Био в тонкослоистых средах

Тонкослоистые среды ). Упругий слой можно считать тонким , если время пробега волны по его толщине много меньше [c.296]

Ниже рассматриваются некоторые простые комбинации напряжений. приложенных к элементарному кубу, показанному на рис. 3.1, и вычисляются результирующие деформации. Показанные здесь слои из двух материалов не обязательно должны быть идентичными таким же слоям в некоторых других элементарных кубах, взятых из различных частей тонкослоистых сред, но средние свойства всех таких кубов предполагаются одинаковыми. Следовательно, следующий шаг состоит в том, чтобы выразить средние напряже- . [c.56]

Заметим, что плотность тонкослоистой среды определяется как средняя взвешенная плотность ее составляющих, т. е. [c.59]

Некоторые из авторов [8, 136] получили те же упругие константы более строгими методами, которые позволяют доказать, что имеется поперечно-изотропная среда, свойства которой равны средним свойствам заданной тонкослоистой среды. Проделанные выше выкладки показывают, что выражения для средних упругих констант могут быть выведены на основе весьма простых рассуждений. [c.59]

Теоретические исследования тонкослоистых сред стимулировались [c.59]

Рис. 3.2. Индикатрисы скоростей плоских продольных и поперечных волн для тонкослоистой среды (122]

Величина в скобках представляет собой средневзвешенное значение для 1/(Я,- -2ц). Если использовать скобки < .> для обозначения средневзвешенного значения, заключенного внутри выражения, то выведенные выше упругие константы могут быть записаны для тонкослоистой среды с произвольным числом изотропных компонент [c.61]

Рытое С- М. Упругие свойства тонкослоистой среды. Акустический журнал, [c.254]

НЕКОТОРЫЕ ДИНАМИЧЕСКИЕ ОСОБЕННОСТИ ВОЛН В ТОНКОСЛОИСТОЙ СРЕДЕ [c.60]

Обменные волны РЗ в толсто- и тонкослоистых средах с неизменной мощностью однородного слоя отличаются устойчивой формой записи и хорошо коррелируются иа протяженных интер- [c.175]

В связи с этим, рассмотрим соотношение величин скорости распространения сдвиговых колебаний в тонкослоистой среде (рис. 7.2). Зададим направление распространения волны вдоль слоев (направление ). [c.97]

Кв, а в направлении оси тонкослоистой среды, составленной из [c.97]

В целом, этот пример показывает (при / i =A2), что скорость распространения сдвиговых колебаний в тонкослоистой среде выше в том случае, когда вектор поляризации направлен параллельно слоям. Если вектор поляризации повернуть (при сохранении направления распространения колебаний) по нормали к слоям, величина скорости распространения сдвиговых колебаний изменится в меньшую сторону. По нашему мнению, имеется аналогичное, но более громоздкое доказательство в случае, если отношение толщины слоев будет иным. [c.98]

Модель тонкослоистой среды, составленной из взаимноперпендикулярных систем однородных изотропных слоев с отличающимися упругими характеристиками. [c.100]

Исследование волновых явлений в тонкослоистых средах, когда длина волны больше или значительно больше толщины слоев, составляющих эти среды, представляет значительный интерес в [c.137]

Из представленных кривых следует, что прозрачность тонкослоистой среды сильно зависит от угла прохождения, а прозрачность для последующих колебаний в прошедшей через слоистую среду волне намного лучше прозрачности в первых колебаний. Амплитуды первых колебаний для ф = О почти невидимы, а в случае большей базы первые вступления волны могут быть совсем потеряны. При этом центр тяжести импульса все более перемещается в сторону последующих колебаний (разрастание коэффициента прозрачности В для фаз 5—6). [c.140]

Рис. 51. Экспериментальные индикатрисы скоростей тонкослоистых сред вода—

Первый аспект —это поиски подходящих моделей горных порол, На эту тему имеется значительное количество публикаций о распространении волн в зернистых и пористых средах, в которых интегральные свойства выражаются через характеристики составляющих ее частей. При этом механизм затухания волн в зернистых и пористых средах раскрывается с трудом. Экспериментальные данные рассматриваются для всех типов горных пород, при Этом уравнения распространения волн в поглощающих средах являются общими. Тонкослоистая среда также рассматривается в качестве некой модели в применении к геологической среде, составленной из множества отдельных слоев, толщина которых мала по сравнению с преобладаюшлми длинами волн. Меньше внимания уделяется слоистым моделям срслы, состоящим из толстых слоев, [c.9]

Если при рассмотрении соотношений (2.58) предположить, что ргг действует в комбинации с нормальным напряжением в двух перпендикулярных направлениях, обеспечивающих равенство вхх и вуу нулю, то третье уравнение в (2.58) сводится к рц=Се1г- Таким образом, введенная здесь константа для тонкослоистой среды отвечает упругой константе С для эквивалентной поперечно-изотропной среды. Используя черту сверху для обозначения средних свойств, выразим эту упругую константу тонкослоистой среды через упругие свойства ее изотропных составляющих [c.57]

Если в соотношениях (2,58) только напряжение рху отлично от нуля, то оно сведется к равенству pxy—Nexy- Поэтому третья средняя упругая константа тонкослоистой среды [c.58]

До сих пор предполагалось, что слоистая среда состоит только из-двух групп слоев. Хелбиг [67] и Бакус [8 получили выражения для средних (эффективных) упругих констант тонкослоистой среды, которая может иметь произвольное число групп слоев с различными свойствами. В этом случае для константы С вместо [c.61]

Распространение волн в тонкослоистой среде описывается интегралом свертки. Свертка сводится к интегрированию импульсной характеристики слоистой среды с сейсмическим импульсом. При этом интегрировании высокочастотные компоненты импульсной характеристики среды осредняются на базе, близкой к по-лупериоду сейсмического импульса. Осреднение должно выполняться уже на уровне упругих констант, описываемых матрицей жесткости в уравнении (3.2с). Это осреднение можно представить той же матрицей жесткости с компонентами -j, что и в (3.2с), но считать, что эта осредненная матрица получилась в результате усреднения элементов матрицы, описывающей исходный тонкослоистый разрез. Обозначим весовое (по мощности слоев) усреднение элементов исходной матрицы жесткости символом ( ), так что а) = + ( 2 2 чередования двух слоев с относительными мощностями ф и ф2- Тогда (Bakulin, 2003) [c.98]

Влияние поглощения на спектры волн, отраженных от тонких слоев. Спсктрал1л1ую характеристику поглощаюиюй тонкослоистой среды можно представить в виде [c.86]

В тонкослоистой среде с однородн111ми слоями форма записи и спектры волпы PS очень чувствительны даже к небольшим изменениям монцюсти слоя, что может явиться причиной плохой их коррелируемости в средах с изменяющейся. мон.июстью слоев. [c.176]

Ранее был дан анализ физических свойств срсды, наиболее благоприятных для возникновения обменных отраженных волн в толсто- и тонкослоистых средах с однородными слоями. Из анализа следует, что для образования и регистрации обменных отраженных волн наиболее благоприятны следующие свойства среды [c.178]

Стародубровская С. П. К методике приближенных расчетов теоретических сейсмограмм волн, возникающих в тонкослоистых средах.— Труды Ии-та физики Земли, 1959, № 6 (173). [c.217]

Если перпендикулярно слоям регистрируется одна волна, то вдоль слоев отмечается прохождение двух волн одна (обозначим ее буквой i ) со скоростью распространения, близкой к скорости в воде, а другая (обозначим буквой С) со скоростью распространения, близкой к скорости в стекле. Это видно из экспериментальных индикатрис, построенных на рис. 50, а по сейсмограммам рис. 49. На рис. 50, б представлены экспериментальные графики коэффициентов прозрачности О тонкослоистой среды, вычисленные по формуле В = ЛпМв = f (ф), где — амплитуда волны, прошедшей через слоистую среду, и Л —амплитуда прямой волны по воде на той же базе, взятые с сейсмограммы рис. 40. [c.140]

Рис, 51а. Коэффициенты прозрачностн 1> тонкослоистых сред вода—стекло Об значения те же, что на рис 51 [c.144]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...