Направление асимптотическое

Таким образом, выясняется механическое значение иоверхности (31) и множителя X. Если эта поверхность есть гиперболоид, то по направлению асимптотического конуса X = О, и поступательное движение в этом направлении получается только от действия импульсивной силы. [c.450]

Рассмотрим сначала асимптотический луч, приходящий со стороны предмета параллельно оси. Когда он пересекает заднюю главную плоскость первой линзы (Яг ), его направление изменяется в сторону правого фокуса первой линзы р2. Далее он распространяется прямолинейно до пересечения с передней главной плоскостью второй линзы (Я]"), где он отображается в точку, находящуюся на той же высоте в задней главной плоскости второй линзы (Яг"). Направление его дальнейшего распространения определяется с помощью описанного выше метода, иллюстрируемого рис. 51, а и 51,6. Проведем прямую, параллельную лучу, через передний фокус второй линзы Р". В точке ее пересечения с передней главной плоскостью второй линзы начинается параллельная оси линия, пересечение которой с задней фокальной плоскостью второй линзы определяет точку, где сходятся все асимптотические лучи, входящие во вторую линзу параллельно друг другу. Следовательно, эта точка определяет направление асимптотического луча к (или от) оптической оси. По определению этот луч или его продолжение в обратном направлении пересечет ось в точке правого фокуса системы р2 и выйдет из системы через точку Р,. Пересечение продолжений падающей и выходящей асимптот определит положение задней главной плоскости системы (Яз). [c.216]

Надстройка над проектированием 46 Направление асимптотическое 46 [c.253]

Нетрудно заметить, что для каждой динамической системы множество точек, уходящих в положительном (отрицательном) направлении, асимптотических в положительном (отрицательном) направлении и устойчивых (Р ) инвариантны и сохраняются при изоморфизме динамических систем. Это утверждение вытекает непосредственно из теорем 2.3, 4.7 и 5.7 и примечания 1.6. [c.41]

В гиперболической точке поверхности можно отметить два асимптотических направления (асимптоты гиперболы) с нулевой [c.410]

Таким образом, если границы а, А, Ь, В функций а (t, X, х) ш fS (t, X, х) удовлетворяют условиям (7.42), то невозмущенное движение х = О, х = О будет асимптотически устойчиво. Число 1 в промежутке ц, а), где г] сколь угодно мало, можно выбрать произвольно. Пользуясь этим обстоятельством, условия (7.42) можно усиливать в желаемом направлении. Рассмотрим три частных случая. [c.230]

Для нахождения амплитуды (0) надо получить для Ф(г) асимптотическое выражение при больших значениях г. Обозначим По единичный вектор в направлении оси Z, а п = = г/г-единичный вектор в направлении движения частицы после рассеяния (см. рис. 47). Тогда [c.236]

В к—5 координатах процесс в области насыщенного пара изображается наклонной прямой, которая одновременно является и изобарой, а в области перегретого пара — кривой, направленной выпуклостью вверх, поднимающейся слева направо, асимптотически приближаясь к горизонтали. [c.92]

ДЛЯ 612 и й з). При увеличении жесткости волокон во всех трех направлениях модули сдвига асимптотически стремятся к своим наибольшим значениям. Для первой слоистой модели (в условиях объемного напряженного состояния) асимптотами служат прямые 3 и 4, проведенные на высоте ординаты, рассчитанной по второй слоистой модели. Для третьей модели — сведению к однонаправленно-армированной среде — асимптотами являются прямые 5 и , рассчитанные при непосредственном вырождении формул согласно упрощенным зависимостям для 0 по табл. 5.2. В целом увеличение жесткости армирующих волокон способствует некоторому сближению расчетных значений модулей упругости и сдвига по всем рассмотренным приближенным моделям. [c.142]

Приближенные теории, описывающие механическое поведение направленно армированных композитов, основаны на предположении о том, что отношение характерного размера структуры к характерному размеру неоднородности деформации много меньше единицы. В последние годы появились асимптотические методы исследования, с самого начала в явном виде использующие малость указанного отношения. Метод, использующий непосредственно асимптотические разложения, описан в работе [13] предложенная там теория, по-видимому, применима в случае, когда композиционный материал работает как система волноводов. [c.381]

Ось симметрии тела неограниченно стремится к вертикальному положению, направленному вверх, никогда его не достигая эта вертикальная прямая является, таким образом, асимптотический положением для оси тела, [c.138]

Мгновенная ось вращения стремится асимптотически занять положение главной оси среднего момента инерции, т. е. стремится к направлению неизменяемой прямой. Если тело первоначально вращалось вокруг средней оси инерции, а затем получило возмущающий импульс, в результате которого движение стало удовлетворять условию (14), то мгновенная ось будет пробегать вдоль плоскости полодии. Тело будет опять стремиться асимптотически к вращению вокруг средней оси инерции, но с мгновенной осью вращения, направленной в диаметрально противоположную сторону по сравнению с первоначальным. направлением. [c.125]

Доказать, что если тело имеет кинетическую симметрию относительно оси наибольшего момента инерции и если на него действует пара сил, тормозящая вращение, с моментом пропорциональным угловой скорости и> и направленным по мгновенной оси вращения, то эта последняя будет асимптотически приближаться к оси симметрии. [c.127]

Из пп. 26—29 вытекает, что помимо колебательных периодических движений, которые получаются при упомянутых выше предположениях, для случая (тангенциальной) действующей силы, зависящей только от положения (в согласии с условиями, указанными в п. 24), возможны еще движения, при которых обращение направления происходит не более одного раза (соответственно одному простому нулю функции Ф (s)). Эти движения допускают асимптотическую точку на конечном расстоянии (в кратном нуле) или же [c.34]

Таким образом мы снова нашли дифференциальное уравнение (линейное, с постоянными коэффициентами), исчерпывающим образом разобранное в отношении определяемых им движений в кинематике (т. I, гл, II, п. 41—43). Вспоминая установленные там результаты, мы можем прямо утверждать, что точка Р при указанных выше условиях совершает или затухающие колебания около точки О, или же апериодическое движение (самое большее с одним обращением направления и с асимптотической точкой на конечном расстоянии или в бесконечности). [c.65]

Соответственно этому ведущий вал вариатора машинного агрегата, проходя через мгновенные состояния покоя, может изменять направление вращения, переходя из области тормозного режима с противовключением в область двигательного режима и наоборот. Однако в силу асимптотической устойчивости режима ш= = W it) угловая скорость ш= ш t) звена приведения, определяемая любыми начальными условиями ш (io)= ( о) < < (Uq рано или поздно окажется и впредь будет оставаться как угодно близкой к режиму ш= со ( ). [c.295]

Так как основной гипотезой, на которой основана теория краевого эффекта, является гипотеза о быстрой изменяемости функции W в направлении Sj (по сравнению g изменяемостью в перпендикулярном направлении), то величина т не должна быть малой. Отсюда, в частности, следует, что изложенная теория не может быть использована в том случае, если граница оболочки, около которой возникает краевой эффект, совпадает с асимптотической линией т. е. а линией, на которой = 0 . [c.347]

На подвижной центроиде асимптотические направления пересекаются в шарнире В под углами, соответствующими углам наклона щатуна к вертикали в положениях ф = 90° и ф = 270°. Эти углы обозначены на рис. 389 через Рз и а сами асимптотические линии (1 я ЬЬ — штриховыми линиями с двумя точками. [c.373]

Уравнение (20) представляет собой поверхность, асимптотически суживающуюся к оси в одном направлении и беспредельно расширяющуюся в другом. В сечении плоскостями и = О и [c.25]

Асимптотические направления. Направления прямых, встречающих линию 2-го порядка в бесконечно удалённой точке, называются асимптотическими их направления определяются из уравнения [c.202]

Если /1 з<0, то существуют два действительных асимптотических направления (гиперболический случай). [c.202]

В предыдущем изложении мы рассматривали обыкновеппые дифференциальные уравнения, правые части которых являются регулярными функциями малого параметра ц. Другое направление асимптотической теории связано с исследованием таких обыкновеппых дифференциальных уравнений, в которых малый параметр j, является множителем при старпгих производных. Классическим примером такой системы является двумерная система [c.120]

Таким образом, концы этих отрезков оказываются расположенными на поверхности второго порядка. Знак в правой части выбирается таким образом, чтобы поверхность была вещественной. Поверхность деформаций может быть эллипсоидом, если все элементы сжаты или растянуты. В другом случае, когда вдоль одних направлений элементы сжаты, а вдоль других растянуты, поверхность представляет собой однополостный и дву-полостный гиперболоиды. Асимптотический конус, являющийся поверхностью раздела, соответствует направлениям, вдоль которых удлинение равно нулю. [c.210]

С принятием только что введенных двух гипотез (и с использованием остальных гипотез кварковой модели) общая картина адрон-адронного столкновения выглядит так (рис. 7.54). Первый этап оба адрона соединяются в единую систему с распределением партонов по быстротам, приведенным на рис. 7.53, в. Второй этап два пар-тона с близкими быстротами эффективно сталкиваются и резко меняют направления своих импульсов. Заметим, что эти два партона пространственно должны находиться относительно далеко друг от друга, иначе они взаимодействовать не смогут из-за свойства асимптотической свободы. [c.382]

В действительности релаксационные колебания происходят во всех системах, близких к исходной, и следовало бы изучать просто окрестность иевозмущенного поля в подходящем функциональном пространстве. Однако здесь, как н в других задачах теории возмущений, ради математического удобства формулировки результата исследования как асимптотического обычно вводится (более или менее искусственно) малый параметр е и вместо окрестности рассматриваются однопараметрические деформации. Положение здесь такое же, как с понятием вариации производная по направлению вектора (дифференциал Гато) предшествует производной отображения (дифференциалу Фреше) в историческом развитии. [c.168]

При. этих ус. 10ви.пх каждое гл этих асимптотических сем,епств плотно в М и имеется бесконечное множ еспшо движ ений, асимптотических ы обоих направлениях к двум любым различным или совпа-даюш,им) периодическим движ енипм. безразлично устойчивого или неустойчивого типа. [c.238]

Покажем, что герполодия представляет собой спираль, бесконечно закручивающуюся вокруг асимптотической точка Р. В самом деле, скорость точки /, описывающей полодию, имеет в теле строго определенное асимптотическое направление, а именно — направление касательной к полодии в конце средней оси. Направление же абсолютной скорости, касательной к гер-полодии, совпадает с направлением относительной скорости (так как эти две скорости в данном случае геометрически равны). Это направление увлекается движением твердого тела, ось вращения которого становится в пределе нормальной к плоскости (Р). Таким образом, точка /, которая чертит на плоскости герполо-дию, описывает один полный виток вокруг асимптотической точки каждый раз, когда твердое тело делает один полный оборот. [c.108]

У парамагнетиков также i > < 1, но положительная. Они намагничиваются в направлении поля и втягиваются в области с максимальным Н. На рис. 11.1. а показана зависимость намагниченности /щ от Я для диа-и парамагнетиков. В обоих случаях Я, что свидетельствует о независимости V. от я. Однако у парамагнетиков такая зависимость наблюдается лишь в относительно слабых полях н при высоких температурах в сильных полях и при низких температурах (Я) асимптотически приближается к предельному значению Jсоответствуюш,ему магнитному насыщению парамагнетиков (рис. 11.1, 6). Кроме того, х у парамагнитных тел зависит от температуры [c.286]

Критические орбиты. При некоторых условиях материальная точка, брошенная точно в напранлении от центра притягивающей силы с некоторою определенною скоростью, зависящею рт ее положения, уйдет в бесконечность, причем скорость ее будет асимптотически стремиться к нулю. Эта определенная начальная скорость в 76 была названа критическою скоростью", соответствующею начальному положению. Орбита, описываемая материальной точкой, начинающей двигаться с критической скоростью в любом другом направлении, называется критическою орбитою". Другими словами, характерное свойство критической орбиты заключается в том, что энергия материальной точки, движущейся по этой орбите, представляет минимальную величину,-достаточную, чтобы точка ушла в бесконечность при надлежащем направлении начальной скорости. Мы увидим, что критическая орбита не обязательно уходит в бесконечность. [c.234]

Максимально достижимая энергетическая эффективность при использовании современной техники оценивается в 42 %. Использование пара в качестве рабочего тела достигло своего асимптотического предела эффективности. Далее необходима разработка новых технологий. Это возможно на основе использования различных рабочих тел путем комбинирования, а в некоторых случаях исключением одного или более устройств из многокомпонентных систем. Примером нового или усовершенствованного подхода могут служить топливные элементы, паро-газовый цикл, бинарные пиро-аммиачные циклы. Потребуются дальнейшие иеследовапия в области магнитогидродинамики, термоионных и термоэлектротехнических конвертеров, процессов газовой динамики, фотоэлектрических систем и т. д. Некоторые из систем, для того чтобы стать рентабельными, потребуют технического прорыва в одном направлении, другие — во многих. [c.198]

Смотреть страницы где упоминается термин Направление асимптотическое : [c.175] [c.410] [c.214] [c.428] [c.79] [c.79] [c.79] [c.114] [c.122] [c.169] [c.89] [c.166] [c.137] [c.30] [c.40] [c.86] [c.228] [c.149] [c.540] [c.272] [c.42]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...