Волна поперечная плоская

Простейшим видом объемных волн являются плоские волны. Плоские волны делятся пъ продольные и поперечные (см. рис. 82). В продольной волне или волне расширения - сжатия частицы сжимаются и растягиваются, двигаясь вдоль распространения волны. В поперечных (сдвиговых) волнах, или волнах искажения частицы среды перемещаются поперек направления движения волны, испытывая только деформации сдвига. При этом искажается только их форма, но объем не меняется. Характерно, что скорости объемных [c.139]

Указанная особенность поперечных волн носит название поляризации. Если направление поперечного колебания сохраняется в одной плоскости, то волну называют плоско или линейно поляризованной. Возможны и другие, более сложные типы поляризации поперечной волны, при которых колебание вектора, оставаясь в плоскости, перпендикулярной к направлению распространения, имеет более сложный характер (конец вектора описывает эллипс или окружность — эллиптическая или круговая поляризация). [c.42]

Рассмотрим продольные и поперечные плоские волны. Волна распространяется в направлении оси Х. Если волна плоская, то перемещение в этом случае зависит только от Х1 и не зависит [c.34]

Продольные и поперечные плоские волны [c.399]

Это соотношение применимо для тонких стержней с поперечным сечением любой формы. Оно является лишь приближенным, так как выведено в предположении, что поперечные сечения при прохождении волны остаются плоскими и что напряжения равномерно распределены по всему сечению. В действительности продольные деформации сопровождаются поперечными деформациями, причем отношение между этими двумя деформациями равно коэффициенту Пуассона Это боковое движение приводит к неравномерности распределения напряжений в поперечном [c.368]

Различают продольно и поперечно поляризованные волны в зависимости от ориентации вектора поля относительно волнового вектора (к). В электродинамике примером продольных волн служат плоские однородные плаз.менные волны (с.ч. Ленгмюровские волны) к поперечным волнам в первую очередь относятся плоские однородные эл.-магн. волны в вакууме или в однородных изотропных средах. Поскольку в последних электрич. (В) и магн. (Н) векторы перпендикулярны волновому вектору (к), то их часто паз. волнами типа ТЕМ или ТЕП (см. Волновод). Причём, если векторы поля (Е, Н) лежат в фиксиров. плоскостях (Е, к) и (Н, к), т. е. имеют фиксиров. направления в пространстве, используется термин волны линейной поляризации . Суперпозиция двух линейно поляризованных волн, распространяющихся в одном направлении (к) и имеющих одинаковую частоту (а), но отличающихся направ лени остью векторных полей, даёт в общем случае волну эллиптической поляризации. В ией концы векторов Е и Н описывают в плоскости, [c.65]

Учет поперечных сдвигов и инерции поперечных сечений. Когда длина волны поперечных колебаний соизмерима с размерами поперечного сечения стержня, применяют уточненные уравнения, в которых учтены поперечные сдвиги и инерция поворота сечений. В уточненной теории Тимошенко введено предположение поперечные сечения остаются плоскими, но не перпендикулярными к деформированной оси стержня. Потенциальная энергия деформации [c.333]

Однако существуют экспериментальные методы подавления спонтанного излучения (например, межкаскадные развязывающие фильтры) и методы управления формой импульсов (так называемые методы получения профилированных импульсов). Поэтому особый интерес может представлять задача исследования изменений результатов (расчета и эксперимента соответственно) при усилении импульсов с временной формой, отличающейся от гауссовой. Для изучения этого вопроса были проведены расчеты для всех ранее рассмотренных приближений (т. е. усиление однородной плоской волны, волн с плоским волновым фронтом и однородным поперечным распределением и усиление расходящихся пучков с неоднородным поперечным распределением и сферическим волновым фронтом с заданным радиусом кривизны). [c.214]

Вертгейма, но и многих других исследователей озадачивал вопрос о том, как связаны скорости продольных и поперечных волн в стержнях со скоростями волн расширения и сдвиговых волн, которые получаются из линейной теории упругости. Была сделана попытка использовать аналогию путем сравнения измеренных скоростей волн в жидкости в трубах и в больших массах воды, а также проведены экспериментальные исследования скоростей продольных и поперечных волн в больших плитах, в которых было введено ошибочное предположение о том, что волны Ламба (плоские волны расширения в плоскости тонких плит) распространяются со скоростью волн расширения линейной теории. [c.303]

Прямая труба постоянного поперечного сечения является составной частью всех звукопроводов, применяемых на практике, и потому рассмотрение законов распространения звука в такой системе очень важно для решения всех вопросов акустики, связанных с экспериментом. Будем предполагать, что боковые стенки трубы абсолютно твердые и совершенно не проводят тепла. Допущение наличия упругости и теплопроводности стенки приводит к значительному усложнению решения задачи. Эти факторы дают добавочное затухание звука вследствие отдачи энергии колебаний стенке и приводят к искажению плоского фронта волны. Внутреннее трение в газе (или жидкости), заполняющем трубу, будем учитывать в упрощен-. ной трактовке, считая, что скорость движения частиц одинакова по всему сечению (т. е. считая волну плоской), и принимая силу трения пропорциональной этой скорости. Фактически при малой вязкости скорость почти постоянна по всему сечению и быстро падает лишь в узком пограничном слое у стенки. Кроме того, будем считать, что диаметр трубы значительно меньше длины волны. При этом условии неоднородность скорости по сечению трубы, даже если она возникла, быстро выравнивается и волна становится плоской (см. гл. 6). [c.77]

Из этой формулы следует, что вектор смещения перпендикулярен фронту волны. Если плоская поперечная волна является монохроматической, то [c.326]

Основные соотношения. Поперечные плоские ударные волны. [c.146]

Полученное решение описывает поперечные плоские волны магнитной напряженности Ь и скорости V, а также волну р давления с законом дисперсии, вытекающим из (18) [c.520]

Гораздо сложнее обстоит дело, если падение упругой волны из одного твердого тела в другое твердое тело происходит под углом к поверхности раздела. Подобно тому как при косом ударе по торцу стержня в нем возникает два типа волн, так и при косом падении волн происходит их расщепление, или трансформация. Но прежде чем разобрать подробнее, что происходит при отражении и преломлении продольных и поперечных волн на плоской границе раздела двух твердых сред, необходимо отметить, что поперечные волны являются волнами поляризованными. Предположим, что поперечные [c.462]

Мы рассмотрим поверхностные гравитационные волны на плоской границе между водой и воздухом (хотя та же теория применима и для поверхностей раздела между другими жидкостями и газами). Волны на плоской поверхности воды, изученные в гл. 2, являются исключительно длинными волнами глубина воды составляет малую долю длины волны. В случае таких волн возмущения могут распространяться по всей глубине, и это не нарушает запрета на проникновение волн на глубину более одной длины волны. Действительно, в разд. 2.2 установлено, что избыточное давление приблизительно постоянно по всему поперечному сечению. Для малых возмущений поверхности воды эффективная инерция жидкости не зависит тогда от длины волны, и волны являются недиспергирующими. В разд. 3.3 мы снова получим это распространение без дисперсии как один предельный случай линейной теории поверхностных гравитационных волн, предсказывающей дисперсию во всех остальных случаях. [c.256]

Предположим для этих полей поперечные плоские волны, распространяющиеся в направлении г [c.254]

Продольно-поперечные плоские волны 201 [c.201]

Продольно-поперечные плоские волны в упруго/вязкопластическом изотропном пространстве [c.201]

Продольно-поперечные плоские волны 207 [c.207]

Задача о распространении продольно-поперечных плоских волн в случае неоднородной упруго/вязкопластической среды была решена в работе [142]. За основу были приняты определяющие уравнения деформации грунтов (4.16) и (4.18) для общего случая неоднородной среды с физическими характеристиками модули формоизменения х и объема К, коэффициенты вязкости V и расширения а, предел текучести к и плотность р являются функциями пространственной переменной Хх. В случае такой неоднородности уравнения (4.16) и (4.18) приобретают вид [c.215]

Полное объяснение наблюдаемым явлениям можно дать, если сделать следующие гипотезы. Во-первых, предположим, что световые волны поперечны, но в свете, исходящем из источника, нет преимущественного направления колебаний, т. е. все направления колебаний, перпендикулярные к направлению волны, представлены в падающем свете. Этим объясняется первый опыт, несмотря на допущение поперечности световых волн. Во-вторых, примем, что турмалин пропускает лишь волны, один из поперечных векторов которых, например, электрический, имеет слагающую, параллельную оси кристалла. Именно поэтому первая пластинка турмалина ослабляет исходный световой пучок в два раза. При прохождении световой волны через такой кристалл будет пропущена только часть световой энергии, соответствующая этой слагающей. Когда на кристалл падают электромагнитные световые волны со всевозможными ориентациями электрического вектора, то сквозь него пройдет лишь часть света (половина), так что за кристаллом окажутся волны, направление электрического вектора которых параллельно оси кристалла. Кристалл, таким образом, выделяет из света со всевозможными ориентациями Е ту часть, которая соответствует одному определенному направлению Е. Мы будем в дальнейшем называть свет со всевозможными ориентациями вектора Е (и, следовательно, Н) естественным светом, а свет, в котором Е (а, следовательно, и И) имеет одно-единственпое направление, — плоско-поляризованным, или линейно-поляризованным. Таким образом, турмалин превращает естественный свет в линейно-поляризованный, задерживая половину его, соответствующую той слагающей электрического вектора, которая перпендикулярна к оси кристалла. [c.373]

Теперь можно вернуться к открытому резонатору. Формула (2.33) и при ФО описывает недифрагирующую структуру, только здесь те четыре плоские волны, из которых она состоит, медленно затухают во времени. Кроме того, зависящий от углов наклона плоских волн поперечный масштаб структуры выбран так, чтобы на сторонах прямоугольника не находились узлы поля, а выполнялось граничное условие (2.30) (см. рис. 2.11в). [c.106]

Как видно из последнего выражения, в случае плоской вос-станавливаюш ей волны Z = об) увеличение не зависит от отношения длин волн р.. Если при этом и референтная волна будет плоской, то при т == 1 поперечное увеличение будет равно единице. Полагая PMh/d[i = О, найдем, что максимальное увеличение при изменении длины волны реконструирующего излучения имеет место в том случае, когда объект находится на том же расстоянии от голограммы, что и центр референтной волны (z = 2д). Таким образом, наилучшие условия для изменения увеличения изображения путем изменения длины волны восстанавливающ,его источника имеют место в случае безлинзовой голограммы Фурье. [c.84]

Таким образом, при высоких ультразвуковых частотах ролью вязких потерь. на границах пучков можно пренебречь, сохраняя результаты, получаемые для плоских продольных волн и для реальных ультразвуковых пучков с достаточно большими (по сравнению с ДЛ1Ш0Й волны) поперечными размерами в достаточно большом объеме реальной жидкости. [c.65]

При исследовании поверхностных волн в плоском деформированном состоянии исходят из волновых уравнений (для продольной и поперечной волн) и уравнения теплопроводности. Волна распространяется параллельно плоскости, ограничивающей полупространство, и затухает с глубиной. Принимается, что в плоскости, ограничивающей полупространство, обращаются в нуль либо напряжения и температура, либо напряжения и тепловой поток. Из определителя системы уравнений, выражающих однородные граничные условия, получается алгебраическое уравнение третьей степени с комплексными коэффициентами. Один из корней этого уравнения, удовлетворяющий заданным неравенствам, дает фазовую скорость поверхностной волны. Оказывается, что поверхностная волна обладает затуханием и дисперсией и что ее скорость меньще скорости продольной и поперечной волн. [c.791]

Для сравнения с объемным случаем сопоставим рассматриваемую рэлеевскую волну с плоской поперечной волной, распространяющейся в GdS по тому же направлению и имеющей вектор смещения частиц среды, параллельный оси Z. Такое сравнение уместно, поскольку фазовая скорость этой волны близка к фазовой скорости рэлеевской волны, а смещения происходят в том же направлении, что и основные нормальные к поверхности смещения С/г в рзлеевской волне. [c.215]

При исследовании монохроматических однородных (Reft параллельно Imft) поперечных плоских волн в диэлектрике без свободных зарядов удобно пользоваться не общим тензором диэлектрической проницаемости, определяющим связь вектора индукции D [c.355]

Электромагнитные плоские волны поперечны. Применим уравнения Максвелла к волнам (80) и (81). Вначале используем закон Гаусса сИуЕ=4яр. В вакууме плотность зарядов р равна нулю. Так как любые компоненты поля Е не зависят от х или у, то частные производные ио х м у равны нулю. Окончательно имеем [c.320]

Две части этой последней поверхности соответствуют эквиволюминальным волнам искажения. Грин нашел, что приведенное выражение представляет наиболее общую форму функции W, при которой возможно распространение поперечных плоских волн, т. е. таких, где смещения параллельны фронту волны. [c.313]

Под поперечпостью электрического поля в сферической волне подразумевается, что вектор Ч, перпендикулярен г. Если небольшой участок сферической волны считается плоским, то его волновой вектор направлен вдоль г н этот участок волны является поперечным в обычном смысле, т. е. й к. [c.22]

В гл. 5 мы уже отмечали, что в одномерном холодном потоке электронов ленгмюровские колебания переносятся электронами с дрейфовой скоростью vq, т. е. Vrp = vq. Кроме того, было установлено, что в неподвижной горячей плазме волна переносит энергию со скоростью г>гр 3f r D л/кТе/ше, МНОГО меньшей тепловой. Рассмотрим теперь распространение поперечной плоской волны через ионосферу, состоящую из неподвижных свободных электронов. [c.185]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...