Компаунд-ядро

Как показал Н. Бор (см. 35), во многих случаях можно считать, что ядерная реакция (25.2) идет в два этапа. На первом этапе из двух первичных частиц а и Л образуется так называемое составное (промежуточное, компаунд) ядро О [c.262]

Согласно Бору, ядерная реакция. протекает в два этапа. На первом (быстром) этапе нейтрон проникает в ядро и захватывается им, образуя составную систему (иначе составное, промежуточное, компаунд-ядро) с энергией возбуждения [c.316]

Р. 3. медленных нейтронов с энергией / в осн. идёт через резонансное образование состояний составного (компаунд) ядра при i = 0 (см. Нейтронная спектроскопия). Сечение Р. з. о., описывается Брейта — Вигнера формулой [c.207]

Механизм составного (компаунд) ядра Бора. Он основан на предположении о том, что реакция протекает в две стадии с образованием промежуточного возбужденного ядра [c.176]

На первом этапе падающая частица а поглощается ядром мишени А. Это приводит к образованию нового возбужденного и неустойчивого ядра С. Такое ядро называют составным или компаунд-ядром [c.177]

Определение вероятности распада Выясним, что влияет на переход компаунд-ядра в устойчивое состояние и какие физические процессы лежат в основе его распада. [c.179]

Компаунд-ядро находится в возбужденном состоянии за счет кинетической энергии, принесенной частицей а, и той энергии связи 8а, которая выделилась при захвате частицы ядром. Энергия возбуждения -составного ядра [c.179]

Если известно время жизни компаунд-ядра, то известна и средняя вероятность распада 111 , обратно пропорциональная At. [c.180]

Механизм составного (компаунд) ядра Бора (Н. Бор, 1936 г.). Основан на предположении о том, что реакция протекает в две стадии по схеме X а С У + Ь с образованием промежуточного С возбужденного ядра. В этом случае время протекания реакции 10 10 с) значительно превышает время пролета частицы [c.507]

Как и все другие элементы тяжелее фермия, элемент № 105 получен в ядерных реакциях с участием ускоренных тяжелых ионов. Если ускоренное налетающее ядро, преодолев кулоновский барьер отталкивания, полностью сольется с ядром мишени, то в результате образуется тяжелое составное ядро (или компаунд-ядро). [c.220]

Здесь звездочкой обозначено неустойчивое компаунд-ядро. [c.221]

При малых значениях энергий налетающих частиц их пробег в ядерной жидкости очень мал по сравнению с радиусом мишени. Они быстро поглощаются мишенью и образуют компаунд-ядра С, согласно реакции [c.235]

После распада промежуточного компаунд-ядра по характеристикам образовавшихся частиц нет никакой возможности установить способ, которым данное компаунд-ядро было перед этим получено. Две совершенно различные реакции, в результате которых образуются одинаковые компаунд-ядра в одинаковых возбужденных состояниях, в конечном счете приводят к одним и тем же конечным состояниям. [c.235]

Здесь Т — кинетическая энергия падающей частицы в системе ЦМ, Е — энергия возбуждения соответствующего компаунд-ядра, сечение образования компаунд-ядра, а Ру ( ) — вероятность распада компаунд-ядра, возбужденного до уровня с энергией Е. [c.235]

Вычислим сечение взаимодействия в области максимума, соответствующего какому-либо резонансу. Пусть Е — энергия возбуждения компаунд-ядра, соответствующая этому резонансу, Т г — кинетическая энергия падающей частицы в системе ЦМ. [c.235]

Предположим, что уровни энергии компаунд-ядра расположены на одинаковом расстоянии друг от друга с интервалом, равным D. Константу в формуле (9.22) можно найти из условия нормировки [c.236]

Если рассмотреть парциальную ширину Г , соответствующую спусканию компаунд-ядром частицы х, то можно показать, что [c.236]

Отсюда следует, что вероятность образования компаунд-ядра имеет вид [c.236]

Из определения же ширины уровня следует, что вероятность Ру (Ег) распада компаунд-ядра по каналу, ведущему к образованию частицы у, дается формулой [c.236]

Замечание область континуума. Ширина уровней Г компаунд-ядра увеличивается с ростом энергии падающих частиц. При некоторых значениях энергии они становятся шире энергетического интервала, разделяющего два близлежащих уровня. Тогда резонансные пики исчезают и эффективное сечение плавно изменяется как функция энергии. В таком случае говорят, что находятся в области континуума. Эта энергетическая область заключена в интервале от нескольких мегаэлектронвольт до 50 МэВ. [c.238]

В этой области импульс падающей частицы в процессе соударения передается достаточно большому числу нуклонов ядра, которое в таком случае можно рассматривать как единое целое. Через некоторый промежуток времени после удара (достаточно длительный, чтобы можно было воспользоваться моделью компаунд-ядра) один илн несколько нуклонов, обладающих достаточной энергией для преодоления потенциального барьера, могут выйти из ядра. [c.238]

Взаимодействия с образованием промежуточного ядра (компаунд-ядра) — это сравнительно медленные физические процессы. Время жизни промежуточного ядра может быть заключено между 10 и 5 10 с. Как говорит само название, в реакциях прямого взаимодействия не образуются промежуточные ядра, а бомбардирующее ядро обменивается прямо (непосредственно) одним нуклоном с ядром мишени. Время протекания таких процессов намного меньше, около 10 с. Мы рассмотрим два основных вида реакций прямого взаимодействия. [c.240]

Взаимодействие Н. со средними и тяжёлыми ядрами имеет ряд особенностей, приводящих в нек-рых случаях к значит, усилению эффектов несохранения чётности в ядрах. Один из таких эффектов — относит, разность сечения поглощения Н. с поляризацией по направлению распространения и против него, к-рая в случае ядра равна 7% при /ц = 1,33 эВ, соответствующей д-волновому нейтронному резонансу. Причиной усиления является сочетание малой энергетич. ширины состояний компаунд-ядра и большой плотности уровней с противоположной чётностью у этого компауед-ядра, обеспечивающей на 2—3 порядка большее смешивание компонент с разной чётностью, чем у низколежащих состояний ядер. В результате ряд эффектов асимметрия испускания у-квантов относительно спина захватываемого поляризов. Н. в реакции (п, у), асимметрия вылета заряж. частиц при распаде компаунд-состояний в реакции (п, р) или асимметрия вылета лёгкого (или тяжёлого) осколка деления в реакции (п, ). Асимметрии имеют величину 10" —10 при энергии тепловых Н. В р-волновых нейтронных резонансах реализуется дополнит. усиление, связанное с подавленностью вероятности образования сохраняющей чётность компоненты этого комдаунд-состояния (из-за малой нейтронной ширины 2оЭ [c.269]

В процессе дальнейшей релаксации наступает статистич. равновесие и образуется составное ядро (компаунд-ядро), время жизни к-рого —10 с. Распад со- [c.668]

Строго говоря, возб<7 а- -8а на величину кинетической энергии, которую получает компаунд-ядро, от налетающей частицы в соответствии с законом сохранения импульса, т. е. возб = еа — T a, для тяжелых ядер эту поправ- [c.180]

Взаимодействие медленных нейтронов с поляризоваипымн ядрами [2, 7, 10, И]. Поглощение медленных нейтронов ядрами имеет резонансный характер, т. е. образующееся нри поглощении нейтрона компаунд-ядро соответствует определенному резонансному уровню и имеет онределенный спин, равный или / + или / — 1,/2 (I — спин исходного ядра, . а— спин нейтрона). Поэтому измерение сечеиия поглощения поляризованных нейтронов П. я. в двух случаях — параллельных и антипараллельных направлепнях спинов нейтронов и ядер — дает возможность определить спин комнаунд-ядра. Такие измерения проводятся как с тепловыми, так и с медленными резонансными нейтронами. В них определяются также постоянные сверхтонких расщеплений для. поляризуемых ядер. [c.160]

И, р. и резопансное рассеяние могут иметь место одновременно и приводить к одинаковым конечны.м внутр. состояниям сталкивающихся частиц. Поэтому между ними возможна интерференция, что н наблн -дается в ряде случаев, напр, прп рассеянии нейтронов ядрами. Следует вообще нмет1> в виду, что, в известном смысле, различие между П. р. и резонансным рассеянием несколько условно. Напр., в зависимости сечения упругого рассеяния медленных нейтронов ядрами от энергии проявляются узкие резонансные ники, соответствующие образованию составного ядра (компаунд-ядра) однако в ряде случаев потенциал .-ное рассеяние , на фоне к-рого выделяются эти резонансы, при больших изменениях энергии само обнаруживает гигантские резонансы . Последние по своему характеру близки к резонансным явлениям, происходящим при рассеянии частиц на прямоугольной потенциальной яме (с.м. выше). [c.182]

Рис. 9.10. Два возможных механизма низкоэнергетического взаимодействия ядер. 1 — с образованием промежуточного компаунд-ядра (верхняя ветвь) 2 — с рассеянием по каналу глубоконеупругого взаимодействия (нижняя ветвь).

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...