Область континуума

Фиг. 83. Границы течений газа / — область свободного молекулярного течения // — область перехода и скольжения III — область континуума.

Для области континуума, т. е. при > 100, уравнение [c.276]

Фазовые превращения на поверхностях раздела. Изучению массообмена между каплями и окружающим их паром в области континуума M/YRe <1 <0,01) посвящено большое число работ (см., например, [2.39, 2.40]). [c.54]

Область течения разреженных газов, лежащая между областью континуума и областью свободно молекулярного течения, в настоящее время изучена очень слабо как в теоретическом, так и в экспериментальном отношениях. [c.462]

А,а — 2/гю) [ср. уравнение (3.13-14)]. Если же переходы происходят не в дискретное состояние, а в область континуума состояний атомной системы с плотностью состояний о(( л,е), ТО вместо (3.13-23) получается полная вероятность перехода в единицу времени [ср. уравнение (В2.26-10) и рассуждения о функции формы линии в разд. 3.11] [c.327]

Например, Р. С. Прасолов [Л.5-55] и некоторые другие авторы рассматривают три области область континуума (Кп 1), область свободно-молекулярного потока (Кп 1), где теплопроводность газа от давления не зависит, и так называемую переходную область (10" < Кп < 10 ), где теплопроводность газа существенно зависит от давления. [c.413]

Правила отбора для предиссоциации. Чтобы понять правила отбора для предиссоциации, важно знать, что в области континуума энергетических уровней вращательные квантовые числа J ж К и свойства симметрии вращательных уровней остаются строго определенными точно так же, как электронные-тины симметрии, общий спин и т. д. Значение J или К, отличное от нуля, в области континуума означает, что две части молекулы разлетаются (или сближаются друг с другом) с некоторым моментом количества движения, т. е. асимптотические направления движения двух частей не пересекаются. Разности энергий, соответствующие различным значениям J или К, равны, конечно, нулю на бесконечном расстоянии частиц друг от друга, т. е. при любой энергии в континууме представлены все значения J ж К. [c.472]

Замечание область континуума. Ширина уровней Г компаунд-ядра увеличивается с ростом энергии падающих частиц. При некоторых значениях энергии они становятся шире энергетического интервала, разделяющего два близлежащих уровня. Тогда резонансные пики исчезают и эффективное сечение плавно изменяется как функция энергии. В таком случае говорят, что находятся в области континуума. Эта энергетическая область заключена в интервале от нескольких мегаэлектронвольт до 50 МэВ. [c.238]

Во-вторых, указанные допущения позволяют описывать макроскопические процессы в гетерогенной смеси (распространение в них волн, взрывов, пламени течения смесей в каналах и различных устройствах обтекание тел гетерогенной смесью деформации насыщенного жидкостью пористого тела, или композитного образца), как и в однофазной или гомогенной в рамках представлений сплошной среды с помощью совокупности нескольких (по числу фаз) взаимопроникающих и взаимодействующих континуумов, заполняющих один и тот же объем (область движения). При этом в каждом континууме определены свои макроскопические параметры, присущие каждой фазе (скорость, плотность, давление, температура и т. д.). Результаты исследования микропроцессов при этом будут отражаться в континуальных уравнениях с помощью некоторых осредненных параметров, отражающих, в частности, взаимодействие фаз. Построению таких уравнений и посвящены гл. 1—4. [c.13]

Область изменения индекса I соответствует пространственным компонентам вектора скорости, область изменения индексов / и к — четырехмерному пространственно-временному континууму. [c.527]

Итак, приходим к локальному принципу эквивалентности, утверждающему, что поле тяготения в малой области пространственно-временного континуума эквивалентно полю сил инерции, возникающему при движении с ускорением. Эти два ноля нельзя различить никаким физическим опытом, проводимым в указанной малой области. [c.475]

Это и есть приближенный закон Дебая С Т". При достаточно низких температурах он соблюдается вполне хорошо, поскольку в этой области температур возбуждены лишь колебания акустической ветви, отвечающие длинным волнам. Это именно те колебания, которые можно трактовать как упругие колебания непрерывной среды (континуума), описываемые макроскопическими упругими постоянными. Энергии коротковолновых фононов слишком велики, чтобы они в сколько-нибудь заметном числе могли заселять соответствующие уровни при низких температурах. На языке выражения (1.31) это эквивалентно тому, что число заполнения фононов небольшое. [c.41]

Выбранные таким образом элементарный объем dv и элементарный промежуток времени dx, в пределах которых рассматривается изучаемый процесс, с математической точки зрения являются величинами бесконечно малыми, а с физической точки зрения — величинами еще достаточно большими, чтобы в их пределах можно было игнорировать дискретное строение среды и рассматривать ее как континуум (сплошную). Полученная таким образом зависимость является общим. дифференциальным уравнением рассматриваемого процесса. Интегрируя дифференциальные уравнения, можно получить аналитическую зависимость между величинами для всей области интегрирования и всего рассматриваемого промежутка времени. [c.17]

В тех случаях, когда область D определения <р бесконечна или когда параметры оператора С нерегулярны в области D, т. е. имеют в этой облает особенности, кроме дискретного (точечного) спектра, вообще говоря, может появиться плотное распределение (континуум) собственных значений оператора. L. Этот континуум, соответствующий сингулярным собственным функциям, на зывается непрерывным спектром оператора L. [c.214]

Б [55] коэффициент Грюнайзена используется в выражениях, описывающих термодинамические процессы в однофазных средах. В настоящей работе он применен для описания процессов и в двухфазных средах. Для водяного компонента в двухфазной области состояния величины V. j,, Гид конечны и в условиях континуума имеет вид [c.185]

При обтекании тела ультраразреженным газом (свободно-моле-кулярным потоком) частота столкновений молекул в пограничной области зависит от размеров тела. При повышении плотности газа в этом смысле решающее значение приобретает толщина пограничного слоя. В связи с этим верхнюю границу области континуума опреде-М [c.146]

Существуют различные оценки значения числа Кнудсена, при которой теплопроводность газов начинает зависеть от давления. Например, Р. С. Прасолов [Л. 5-65] и некоторые другие авторы рассматривают три области область континуума (Кп < I), область свободномолекулярного потока (Кп > 1), где теплопроводность ггГза от давления не зависит, и так называемую переходную область (10" < Кп < 10+ ), где теплопроводность газа зависит от давления. [c.353]

IB этой области течения не решена в удовлетворительном виде до сих пор основная проблема — проблема формулирования соответствующих дифференциальных ура1внений и граничных условий, описывающих течение газа. Для некоторой части этой области, примыкающей к области континуума, в ряде работ предполагалось возможным использование уравнений Навье-Стокса (или их предельного случая — уравнений Л. Прандтля для пограничного слоя) в сочетании с граничными условиями, предполагающими скольжение газа (Л. 5—9]. Однако результаты появившихся в последнее В1ремя опытных исследований показали в большинстве случаев непригодность полученных таким путем решений. Аналитические решения различных авторов плохо согласуются друг с другом и с экспериментом. Такое положение в теории объясняется, в известной мере, отсутствием детальных опытных сведений об этой области течения. Имеющиеся экспериментальные данные весьма ограниченны и очень малочисленны. На графиках рис. 1 г оказаны диапазоны всех известных в настоящее время исследований сопротивления и теплообмена в промежуточной области, между континуумом и свободно молекулярным течением. [c.463]

Теоретический анализ, расчет эффективного сечения рассеяния в области континуума, характер изменения сечения в зависимости от энергии начальных электронов и от угла рассеяния — все это показывает, что объекты, из которых состоит протон и на которых рассеиваются падающие электроны, являются точечными, электрически заряженными частицами (с зарядом (1/3)1е1и (2/3) 1е ), обладающими спином 1/2 (см. 2.5), и что эти частицы можно считать практически свободными. Это и есть кварки. [c.12]

Область континуума 238 Оболочечная модель 276 Оже-электроны 212 Оптическая модель 242 Опыт Эрстеда 148 Ортопозитроний 142 Ортопознтроний 142 Очарование 133 [c.332]

В таких областях, как A D, где оба семейства характеристик криволинейны, оптимальная ферма состоит из двух плотных ортогональных семейств стержней бесконечно малой длины. Таким образом, мы имеем не ферму в обычном смысле слова, а подобный ферме континуум. В таких областях, как DGF, где характеристики одного семейства прямолинейны, мы не имеем внутренних элементов, ортогональных прямолинейным характеристикам. В таких областях, как FE, не имеется внутренних элементов. [c.51]

Периодические движения в консервативной системе отличаются той особенностью, что они никогда не бывают изолированными. Это связано с тем, что если при некотором значении произвольной постоянной в интеграле движения мы имеем замкнутую фазовую траекторию, то в силу непрерывной зависимости решения дифференциальных уравнений от начальных условий и при близких значениях этой постоянной фазовые траектории будут оставаться замкнутыми. Таким образом, замкнутые траектории образуют континуум, заполняя целые области двумерного фазового пространства. При этом возможны два случая в первом случае замкнутые траектории, вложенные одна в другую, стягиваются либо к особой точке типа центра, либо к сепаратрисам седловых особых точек. В случае, когда фазовое пространство представляет собою цилиндрическую поверхность, замкнутые траектории могут охватывать фазовый цилиР1др. [c.29]

Пусть некоторое многообразие точек, движение которых определяется уравнениями вида (11.379), заполняет в некоторый момент времени область шо. принадлежащую подпространству Lp. Область соо можно рассматривать как континуум начальных положений изображающей точки, движение которой определяется системой уравнений (11.379). Иначе говоря, многообразие точек в области шо образует своеобразную /7-мерную непрерывнуЕО среду. Переходу от одной точки области шо к другой соответствует изменение начальных условий движения изображаюи1,ей точки. Такому изменению начальных условий соответствует особый способ варьирования координат х,, принадлежащий М. В. Остроградскому. Этот способ был рассмотрен в 129. [c.379]

Рассмотрим локально инерциальпую систему отсчета, сопутствующую движущейся системе (свободно падающей кабине лифта) в упомянутой малой области пространственно-временного континуума. Будучи инерциальной, эта система характеризуется следующим выражением для квадрата пространственно-временного интервала [см. (17)] [c.475]

Когда мы в рассмотренном выше примере с лифтом переходим от локально инерциальной (сопутствующей кабине лифта) системы к системе, связанной с Землей, находящееся в лифте тело приобретает ускорение, обусловленное полем тяжести при этом в новых координатах квадрат интервала ds представляется в форме (68). Основополагающая идея Эйнштейна заключается в том, что отличие составляющих метрического тензора rs ) от brs объясняется полем тяготения, которое, таким образом, делает геометрию иространственно-временного континуума римановой геометрией. Если ири этом тензор grs) таков, что вычисленный по нему тензор кривизны обращается в нуль в протяженной области иространственно-временного континуума, то в этой области существуют такие координаты (л -), в которых квадрат интервала допускает представление (66). В исходной системе координат (x,j составляющие тензора (grs) характеризуют тогда специальное поле тяготения, называемое полем сил инерции. Может случиться, однако, что тензор кривизны не обращается в нуль в протяженной области пространственно-временного континуума, — в этом случае составляющие тензора (grs) определяют истинное поле тяготения, созданное распределенными в этой области материальными телами. Истинное поле тяготения нельзя устранить во всей области никаким преобразованием координат, которого в этом случае попросту не существует. В этом заключается фундаментальное отличие истинных полей тяготения от полей сил инерции эти поля эквивалентны только локально ( в малом ), но отнюдь не глобально ( в большом ). [c.477]

Внедренные атомы являются точечными дефектами кристаллической решетки металла, вызывающими ее деформацию. Такая деформация, в частности, может иметь характер тетрагональных искажений, существенных для понимания свойств мартенситных фаз. Поля деформаций вызывают появление сил деформационного взаимодействия между внедренными атомами, важного для понимания ряда яв.лепий, происходящих в сплавах внедрения. В главе I, имеющей вводный характер, даетСуЧ обзор теорий точечных дефеютов кристаллической решетки металлов и сплавов, который мон ет иметь и самостоятельный интерес для специалистов, работающих в области физики неидеальных кристаллов. Точечные дефекты рассматриваются в рамках различных моделей (изотропный и анизотропный континуум, атомная модель, учет электронной подсистемы), причем эти модели применяются для определения смещений и объемных изменени1Г в кристалле, вызванных появлением дефекта, энергии дефекта, а также взаимодействия между точечными дефектами, приводящего к образованию их комплексов. [c.7]

Прпмепенио рассматриваемого метода значительно упрощается, если ограничиться определением смещений атомов па больших расстояниях от дефекта, когда можно не учитывать явно атомпох структуры кристалла и пользоваться формулами теории упругости анизотропного континуума, условия равновесия которого теперь являются исходными вместо уравнений (3,07). В этом случае [43] в (3,73) мо кно ограничиться областью малых 1с и найти смещения и на больших расстояниях от точечного дефекта, поле смещений вокруг которого характеризуется известными значениями модулей упругости и зависимостью параметров решетки от концентрации дефектов. [c.85]

Переход атома металла из твердой фазы Ме . в растворитель Мвр происходит с совершением работы сублимации L, уменьшенной вследствие ослабления электростатического взаимодействия в е раз, где е — относительная диэлектрическая постоянная растворителя в области двойного слоя (в этой стадии цикла растворитель рассматривается как континуум, обладающий диэлектрическими свойствами и заполняющий пространство). Ионизация растворенного атома требует работы ионизации (2/), также уменьшенной в е раз. Возвращение электронов в металл дает выигрыш энергии ze f/e, где г — валентность металла е(р — работа выхода электрона. [c.167]

Строгое волновое представление пучка лучей , исходящих из некоторого источника, с резко ограниченным конечным поперечным сечением, получается в оптике, по Дебаю, следующим образом берется суперпозиция континуума плоских волн, каждая из которых заполняет все пространство, при этом нормали к входящим в суперпозицию волновым поверхностям изменяются в пределах заданного угла. Вне определенного двойного конуса полны в результате интерференции почти совершенно уничтожают друг друга, так что с ограничениями, связанными с дифракцией, получается волновое представление ограниченного светового пучка. Подобным же образом можно представить и бесконечно узкий лучевой конус, изменяя лишь волновую нормаль совокупности плоских воли внутри бесконечно малого телесного угла. Этим обстоятельством воспользовался фон Лауз в своей знаменитой работе о степенях свободы лучевых пучков ). Наконец, вместо того чтобы использовать, как это до сих пор молчаливо предполагалось, только чисто монохроматические волны, можно варьировать частоту внутри некоторого бесконечно малого интервала и посредством соответствующего подбора амплитуд и фаз ограничить возмущение областью, которая будет сравнительно мала также и в продольном направлении. Таким образом может быть шшучаыо анадихическоа прадртаилениА энергетического пакета сравнительно небольших размеров этот пакет будет передвигаться со скоростью света или в случае дисперсии с групповой скоростью. При этом мгновенное положение энергетического пакета (если не касаться его структуры) определяется естественным образом, как та точка пространства, где [c.686]

Слово событие употребляется и в НД и в РД. Математически можно представить событие совокупностью четырех чисел (координат) или понятием, эквивалентным этому,— точко i в четырехмерном пространственно-временном континуумо, который представляет физически все возможные события. Физическое понятие события есть явление, происходящее в весьма малой области пространства в течение очень малого промежутка времени. [c.20]

Расчетная оценка газодинамического сопротивления и теплообмена тел, обтекаемых потоком разреженного газа в области течения со скольжением и скачком температур, сопряжена в настоящее время со значительными трудностями. Это вызвано тем, что отсутствует надежная теория скользящего потока, а опытные данные немногочисленны. Имеющиеся для отдельных случаев расчетные зависимости получены в результате решения дифференциальных уравнений потока и энергии для континуума. Влияние разре- [c.207]

Д. п. по сплошному спектру ( континууму ) основана на определении либо абсолютной локальной интенсивности I (v) в к.-л. точке спектра, либо её относит, распределения в протяжённом участке (обычно в коротковолновой области). Осн. трудность этих методов связана с интерпретацией измеренных интенсивностей, т. к. в плазме могут одновременно действовать неск. механизмов генерации континуума (см. Излучение плазмы). С наибольшей надё/кностью Д. п. (оптически тонкой) проводится в тех условиях, в к-рых излучаемый ею континуум /д (v) представляет собой совокупность тормозного (на ионах) и рекомбинационного (одноэлектронного) континуумов, а сама плазма химически однокомпонентна. В атом случае для спектральных распределений интенсивности в тормозном /т (v) и рекомбинационном /р (v) континуумах имеют аналитические выражения, позволяющие определять Tg (при максвелловском распределении электронов) по наклону зависимости = (/т + р) от v. В случае немаксвелловской формы ф-ции распределения электронов из.мерения (v) позволяют исследовать вид fg (v). По абс. интенсивности континуума может быть найдена затем концентрация п , если известен ионный состав плазмы или эфф. заряд ионов плазмы, [c.607]

Г)-10 - с). Плазмениый фокус и 0,6Х (5—1.5) см лгагнитоплазменного компрессора нзлучает сильный континуум, создаваемый рекомбинирующими ионами, в вакуумной УФ-области до л =4 нм (1 =9,4 кДж, (2,5—6)-10 К, т=20 мкс). Мощные стендовые И. о, и. такого типа используются для накачки лазеров, имитации высокотемпературных радиационно-газодинамич. явлений лаб. источники КРИС и МПР — в спектроскопии плазмы. [c.224]

Многолетние наблюдения переменности ядра NGG 4151 дают след, картину, Макс, амплитуда изменений непрерывного спектра (континуума) — в рентг. диапазоне ( 2 в диапазоне 2—10 кэВ), минимальная — в ИК-диапазоне (меньше 0,5 в диапазоне 1,0—2,2 мкм). Характерное время переменности минимально (12 ч) в рентг. диапазоне (2—10 кэВ), 15 сут в оптич. диапазоне и не менее 2 мес в ИК-диапазоне. Это естественно связать с эфф. размерами соответствующей области излучения — минимальны.ми (12 световых ч) в рентг. диапазоне. Спектр NG 4151 (рис. 1) имеет плоскую часть в интервале 4 порядков по частоте, что соответствует светимости 7-10 эрг/с в диапазоне 10 кэВ — 3 МэВ. Оптич. светимость 4-10 эрг/с. Полная светимость ядра NG 4151 превышает 10 эрг/с, [c.393]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...