создает линию раздела полей сравнения, поэтому здесь не должно быть фаски. [c.292]

Бипризма Френеля. Бипризма также широко применяется для создания полей сравнения. Она представляет собой призму, имеющую в главном сечении два острых и один тупой угол. Ребро тупого угла создает линию раздела полей сравнения, поэтому здесь не должно быть фаски. Величина преломляющих (острых) углов сс бипризмы зависит от угла ш наклона к оптической оси падающих на бипризму пучков лучей [c.269]

Два световых пучка, упавших на диафрагмы, сводятся оптической системой головки — объективами 7 и 15, ромбическими призмами 8 и бипризмой Френеля 13 в одно поле зрения в виде круга, разделенного ребром бипризмы пополам. Яркость левой половины поля зрения зависит от действия правой ветви прибора, яркость правой половины — от действия левой ветви прибора. Глаз наблюдателя помещается за окуляром 14 в выходном зрачке трубы. [c.279]

Бипризма Френеля. Бипризма Френеля состоит нз двух стеклянных призм с малыми преломляющими углами, сложенных своими ос-нованиями (рис. 117). Практически она изготовляется из целого куска стекла. Источником света служит ярко освещенная щель 5, устанавливаемая параллельно ребру бипризмы. После преломления в бипризме падающий пучок света разделяется на два когерентных пучка с вершинами в мнимых изображениях и 2 щели 5. В области А В экрана пучки перекрываются и дают систему параллельных интерференционных полос. Пусть р — преломляющий угол бипризмы, п — ее показатель преломления, аиЬ — длины отрезков СО и 8С. Каждая половина бипризмы отклоняет параксиальный луч на угол (п — 1) р. Расстояние й между изображениями 5х и равно й = = 2Ь (п — 1) Р, а угловое расстояние между ними а — сИ а + Ь). Ширина полосы [c.201]

В опыте с бипризмой Френеля экран для наблюдения интерференционных полос расположен перпендикулярно к оси установки. Нулевая полоса получается в центре экрана в вертикальной плоскости, проходящей через ребро бипризмы и ось установки. В какую сторону и на какую величину х сместится нулевая полоса, если освещающую щель немного сместить в сторону на величину h перпендикулярно к оси установки [c.204]

Другой возможностью осуществления срезания центральной (по горизонтали) части изображения является применение бипризмы Френеля (рис. 37), вершина которой устанавливается на оптической оси в плоскости [c.236]

Рис. 41.3. Самодифракция света в схеме с бипризмой Френеля.

Флуктуации интенсивности во взаимно когерентных волнах. С помощью описанной методики Вавиловым были исследованы флуктуации интенсивности во взаимно когерентных волнах. Волна от источника S (рис. 14) бипризмой Френеля П разделяется на две взаимно когерентные волны. На экране R в области пересечения волн возникает интерференционная картина, наличие которой свидетельствует о взаимной когерентности волн, т. е. о существовании постоянных фазовых соотношений между ними. Здесь мы не принимаем во внимание некоторые тонкости, связанные с частичной когерентностью волн, поскольку это не вносит ничего существенного в принципиальную сторону обсуждаемого вопроса. Вне области пересечения волн (на рис. 14 вне закрашенной области) интерференционная картина не образуется и можно наблюдать неинтерферирующее излучение от мнимых источников S и S". Вспышки излучения источника S бипризмой Френеля трансформируются во вспышки взаимно когерентных излучений мнимых источников S и S". Методикой Вави- [c.31]

Для расщепления предметного пучка могут быть использованы различные светоделители — зеркало Ллойда, бипризмы Френеля, зеркало Френеля, линзы Бийе, фазовая пластинка Френеля, дифракционные решетки, интерферометры и другие устройства. Наилучшей системой расщепления волны света от предмета является система, в которой в качестве светоделителя используется дифракционная решетка с синусоидальным профилем. Оптическая схема получения голограммы при пространственно некогерентном, освещении приведена на рис. 1.8. [c.22]

Бипризма Френеля. Схема деления волнового фронта бипризмой Френеля показана на рис. 122, а. Падающий на приз-щ волновой фронт преломляется в различньЕХ направлениях верхней и нижней призмами. Интёрференционная картина возникает в области пересечения преломленных фронтов.- [c.169]

Из фотометров с естественными полями зрения, которые образуются с помощью бипризмы Френеля, приходится упомянуть широко распространенный фотометр Пульфриха. Он предназначен, в основном, для целей измерения поглощения в раство- [c.348]

В качестве устройств для создания полей сравнения применяются разделительные кубики Люммера — Бродхуна, бипризма Френеля, зеркала, призма Ритчи и др. [c.290]

Волновые свойства света наиболее ярко проявляются в явлениях интерференции и диффракция. Явления интерференции наблюдаются в том случае, если два (или больше) световых пучка, исходящих из когерентных источников света, накладываются друг на друга. При этом наблюдается суммирование световых пучков с чередующимся усилением и ослаблением освещенности в местах сложения пучков. Это явление называется интерференцией света. Когерентными являются источники света, дающие световые пучки при постоянной во времени разности фаз световых колебаний. Такие источники образуются искусственно при помощи призм, линз или зерккл, разбивающих один световой пучок на несколько как бы исходящих из разных источников света. Пример когерентных источников и получения интерференции света приведен на рис. 16. 7. Световой пучок от источника 4 бипризмой Френеля /, // разбивается на два световых пучка 1, 2 и 2, 3, которые исходят из мнимых источников 1 и 1 . В области МЛ экрана Э они накладываются друг на друга и дают интерференционную картину. [c.328]

Можно упомянуть еще два других устройства подобного рода. Бипризма Френеля (рис. 7.7) образуется двумя одинаковыми призмами с небольшим прсломляюш,им углом, которые сложены основаниями и имеют параллельные преломляющие ребра. Пучок лучей от точечного источника S делится в результате преломления на два перекрывающихся пучка. Преломленные пучки ие [c.248]

Подобные же рассуждения относительно ширины источника применимы к бипризме Френеля, билинзе Бийе, к устройству Юпга. С зеркалом Ллойда положение иное, так как смещение источника S в направлении, перпендикулярном к плоскости зеркала, вызывает смещение его изображения в противоположном направлении. Следовательно, с источником в виде щели конечной ширины в элементарных картинах центральные минимумы д в плосуадсти зеркала совпадают, но расстояние между минимумами различно, так что видность полос уменьшается с увеличением расстояния от плоскости зеркала. [c.252]

Z с зеркалами и бипризмой Френеля, а также в установках Бийе и Поля взаимное расположение когерентных источников АВ и А В пряхмое , т. е. соответствует рис. 125, а в опыте с зеркалом Ллойда — обратное , как представлено на рис. 126 (стр. 209). На этих рисунках соответствующие когерентные пары точечных источников обозначены через А, А ), (В, В ) и т. д. При этом в установках Френеля, Ллойда и Бийе, где источниками служат освещаемые щели, последние предполагаются перпендикулярными к плоскости рисунка, а I = АВ означает ширину щели. В установке Поля линейные источники АВ и А В (например, изображение ртутной лампы, имеющей форму небольшого цилиндра) ориентированы вертикально, так что здесь АВ означает длину I источника света. [c.208]

Бипризма Френеля (рис. 6.6) представляет собой две клиновидные призмы, соединенные основаниями, и формирует два мнимых источника. Преломляющий угол а обеих половин одинаков и (у бипризмы хорошего качества) чрезвычайно мал и состявиярт рдиницы угловых мии т. Угол 0 отклонения луча стек лянным клином с показателем преломления п и преломляющим углом а равен [c.106]

Если потенциал проволоки V О, в плоскости я наблюдаются ее полосы Френеля. При повышении потенциала до положительного значения в несколько вольт вблизи проволоки образуется электрическое поле, которое отклоняет электроны так же, как бипризма Френеля преломляет свет в оптической микроскопии. Обра- [c.17]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...