Коэффициент прозрачности (прохождения)

Контроль изделий из металлов объемными акустическими волнами с использованием только воздушной акустической связи представляется проблематичным из-за малого прохождения акустической энергии через границу воздух—твердое тело, а также ввиду того, что угол преломления ультразвукового луча в большой степени зависит от угла падения. Если толщина контролируемого объекта соизмерима с длиной упругой волны в нем, то коэффициент прозрачности значительно увеличивается. [c.223]

Наличие этой вероятности делает возможным прохождение (просачивание) микрочастиц сквозь потенциальный барьер конечной толщины d (рис. 3.3, б). Такое просачивание получило название туннельного эффекта. В соответствии с (3.39) коэффициент прозрачности такого барьера [c.103]

Модуль коэффициента прохождения является монотонно возрастающей функцией коэффициента прозрачности 0 для всех значений безразмерного частотного параметра к. В точках возникновения новых распространяющихся пространственных гармоник (целочисленные значения х) наблюдаются аномалии в поведении ]Ьо, называемые в честь их первооткрывателя аномалиями Вуда [14]. Математически это выражается в том, что производные по частоте фаз и модулей амплитуд в точках скольжения имеют корневую особенность [61]. Физически появление аномалий объясняется перераспределением энергии между распространяющимися (энергоемкими) гармониками. Чем выше номер появляющейся энергоемкой гармоники, тем слабее выражены соответствующие аномалии. Это связано, по-видимому, с тем, что чем больше гармоник содержит система, тем она устойчивее по отношению к возмущениям, обусловленным включением дополнительного члена. [c.40]

Вблизи точки (2 0,57), соответствующей минимальному прохождению сквозь щель, наблюдается область слабой зависимости коэффициента прозрачности Ьо от ширины щели. Поскольку в условие резонанса входит произведение и0, то изменение 0 в ту или иную сторону сдвигает х в противоположную сторону. Отмеченные особенности рассеяния иллюстрируют рис. 10—12. [c.44]

Величина Ао является коэффициентом отражения для волн - поляризации, величина Во — коэффициентом прохождения (коэффициентом прозрачности решетки). Для волн, имеющих Я-поляризацию, коэффициент отражения есть В , а коэффициент прохождения есть —Aq. Из элементарных соображений легко получить следующие предельные соотношения [c.291]

Решение. По формулам (1.28), (1.30) и (2.8) рассчитаем амплитуды отражения от границы слоев и донного сигнала. Коэффициент отражения от границы слоев — )/( 2+г 1), коэффициент прозрачности этой границы при прохождении звука в двух направлениях - > = 42221/(22-1-21)2 коэффициент отражения от дн равен единице. Здесь гх, — волновые сопротивления первой и второй сред. [c.262]

Степень прохождения волны через слой под различными углами — прозрачность слоя — можно характеризовать коэффициентом прозрачности В ( ) в функции угла падения сферических волн 1, равным [c.99]

Для углов падения волны, близких 1 = О, т. е. нормальному прохождению волн через латунный слой, при росте отношения <ИХ наблюдается минимум коэффициента прозрачности вблизи отношения d/hв = 0,95, после которого намечается некоторое увеличение прозрачности слоя. [c.116]

Из представленных кривых следует, что прозрачность тонкослоистой среды сильно зависит от угла прохождения, а прозрачность для последующих колебаний в прошедшей через слоистую среду волне намного лучше прозрачности в первых колебаний. Амплитуды первых колебаний для ф = О почти невидимы, а в случае большей базы первые вступления волны могут быть совсем потеряны. При этом центр тяжести импульса все более перемещается в сторону последующих колебаний (разрастание коэффициента прозрачности В для фаз 5—6). [c.140]

Здесь также более качественное согласование наблюдается при вертикальной поляризации падающих волн. Указанные свойства зависимости коэффициента отражения от слоя используются в основе многих СВЧ методов неразрушающего контроля материалов и сред, прозрачных в диапазоне СВЧ. Аналогичные рассуждения могут быть сделаны и для коэффициента прохождения волны через радиопрозрачный слой. Более подробно об этом будет сказано ниже. Здесь лишь отметим, что оба коэффициента тесно взаимосвязаны например, для плоских волн и диэлектриков без потерь энергетический коэффициент прохождения определяется как Т = 1 — / . [c.210]

Pt И Р ) И преломления (а/ и а), а амплитуды — коэффициентами отражения R и прохождения (прозрачности) D. Эти коэффициенты равны отношениям амплитуд соответствующих отраженных (прошедших) и пада-ющ,их волн. Коэффициенты отражения и прозрачности по энергии определяются формулой вида [c.197]

Для того чтобы усилитель превратить в генератор, необходимо ввести подходящую положительную обратную связь. В СВЧ-диапазоне это достигается тем, что активную среду помещают в объемный резонатор, имеющий резонанс при частоте V. В лазере обратную связь обычно получают размещением активной среды между двумя зеркалами с высоким коэффициентом отражения(например, между плоскопараллельными зеркалами, как показано на рис. 1.3). В этом случае плоская электромагнитная волна, распространяющаяся в направлении, перпендикулярном зеркалам, будет поочередно отражаться от них, усиливаясь при каждом прохождении через активную среду. Если одно из двух зеркал сделано частично прозрачным, то на выходе системы можно выделить пучок полезного излучения. Одна- [c.14]

Аргумент комплексного коэффициента прохождения arg bo как функция 0 изменяется от значения — п/2 до нуля (рис. 13). При 0 -> 1 (щель становится широкой) arg bo стремится к нулю, так как структура становится все более прозрачной. Однако характер стремления arg bf, к нулю с увеличением 0 существенно зависит от величины и, при этом на кривых появляются осцилляции, тем интенсивнее, чем больше в пространственном спектре распространяющихся гармоник. Фаза первой прошедшей гармоники варьируется в более широких пределах, чем фаза основной волны (я/2 < arg b-i < Зя/2), а диапазон, в котором изменяется arg Ь , еще шире — от — п/2 до Зп/2. В целом исследованные зависимости позволяют [c.44]

S С 0,723, соответствует одна частота полной прозрачности в интервале 0,75 < и < 1, а каждому s из диапазона 0,723 < s < 0,925— две частоты полной прозрачности в интервале 0,749 < и < 1. Прозрачность решетки при s =0,9 в диапазоне 0,74 < и < 0,91 не опускается ниже 0,99 по модулю коэффициента прохождения. [c.69]

Это отношение называют коэффициентом проницаемости барьера, или просто прозрачностью. Прозрачность характеризует вероятность прохождения частицы сквозь потенциальный барьер. [c.106]

Таким образом, коэффициенты отражения и прохождения зависят от угла падения луча на границу раздела сред. При = О формулы (VII.39) и (VII.40) переходят в формулы (VII. 14)и (VII. 15), полученные для нормального падения. В общем же случае они отличаются множителями в виде косинусов угла падения и преломления. Поэтому условие прозрачности границы (р/= О, d = 1) при произвольном угле падения будет следующим [c.157]

Коэффициенты отражения R и прозрачности D, рассчитываемые соответственно по выражениям (2.30) и (2.31), представляют коэффициенты отражения по амплитуде. На практике, в частности при контроле совмещенным искателем, коэффициент отражения и прохождения характеризуется не амплитудой, а энергией. Коэффициенты отражения й и прозрачности D по энергии определяются как отношение плотности потоков энергии отраженной Т отр и прошедшей Wnp волн к падающей Wo. [c.46]

Для прозрачных диэлектриков величина обычно мала. Например, для видимой области (зеленая длина волны) при п = 1,52 величина Я — 0,04, т. е. 4 % от падающего на поверхность света идет в отраженную волну. Необходимо отметить, что значение коэффициента отражения при нормальном падении не зависит от направления распространения луча, т. е. от того, из какой среды (первой или второй) свет падает на границу раздела. Таким образом, при прохождении волны через стеклянную пластинку теряется 8 % энергии, т. е. коэффициент пропускания такой пластинки 7 = 92 %. [c.63]

Определение показателя преломления (коэффициента рефракции). При прохождении луча света из воздуха в более плотную среду (прозрачное твердое тело, воду или какую-либо жидкость), луч меняет свое направление—отклоняется. Каждому твердому телу, а также и каждой жидкости данного химического состава присуща строго определенная величина отклонения луча, которую называют показателем преломления. Растительные масла, отличающиеся друг от друга химическим составом жирных кислот, имеют различные показатели преломления. [c.12]

На рис. 6 приведены вычисленные кривые зависимости коэффициента прохождения (обозначен А в числителе уравнения (9) от толщины слоя контактной смазки и частоты УЗК, показывающие, что для рассмотренного выше случая (/=2,5 Мгц, чистота обработки поверхности ухудшается с V 6 ДО 4) прозрачность системы кварц-масло-сталь падает более чем вдвое. [c.188]

Коэффициент отражения показывает, насколько является прозрачной граница раздела двух сред для прохождения звука из одной среды в другую. [c.82]

При каждом отражении от границы / - / изменение комплексной амплитуды волны дается множителем V/,, при прохождении границы - множителем W/ii однократное прохождение слоя дает набег фазы ) Здесь ifi определена в (2,48), а коэффициенты отражения и прозрачности отдельных границ, в соответствии с результатами п. 2.2 (см, формулы (2.22) и (2.29)), равны [c.36]

Полученный результат легко обобшается на барьер произвольной формы, который разбиваегся на ряд прямоугольных барьеров толщиной Аг и высотой и. Тогда вероятность прохождения частицы через весь барьер равна произведению коэффициентов прозрачности каждого из п слоев. [c.106]

Для характеристики туннельного эффекта применяют понятие коэффициента прозрачности (коэффициента прохождения) В потенциального барьера, определяемого как отношение плотности потока прошедших частиц к плотности потока падающих. Результатом будет выражение О = AsfAi р. [c.483]

При прохождении ультразвука через плоскопараллельный слой жидкости толщиной й ж с акустическим сопротивлением < 2, расположенный между средами с сопротивлениями 21 (протектор) и 2з (изделие), в нем возникают многократно отражен- ые колебания. Они накладываются (интерферируют) на колебания, проходящие прямо в изделие, и в зависимости от соотношения фаз усиливают или ослабляют амплитуду зондирующего импульса. Такая же картина наблюдается и при обратном прохождении ультразвука, поэтому коэффициент прозрачности слоя для ультразвуковых волн осциллирует при изменении ж. Велиг чина осцилляций зависит от отношения и соотношенич акустических сопротивлений всех сред, формирующих слой. [c.44]

Этот способ представления поля позволяет объяснить явление несовпадения акустической оси и центрального луча, для которого на рис. 1.14, а углы преломления показаны штрихпунктиром. При некоторых углах падения р коэффициент прозрачности Ь быстро изменяется (см. рис. 1.14, б). При прохождении через границу расходящегося пучка лучей меньше ослабляются лучи диаграммы направленности, соответствующие большему значению П. Отклонение экспериментального значения угла преломления (для центрального луча) от теоретического (по закону синусов) происходит в сторону углов, для которых значение П больше. Увеличение волнового размера ак пьезопластины приводит к сужению диаграммы направленности в призме и ослаблению описанного эффекта. [c.86]

В 1.3 показано, что прохождение через тонкий слой очень сильно зависит от соотношения толш ины слоя Лс и длины волны в слое. В результате интерференции волн в слое коэффициент прозрачности изменяется в десятки раз. Однако этот вывод был сделан для непрерывного излучения и отмечено, что импульсный характер излучения сглаживает осцилляции зависимости В от / с/Хс. [c.134]

В результате во все формулы для поля преобразователя в случае наличия плоскопараллельной задержки вносят следующие изменения. Вводят коэффициент прозрачности по амплитуде давления /), характеризующий ослабление акустических волн на границе задержки с объектом контроля. В случае прохождения ультразвука через границу в прямом и обратном направлениях (при излучении и приеме) уменьшение амплитуды сигнала определяется коэффициентом прозрачности по потоку энергии В Акустическое поле в объекте контроля рассматривают как поле мнимого преобразователя, в результате чего ко всем значениям пути ультразвука в изделии Хв добавляют величину Х = пха- Если при вычислении акустического поля учитывают затухание волн, то множитель, учитывающий его, имеет вид ехр (—Ьа а— —бвХв)у где 6а и бв — коэффициенты затухания звука в объекте контроля и в задержке. Таким образом, при вычислении затухания учитывают расстояние до действительного, а не до мнимого преобразователя. [c.87]

В статье Томсона (Thomson, 1950) приводятся теоретические и экспериментальные значения коэффициентов прозрачности слоя, выражающие квадратичную зависимость амплитуд волн, в функции угла падения плоской стационарной волны для алюминиевого слоя в воде, когда d/X = 0,7. Этот случай близок к нашему эксперименту с алюминиевым слоем А (d/X = 0,8), и поэтому представляется интересным сравнить условия прохождения волн в случае плоской стационарной волны и в случае сферической нестационарной волны Если представить зависимость коэффициента прозрачности от отношения амплитуд, приведенную на рис. 34 (кривая 4), в функции энергии (квадрата амплитуд), считая в первом приближении, что частоты в падающей и проходящей волнах равны, можно отметить большое сходство экспериментальных кривых по форме и по положению максимумов относительно углов падения волны i. По величине проходящей энергии через алюминиевый слой плоских стационарных волн и сферических нестационарных волн для углов падения от О до 45° существует совпадение в пределах точности эксперимента (для амплитуды А23). [c.118]

Если перпендикулярно слоям регистрируется одна волна, то вдоль слоев отмечается прохождение двух волн одна (обозначим ее буквой i ) со скоростью распространения, близкой к скорости в воде, а другая (обозначим буквой С) со скоростью распространения, близкой к скорости в стекле. Это видно из экспериментальных индикатрис, построенных на рис. 50, а по сейсмограммам рис. 49. На рис. 50, б представлены экспериментальные графики коэффициентов прозрачности О тонкослоистой среды, вычисленные по формуле В = ЛпМв = f (ф), где — амплитуда волны, прошедшей через слоистую среду, и Л —амплитуда прямой волны по воде на той же базе, взятые с сейсмограммы рис. 40. [c.140]

На такой же статистической основе составлен сводный график, учитывающий все виды поглощения в атмосфере (рис, 3,43), относящийся к тому же району. Верхние три сплошные кривые характеризуют поглощение в дожде, которое превышается соответственно в течение 0,001%, 0,01% и 0,1 % времени за год. Дождь — как наглядно показывает график — вызывает наиболее сильное поглощение в рассматриваемом диапазоне частот. К примеру, на частоте 30 Ггц (Я=1 см) только в течение 5 минут за год поглощение (в сильном дожде) превышает 10 дб/км. Две штрих-пунктирные кривые, расположенные ниже сплошных, характеризуют поглощение в тумане соответственно при видимости 30 и 150 м. Наконец, штриховыми линиями показано поглощение в водяных парах, превышаемое в течение 1% и 50% времени за год. Поглощение в кислороде воздуха (штрих-пунктирная линия) практически вариаций во времени не испытывает. Располагая статистическими данными о выпадении осадков и колебании влажности, аналогичные графики можно составить для любого района земного шара. Радиоволны оптических частот (инфракрасные лучи, видимый свет и ультрафиолетовые лучи) также подвержены сильному молекулярному поглощению. Особенно велико поглощение в ларах воды, для которых резонансные линии поглощения так тесно примыкают одна к другой, что образуют сплошные области поглощения. Впрочем, и в этом диапазоне волн также нмеются окна прозрачности, прежде всего, — окно )В диапазоне 0,4ч-0,85 мк, куда входит весь спектр видимого света )( 0,4—0,75 мк). Для того чтобы судить о степени прозрачности тролосферы в этом интер вале частот, достаточно вспомнить то многообразие красок и ясность восприятия, которое открывается человеческому глазу в часы освещенности в ясные дни, вспомнить вид усыпанного звездами ночного неба. Характеристики этого и других окон нрозрачности в диапазоне от 0,4 до 16 мк приведены в табл. 3.6. Коэффициент прозрачности указан при прохождении луча через всю толщу атмосферы (нормальное падение). [c.182]

Коэффициенты отражения R и прозрачности D, рассчитываемые соответственно из вырзлсений (1.27) и (1.28), представляют коэффициенты отражения и прохождения по амплитуде. На практике, в частности при контроле совмещенным преобразователем, коэффициент прохождения характеризуется не амплитудой, а энергией. [c.26]

ОПТИКА [ асферическая содержит элементы, поверхности которых, не имеют сферической формы просветленная обладает уменьшенными коэффициентами отражения света у отдельных ее элементов путем нанесения на них специальных покрытий) как оптическая система (волновая изучает явления, в которых проявляется волновая природа света волоконная рассматривает передачу света и изображений по световодам и пучкам гибких оптических волокон геометрическая изучает законы распространения света в прозрачных средах на основе представлений о световых лучах интегральная изучает методы создания и объединения оптических и оптоэлектронных элементов, предназначенных для управления световыми потоками квантовая изучает явления, в которых при взаимодействии света и вещества существенны квантовые свойства света и атомов вещества когерентная изучает методы создания узконаправленных когерентных пучков света и управления ими нелинейная изучает распространение мощных световых пучков в оптически нелинейных средах (твердые тела, жидкости, газы) и их взаимодействие с веществом силовая изучает воздействие на твердые тела интенсивного светового излучения, в результате которого может нарушаться механическая цельность этих тел статистическая изучает статистические свойства световых полей и особенности их взаимодействия с веществом тонких слоев изучает прохождение света через прозрачные слои вещества, толщина которых соизмерима с длиной световой волны физическая изучает природу света и световых явлений) как раздел оптики электронная занимается вопросами формирования, фокусировки и отклонения пучков электронов и получения с их помощью изображений под воздействием электрических и магнитных полей корпускулярная изучает законы движения заряженных частиц в электрическом и магнитном полях нейтронная изучае взаимодейс вие медленных нейтронов со средой) как раздел физики] [c.255]

СВЕТОПРОЗРАЧНОСТИ КОЭФФИЦИЕНТ — отношение интенсивности света, прошедшего без изменепия направления через слой материала толщиной 1 см, к интенсивности падающего света. При этом имеется в виду прохождение света через самое вещество без участия поверхностей, ограничивающих слой. Понятие прозрачности но следует смешивать с понятием пропускания света. Так, для белой бумаги С. к. равен нулю, хотя она и пропускает много света. Для плавленого кварца С. к. равен 0,999 для оптич. стекла 0,990—0,995. Л. с. лрксс. [c.158]

Параметры решетки, изображенной на рис. 18, а, выбраны таким образом, что на более низких частотах она проявляет свойства трехэлементной решетки зависимость коэффициента прохождения от частоты имеет пик при X = 3. Наибольшего значения модуль коэффициента отражения достигает при х = 5 ( а,, = 0,69), затем оно устанавливается примерно на уровне 0,5. Решетка, изображенная на рис. 18, в, имеет большой коэффициент заполнения и до х < 6, коэффициент прохождения ее мал. Так как одна из щелей несколько больше других, существует небольшой излом, характерный для одноэлементной решетки прих = 1. При х>6 решетка практически одинаково прозрачна для всех частот. Таким образом, изменение конфигурации решетки увеличивает или уменьшает ее прозрачность на различных участках частотного диапазона. [c.55]

Если X < 0,5, то для каждого коэффициента заполнения решетки s в случае Я-поляризации существует отличный от нормального угол ф, при котором решетка полностью прозрачна (рис. 27, б, в). При этом, если X 1, то этот угол падения приближенно определяется формулой ф = = ar os (1 — s). Такой же формуле для X < 0,5 подчиняются и углы, при которых наблюдается полное прохождение для решеток типа жалюзи и решеток из брусьев прямоугольного поперечного сечения, если под 1 — S и там понимать относительную ширину щелей в решетке (ширина каналов, по которым протекает поток энергии поля). Это явление, называемое эффектом Малю-жинца, детально обсуждается в 8.1. [c.70]

Тонкая структура линии рэлеевского рассеяния содержит дискретные линии, обусловленные рассеянием на тепловых волнах (рассеяние Мандельштама-Бриллюэна), расположенные симметрично относительно несмещенной компоненты. Рассеяние с изменением частоты связано с тем, что диэлектрическая восприимчивость х (э. также диэлектрическая проницаемость в = 1 + х) изменяется во времени вследствие тепловых акустических волн в веществе, характерная частота этих изменений равна г/д = и/2а, где и и а — скорость звука и постоянная решетки. Модуляция свойств среды приводит к появлению суммарной и разностной частот рассеянного света г/ г/д. Рассеяние с появлением спектральных компонент, смещенных по частоте относительно исходного излучения, является параметрическим процессом. Вероятность появления одного рассеянного фотона при облучении одной частицы (молекулы или атома) пропорциональна плотности потока квантов в пучке падающего света, но коэффициент пропорциональности (сечение рассеяния а) составляет по порядку величины всего лишь 10 ° см /ср. Отсюда получаем, что отношение интенсивности рассеянного света к интенсивности падающего /о составляет /5 / /о = = Аттапк, где п 10 см — концентрация атомов, к — толщина слоя. При прохождении светом расстояния 1 см в однородном прозрачном твердом теле рассеивается в полный телесный угол (4тг стерадиан) примерно 1з/1о 10 падающей интенсивности. [c.50]

При пропускании тока через гелий-неоновую смесь газов электронным ударом атомы гелия возбуждаются до состояний 2 8 и 2 8, которые являются метастабильными, поскольку переход в основное состояние из них запрещен квантово-механическими правилами отбора. При прохождении тока атомы накапливаются на этих уровнях. Когда возбужденный атом гелия сталкивается с невозбужденным атомом неона, энергия возбуждения переходит к последнему. Этот переход осуществляется очень эффективно вследствие хорощего совпадения энергии соответствующих уровней. Вследствие этого на уровнях 35 и 28 неона образуется инверсная заселенность относительно уровней ЗР и 2Р, приводящая к возможности генерации лазерного излучения. Лазер может оперировать в непрерывном режиме. Типичная схема гелий-неонового лазера показана на рис. 289. Концы лазерной трубки закрыты соответствующим прозрачным материалом так, чтобы аксиальные моды падали на него под углом Брюстера Благодаря эток обеспечивается полное пропускание одной из поляризаций света и устранение из пучка другой. Излучение гелий-неонового лазера линейно поляризовано. Обычно давление гелия в камере составляет 332 Па а неона — 66 Па Постоянное напряжение на трубке около 4 кВ. Одно из зеркал имеет коэффициент отражения порядка 0,999, а второе, через которое выходит лазерное излучение, — около 0,990. В качестве зеркал используют многослойные диэлектрики (см. 29), поскольку более низкие коэффициенты отражения не обеспечивают достижения порога генерации. [c.323]

Когда амплитуда волны напряжения достаточно велика, для наблюдения прохождения волн напряжения можно использовать фото-упругие свойства прозрачного твердого тела. Идея этого метода основана на том, что многие прозрачные твердые тела в напряженном состоянии перестают быть оптически изотропными и становятся двоякопреломляющими, т. е. значение коэффициента преломления в этих телах зависит от плоскости поляризации падающего света. Если образец в форме пластинки напряжен, то в каждой его точке обнаруживаются два взаимно перпендикулярных направления поляризации с наибольшим и наименьшим значениями коэффициентов преломления. Эти два направления параллельны пластинке и совпадают с направлениями, в которых нормальные компоненты напряжения в точке имеют соответственно максимальное и минимальное значения 1). Далее, для большинства тел найдено, что вплоть до предела упругости разность между экстремальными значениями коэффициента преломления пропорциональна алгебраической разности значений главных напряжений, причем коэффициент пропорциональности — оптикоупругая постоянная — является физической константой материала. Этот результат известен под названием закона Брюстера. [c.137]

От применения метода радиоактивных изотопов нам пришлось также отказаться, так как он не дает возможности определять площадь касания при движении. В лаборатории трения и фрикционных материалов Академии Наук СССР был разработан новый оптический метод определения площади контакта, посредством прозрачных моделей [27 ]. Этот метод основан на отражении и рассеивании лучей света при прохождении из одной прозрачной среды в другую с отличным коэффициентом преломления. Луч света проходит через поверхность раздела без отклонения только при строго перпендикулярном падении на поверхность. Благодаря этому шероховатые поверхности рассеивают свет и его яркость уменьшается. При прохождении света через две поверхности прозрачных тел степень рассеивания становится еще большей. В местах контактов двух поверхностей воздушная прослойка исчезает и луч непосредственно переходит из одного тела в другоё. Явления интерференции и дифракции не мешают визуальному наблюдению, так как пятна контакта достаточно велики по сравнению с длиной волны. Они также не отражаются на силе света, регистрируемом фотоэлементом. Указанное выше явление может быть использовано для определения фактических площадей двух сжатых неподвижных или скользящих друг по другу прозрачных тел. Мы предполагаем, что оптическая площадь касания совпадает с площадью, передающей механическое давление. На точность указанного метода может влиять явление проскакивания света в узком зазоре (где нет контактов), захода его в другую среду без преломления (Мандельштамм, Зелени, Квинке). [c.188]

Первая особенность связана с выбором формы контура линии поглощения. В случае прохождения через атмосферу излучения с широким спектром Av >2y, отклонение формы контура линии поглощения от лоренцовского следует учитывать лишь в макроокнах прозрачности. Для узкополосного излучения эти отклонения требуют учета даже при работе в полосе поглощения. Так, например, в узких спектральных участках полосы СО2 4,3 мкм зависимость измеренного коэффициента поглощения х от частоты заметно отклоняется от лоренцовской [3, 15]. [c.195]

Приближение однократного рассеяния. Если ограничиться рассмотрением имлульсной локации только дисперсных сред, то зависимость принимаемого эхо-сигнала излучения (помехи обратного рассеяния) от свойств среды может быть получена из простых соображений. Действительно, принимаемый локационный сигнал (/) в случае совмещенных приемной и передающих систем локатора зависит от ослабления среды на двойном расстоянии от объема локации / = С/ (при прохождении пути туда и обратно), т. е. пропорционален квадрату прозрачности среды Г(/)=е где т(/) — оптическая толща среды. Далее, локационный сигнал при отсутствии эффектов многократного рассеяния и нелинейных эффектов пропорционален также коэффициенту обратного рассеяния, который можно записать в виде произведения /гр(/)/(я, /), где /(я, /) —значение индикатрисы рассеяния для 180° на расстоянии [c.83]

В дискретно-слоистых средах на одной или нескольких границах может скачкообразно меняться скорость течения. Хотя такие модели часто используются в акустике, следует иметь в виду, что течение со скачком (тангенциальным разрывом) скорости является неустойчивым. Поэтому при вычислении коэффициентов отражения и прозрачности для плоских волн мы будем предполагать, что в среде, например в результате действия вязкости, сформировалось устойчивое течение, которое отличается от заданной дискретно-слоистой модели лищь в тонких по сравнению с длиной волны звука переходных слоях в окрестности границ. Наличие тонких слоев практически не сказывается на отражении и прохождении звука (мы видели зто на примере однородного неподвижного слоя в п. 2.4 для тонкого движущегося слоя с произвольной стратификацией скоростей звука и течения, а также плотности соответствующие оценки будут получены в гл. 2). Ниже мы будем пренебрегать влиянием пограничных слоев, а также влиянием поглощения на отражение звука. [c.41]

На рис. 81 приведены кривые, характеризующие зависимость коэффициента прохождения звука через решетку при 2а1%., = 0,1 (а) и 2а к1 — 0,06 (б) и различных углах прихода падающей волны кривые 1, 2, 3, 4 я 5 соответствуют значениям угла 0, равным 0 30 60 70 и 80 град (точка 6 — приближенный расчет). Как видно, с ростом угла 0 прозрачность решетки снижается, что выражается в расширении полосы частот, где она весьма низка. Данные рис. 81 подтверждают сделанные выше выводы о высокой звукопрозрачности решетки на низких частотах f/fl 1). С ростом частоты прозрачность решетки плавно падает и достигает своего минимального значения вблизи час ТОТЫ 1, после чего снова наблюдается рост прозрачности решетки. Не которое несовпадение минимума прозрачности решетки с частотой /1 -объясняется наличием массы жидкости, соколеблющейся с пластиной- [c.154]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...